导读:本文包含了分支比论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:介子,分支,重子,北京,中微子,标量,光谱仪。
分支比论文文献综述
卢丹丹,谢长建,李军,郭华[1]（2019）在《F和CH_3OH多通道反应的速率常数与分支比的研究（英文）》一文中研究指出F和CH_3OH有两个夺氢反应通道,分别生成HF+CH_3O和HF+CH_2OH.尽管这两个通道都没有能垒,但前一个通道即生成HF+CH_3O的反应分支比远远高于期望的统计平均值(四分之一).不同实验测得的分支比不仅相去甚远,而且定量上与早期由过渡态理论(稳定点信息在MP2以及G2理论水平下计算得到)得到的计算结果也不符合.此前在CCSD(T)-F12a/AVDZ水平上计算得到了121000个几何构型的能量,采用对易不变多项式结合神经网络的方法拟合得到了该体系的全维高精度势能面.本文采用该势能面,结合准经典轨线动力学方法,对该反应的反应速率常数和反应分支比进行了理论研究,得到的结果与实验吻合.由于反应没有能垒,理论计算结果表明反应速率常数随温度升高而有微弱的下降趋势.(本文来源于《Chinese Journal of Chemical Physics》期刊2019年01期）
李冉,张泽涛,秦雨浩,任赞,张高龙[2]（2019）在《基于β衰变能谱测量探索确定~(137)Cs衰变分支比的方法》一文中研究指出文章用Si(Li)漂移探测器测量了~(137)Cs的β衰变能谱和内转换电子能谱,对高能区β能谱进行了库里厄图处理,得到~(137)Cs发生两种β衰变,分别到达~(137)Ba的基态3/2~+和激发态11/2~-的衰变分支比分别为(4.4±0.9)%和(95.6±0.9)%,该结果在统计误差的置信区间范围内。高能β射线的最大能量为(1022±274)keV,该结果同样在置信区间内,验证了本文采取的方法是正确的。由此绘制出~(137)Cs完整的衰变纲图,证明了测量β衰变能谱和内转换电子能谱的实验方法与理论基础的实用性。(本文来源于《物理与工程》期刊2019年02期）
黄晓忠[3]（2018）在《在BESⅢ实验中Λ_c~+单举半轻衰变绝对分支比的测量》一文中研究指出Λ_c~+重子是最轻的粲重子,大多数粲重子最终都会衰变到Ac+。细致研究Ac+的衰变可以帮助我们理解粲重子谱。由于没有大统计量且干净的Ac+数据样本,实验上对∧c+半轻衰变的研究比较缓慢。目前,实验上只观测到∧c+的一种半轻衰变过程∧c+→∧l+vl(l= e,μ)。2014年,BESIII在质心系能量√s= 4.6 GeV处收集了 567 pb-1的e+e-对撞数据,其中含有∧c+∧c-重子对数目为N∧c+∧c-=(105.9 士 4.8 ± 0.5)× 103,是世界上最大的∧c+∧c-对阈值上的数据,这使得我们能够更加系统地研究Ac+的衰变。Λ_c~+重子和D0/D+介子的寿命都是由粲夸克主导,特别地,Ac+的单举半轻衰变过程和D0/D+的单举半轻衰变过程有很强的关联。如果考虑地简单一点,我们可以认为把D中的轻夸克换成∧c+的ud-双夸克后,两者之间的半轻衰变宽度依旧相似。然而,ud-双夸克在∧c+衰变时可以处于激发态,这使得重子的情况比介子的情况更加复杂。因此,精确地测量∧c+→ Xe+ve的分支比可以帮助我们理解∧c+的内部结构以及衰变动力学。在本论文中,利用BESIII在质心系能量√s= 4.6 GeV处收集的567 pb-1的e+e-对撞数据,我们使用双标记的方法首次测量了 ∧c+的单举半轻衰变∧c+→ Xe+ve的绝对分支比。为了减少测量结果对模型的依赖,减小系统误差,各种粒子的鉴别效率和误鉴别率都是通过研究数据中相应的控制样本得到。最终的测量结果为B(∧c+→Xe+ve)=(3.95± 0.34±0.09)%,其中第一项和第二项误差分别为统计误差和系统误差,与35年前MARKII合作组的测量结果B(Ac+→Xe+ e =(4.5 土 1.7)%相比,精度提高了 3 倍。与 BESIII 测量的∧c+ → Ae+ve衰变的分支比相比,比值:B(∧c+→∧e+ve)/B(∧c+→Xe+ve)=(91.9 ± 12.5±5.4)%。其中,径迹效率的系统误差抵消。比值的结果显示,∧c+→∧e+ve在∧c+的半轻衰变过程中占主要部分,这也是尚未观测到∧c+其他半轻衰变的一个原因。根据粒子数据组上∧c+的寿命τ∧c+=(200±6)× 10-15 s,我们可以计算出∧c+的半轻衰变宽度r(∧c+→ Xe+ve)=(1.98 ± 0.18)× 1011 s-1。与d的平均半轻衰变宽度相比,可以得到比值Γ(∧c+→Xe+ve)/Γ(D→Xe+ve)=1.26± 0.12。根据有效夸克理论,比值Γ(∧c+→Xe+ve)/Γ(D→Xe+ve)1.67,而重夸克展开计算得到的结果为1.2。目前的实验测量结果倾向于后者,需要注意的是,两个理论计算结果并没有给出相应的误差。2012年,大亚湾反应堆中微子实验测量了中微子的混合角sin22θ13 =0.0841 ± 0.0027 士 0.0019。混合角sin2 2013的值比预期的大很多,这使得中微子质量顺序的测量成为可能。