导读:本文包含了深度非弹性散射论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:夸克,弹性,深度,函数,效应,玻璃,方位角。
深度非弹性散射论文文献综述
胡元元[1]（2019）在《深度非弹性散射中坡密子圈效应与质子—核碰撞中高扭度过程》一文中研究指出微扰QCD(pQCD)预言,在足够高的能量下,由于胶子辐射,核子中的部分子将达到饱和状态,从而形成一个称为色玻璃凝聚(CGC)的致密系统,通常由CGC理论来描述。在该理论框架下,本文拟基于坡密子圈方程的衍射标度效应来探究最新实验数据中是否存在坡密子圈效应。为此,一方面,本文在数值计算上采用了质量因子的方法分析最新的HERA实验数据,得到了与理论预言相一致的饱和指数λ=0.208;另一方面,为了直观地表示衍射标度效应,绘制了散射截面为标度变量的图形,该图形表明无论是单举还是衍射的实验数据都几乎位于一条曲线上。所有相关结果揭示,最新的HERA实验数据中可能存在坡密子圈效应现象。此外,夸克胶子等离子体(QGP)是有限温度下格点QCD预言的一个新的物质形态,为了研究其物理性质,人们通常采用喷注淬火作为硬探针探究QGP的产生。对于热核介质,高速部分子穿过热密介质时会诱导胶子产生,从而造成能量损失;对于冷核介质,同样存在由于多重散射而引发的部分子能量损失。目前,文献中已经研究了电子-核(eA)深度非弹性散射和质子-核(pA)碰撞中Drell-Yan过程的能量损失问题。结果表明,在eA碰撞中,由于多重散射导致的能量损失会引起部分子碎裂函数的修正,在pA碰撞中则会引起部分子分布函数的修正,这些在实验上都体现为相应的核修正因子压低。在前期研究中,人们还观察到了pA碰撞中Drell-Yan过程胶子-夸克双重散射导致的入射部分子能量损失会带来部分子分布函数的修正,但是,此过程通常忽略了夸克-夸克双重散射对部分子分布函数的修正。与此不同,经过计算推导,本文发现,考虑pA碰撞中Drell-Yan过程的夸克-夸克双重散射后,不仅能够完善修正的部分子分布函数,而且可以证实pA碰撞中Drell-Yan过程夸克-夸克双重散射中存在核修正因子的味道依赖效应。(本文来源于《贵州师范大学》期刊2019-05-30）
胡元元,杨毅,沈光先[2]（2018）在《深度非弹性散射实验数据中坡密子圈效应研究（英文）》一文中研究指出采用来自坡密子圈方程的衍射标度效应,研究最新实验数据中的坡密子圈效应。用质量因子的方法分析最新的HERA实验数据,得到了饱和指数λ=0.208,该指数与理论预言相一致。为了直观的显示衍射标度效应,绘制了散射截面为标度变量的图形。观察图形可知无论是单举还是衍射的实验数据都几乎位于一条曲线上。结果证明了最新的HERA实验中存在坡密子圈效应。(本文来源于《贵州师范大学学报(自然科学版)》期刊2018年02期）
刘慧[3]（2017）在《半单举深度非弹性散射过程中的碎裂函数》一文中研究指出定量地理解冷核介质中夸克传播和强子形成过程有助于我们更好地研究夸克—胶子等离子体以及它的时空演化过程。轻子-原子核碰撞的半单举深度非弹性散射过程是研究冷核中部分子传播和强子化过程的有力工具。在原子核靶上的半单举深度非弹性散射过程,轻子辐射出的虚光子与核子内的夸克发生相互作用,被撞击的高能夸克在核介质内传播时,会经历多重散射并伴随着胶子辐射,夸克因此而损失一部分能量。所以,通过原子核靶上的半单举深度非弹性散射过程的研究,可以了解出射夸克在核环境传播过程中的能量损失情况。