导读:本文包含了能量沉积计算论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:能量,电子束,射线,蒙特,卡罗,医疗,方法。
能量沉积计算论文文献综述
乔硕,王玉林[1]（2019）在《使用Nested DXTRAN方法计算小栅元光子能量沉积》一文中研究指出为解决确定性输运方法DXTRAN计算小栅元光子能量沉积在DX球附近引入过大粒子权重波动使得计算结果失真的问题,引入了Nested DXTRAN方法,改善了过大粒子权重波动对计算结果的不良影响,提高小栅元光子能量沉积的计算效率,也有利于得到更加可信的计算结果。(本文来源于《科技创新导报》期刊2019年03期）
张华,吴思忠,周沧涛,何民卿,蔡洪波[2]（2017）在《电子束能量沉积的相对论Fokker-Planck方程的计算方法》一文中研究指出针对相对论电子束在高密度等离子体中的能量沉积过程,建立叁维动量空间中快电子能量沉积的相对论Fokker-Planck方程的可计算物理模型,构造数值算法并研制数值模拟程序.通过与解析模型和蒙特卡罗模拟相比较,验证数值方法和程序的可靠性.在二维动量空间的模拟基础上,通过计算能量区间为0.5 MeV~3.5 MeV的快电子在背景密度为300 g·cm~(-3)的氘氚等离子体中的能量沉积过程,发现由于碰撞效应使平均散射角趋近平衡,叁维动量空间计算快电子连续射程和穿透深度与二维结果基本一致.(本文来源于《计算物理》期刊2017年05期）
刘学,冉宪文,徐志宏,王博,汤文辉[3]（2016）在《计算脉冲电子束辐照下能量沉积剖面的新方案》一文中研究指出脉冲电子束辐照材料试验研究中,束流电子具有不同的速度和角度分布。但数值模拟计算一般都考虑电子束垂直入射靶材料,这可能导致数值计算结果与试验结果不符。针对该问题,提出了一种计算电子束辐照下能量沉积剖面的新方案,利用MCNP(Monte Carlo N Particle Transport Code)软件对铝、铜、钽金属材料在电子束辐照下的能量沉积进行模拟,分析了电子束垂直入射与带有角度分布入射时能量沉积的差异,为解释电子束辐照试验测量数据与理论计算结果之间的差异提供了依据。(本文来源于《核技术》期刊2016年12期）
胡林,雷奕安,朱隽[4]（2013）在《强流电子束入射迭靶能量沉积计算》一文中研究指出计算了多脉冲相对论强流电子束入射钽-石墨迭靶的能量沉积和轫致辐射谱。能量沉积采用Geant4程序计算,轫致辐射谱根据基本的辐射理论和蒙特卡罗方法计算。结果显示,各层的热区能量沉积呈由大到小的递减分布,截面轫致辐射分布和电子束径向分布主要受钽层的影响。石墨层的低能量沉积率和高热容能改善迭靶的性能。对于单脉冲,钽-石墨层厚比为1∶1时,石墨能全部吸收相邻钽层的热沉积,轫致辐射效率为35.4%;4脉冲情况下,钽-石墨层厚比应为1∶13,总轫致辐射效率降到19.9%。考虑轫致辐射剂量和质量,钽-石墨两者的厚度比为1∶5时,钽层的总厚度应为1.2 mm;当钽-石墨层厚比为1∶10时,钽层的总厚应降到0.7 mm。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2013年08期）
邱有恒,应阳君,王敏,陈行良[5]（2011）在《提高光子能量沉积计算效率的几种技巧》一文中研究指出MCNP程序提供了计算光子沉积能的两种方法,分别是F6和*F8。当次级电子射程与网格尺度比较接近时,*F8的精度比F6高,但计算效率比F6低很多。分析比较了几种提高计算效率的技巧,分别是:网格大于10倍电子射程用F6;F6与*F8的联合使用;改变电子能量子步数;关掉δ电子;次级电子自适应截断等。数值模拟表明,F6与*F8的联合使用以及次级电子自适应截断这两种技巧对精度与效率兼顾得很好。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2011年02期）
邱有恒,应阳君,王敏,陈行良[6]（2011）在《自适应截断方法在光子电子能量沉积计算中的应用》一文中研究指出在光子与电子沉积能的数值计算中,电子截断能的高低显着地影响计算效率与精度.关于电子截断能的选取,目前没有统一的标准.给出一种根据网格尺度、网格材料与电子位置自适应确定电子截断能的方法.自适应截断方法以电子在网格中的剩余总行程小于其到网格界面的最短距离作为截断条件.同MCNP程序自带的CUT方式相比,自适应方法的计算精度与效率更高.最重要的是,对任意能量、网格尺寸的模型,自适应方法均可胜任,完全无需人为判断.(本文来源于《计算物理》期刊2011年03期）
