导读:本文包含了流体起动论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:流体,风速,粘弹性,分数,导数,沙粒,模型。
流体起动论文文献综述
田建超,车航,刘丙晓,贾元钊,李玉涛[1]（2019）在《煤粉在宾汉流体中的起动机理研究》一文中研究指出在压裂液返排过程中当其含煤粉量很高时,可将返排液视为宾汉流体,由于煤粉在宾汉流体中起动时需克服极限剪切力τ0,压裂裂缝中煤粉的受力情况必然与牛顿流体中煤粉起动有不同之处。目前学者们在对煤粉进行受力分析时,忽视了宾汉极限剪切力。在考虑宾汉极限剪切力作用的基础上,运用水动力学理论,建立了宾汉流体中煤粉起动力学模型,分析不同煤粉粒径对煤层裂缝中沉积煤粉起动速度的影响。实例分析结果表明:剪切力相同时,煤粉临界起动速度随粒径增大而增大,存在某一临界粒径使得临界起动速度变化率最大,随后临界速度变化趋于平缓;同一粒径时,剪切力越大,所需起动速度越大。当粒径小于d*时,宾汉剪切力矩起主要阻碍作用;当粒径大于d*时,重力矩起主要阻碍作用。(本文来源于《2019国际石油石化技术会议论文集》期刊2019-03-27）
马磊[2]（2018）在《沙尘颗粒流体起动临界值的风洞实验研究》一文中研究指出流体起动是一种基本的风沙起动形式,是土壤风蚀研究的重要内容。当风力逐步增大到某一临界值后,一些地表沙粒开始脱离静止状态,随着气流一起运动,这个临界风速值称为起动风速,可见流体起动是造成土壤风烛、土地荒漠化等的决定性因素,并且直接影响到人类生活。其中临界摩阻风速则是描述风沙起动的核心参数,对判定沙尘事件发生,预测沙尘释放量,评估风沙输运强度有着十分重要的作用,因此成为风沙研究中的关键物理量。本文在风洞中进行沙尘颗粒流体起动临界值的相关实验研究,通过模拟沙尘颗粒的流体释放过程,并对流体释放过程中的主要物理量进行测量。本次实验通过监测湍流边界层内地表剪切力的变化并与平均释放率相对应,结合瞬态Shield数随时间变化的分析,最终提出本文所用的流体起动临界值的预测模型。同时分别采用传统阈值法、改进后的阈值法与改进后的反推法对沙尘颗粒流体起动的临界值进行系统的测试,得到不同判定准则下的临界摩阻风速,通过将改进后的判定方法与传统阈值法下所得到的实验结果进行对比分析,我们发现改进后的判定方法所得到的临界摩阻风速更为准确,同时更符合流体起动的物理意义,相反对于传统阈值法,这种判定准则更多依赖于经验性的判断,缺少物理机理的支撑。本文得到一系列单一粒径颗粒在改进后的阈值法与改进后的反推法下的临界摩阻风速,并与前人的实验结果进行对比分析,发现u_(*t)与粒径之间呈现V字型的关系,最终我们得到临界粒径为40?m,并且u_(*t)远远大于前人的实验结果,因此我们认为传统判定准则并不能准确预测流体起动临界值,同时前人低估了颗粒的临界摩阻风速。对于粉尘颗粒,本文通过统计浓度大于0.001g m~3的释放频次并对释放频次进行分析,最终将0.87作为判定颗粒流体起动的临界频率,以便用于对粉尘颗粒临界起动风速的预测。(本文来源于《兰州大学》期刊2018-06-01）
柳丽,薄天利,郑晓静[3]（2016）在《风沙流中基于冲量的床面沙粒流体起动预测》一文中研究指出风沙侵蚀是引起干旱、半干旱地区土地退化的重要因素之一。沙粒从沙床表面的起动意味着风沙侵蚀的开始。因此,研究沙粒从沙床表面的起动过程对了解风沙侵蚀是很有帮助的。已有的Bagnold研究提出:沙粒的起动有两种形式,即流体起动和冲击起动。目前关于沙粒的流体起动研究实际上较少。通常采用临界风速作为描述风沙流中沙粒流体夹带的判定条件,即当风速大于临界风速时,沙粒会从沙床起跳,加入形成风沙流,判断其为起动的沙粒。在这里,风速表示平均风速或者瞬时风速。但通过这两种速度判定的沙粒流体起动数是不准确的。已有表明通过临界风速判定沙粒是否起动存在明显的高估。最近有研究提出一种基于风速脉动来预测沙粒初始起动的新方法,即当风速大于临界风速时,如果沙粒上的总冲量大于临界冲量,则沙粒开始运动;反之则不能。这一方法能够体现出上面提到的高估,也就是说,相较之前的临界风速判定方法,临界冲量判定方法更接近于风沙流中的实际情况。因此本文采用冲量判定方法来确定沙粒是否起动。在已有的研究中,脉动风速要么被忽略了,要么通过理论合成,这些跟实际风速均有较大差异。再加上,近地表风速的实测存在难度。近期Marusic等人提出一个"边界层湍流的预测模型",该模型能够基于野外实测较高高度风速来预测近地表风速,且该模型预测的物理量统计值与实测结果相差不大,因此本文采用该预测模型得到逼近实际情况的近地表脉动风速。最后,基于前面提出的冲量判定方法和近地表风速预测模型,本文提出了一个修正参数σ,对风沙流中沙粒的流体起动数的计算公式进行修正。(本文来源于《2016年全国环境力学学术研讨会摘要集》期刊2016-10-26）