本文借助从HERMES实验数据中挑选出的强子在核外形成的实验数据,研究胶子传输系数对部分子碎裂函数的依赖性。利用HKNS、KRE和DSS叁套碎裂函数,并考虑淬火权重,计算了靶核上产生的强子多重数与氘核的强子多重数的比值,并与实验结果进行比较,发现对于HKNS碎裂函数,传递系数?q=0.29?0.03GeV2/fm,对于KRE碎裂函数,?q=0.29?0.03GeV2/fm,对于DSS碎裂函数,?q=0.34?0.03GeV2/fm。在1?误差范围内,出射夸克的能量损失对部分子碎裂函数没有明显的依赖性。(本文来源于《河北师范大学》期刊2017-03-20）
刘畅[4]（2016）在《深度非弹性散射中的胶子饱和现象》一文中研究指出本文在光锥规范下分析电子-质子深度非弹性散射过程中出现的胶子饱和现象。首先,引入四个动力学变量：Q2≡-q2,XBjorken≡Q2/2P·a,y≡P·q/k·P,v≡P·q/mp。在引入这四个变量后,计算出对Q2和XBjorken的微分散射截面,进而得到Callan-Gross关系和Bjorken标度无关律。然后,重复前人推导、求解DGLAP演化方程和BFKL演化方程的过程。通过分析,我们发现双对数近似下的DGLAP演化方程和BFKL演化方程的结果一致。进一步分析，我们发现BFKL演化方程在快度变量Y很大的情形下的总散射截面违反了Froissart限制。于是,我们需要引入McLerran-Venugopalan模型和Balitsky-Kovchegov演化方程。Balitsky-Kovchegov演化方程满足]Froissart限制。电子-质子深度非弹性散射过程,实质上是电子与质子内部的夸克通过虚光子发生相互作用的过程。假设一个虚光子转化为一个夸克-反夸克对,这个夸克-反夸克对就是一个色偶极子。当色偶极子-质子散射的散射振幅N(b10⊥,x10⊥,Y)《1(即αs Y<<1)时,Balitsky-Kovchegov演化方程等价于BFKL演化方程。我们通过Balitsky-Kovchegov演化方程,得到胶子饱和现象出现的条件。我们通过分析给出,碰撞能量超过一定限度时,会迫使胶子大量聚集在同一高动量能级,导致强相互作用耦合变弱。电子与质子对撞时,电子-质子质心系能量越大,xBjorken越小。随着XBjorken的减小,质子的组分越来越多,质子的组分密度越来越大,质子内部就会越来越拥挤。当XBjorken《1时,胶子分布函数的贡献将占主导地位。最终,因质子内部随着XBjorken的减小而变得过于拥挤,胶子数不会随着xBjorken的减小而增加,即达到饱和。胶子饱和时,很多胶子都聚集在同一高动量能级QS2,类似于Bose-Einstein.凝聚。因此,胶子饱和状态通常称为“色玻璃凝聚态”。由于存在强相互作用耦合常数αs的渐近自由,胶子饱和现象出现的条件不仅与XBjorken有关,而且与Q2也有关系。(本文来源于《华中师范大学》期刊2016-04-01）
刘娜[5]（2016）在《半单举深度非弹性散射过程中的能量损失和核几何效应》一文中研究指出深入研究冷核物质中的夸克传播和强子化过程有助于我们更好地理解夸克—胶子等离子体以及它的时空演化过程。在轻子-原子核作用产生强子的半举深度非弹性散射过程,来自入射轻子的虚光子被核内夸克吸收,带色的夸克在核物质中传播时,由于多重碰撞和软胶子辐射,存在一定程度的能量损失,随后演化为可观测的末态强子。因此,轻子-原子核半举深度非弹性散射的强子产生过程为研究冷核物质中部分子传播和强子化过程提供了一个理想的环境。