邱有恒,应阳君,王敏,陈行良[7]（2011）在《光子能量沉积计算的一种新方法》一文中研究指出光子沉积能广泛地应用于放射医疗和辐射防护领域。MCNP程序中*F8功能统计的是进出网格的光子与电子能量差。*F8只能采用真实网格,计算效率较低。由于光子的能量沉积都是通过次级电子来完成的,对光子能量沉积的计算可转换为次级电子能量沉积的计算。文中据此给出了一种新的光子能量沉积统计方法,该方法只统计次级电子能量沉积,且可以采用虚拟网格计数。新方法若采用真实网格,计算精度与效率与*F8完全一样;若采用虚拟网格,新方法计算精度略低,但几何建模简单,计算效率较高。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2011年01期）
吕信,莫则尧[8]（2011）在《基于光路追踪法的激光能量沉积并行计算》一文中研究指出在激光驱动惯性约束聚变的数值模拟中,通常使用光路追踪法来计算激光能量沉积。为了适应大规模、高效率的数值模拟需要,本文提出了分组流水线的光路追踪并行策略,能够充分提高大量光线在区域分解网格下的并行性。(本文来源于《计算机工程与科学》期刊2011年03期）
王同权,魏晓东,李宏杰,路伟[9]（2007）在《X射线的衰减和能量沉积计算》一文中研究指出文章分析了X射线与物质相互作用的机制,根据EPDL光子截面数据库,在Visual Fortran编译环境下编制了一计算程序。该程序可计算质量衰减系数和质量吸收系数,也可计算X射线在不同材料内的辐射剂量分布。通过基准问题、MCNP计算结果等计算对比分析,验证了所编制程序的适用性。(本文来源于《原子能科学技术》期刊2007年04期）
王政平,马任德,张国生,王成[10]（2007）在《电子辐照SiO_2能量沉积计算方法研究》一文中研究指出将二氧化硅分子等价成一个原子,以其等价原子序数和原子量为主要参量建立了一个系统的能量沉积计算体系,仿真计算了0.1~1 MeV平行平面电子束垂直辐照二氧化硅时的能量沉积.因计算需要定义了2个新函数Q(z)和W(z),分别用来描述电子能量和数量传输系数的变化快慢,对其的仿真结果可直观地描述电子在二氧化硅中的沉积规律.该研究结果可为研究电子辐照二氧化硅时的最佳能量选择提供参考.(本文来源于《哈尔滨工程大学学报》期刊2007年06期）
能量沉积计算论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
针对相对论电子束在高密度等离子体中的能量沉积过程,建立叁维动量空间中快电子能量沉积的相对论Fokker-Planck方程的可计算物理模型,构造数值算法并研制数值模拟程序.通过与解析模型和蒙特卡罗模拟相比较,验证数值方法和程序的可靠性.在二维动量空间的模拟基础上,通过计算能量区间为0.5 MeV~3.5 MeV的快电子在背景密度为300 g·cm~(-3)的氘氚等离子体中的能量沉积过程,发现由于碰撞效应使平均散射角趋近平衡,叁维动量空间计算快电子连续射程和穿透深度与二维结果基本一致.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
能量沉积计算论文参考文献
[1].乔硕,王玉林.使用NestedDXTRAN方法计算小栅元光子能量沉积[J].科技创新导报.2019
[2].张华,吴思忠,周沧涛,何民卿,蔡洪波.电子束能量沉积的相对论Fokker-Planck方程的计算方法[J].计算物理.2017
[3].刘学,冉宪文,徐志宏,王博,汤文辉.计算脉冲电子束辐照下能量沉积剖面的新方案[J].核技术.2016
[4].胡林,雷奕安,朱隽.强流电子束入射迭靶能量沉积计算[J].强激光与粒子束.2013
[5].邱有恒,应阳君,王敏,陈行良.提高光子能量沉积计算效率的几种技巧[J].原子核物理评论.2011
[6].邱有恒,应阳君,王敏,陈行良.自适应截断方法在光子电子能量沉积计算中的应用[J].计算物理.2011
[7].邱有恒,应阳君,王敏,陈行良.光子能量沉积计算的一种新方法[J].原子核物理评论.2011
[8].吕信,莫则尧.基于光路追踪法的激光能量沉积并行计算[J].计算机工程与科学.2011
[9].王同权,魏晓东,李宏杰,路伟.X射线的衰减和能量沉积计算[J].原子能科学技术.2007
[10].王政平,马任德,张国生,王成.电子辐照SiO_2能量沉积计算方法研究[J].哈尔滨工程大学学报.2007
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