导读:本文包含了弛豫振荡论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:激光器,光纤,频率,脉冲,混沌,波导,布拉格。
弛豫振荡论文文献综述
龚雁,陆樟献,王正才[1]（2018）在《振荡脉冲磁场下的纳米磁性液体光双折射效应弛豫现象》一文中研究指出为研究水基纳米磁性液体在振荡脉冲磁场下的光双折射效应弛豫现象,通过分析线偏振光经过水基纳米磁性液体薄片和检偏器后的光强随振荡脉冲磁场的变化情况,结果表明:水基磁性液体磁化主要取决于Nèel弛豫效应,而磁光效应(即双折射效应)由于受到磁性颗粒克服热运动、磁性颗粒相互排斥和基液粘滞力下的空间排列速度等因素的影响,明显具有滞后现象.(本文来源于《宁波大学学报(理工版)》期刊2018年04期）
王永胜,赵彤,王安帮,张明江,王云才[2]（2017）在《大幅度增加弛豫振荡频率来实现毫米级外腔半导体激光器的外腔机制转换》一文中研究指出混沌外腔半导体激光器输出明显存在弛豫振荡特征,弛豫振荡频率小于外腔振荡频率时,外腔半导体激光器输出态是短腔机制;反之,外腔半导体激光器输出态是长腔机制.首先对比分析了弛豫振荡频率为5.6 GHz,腔长对频谱有效带宽的影响.然后同时调节注入电流和载流子寿命来大幅度地增加弛豫振荡频率.最后在弛豫振荡频率为40 GHz、腔长为毫米级(4—20 mm)时,实现由短腔机制到长腔机制的转换,进而分析了外腔反馈率和外腔长对外腔半导体激光器频谱带宽的影响.分析结果表明:短腔机制下,输出混沌态不稳定,0.1 mm的偏差就会导致混沌态与非混沌态之间的转化;长腔机制下,输出混沌态稳定,输出混沌区域较大,证明长腔机制下更有益于获得宽带连续的混沌区域.在弛豫振荡频率为40 GHz、外腔长度为毫米级时,实现了外腔半导体激光器的长腔机制,从而增大了高带宽混沌的参数空间.(本文来源于《物理学报》期刊2017年23期）
毛欣,黄俊斌,顾宏灿[3]（2017）在《弛豫振荡对3×3耦合器数字解调的影响》一文中研究指出激光器的弛豫振荡带来的强度噪声对分布反馈式光纤激光水听器的系统噪声有较大影响。分析了该强度噪声在NPS算法数字实现中的传递过程,发现求导运算的非理想特性是解调结果中引入强度噪声的原因。提出了一种改进的NPS算法,使强度噪声在进入求导运算前被抵消,消除了强度噪声传递到解调结果中的途径。实验结果表明,当弛豫振荡峰处相对强度噪声为-84dB·Hz-1时对解调相位噪声的抑制在1kHz处达到了30dB。将改进后算法与不需要求导运算的反正切法进行了对比,进一步验证了其可抑制求导所引入的强度噪声。(本文来源于《中国激光》期刊2017年10期）
湛彪,徐善辉,莫树培,李灿,杨昌盛[4]（2013）在《短腔单频DBR光纤激光器中弛豫振荡噪声抑制的研究》一文中研究指出报道了短腔单频分布布拉格反射(DBR)Er3+/Yb3+共掺磷酸盐光纤激光器中弛豫振荡噪声的抑制结果。基于光电反馈法,该噪声抑制电路将激光器1.15MHz处弛豫振荡峰值幅度抑制26dB至-121dB/Hz;抑制后整个频带内相对强度噪声均低于-120dB/Hz。实验结果表明,此噪声抑制回路对单频光纤激光器的其他光学性能无影响。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2013年09期）