如果夸克强子化发生在原子核外,那么轻子-原子核半举深度非弹性散射的强子产生过程就是研究出射夸克在冷核物质中能量损失的理想工具。本文借助HERMES合作组给出的强子形成时间的表达式,以强子形成时间大于靶原子核的直径为标准,从HERMES合作组报道的轻子打击Ne核与D核产生π+介子的强子多重数比的实验结果中,挑选出夸克强子化发生在原子核外的实验数据。利用SW淬火权重和基于BDMPS淬火权重的参数化公式,计算半举深度非弹性散射的强子多重数比,并与强子化发生在原子核外的实验数据进行比较。发现考虑强子产生过程中的核几何效应的计算结果与实验数据符合甚好。对于没有有限能量修正的SW淬火权重,考虑核几何效应时,整体拟合实验数据得到的传输系数q=0.74±0.03 GeV2/fm;而没有考虑核几何效应时,得到的传输系数q=1.15±0.03 GeV2/fm。对于不依赖于夸克能量的BDMPS淬火权重,考虑核几何效应时给出的传输系数q=0.20±0.02GeV2/fm;不考虑核几何效应时给出的传输系数q=0.29±0.03 GeV2/fm。显然,核几何效应对冷核物质中表征夸克能量损失的传输系数有明显的影响。因此,在研究轻子-原子核半举深度非弹性散射的强子产生过程时有必要考虑核几何效应。(本文来源于《河北师范大学》期刊2016-03-19）
李强[6]（2012）在《半单举深度非弹性散射强子产生过程中的核效应》一文中研究指出夸克在原子核里的传播与强子化过程的研究将有助于人们深入的理解夸克-胶子等离子体及其时空演化。夸克强子化包含了低标度的非微扰QCD过程，并且强子的波函数至今仍然在理论上无法计算，使得人们不能完全理解夸克碎裂成强子的过程。轻子-原子核半单举深度非弹性散射对于夸克传播和夸克强子化的研究提供了一个独特的工具。因此，在过去的叁十年，原子核靶上的半单举深度非弹性散射一直是核物理和粒子物理最活跃的研究领域之一。本文利用Q~2重标度模型考虑部分子分布函数和碎裂函数的核效应，同时引入末态产生强子的核吸收效应，研究半单举深度非弹性散射强子产生过程中的核效应，计算氖和氙原子核靶的半单举深度非弹性散射、和k产生相对于氘靶的多重数比，并与HERMES实验数据进行比较。发现部分子分布函数和碎裂函数的核效应对于末态强子多重数比压低的影响比较小，核吸收效应起主导作用，理论计算结果与实验数据符合。(本文来源于《河北师范大学》期刊2012-03-05）
张毅[7]（2011）在《6GeV电子在高压极化~3He靶上半单举深度非弹性散射中的单一靶自旋不对称性的实验测量》一文中研究指出在对核子基本结构的探索中,物理学家们始终无法令人满意的回答核子自旋的起源问题。传统理论主要考虑的是构成核子的部分子的螺旋性对核子自旋的贡献。但在领头阶扭度下部分子的横向性(Transversity)同样能够展示核子自旋的信息。部分子的横向性指的是部分子的自旋在垂直于入射虚光子方向上的分布,具有奇性手征。与螺旋性分布不同,在领头阶胶子对横向性没有贡献,因此横向性与螺旋性分布函数的QCD演化迥然不同。在传统的单举深度非弹性散射实验中,核子在横向方向上的极化效应由于奇性手征而被极大的抑制；但是在半单举的深度非弹性散射过程中它可以通过同样是奇性手征的碎裂函数而得到测量。本论文是基于2008至2009年在美国杰佛逊国家实验室所做的夸克横向性分布实验(实验编号E06-010)及其相关的附属研究工作。与世界上其他同类型的实验相比,该实验首次在极化的中子靶上提取了单一靶自旋不对称性,从而丰富了人们对于核子横向极化效应在味自由度方面的认识。