导读:本文包含了电磁形状因子论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:因子,形状,介子,电磁,夸克,力学,核子。
电磁形状因子论文文献综述
郭晗[1]（2017）在《用Belle数据对类时动量转移下D~*电磁形状因子的测量》一文中研究指出电磁形状因子,作为动量转移平方q~2的函数,反映电磁相关物理量如电荷、磁矩及四极矩的空间分布。测量电磁形状因子可提供强子内部结构的有关信息。对自旋为1的束缚态粒子,微扰色动力学预言在大的类空或类时动量转移下电、磁及四极形状因子的比值为Gc(q~2):GM(q~2):GQ(q~2)=(1-2/3η):2:-1,其中η=-q~2/4M2,M是粒子质量。我们提出一种实验测定类时动量转移下D~*介子的电、磁及四极形状因子的方法。我们计算了 e+e-→γ~*→ D~*+D~*-过程的微分截面,发现其中只包含形状因子的幅度。从角分布和总截面只能得到|GM|以及|GC|~2和|GQ|~2的一个线性组合。形状因子的相位包含在D~*的自旋状态中,故在其衰变的角分布中展现。因此我们计算了 e~+e~--γ →D~*+D~(*-)→,D~(*+)→ D~0π~+,D~*-→D~0π~-过程的微分截面。在五维角分布函数中,形状因子的幅度和相位可化简为四个参数,参数的值可从观察四个独立的一维角分布得到。参数的最佳值用不分道的扩展的极大似然法拟合来找到。该方法经Monte Carlo模拟检验可行。利用Belle探测器在KEKB不对称能量正负电子对撞机上积累的质心系能量在10.58 GeV附近的800 fb-1数据,我们测量了在动量转移平方q~2为10.582 =111.94(GeV/c)2时D~*介子的电、磁及四极形状因子的幅度和相对相位角,为:|GC| = 5021 ± 514 ± 427,|GM| = 5908 ± 118 ± 385,|GQ| = 424 ± 153 ± 114,δC-δM=(23.0 ± 17.0 ± 5.2)°,δQ―δM =(-117 ± 18±15)°,其中第一项误差为统计误差,第二项为系统误差(下同)。结果与微扰色动力学预言的不一致。我们也测量了在10.58 GeV质心系能量下e+e-→ D~*+D 过程的截面,为σ =(0.42±0.01 ±0.05)pb,以及波恩截面,为σ0 =(0.60±0.02±0.08)pb,这与 0.53pb的理论预言大致符合。截面按螺旋度分解为σ(e+e-→ DL+D = 27.8 ± 7.9 fb,σ(e+e-→ DL~*+DT~*-)= 382± 11 fb,σ(e+e-→D~*+D~*-→ = 11.1 ±7.7fb。DL+DT-占比(90.7 ± 4.0)%,与理论预言的65%不一致。我们还测量了 γ(4S)衰变到D~*+D~*-的分支比,为Br(γ(4S)→ D~*+D~*-)=(1.0 ± 1.3 ± 1.1)× 10~(-6),或以90%置信水平的上限表示为Br(γ(4S)→ D~*+D~*-)<4.4 × 10~(-6)。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2017-05-01）