江门地下中微子实验的主要物理目标是通过精确测量反应堆产生的反电子中微子能谱确定中微子质量顺序,预期在6年的取数时间后对中微子质量顺序测量的置信度达到3-4倍标准偏差。为了达到预期的物理目标,要求探测器的能量分辨率好于3%/√Evis,其中Evis是反β衰变的可见能量。考虑到实验中的各种探测器效应,能量分辨率和能量的关系实际为σ/Evis=√A2/Evis+B2+C2/Evis2,其中统计项A来源于光电子的统计涨落,常数项B来源于光电倍增管量子效率的浮动等探测器效应,二次项C来源于光电倍增管的暗噪声。研究表明,常数项B的影响是统计项∧的1.6倍,是二次项C项的1.62倍。因此,对各项参数的要求就变成√A2+(1.6B)2+(C/1.6)2<3%。然而,即使在模拟中不考虑这些探测器效应的影响,得到的能量分辨率曲线依然有很大的常数项B。在本论文中,我们逐一研究了可能产生常数项的多种物理过程,包括切伦科夫光过程和淬灭效应。最终发现常数项来源于切伦科夫光过程。进一步的研究发现,切伦科夫光产生的闪烁光分布非常宽,导致能量分辨率变差。随着正电子能量的增加,切伦科夫光占的比例也会增加,对能量分辨率的影响也就越显着,最终导致了常数项的产生。(本文来源于《南京大学》期刊2018-09-01）
周航,张振华,李小华,荆茂强,郑波[4]（2018）在《中性D介子半轻子衰变分支比的理论计算》一文中研究指出根据4种将非微扰的强相互作用参数化为形状因子的模型得到的4种强子形状因子,分别计算了中性D介子D~0→K~-e~+ν_e和D~0→π~-e~+ν_e两个半轻子衰变过程的衰变分支比.将计算结果与实验测量值比较,得到极点修正模型对D_0→K~-e~+ν_e过程的理论计算结果中心值与实验测量值非常接近,而对D~0→π~-e~+ν_e过程两参量多级展开模型符合较好.然而由于非微扰效应的存在,形状因子f+(0)和强耦合常数g等参数误差过大,因此得到的理论计算结果误差较大.(本文来源于《南开大学学报(自然科学版)》期刊2018年03期）
王靖,沈礼,杨玉娜,戴长建[5]（2018）在《Eu原子4f~76p_(3/2)ns自电离衰变分支比和弹射电子角分布》一文中研究指出首先运用孤立实激发技术将Eu原子从基态4f~76s~(28)S_(7/2)经中间态4f~76s6p共振激发到4f~76sns Rydberg态,然后再将其进一步激发至4f~76p_(3/2)ns(n=7,8)自电离态.其次,采用速度影像技术对Eu原子自电离弹射出的电子进行探测,以便来研究自电离衰变分支比和弹射电子角分布.在研究自电离衰变分支比时,重点讨论了粒子数反转的可能性,并依据此现象可为实现自电离激光器提供有价值的信息.另外,还探讨了各向异性参数对弹射电子角分布的影响;以及在Eu原子不同自电离几率位置处,讨论了弹射电子角分布形状的变化情况.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2018年03期）
马云云,王永强,敏琦,曹世权,张正荣[6]（2018）在《基于Ar分支比方法的光谱强度响应效率标定研究》一文中研究指出利用Nd∶YAG激光器输出的1 064nm激光在大气压环境中产生了Ar等离子体,测量了Ar等离子体的发射光谱,从Ar等离子体发射光谱中筛选出了来自ArⅠ和ArⅡ15个上能级的35条跃迁谱线,基于分支比方法计算了光谱仪的辐射强度响应效率标定系数。此外,利用氘灯和卤钨灯标准光源,对光谱仪辐射强度响应效率进行了标定,得到了针对不同光栅的光谱仪的辐射效率标定系数。用分支比方法获得的辐射强度响应效率标定系数与标准光源得到辐射强度响应效率标定系数具有较好的一致性,其最大相对误差为5.4%。该研究的标定方法可以为一些大型聚变装置的光谱测量的在线标定提供借鉴和参考。(本文来源于《光谱学与光谱分析》期刊2018年05期）
豆正磊[7]（2018）在《BESⅢ实验D介子半轻衰变中对a_0(980)的寻找及D~0辐射衰变分支比的测量》一文中研究指出论文主要介绍了两个研究工作,一是利用BESIII的数据进行了D0→a0(980)-e+Ve和D+→ a0(980)0e+Ve两个半轻衰变过程的寻找,二是对D0的辐射衰变过程D0→ γK*0和D0 → γΦ分支比进行了测量。对于质量在1 GeV/c2以下的轻标量介子的分类是粒子物理学界长期以来的难题,其独特的性质表明其可能不是传统结构的介子,对其内在组成一直存在着多种假设,包括传统的qq组成、四夸克组成、介子-介子束缚态、轻标量胶子球等,还包括多种态的混合。半轻衰变过程具有较为简单的衰变机制和末态相互作用,是用来研究轻标量介子结构的理想环境。由于数据量和高本底等问题的限制,在此前的实验中,一直没有D0(+)半轻衰变到轻标量介子的报道。BESⅢ合作组在2010年和2011年于质心能量3.773 GeV处采集了总积分亮度为2.93fb-1的数据,是迄今为止在该能量点最大统计量的数据,是研究D介子衰变的理想样本。