通过5.89GeV的电子束流,我们在历时3个月的束流时间内从横向极化的高压3He气体靶上在0.19<χ<0.34,1.77<Q2<2.73(GeV2)的运动学区域获取了n↑(e,e'π-)X和n↑(e,e'π+)X散射实验的数据。本文全面系统的描述了在E06-010实验中与3He极化靶相关的所有实验研究。通过这些工作,我们在该实验中首次实现了3He气体在空间中任意方向的极化,并成功的将10个大气压下3He气体的的极化度提高到了60%,从而打破了之前保持的极化亮度的世界纪录,使得实验获取到了更多的有效数据。除此之外,在结合其他合作者工作的基础上,通过各种空间不对称性对于方位角的不同依赖关系,拟合得出了由Pretzelosity分布函数所引起的单一自旋不对称性。尽管实验结果受到统计误差的限制而仅能给出该效应的上限,但本论文的工作在今后数年内仍是世界上唯一的中子实验结果。(本文来源于《兰州大学》期刊2011-11-01）
牟宗刚[8]（2011）在《规范—引力对偶性在极化深度非弹性散射过程中的应用》一文中研究指出在本论文中,我们致力于用规范/引力对偶的关系,去研究类似于QCD规范理论的强耦合区域的物理性质。在强耦合区域,QCD更多的是以强子等束缚态的形式存在。而在这些区域,微扰理论的失效,使得我们去寻找其他的物理描述方式。而规范理论与引力理论之间对偶便提供了这样的可能。另一方面,规范理论与引力理论之间的对偶的理论与应用,远远超过作为强耦合区域的有效描述理论。其理论自身连接着超弦与规范理论,具有很大的理论跨度,既包含着超对称,也包含着额外维。因此对理论自身的研究具有非常重要的意义。基于以上的想法,在本文中,我们做了如下几方面的工作：1)我们研究了ADM约化与KK约化的关系。对额外维的约化通常具有两种方式,ADM约化和KK约化。ADM约化给出了广义相对论的约束哈密顿量,而KK约化的例子便是最初用五维引力自然包含四维广义相对论与麦克斯韦理论的应用。在本文中,我们试着去得出两种约化之间的关系,即,我们会用同一种方法从度规得到Ricci曲率,而对应于不同的度规的分解,便得到不同的约化形式。在这过程中,引入了两个张量,我们也对这些张量的物理含义做了分析。此外,运用矩阵形式,我们写出了两种约化方式形式上的对偶关系。2)作为规范理论与引力理论之间的对偶的一个应用,我们计算了中性自旋1/2重子的极化结构函数。这样的结构函数,可以在深度非弹性散射过程中获得。此外,我们考虑了由此得到的求和规则,尤其是BC求和规则。我们的计算结果显示,规范-引力的对偶预言了这样求和规则在中性自旋1/2重子中的破坏。而实际上,相互作用中Pauli项的存在一定会带来这样的破坏。作为背景知识的描述,我们采用了从场论观点出发而得到规范理论与引力理论之间对偶关系。通常的规范理论与引力理论的对偶都是采用了超弦理论的描述,而在本文中,我们更多的以场论为出发点。具体的,在大N极限以及在大的t'Hooft参数下,规范理论会与一种弦的描述非常相似。而四维中的弦理论自洽的描述需要额外的自由度,通常为一个新的维度。这便预示着强耦合区域的物理与五维弦理论的对应。作为具体的实例,我们给出了AdS5 x S5引力理论与CFT规范理论的对偶描述。这主要是从对称群的角度出发。在这种对偶中,五维的场,在边界上,分解为边界条件以及其对偶规范理论中的算符。因此,格林函数便可由此展开。(本文来源于《山东大学》期刊2011-05-26）