卢华东[5]（2013）在《利用弛豫振荡频率和输出功率测量单频钛宝石激光器的腔内损耗》一文中研究指出提出了一种利用弛豫振荡频率测量单频激光器腔内损耗的简单方法。通过对单频激光器的弛豫振荡频率,输出功率以及腔内损耗之间关系的分析,理论得到了单频激光器腔内损耗的表达式;通过在实验上测量单频钛宝石激光器的输出功率和相应功率下的弛豫振荡频率,利用理论计算公式以及钛宝石激光器的相关参数即可获得激光器的腔内损耗值。(本文来源于《中国激光》期刊2013年04期）
萧宝瑾,侯佳音,张建忠,薛路刚,王云才[6]（2012）在《混沌半导体激光器的弛豫振荡频率对随机序列速率的影响》一文中研究指出利用光反馈半导体激光器产生的混沌激光作为随机数发生器的物理熵源,分析了混沌信号自相关系数与随机序列游程数之间的联系,在此基础上研究了激光器的弛豫振荡频率f_r与随机序列速率f_n在不同比值时,序列游程数的变化情况.研究发现,当f_r/f_n=(2k+1)/4时,随机序列的游程数容易满足NIST SP800-22随机数测试标准的要求.当k=1时,得到随机序列最大速率为f_n=4f_r/3.(本文来源于《物理学报》期刊2012年15期）
叶茂生,赵柏秦,李加庚[7]（2012）在《固体激光器弛豫振荡尖峰脉冲参数的影响因素分析》一文中研究指出利用固体激光器的弛豫振荡的尖峰脉冲特性,设计制作了一个窄脉宽、高重复频率的脉冲激光器。其方法是通过调节脉冲电流源的电流脉冲宽度,在固体激光器刚发出第一个尖峰脉冲时即关断泵浦电流。在实验中,对影响其尖峰脉冲参数的因素进行了探索,得出了尖峰脉冲的峰值功率、脉冲宽度与泵浦电流、腔长、输出镜透过率的关系,并从原理上对其进行了定性的分析和解释。基于实验及分析得到的结果,通过调整激光器的参数,设计出的脉冲激光器峰值功率能达到8W,脉宽能达到10 ns,重复频率可以达到百kHz的量级。文中的实验和分析结果对于固体激光器弛豫振荡的尖峰脉冲特性的理论认识及利用固体激光器弛豫振荡特性来设计脉冲激光器的参数设计都具有一定的指导意义。(本文来源于《红外与激光工程》期刊2012年04期）
尹经禅,肖晓晟,杨昌喜[8]（2009）在《光纤中受激Brillouin散射动态弛豫振荡特性及其抑制方法》一文中研究指出为了避免在高功率光纤放大器和光纤相位共轭镜等实际应用中因受激Brillouin散射(SBS)造成的光纤损伤,根据描述SBS动态弛豫振荡特性的振幅耦合方程,利用有限差分的数值模拟方法研究了光纤中SBS的动态弛豫振荡特性,并对其抑制进行了初步探讨.得到了光纤中SBS弛豫振荡在不同的脉冲上升时间的时空叁维图;同时利用方波和脉冲光作抽运光进行了相应实验研究,实验结果与理论模拟结果符合很好.结果表明,增大抽运光脉冲上升时间可以有效抑制因SBS而产生的弛豫振荡,进而避免因其造成的光纤损伤.(本文来源于《物理学报》期刊2009年12期）
刘华东,张晓霞,吴显理,张琴,刘永智[9]（2009）在《Er~(3+)/Yb~(3+)共掺磷酸盐光波导激光器弛豫振荡特性分析》一文中研究指出从Er3+/Yb3+共掺磷酸盐玻璃材料能级结构和离子跃迁过程出发,基于速率方程理论模型,建立基于时间的速率方程组,并运用龙格-库塔算法对其进行数值求解.分析在980nm激光器单向泵浦下输出功率的动态特性,得到了描述谐振腔内光子数和反转粒子数交替变化的弛豫振荡曲线,并对弛豫振荡峰值功率衰减特性进行研究,衰减时间常数随泵浦功率、波导长度及输出镜反射率变化而变化.进一步讨论泵浦功率、波导长度和输出镜反射率对振荡频率、结束时间的影响.在高反射率条件下,波导长度对振荡频率的影响较小,而与泵浦功率成正比,振荡结束时间随这3个参数的增加而减小.这些特性分析及结果为Er3+/Yb3+共掺磷酸盐光波导激光器设计提供了理论依据.(本文来源于《科学通报》期刊2009年20期）