利用这些数据和D介子标记的方法,本论文在D介子半轻衰变过程中对轻标量介子中的同位旋叁重态a0(980)进行了寻找,并测得其分支比为:B(D0→a0(980)-e+ve)× B(a0(980)-→ηπ-)=(1.33+0.33-0.29 ± 0.09)× 10-4 B(D+ → a0(980)0e+ve)× B(a0(980)0 → ηπ-)=(1.66+0.81-0.66± 0.11)× 10-4误差中第一项为统计误差,第二项为系统误差。由于a0(980)→ηπ的分支比在现有的实验结果并没有很好的得到测量,本分析测得的结果中包含了该次级衰变分支比。该测量为首次观测到这两个衰变模式,D0和D+衰变过程的信号显着性分别为6.4和2.9倍标准偏差(σ),考虑到较低的显着性,本分析同时还测得了在90%置信度下D+信号过程分支比的上限为:B(D+ → a0(980)0e+ve)× B(a0(980)0 →ηπ0)<3.0 × 10-4 @90%C.L.本分析结果有效提供了a0(980)内在结构中u、d夸克及其电荷共轭组成的qq成分的贡献,结合相关的理论模型和其他实验的测量结果,对轻标量介子本质为传统qq态还是四夸克态等的分类具有非常重要的意义。论文的第二部分分析内容为D介子辐射衰变分支比的测量。在粲介子衰变中,辐射衰变过程D-→(其中V表示矢量介子)的短程作用的贡献在标准模型中是被压低的,其分支比预期在10-8量级,而非微扰的长程作用可以使该辐射衰变过程分支比增大到10-5量级,D介子辐射衰变的实验测量对理解QCD理论和检验相关计算具有重要的意义,由于可能存在新物理对分支比的贡献,该衰变过程的研究中也可以实现对一些新物理过程的寻找。在此前的实验测量中,Belle和BABAR实验组已经在超过5倍标准偏差(σ)的信号显着性上观察到了D0→γ K*0和Do → γΦ这两个衰变过程,2017年Belle合作组的新结果更是将测量精度进一步提高。然而,最新的测量结果表明,在D0→γK*0的分支比测量上,BABAR和Belle实验组的最新结果在误差范围内的吻合度并不高,由此第叁方的独立测量对于D0→γK*0的分支比研究显得尤为重要。利用BESⅢ质心能量3.773 GeV的数据,我们首次利用DD阈值数据对D介子辐射衰变过程D0→γK*0 和D0→γΦ 的分支比进行了测量,并采用D介子标记的方法降低非D本底的不确定性,测得的分支比结果为:B(D0 →γK*0)=(4.22 ± 0.68 ± 0.19)× 10-4和B(D0 → γΦ)=(3.53 ± 1.32 ± 0.16)× 10-5尽管由于D介子数据量的限制,该分析结果具有较大的统计误差,但是对于D0→γK*0分支比的确认仍具有相当的参考价值,而对于D0→ γΦ信号过程,测得的分支比与现有的实验结果在误差范围内是一致的。(本文来源于《南京大学》期刊2018-05-01）
潘越[8]（2018）在《北京谱仪Ⅲ上Λ_c~+→pπ~+π~-和pK~+K~-的分支比测量及D~0→K_S~0π~+π~-π~0的分波分析》一文中研究指出粲重子和粲介子的衰变为研究非微扰QCD动力学,检验理论方法的有效性提供了重要的平台。实验上,精确测量粲强子的衰变至关重要。北京谱仪Ⅲ实验拥有独特的强子对阈值产生的数据,为研究粲强子衰变提供了重要的实验场所。在本论文中,基于BESⅢ探测器采集的阈值数据,我们做了以下叁项工作。利用质心系能量在(?)= 4.6 GeV积分亮度为567 pb-1的Λc+Λc-阈值数据,我们研究了单卡比玻压低衰变过程Λc+ → pπ+π-和Λc+→pK+K-。通过对参考衰变道Λc+→pK-π+进行归一,我们得到相对分支比(?)(6.70 ± 0.48 ± 0.25)%,(?)=(1.81 ± 0.33 ± 0.13)%和(?)(9.36 ± 2.22 ± 0.71)×10-3。其中误差项分别为统计误差和系统误差。在该研究中,我们首次观测到Λc+→ pπ+π-过程,提高了 Λc+→pφ和Λc+→pK+ Knon-φ-衰变分支比的测量精度。该结果为研究Λc+衰变机制,区分不同的唯象理论模型,提供了重要信息。利用质心系能量在(?)=3.773 GeV,积分亮度为2.93 fb-1的数据,我们使用双标记方法研究单卡比玻压低衰变过程DO→ πOπOπO,πOπOη,πOηη和ηηη。其绝对分支比的测量结果分别为:B(DO → πOπOπO)=(2.0±0.4±0.3)×10-4,B(DO →πOπOη)=(3.8 ± 1.1 ± 0.7)× 10-4 和 B(DO → πOηη)=(7.3 ± 1.6 ± 1.5)× 10-4,统计显着性分别为:4.8σ,3.8σ和5.5σ。其中,第一项为统计误差,第二项为系统误差。在DO→ηηη 中没有观测到明显的信号,我们在90%置信度下设置了其分支比上限B(DO → ηηη)<1.3 × 10-4。该测量结果为理解粲介子内在的衰变机制提供了重要的信息,并为理论计算和预期提供了输入参数。利用质心系能量在(?)= 3.773 GeV的数据样本研究DO → KSOπ+π-πO的分波分析,来确定衰变中主要的中间过程及相应的拟合比份。通过拟合结果发现,其中主要过程为D→ VV的DO→K*(892)-ρ+和D → AP的DO→K1(1270)-π+。其测量结果为DO → KSOπ+π-πO的绝对分支比,强相位或者γ角的测量,提供衰变振幅参数。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2018-05-01）