金阿芳,别艺楠,买买提明·艾尼[4]（2015）在《平坦沙床上沙粒冲击起动及坡面沙粒流体起跳的数值模拟研究》一文中研究指出运用无网格粒子方法对风沙流中运动沙粒冲击平坦沙床表面造成沙粒起跳和坡面沙粒流体起跳的现象进行数值模拟分析,其动态过程显示了冲击起动和流体起跳两者之间的差异,有利于进一步讨论不同起跳方式的机理及动力性特征.(本文来源于《中国力学大会-2015论文摘要集》期刊2015-08-16）
李政[5]（2014）在《风沙流中沙粒流体起动判定条件的研究》一文中研究指出风沙流的演化过程一直以来都是众多学者所关心的问题。由于风沙流的特殊性,在实验研究中其观测结果往往受到实验设备和周围环境的影响,从而限制了人们对风沙流的认识。所以仅仅通过实验往往很难给出风沙流演化过程的一些定量结果,常要结合数值模拟和理论分析来对风沙流的演化过程进行预测。在风沙流演化过程的预测中,地表沙粒起动的判定是影响预测结果的一个重要因素。已有沙粒流体起动一般是通过平均风速或瞬时风速与临界起动风速进行对比来判断是否满足流体起动条件的。本文结合已有的工作提出了一种根据冲量来预测床面沙粒流体起动的新方法,该方法主要是通过判断风速大于临界风速时间段内流场作用的总冲量是否大于沙粒启动的临界冲量来进行判定的。如果总冲量大于临界冲量则床面沙粒起动,反之,则沙粒不能起动。同时,从理论上对比了该方法与已有方法对沙粒流体起动判定结果的影响。通过对风沙流中滚动起动和起跃起动模型的分析,我们认为当平均风速小于临界风速时,采用平均风速进行判断则会低估床面起跳沙粒数量,采用瞬时风速进行判断则会高估床面起跳沙粒数量；当平均风速大于临界风速时,采用平均风速和瞬时风速进行判断都会高估床面起跳沙粒数量。最后,本文把该判定方法应用到风沙流数值模拟程序中,对输沙率进行估算,并将计算结果与已有的方法算得的输沙率结果进行比较,得出了与理论分析一致的结果。同时给出了采用不同方法对输沙率计算结果定量的比较,并通过结果的对比讨论了输沙率对风速的响应时间滞后的问题,为这一问题的深入研究提供了一个新的思路。(本文来源于《兰州大学》期刊2014-04-01）
张欢,郑晓静[6]（2013）在《静电力对流体临界起动风速的影响》一文中研究指出基于床面沙粒的受力平衡关系,推导得到了临界起动风速的解析表达式。理论结果与实验结论相一致,这表明该文的公式是有效的。在此基础上,分别探讨了床面沙粒为导体和电介质两种情况下,静电力对临界起动风速的影响。(本文来源于《中国力学大会——2013论文摘要集》期刊2013-08-19）
武建军,孙焕青,李建业,罗生虎[7]（2011）在《蠕移沙粒流体起动风速的实验研究》一文中研究指出设计制作了能够有效避免沙槽下风端沙粒塌陷的蠕移沙粒集沙仪,并分析了该集沙仪中集沙槽的高度和厚度对单宽蠕移输沙率实验测量结果的影响,给出了集沙槽的合理高度和厚度;利用该集沙仪在风洞中测量了不同风速下的单宽蠕移输沙率,外推给出了沙粒的流体起动风速。(本文来源于《中国沙漠》期刊2011年03期）
朱克勤,杨迪,胡开鑫[8]（2007）在《粘弹性流体的分数元模型及圆管起动流》一文中研究指出分数元模型所描述的非牛顿流体属于复杂粘弹性流体,其应力与应变的分数阶时间导数成正比。本文提出一种用弹簧和油壶连接组成的分形网络结构来比拟分数元模型的应力-应变特性,利用Heaviside运算微积,证明了该分形网络结构对应的粘弹性流体为1/2阶导数的分数元。并证明了构成其他分数阶导数分数元模型需要引入弹簧和油壶的多重分形网络结构。本文还导出了分数元模型的圆管起动流的解析解,研究了分数元模型起动过程振荡特征与该模型导数阶β之间的关系;发现在β≠1的情况下,随时间的进程,圆管内分数元模型的运动最终均将趋于静止,只有β=1的情况是一个例外。(本文来源于《力学季刊》期刊2007年04期）