张少伍[2]（2017）在《η_c电磁产生形状因子的研究》一文中研究指出论文基于非相对论量子色动力学有效理论(NRQCD)研究了重夸克偶素产生过程γγ~*→η_c形状因子的相对论修正。NRQCD是一个非常成功的量子色动力学低能有效场论,它可以用来研究重夸克偶素的产生和湮灭过程。NRQCD因子化定理把一个过程因子化成一系列短程系数和长程矩阵元的乘积。其中短程系数包含了标度大于m_Q部分的贡献,而小于此标度的贡献被归入非微扰的长程矩阵元。短程系数可以进行微扰计算,因此可以按耦合常数展开。而各个长程矩阵元是按重夸克偶素系统里面重夸克的特征速度展开的。这样NRQCD因子化公式就把一个产生过程的振幅或者截面按耦合常数和特征速度做双重展开。具体计算到哪一阶需要根据精度要求以及展开级数的收敛性来决定。本论文计算了γγ~*→η_c形状因子领头阶矩阵元对应的短程系数(F)以及次领头阶矩阵元对应的短程系数(G)。其中该过程的F目前在文献已经计算到了两圈图,并结合实验做了唯象讨论。结果表明仅仅考虑相对论修正的领头阶贡献尚不能跟实验取得一致。为了检验NRQCD因子化公式的正确性以及预言能力,利用因子化理论领域常用的匹配方法,本论文研究了该过程的次领头阶矩阵元对应的短程系数G,我们把G计算到微扰展开的次领头阶(也就是一圈图阶)。结合F和G并通过适当的选择输入参数做了详尽的唯象分析和讨论。此外论文也研究了γγ~*→η_b的形状因子,未来实验可以检验理论计算的正确性,从而检验NRQCD理论。论文的计算过程中,利用高能软件包FeynArts生成费曼图并生产费曼振幅;利用FeynCalc进行Dirac矩阵求积、Lorentz指标缩并以及化简表达式;利用Apart和FIRE软件包对圈图振幅进行张量约化;最后一圈图振幅只包含一些简单的标量圈积分,通过计算这些圈积分就最终得到了过程的振幅表达式。为了保证计算的正确性,我们对一些已有经典过程重新进行了计算,这其中包括:J/ψ→e~+e~-,η_c→γγ,e~+e~-→η_cγ的α_s及α_sν~2修正,计算结果与已有文献一致。(本文来源于《西南大学》期刊2017-04-01）
杜书林[3]（2017）在《Eta_c介子电磁跃迁形状因子的QCD修正》一文中研究指出量子色动力学(QCD)是描述夸克间强相互作用的理论,QCD理论建立后得到了众多实验上的证实,并被人们广泛应用于各类过程的研究。从G.P Lepage和S.J Brodsky应用微扰QCD对强子的电磁形状因子和电磁跃迁形状因子的研究开始后,人们应用微扰QCD、格点QCD、非相对论QCD、k_⊥因子化等理论,对介子(Meson,如π0,η,η',ηc…)电磁跃迁形状因子FMγ进行了大量的理论研究工作。其中,轻介子(π0,η,η')电磁跃迁形状因子与重介子(ηc,ηb)电磁跃迁形状因子分别在微扰QCD和非相对论QCD框架下被计算到了 QCD的两圈修正。但是非相对论QCD的理论计算结果与最新的实验数据出现较大的偏差,这需要对重介子(ηc,ηb)电磁跃迁形状因子给出新的理论计算。本论文主要应用微扰QCD理论研究ηcγ跃迁形状因子Fηcγ,类比于π0γ跃迁形状因子的计算,在大动量Q2转移下,可以将ηcγ跃迁形状因子Fηcγ表示为部分子硬散射振幅TH(x,Q)和介子的光锥分布振幅φ(x)的卷积形式。其中硬散射振幅TH(x,Q)是微扰可算的,介子的分布振幅φ(x)是普适且与过程无关的。重介子ηc电磁跃迁形状因子的计算与轻介子π0电磁跃迁形状因子的计算略有差别,因为ηc是由粲夸克偶素(cc)组成,粲夸克(c)质量较大,因此在计算跃迁形状因子Fηcγ时不能忽略ηc介子和c夸克的质量。我们考虑了硬散射振幅TH(x,Q)的QCD修正即单圈阶贡献,并选取两个价夸克纵向动量分别为xp和(1-x)p,p为ηc介子的动量,这是我们的工作与非相对论QCD关于Fηcγ研究工作的不同之处。我们对ηc介子光锥波函数和分布振幅做出了一些模型依赖的分析,即主要采用了 BSW模型波函数ψBSW(x,k⊥)、渐近式分布振幅φasy(x)等。最后我们给出了跃迁形状因子Fηcγ的数值结果。我们计算出树图阶和单圈阶的Fηcγ(Q2)在Q=0处的值,再通过实验上Γ(ηc→γγ)值可以计算出对应的Fηcγ(0)= 0.07,树图阶计算得出的Fηcγ(0)=0.09,而单圈阶计算得出的Fηcγ(0)值变大了,树图阶的Fηcγ(O)值比单圈阶的Fηcγ(0)值更符合实验数值。