Tabassum,Khan[9]（2017）在《BESⅢ实验上ψ(2S)→p(?)Φ分支比的测量和对Λ-(?)振荡的寻找》一文中研究指出At present, Standard Model (SM) is the most successful theory to explain the com-position and interaction of the matter, and Quantum Chromo Dynamics (QCD) is the elementary theory of strong interaction in the framework of SM. The predictions of the QCD in the high energy regime have been extensively approved. However, QCD be-comes invalid in the low energy regime due to the perturbative theory does not work in the case of the large effective coupling. Therefore, it is more important to study the hadron physics experimentally in the low energy regime, which is one of the main rea-sons that the Beijing Electron-Positron Collider (BEPCⅡ) operates at the center of-mass energy within 2.0 -4.6 GeV. According to the current knowledge, a meson consists of quark and anti-quark pair, and a baryon consists of three quarks. In addition, QCD also predicts the existence of the exotic states, such as the glueball, hybrid, multi-quark and molecule states and so on. The Beijing Spectrometer (BESⅢ) is not only a gen-eral purpose magnetic spectrometer operating at BEPCII, but also a worldwide unique detector running at the energy region of 2.0 - 4.6 GeV. Since successfully constructed in 2008, BESⅢ has accumulated the largest samples of J/ψ and ψ(2S) in the world.The decays of J/ψ and ψ(2S) can provide not only the unprecedented opportunity for studying the hadron spectroscopy, but also the excellent laboratory for searching the exotic states and new physics beyond the SM. In 2003, a strong enhancement near the pp mass threshold, known as the X(pp), was first observed by the BESⅡ experiment in the radiative decay J/ψ→γpp. It was later confirmed by the CLEO and BESⅢexperiments. In theory, X(pp) is assumed to be a baryonium, a multi-quark state or an effect due to pure final-state interaction (FSI), its nature has not been clarified yet. In addition, long time ago it was proposed that pΦ production is well suited to search the exotic pentaquark candidate with hidden strangeness. Just in 2015, LHCb reported the observation of two charmonium pentaquark structures with the quark content ccuud in the