梁迅,马丽娜,胡永明,熊水东,姚琼[10]（2008）在《连续抽运情况下光纤激光器弛豫振荡特性研究》一文中研究指出对连续抽运情况下光纤激光器的弛豫振荡特性进行了理论研究,根据速率方程理论,采用数值仿真方法,对不同抽运功率、腔损、谐振腔有源部分长度、谐振腔总长度等情况下的激光器输出的弛豫振荡进行了分析,仿真结果与实际测量值基本符合。采用光电负反馈的方法,抑制了弛豫振荡峰值约25dB,得到了优于-100dB的较为平坦的激光器噪声谱级,优异的低噪声特性使得该激光器在光学相干检测,光纤通信等领域具有很高的实用价值。(本文来源于《半导体光电》期刊2008年06期）
弛豫振荡论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
混沌外腔半导体激光器输出明显存在弛豫振荡特征,弛豫振荡频率小于外腔振荡频率时,外腔半导体激光器输出态是短腔机制;反之,外腔半导体激光器输出态是长腔机制.首先对比分析了弛豫振荡频率为5.6 GHz,腔长对频谱有效带宽的影响.然后同时调节注入电流和载流子寿命来大幅度地增加弛豫振荡频率.最后在弛豫振荡频率为40 GHz、腔长为毫米级(4—20 mm)时,实现由短腔机制到长腔机制的转换,进而分析了外腔反馈率和外腔长对外腔半导体激光器频谱带宽的影响.分析结果表明:短腔机制下,输出混沌态不稳定,0.1 mm的偏差就会导致混沌态与非混沌态之间的转化;长腔机制下,输出混沌态稳定,输出混沌区域较大,证明长腔机制下更有益于获得宽带连续的混沌区域.在弛豫振荡频率为40 GHz、外腔长度为毫米级时,实现了外腔半导体激光器的长腔机制,从而增大了高带宽混沌的参数空间.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
弛豫振荡论文参考文献
[1].龚雁,陆樟献,王正才.振荡脉冲磁场下的纳米磁性液体光双折射效应弛豫现象[J].宁波大学学报(理工版).2018
[2].王永胜,赵彤,王安帮,张明江,王云才.大幅度增加弛豫振荡频率来实现毫米级外腔半导体激光器的外腔机制转换[J].物理学报.2017
[3].毛欣,黄俊斌,顾宏灿.弛豫振荡对3×3耦合器数字解调的影响[J].中国激光.2017
[4].湛彪,徐善辉,莫树培,李灿,杨昌盛.短腔单频DBR光纤激光器中弛豫振荡噪声抑制的研究[J].激光与光电子学进展.2013
[5].卢华东.利用弛豫振荡频率和输出功率测量单频钛宝石激光器的腔内损耗[J].中国激光.2013
[6].萧宝瑾,侯佳音,张建忠,薛路刚,王云才.混沌半导体激光器的弛豫振荡频率对随机序列速率的影响[J].物理学报.2012
[7].叶茂生,赵柏秦,李加庚.固体激光器弛豫振荡尖峰脉冲参数的影响因素分析[J].红外与激光工程.2012
[8].尹经禅,肖晓晟,杨昌喜.光纤中受激Brillouin散射动态弛豫振荡特性及其抑制方法[J].物理学报.2009
[9].刘华东,张晓霞,吴显理,张琴,刘永智.Er~(3+)/Yb~(3+)共掺磷酸盐光波导激光器弛豫振荡特性分析[J].科学通报.2009
[10].梁迅,马丽娜,胡永明,熊水东,姚琼.连续抽运情况下光纤激光器弛豫振荡特性研究[J].半导体光电.2008
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