我们理论计算给出了[F((Q2)/F(0)]和转移动量Q2的关系,这可以避免ηc介子衰变常数fηc的不确定性带来的影响,也便于与BABAR给出的实验数据相比较。树图阶计算得出的[F(Q2)/F(0)]值比由实验值拟合出的曲线值略微大一些,树图阶的[F(Q2)/F(0)]值在Q2趋近于0的小动量区域与实验拟合曲线值的误差特别小,在大动量区域22Gev<Q2<50Gev树图阶的[F(Q2)/F(0)]值与实验拟合曲线值也符合的较好,误差为实验拟合曲线值的9.0%左右。包含单圈阶的理论计算与树图阶相比降低了[F(Q2)/F(0)]值,单圈阶计算得出的[F(Q2)/F(0)]值略低于实验拟合曲线值,能够很好的与实验拟合曲线值相吻合,单圈阶计算的[F(Q2)/F(0)]值在大动量区域22Gev<Q2<50Gev的误差为实验拟合曲线值的7.3%左右。在大动量区域22Gev<Q2<50Gev单圈阶计算结果与树图阶计算结果相比,和实验拟合曲线值的误差是变小的,这证实了微扰QCD用于ηcγ跃迁形状因子研究的可行性和正确性。(本文来源于《西南大学》期刊2017-04-01）
杨海涛,傅永平,单长吉[4]（2013）在《核子电磁形状因子》一文中研究指出核子电磁形状因子对于揭示核子内部电荷和磁矩的分布有重要意义,通过Rosenbluth散射和极化转移散射理论,介绍了电磁形状因子的两种测量方法及测量结果,同时讨论了两种测量结果存在的差异.(本文来源于《昭通学院学报》期刊2013年05期）
金丹[5]（2012）在《Pion介子和kaon介子类空与类时电磁形状因子的唯象研究》一文中研究指出强子的电磁形状因子对于描述遍举反应机制来说是非常重要的物理观测量。对它们的研究不仅为我们提供了一些关于强子内部结构的有用的信息,而且在帮助我们理解中间能区从微扰到非微扰行为的转变方面起了关键的作用,从而为检验微扰QCD(PQCD)理论的正确性提供了有用的测试平台。由于强子的电磁形状因子是非常热门的研究课题,因此在过去的几十年中,不管在实验还是理论上都存在着大量关于它们的基于各种各样不同方法的研究。本论文致力于在PQCD因子化框架下,通过模型与PQCD计算相结合的方法给出关于两种最轻赝标介子(π和K)的类空与类时电磁形状因子在中间能区的唯象的研究。首先我们简单回顾了介子电磁形状因子在实验和理论上的研究方法,同时也简单介绍了赝标介子的光锥分布振幅。然后,在最近的CLEO实验数据的激励下,通过使用QCD强耦合常数αs。(Q2)的解析模型和红外固定的胶子传播子,我们同时分析了基于PQCD因子化理论的pion介子和kaon介子的类空与类时电磁形状因子,并将我们的计算结果与目前可获得的实验数据进行了比较。我们的分析表明在低和中间动量转移,与标准的领头阶2-扭度微扰贡献相比,来自非微扰效应和介子3-扭度光锥分布振幅的贡献显得很重要,它们应该被考虑进来。除此之外,我们的结果能够合理地描述当前在中间能区存在的实验数据包括CLEO实验数据和J／Ψ结果。最后,我们需要指出的是尽管最近的CLEO实验数据给出了pion介子和kaon介子在类时动量转移|Q2|=13.48 GeV2时的电磁形状因子的精确的测量结果,然而在相对高能区域,目前仍然缺少准确的实验数据。希望在将来,随着实验数据的进一步完善和精确,它们能为理论预测提供一个更好的检验平台。(本文来源于《华中师范大学》期刊2012-03-01）