pJ/ψ mass spectrum. Therefore, it is very important to search the pentaquark candidate with the quark content ssuud in the pΦ or pΦ mass spectrum.Using the data sample of 4.48×108 ψ(2S) events accumulated with the BESⅢdetector, the decay ψ(2S) → ppΦ is studied in detail via two decay modes Φ →K+K- and Φ→KSOKLO. The average branching fraction of ψ(2S) → ppΦ is measured to be B(ψ(2S)→ppΦ) = (6.33 ± 0.36(stat) ± 0.43(syst)) x 10-6 for the first time and the result has verified 12% rule very well. No significant enhancement near pp invariant mass threshold is observed and the upper limit on the branching fraction of B(ψ(2S)→X(pp)Φ).B(X(pp)→pp) is measured to be 1.92 x 10-7at90%confidence level (C.L.). The mass spectrum of pΦ and pΦ are also studied but the evidence of the resonance BΦ is not prominent.In addition, at the present level of sensitivity, N - N oscillations probe intermedi-ate energy scales, between the Electro weak and Grand unification theory scale. N - N oscillations have been performed in the past, both with free neutron beams and within nuclear environment in large underground detectors. The best limit on the characteristic time of oscillation derived from free neutron beam is τN-N > 0.86 × 108s from Insti-tute Max von Lau-Paul Langevin (ILL) experiment at Grenoble, France. If N - N oscil-lation exits, then (Λ-Λ)oscillation may also take place, as firstly proposed by K.B.Luk,and the possibility of searching for theΛ-ΛA oscillations for coherent ΛΛ produc-tion, using quantum correlation to extract the oscillation parameters, in the J/ψ→ΛΛdecay process was firstly proposed by Xian-Wei Kang and Hai-Bo Li. Assuming no signal events for J/ψ) → ΛΛ the estimated upper limit on R < 3.5 x 10-7 with one year's luminosity at BES-Ⅲ. In this thesis, a search for J/ψ →ΛΛ+ charge conju-gation (c.c.) is carried out with huge data sample accumulated at the center-of-mass energy (?)