宋玉坤[9]（2011）在《高能轻子核子深度非弹性散射过程末态粒子的方位角不对称》一文中研究指出核子结构是现代物理学的重要课题。在理论和实验两方面推动下,核子结构的研究在近叁十年内取得了长足进步,已经从领头扭度部分子分布函数推广到高扭度部分子关联函数(其贡献是Λ/Q幂次压低的),从横动量积分的一维部分子分布/关联函数q(x)推广到横动量依赖的(TMD)叁维部分子分布/关联函数q(x,k→)。高能轻子核子深度非弹性散射(DIS)过程是核子结构研究的重要手段,而观测量包含末态喷注(强子)的半单举轻子核子深度非弹性散射(SIDIS)过程能够探测核子结构的更多信息。半单举深度非弹过程末态粒子方位角分布不对称是一类重要的观测量,是国际上如HERMES、COMPASS、JLab等定位于核子结构研究的大型实验合作组的重要观测量之一。在中低横动量区域,高扭度对末态粒子方位角不对称的贡献不可忽略,利用系统的方法处理高扭度贡献对于核子结构研究和QCD理论都具有重要的意义。计算高扭度对反应截面贡献的标准方法是由Ellis、Furmanski、Petronzio、邱建伟和Sterman等发展的共线展开技术。共线展开技术的基本步骤是：首先,将部分子硬散射过程对部分子动量在共线动量方向k=xp附近作泰勒展开,同时将胶子场分解为共线分量和非共线分量；其次,利用Ward恒等式联系不同阶部分子散射矩阵；再次,将全部项加和、整理,得到规范不变的部分子关联矩阵；最后,把部分子关联矩阵用7-矩阵展开,得到强子张量和截面,并示用QCD运动方程将所有矩阵元约化到一个完备集。利用上述共线展开技术,人们得到了扭度-4部分子关联函数对单举轻子核子深度非弹过程的贡献。我们组梁作堂和王新年将上述共线展开技术推广到半单举轻子核子深度非弹过程eN→eqX中。他们发现,如果考虑末态喷注产生这种相对于强子产生更为简单的情况,半单举深度非弹(SIDIS)过程和单举深度非弹(DIS)过程的差别只是运动学因子δ2(k→'-k→),这个运动学因子不影响共线展开技术的应用,但是它会将分离出来的分布/关联函数变成横动量依赖的。以此发现为基础,他们得到轻子不极化、核子横向极化情况下扭度-3层次上eN→eqX过程的截面和方位角不对称<cosφ>。本论文的第一个工作,就是在我们组工作的基础上,计算轻子、核子各种极化组合下eN→eqX过程反应截面和方位角不对称的形式,进而将共线展开技术推广到扭度-4层次上非极化半单举轻子核子深度非弹过程eN→eqX中,得到截面和方位角不对称<cos 2φ>的形式。结果表明,方位角不对称<cos 2φ>正比于高扭度部分子关联函数与领头扭度部分子分布函数的比,两者都是规范不变的物理量。末态喷注的方位角不对称<cosφ>和<cos 2φ>的测量是研究核子高扭度部分子关联函数的有效手段。研究方位角不对称的核依赖,是本论文的另一个工作。我们组提出的一个描写核环境对部分子分布函数影响的模型指出,产生规范链的胶子线可以连接到原子核内部的不同核子上,使得规范链中包含了原子核内部核子分布的信息。在双胶子关联近似下,这个模型会导致横动量分布出现简单的高斯展宽,但进一步的分析却表明这个模型也会导致方位角不对称<cosφ>的核抑制效应。本文在此工作的基础上,利用这个模型去研究更高阶的方位角不对称。结果表明,方位角不对称(cos2Φ>存在更强的核抑制效应。最终的物理结论是：原子核对部分子横动量分布的影响是让它更胖(横动量分布的展宽效应)更圆(方位角不对称的核抑制效应)。初步建立从现有实验数据抽取高扭度部分子关联函数参数化形式的方法,是本论文的第叁个工作。高扭度部分子关联函数和领头扭度部分子分布函数一样,都是非微扰QCD动力学决定的物理量,人类目前尚无良方去从第一原理出发给出它们的解析形式,而只能从实验数据中抽取它们的参数化形式。