朱克勤,杨迪,胡开鑫[9]（2007）在《粘弹性流体的分数元模型及圆管起动流》一文中研究指出分数元模型所描述的非牛顿流体属于复杂粘弹性流体,其应力与应变的分数阶时间导数成正比。本文提出一种用弹簧和油壶连接组成的分形网络结构来比拟分数元模型的应力-应变特性,利用Heaviside运算微积,证明了该分形网络结构对应的粘弹性流体为1/2阶导数的分数元,并证明了构成其它分数阶导数分数元模型需要引入弹簧和油壶的多重分形网络结构。本文还导出了分数元模型的圆管起动流的解析解,研究了分数元模型起动过程振荡特征与该模型导数阶β之间的关系;发现在β≠1的情况下,随时间的进程,圆管内分数元模型的运动最终均将趋于静止,只有β=1的情况是一个例外。(本文来源于《第十届全国环境与工业流体力学会议论文集》期刊2007-08-10）
慕青松,苗天德,马崇武[10]（2004）在《对均匀沙流体起动风速的研究》一文中研究指出从学术观点和方法上将研究边界层流动对粗糙壁面的摩擦切应力与研究均匀沙流体起动风速统一了起来;;既关心了布满均匀沙的沙床上颗粒的流体起动风;;又关心了稀疏分布着均匀颗粒的光滑地表上沙子的流体起动风速;;得出了用边界层外参考风速表示的流体起动风速随颗粒分布密度的增加呈指数增长规律;;而用摩阻流速表示的流体起动风速与颗粒分布密度的二分之一次方成正比的规律;;与有关实验数据取得一致.当颗粒的分布密度逐渐增大时;;本文得到的均匀沙流体起动风速公式最终退化为传统的均匀沙流体起动风速公式.(本文来源于《兰州大学学报》期刊2004年01期）
流体起动论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
流体起动是一种基本的风沙起动形式,是土壤风蚀研究的重要内容。当风力逐步增大到某一临界值后,一些地表沙粒开始脱离静止状态,随着气流一起运动,这个临界风速值称为起动风速,可见流体起动是造成土壤风烛、土地荒漠化等的决定性因素,并且直接影响到人类生活。其中临界摩阻风速则是描述风沙起动的核心参数,对判定沙尘事件发生,预测沙尘释放量,评估风沙输运强度有着十分重要的作用,因此成为风沙研究中的关键物理量。本文在风洞中进行沙尘颗粒流体起动临界值的相关实验研究,通过模拟沙尘颗粒的流体释放过程,并对流体释放过程中的主要物理量进行测量。本次实验通过监测湍流边界层内地表剪切力的变化并与平均释放率相对应,结合瞬态Shield数随时间变化的分析,最终提出本文所用的流体起动临界值的预测模型。同时分别采用传统阈值法、改进后的阈值法与改进后的反推法对沙尘颗粒流体起动的临界值进行系统的测试,得到不同判定准则下的临界摩阻风速,通过将改进后的判定方法与传统阈值法下所得到的实验结果进行对比分析,我们发现改进后的判定方法所得到的临界摩阻风速更为准确,同时更符合流体起动的物理意义,相反对于传统阈值法,这种判定准则更多依赖于经验性的判断,缺少物理机理的支撑。本文得到一系列单一粒径颗粒在改进后的阈值法与改进后的反推法下的临界摩阻风速,并与前人的实验结果进行对比分析,发现u_(*t)与粒径之间呈现V字型的关系,最终我们得到临界粒径为40?m,并且u_(*t)远远大于前人的实验结果,因此我们认为传统判定准则并不能准确预测流体起动临界值,同时前人低估了颗粒的临界摩阻风速。对于粉尘颗粒,本文通过统计浓度大于0.001g m~3的释放频次并对释放频次进行分析,最终将0.87作为判定颗粒流体起动的临界频率,以便用于对粉尘颗粒临界起动风速的预测。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
流体起动论文参考文献
[1].田建超,车航,刘丙晓,贾元钊,李玉涛.煤粉在宾汉流体中的起动机理研究[C].2019国际石油石化技术会议论文集.2019
[2].马磊.沙尘颗粒流体起动临界值的风洞实验研究[D].兰州大学.2018
[3].柳丽,薄天利,郑晓静.风沙流中基于冲量的床面沙粒流体起动预测[C].2016年全国环境力学学术研讨会摘要集.2016
[4].金阿芳,别艺楠,买买提明·艾尼.平坦沙床上沙粒冲击起动及坡面沙粒流体起跳的数值模拟研究[C].中国力学大会-2015论文摘要集.2015
[5].李政.风沙流中沙粒流体起动判定条件的研究[D].兰州大学.2014
[6].张欢,郑晓静.静电力对流体临界起动风速的影响[C].中国力学大会——2013论文摘要集.2013
[7].武建军,孙焕青,李建业,罗生虎.蠕移沙粒流体起动风速的实验研究[J].中国沙漠.2011
[8].朱克勤,杨迪,胡开鑫.粘弹性流体的分数元模型及圆管起动流[J].力学季刊.2007
[9].朱克勤,杨迪,胡开鑫.粘弹性流体的分数元模型及圆管起动流[C].第十届全国环境与工业流体力学会议论文集.2007
[10].慕青松,苗天德,马崇武.对均匀沙流体起动风速的研究[J].兰州大学学报.2004
论文知识图