詹金峰[6]（2011）在《八重态奇异重子电磁形状因子偶极公式研究》一文中研究指出电磁形状因子作为标志粒子内部结构的物理参量,在粒子内部动力学的研究中起着重要的作用。早期的实验结果显示,核子的电磁形状因子对动量转移的依赖关系可以用偶极经验公式很好的描述,理论上用矢量介子主导模型对这一公式的物理起源进行了解释。由于八重态奇异重子与核子共同构成SU(3)味道对称性的表示,人们在研究八重态奇异重子的电磁性质时认为其具有类似的物理机制,经常用偶极公式进行拟合,但这一假设在理论上尚未得到证明。另外,对Σ?粒子电荷半径的成功测量,使得实验上对各种奇异重子电磁结构的研究成为可能。因此,对八重态奇异重子电磁形状因子偶极性质的研究,不仅具有重要的理论意义,更与实验的发展紧密相连。本文对比核子电磁形状因子的偶极公式,研究基态八重态奇异重子的电磁形状因子,以验证其偶极特征的假设。总结了核子电磁形状因子研究概况,详细介绍了矢量介子主导模型的建立、发展和应用。从核子电磁形状因子偶极公式的物理起源出发,在强子层次对与重子电磁性质相关的一些模型做了深入的研究。确定出对不同的八重态奇异重子电磁形状因子具体起着主导作用的矢量介子,得到了这些形状因子对动量转移的依赖公式。我们的结果显示,在低动量转移时,八重态奇异重子电磁形状因子可以很好地用偶极公式描述;但在高动量转移时,由于主导矢量介子之间的质量差别,这些形状因子与偶极公式的描述有所偏离。此外,作为上述公式的应用,估算了相关重子的电、磁半径,得到的结果与已有数据吻合。(本文来源于《国防科学技术大学》期刊2011-11-01）
詹金峰,刘永录,黄明球[7]（2011）在《八重态奇异重子电磁形状因子偶极公式的研究》一文中研究指出对比核子电磁形状因子的偶极公式,研究基态八重态奇异重子的电磁形状因子,以验证其偶极特征的假设。从核子电磁形状因子偶极公式的物理起源出发,在强子层次对与重子电磁性质相关的一些模型做了综合的研究。确定出对不同的八重态奇异重子电磁形状因子具体起着主导作用的矢量介子,得到了这些形状因子对动量转移的依赖公式。结果显示,在低动量转移时,八重态奇异重子电磁形状因子可以很好地用偶极公式描述;但在高动量转移时,由于主导矢量介子之间的质量差别,这些形状因子与偶极公式的描述有所偏离。此外,作为上述公式的应用,估算了相关重子的电、磁半径,得到的结果与已有数据吻合。(本文来源于《中国核科学技术进展报告（第二卷）——中国核学会2011年学术年会论文集第6册（核物理分卷、计算物理分卷、粒子加速器分卷）》期刊2011-10-11）
夏政通[8]（2008）在《核子奇异电磁形状因子的同位旋对称性破缺效应(英文)》一文中研究指出A quantitative understanding of the unavoidable contamination from isospin breaking is increasingly becoming a necessary ingredient in the precise extraction of the nucleon's strange form factors from experi(本文来源于《IMP & HIRFL Annual Report》期刊2008年00期）
李会红,刘峰,李金,王至勇[9]（2003）在《在BES上测量质子电磁形状因子的研究》一文中研究指出回顾了世界各实验组在类时和类空过程中电磁形状因子的测量状况,根据BES 上R值扫描所获取的2.0～3.0GeV各能量点的数据,探讨如何在BES上测量类时过程的质子电磁形状因子,最后结合BES 给出对该实验的展望.(本文来源于《华中师范大学学报(自然科学版)》期刊2003年01期）
周丽娟,胡朝晖,马维兴[10]（2003）在《在非拓扑孤立子模型中核子的电磁形状因子》一文中研究指出从Friedberg 李政道的非拓扑孤立子模型出发得到一个新的夸克禁闭势 .利用这个新的禁闭势 ,预言了核子的静态性质 ,并与实验数据进行了比较 .理论很好地解释了实验结果.(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2003年02期）