=3.097 GeV with the BESIII detector at BEPCII collider, corresponding to 1310.6 million J/ψ events. J/ψ →ΛΛ channel is also studied to check the consistency of results and also for normalization to avoid some sources of systematic uncertainities.The branching fraction value achieved for J/ψ→ΛΛ is consistent with BESⅢ al-ready published value within statistical systematic uncertainty. The upper limit on the ratio of two oscillation possibilities is determined to be 5.95 x 10-6, which is slightly one order above the predicted value proposed by Xian-Wei Kang and Hai-Bo Li due to lower statistics.(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2017-10-01）
汪杰,莫宇翔[10]（2017）在《HD直接解离产物的分支比震荡与量子干涉》一文中研究指出氢分子的光解是电子结构理论计算和光解动力学理论的试金石.早在 1987 年,文献预测直接解离产物H(2 s)和 H(2 p)的分支比在解离阈值附近随产物平动能的变化发生振荡[1].对于 HD 分子, 由于有 H 和 D 两个解离产物,这两个产物的分支比及随平动能的变化关系,对于深入了解相关的动力学有更重要的意义,并对理论计算提供更多的检验标准. 实验采取了 XUV 激光泵浦-UV 激光探测的方法.XUV 光通过两束激光四波混频获得.用单光子电离方法探测解离产物 H(2 s/2 p)和 D(2 s/2 p),并利用 2 s 和 2 p 寿命差异加以区分.我们测量了 HD 解离阈值以上3300 cm~(-1)内的解离产物分支比 H(2 s)/(H(2 s)+H(2 p))和 D(2 s)/(D(2 s)+D(2 p)),观察到了分支比的震荡现象.在靠近阈值的位置,H(2 s)/(H(2 s)+H(2 p))和 D(2 s)/(D(2 s)+D(2 p))呈现出不同的相位.实验结果可用散射模型解释.2pπB~1Σ_u~+和3pπB'~1Σ_u~+两个势能面可简化成两个球形势阱,直接解离过程可以理解为波函数在这两个势阱上的散射,散射波函数的相互干涉造成了分支比的震荡.我们拟合了分支比震荡的实验曲线,获得了等效方势阱的宽度和深度参数,与从势能曲线转换而来的参数符合地很好.分支比的震荡直接呈现了解离通道的量子干涉效应,势阱散射模型则直观地展现了直接解离的物理过程,有助于加深人们对于光解过程的理解.(本文来源于《第十五届全国化学动力学会议论文集》期刊2017-08-18）
分支比论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
文章用Si(Li)漂移探测器测量了~(137)Cs的β衰变能谱和内转换电子能谱,对高能区β能谱进行了库里厄图处理,得到~(137)Cs发生两种β衰变,分别到达~(137)Ba的基态3/2~+和激发态11/2~-的衰变分支比分别为(4.4±0.9)%和(95.6±0.9)%,该结果在统计误差的置信区间范围内。高能β射线的最大能量为(1022±274)keV,该结果同样在置信区间内,验证了本文采取的方法是正确的。由此绘制出~(137)Cs完整的衰变纲图,证明了测量β衰变能谱和内转换电子能谱的实验方法与理论基础的实用性。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
分支比论文参考文献
[1].卢丹丹,谢长建,李军,郭华.F和CH_3OH多通道反应的速率常数与分支比的研究（英文）[J].ChineseJournalofChemicalPhysics.2019
[2].李冉,张泽涛,秦雨浩,任赞,张高龙.基于β衰变能谱测量探索确定~(137)Cs衰变分支比的方法[J].物理与工程.2019
[3].黄晓忠.在BESⅢ实验中Λ_c~+单举半轻衰变绝对分支比的测量[D].南京大学.2018
[4].周航,张振华,李小华,荆茂强,郑波.中性D介子半轻子衰变分支比的理论计算[J].南开大学学报(自然科学版).2018
[5].王靖,沈礼,杨玉娜,戴长建.Eu原子4f~76p_(3/2)ns自电离衰变分支比和弹射电子角分布[J].原子与分子物理学报.2018
[6].马云云,王永强,敏琦,曹世权,张正荣.基于Ar分支比方法的光谱强度响应效率标定研究[J].光谱学与光谱分析.2018
[7].豆正磊.BESⅢ实验D介子半轻衰变中对a_0(980)的寻找及D~0辐射衰变分支比的测量[D].南京大学.2018
[8].潘越.北京谱仪Ⅲ上Λ_c~+→pπ~+π~-和pK~+K~-的分支比测量及D~0→K_S~0π~+π~-π~0的分波分析[D].中国科学技术大学.2018
[9].Tabassum,Khan.BESⅢ实验上ψ(2S)→p(?)Φ分支比的测量和对Λ-(?)振荡的寻找[D].中国科学技术大学.2017
[10].汪杰,莫宇翔.HD直接解离产物的分支比震荡与量子干涉[C].第十五届全国化学动力学会议论文集.2017
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