电磁形状因子论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
论文基于非相对论量子色动力学有效理论(NRQCD)研究了重夸克偶素产生过程γγ~*→η_c形状因子的相对论修正。NRQCD是一个非常成功的量子色动力学低能有效场论,它可以用来研究重夸克偶素的产生和湮灭过程。NRQCD因子化定理把一个过程因子化成一系列短程系数和长程矩阵元的乘积。其中短程系数包含了标度大于m_Q部分的贡献,而小于此标度的贡献被归入非微扰的长程矩阵元。短程系数可以进行微扰计算,因此可以按耦合常数展开。而各个长程矩阵元是按重夸克偶素系统里面重夸克的特征速度展开的。这样NRQCD因子化公式就把一个产生过程的振幅或者截面按耦合常数和特征速度做双重展开。具体计算到哪一阶需要根据精度要求以及展开级数的收敛性来决定。本论文计算了γγ~*→η_c形状因子领头阶矩阵元对应的短程系数(F)以及次领头阶矩阵元对应的短程系数(G)。其中该过程的F目前在文献已经计算到了两圈图,并结合实验做了唯象讨论。结果表明仅仅考虑相对论修正的领头阶贡献尚不能跟实验取得一致。为了检验NRQCD因子化公式的正确性以及预言能力,利用因子化理论领域常用的匹配方法,本论文研究了该过程的次领头阶矩阵元对应的短程系数G,我们把G计算到微扰展开的次领头阶(也就是一圈图阶)。结合F和G并通过适当的选择输入参数做了详尽的唯象分析和讨论。此外论文也研究了γγ~*→η_b的形状因子,未来实验可以检验理论计算的正确性,从而检验NRQCD理论。论文的计算过程中,利用高能软件包FeynArts生成费曼图并生产费曼振幅;利用FeynCalc进行Dirac矩阵求积、Lorentz指标缩并以及化简表达式;利用Apart和FIRE软件包对圈图振幅进行张量约化;最后一圈图振幅只包含一些简单的标量圈积分,通过计算这些圈积分就最终得到了过程的振幅表达式。为了保证计算的正确性,我们对一些已有经典过程重新进行了计算,这其中包括:J/ψ→e~+e~-,η_c→γγ,e~+e~-→η_cγ的α_s及α_sν~2修正,计算结果与已有文献一致。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
电磁形状因子论文参考文献
[1].郭晗.用Belle数据对类时动量转移下D~*电磁形状因子的测量[D].中国科学技术大学.2017
[2].张少伍.η_c电磁产生形状因子的研究[D].西南大学.2017
[3].杜书林.Eta_c介子电磁跃迁形状因子的QCD修正[D].西南大学.2017
[4].杨海涛,傅永平,单长吉.核子电磁形状因子[J].昭通学院学报.2013
[5].金丹.Pion介子和kaon介子类空与类时电磁形状因子的唯象研究[D].华中师范大学.2012
[6].詹金峰.八重态奇异重子电磁形状因子偶极公式研究[D].国防科学技术大学.2011
[7].詹金峰,刘永录,黄明球.八重态奇异重子电磁形状因子偶极公式的研究[C].中国核科学技术进展报告（第二卷）——中国核学会2011年学术年会论文集第6册（核物理分卷、计算物理分卷、粒子加速器分卷）.2011
[8].夏政通.核子奇异电磁形状因子的同位旋对称性破缺效应(英文)[J].IMP&HIRFLAnnualReport.2008
[9].李会红,刘峰,李金,王至勇.在BES上测量质子电磁形状因子的研究[J].华中师范大学学报(自然科学版).2003
[10].周丽娟,胡朝晖,马维兴.在非拓扑孤立子模型中核子的电磁形状因子[J].高能物理与核物理.2003
论文知识图
![4个实验组的结果[48]](http://image.cnki.net/GetImage.ashx?id=WLXJ2009030030006&suffix=.jpg)