本论文总结了当前半单举轻子核子深度非弹过程末态粒子方位角不对称的实验数据,以及目前人们处理这个过程高扭度对方位角不对称贡献的做法,强调高扭度关联函数的参数化对于Boer-Mulders函数的抽取也具有重要意义。论文只考虑高扭度部分子关联函数造成的影响,在末态简单的放入领头扭度碎裂函数。作者独立编写了以微分演化算法为核心的Fortran拟合程序,并根据微分演化算法的特性给出了快速确定参数不确定范围的方法。论文利用ZEUS组和EMC组的部分数据,对高扭度关联函数的参数化形式做了初步拟合,结果具有一定的参考价值。(本文来源于《山东大学》期刊2011-05-20）
王双梅[10]（2011）在《中微子—铁原子核深度非弹性散射粲夸克产生的核效应》一文中研究指出核内核子夸克与胶子分布函数的研究为核物理和粒子物理学中最活跃的前沿课题之一。获得精确的束缚核子的部分子分布函数有助于更好地解释从高能核反应中所收集的实验数据。通过中微子的深度非弹性散射,不但可以清楚地了解组成靶粒子的夸克与胶子间的相互作用,还可以很好的获得靶粒子中的部分子分布函数,这些分析对于精确地计算反应截面和发现新物理来说,都起着非常重要的作用。为了探讨核环境对于中微子—铁核深度非弹性散射粲夸克产生过程的影响,本文分别利用CTEQ质子的部分子分布函数和EPS08束缚核子的部分子分布函数计算了此过程的微分截面,并与相关实验数据进行比较。从计算结果可以发现,使用EPS08束缚核子部分子分布给出的计算结果相对于CTEQ质子的部分子分布给出的计算结果,在Bjorken变量x约小于0.1区域内存在核遮蔽效应,而在Bjorken变量x大于0.1区域内存在反遮蔽效应。但是,总的来说,部分子分布函数的核效应对于中微子—铁核深度非弹性散射双μ子产生的微分截面的影响很小(本文来源于《河北师范大学》期刊2011-04-07）
深度非弹性散射论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
采用来自坡密子圈方程的衍射标度效应,研究最新实验数据中的坡密子圈效应。用质量因子的方法分析最新的HERA实验数据,得到了饱和指数λ=0.208,该指数与理论预言相一致。为了直观的显示衍射标度效应,绘制了散射截面为标度变量的图形。观察图形可知无论是单举还是衍射的实验数据都几乎位于一条曲线上。结果证明了最新的HERA实验中存在坡密子圈效应。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
深度非弹性散射论文参考文献
[1].胡元元.深度非弹性散射中坡密子圈效应与质子—核碰撞中高扭度过程[D].贵州师范大学.2019
[2].胡元元,杨毅,沈光先.深度非弹性散射实验数据中坡密子圈效应研究（英文）[J].贵州师范大学学报(自然科学版).2018
[3].刘慧.半单举深度非弹性散射过程中的碎裂函数[D].河北师范大学.2017
[4].刘畅.深度非弹性散射中的胶子饱和现象[D].华中师范大学.2016
[5].刘娜.半单举深度非弹性散射过程中的能量损失和核几何效应[D].河北师范大学.2016
[6].李强.半单举深度非弹性散射强子产生过程中的核效应[D].河北师范大学.2012
[7].张毅.6GeV电子在高压极化~3He靶上半单举深度非弹性散射中的单一靶自旋不对称性的实验测量[D].兰州大学.2011
[8].牟宗刚.规范—引力对偶性在极化深度非弹性散射过程中的应用[D].山东大学.2011
[9].宋玉坤.高能轻子核子深度非弹性散射过程末态粒子的方位角不对称[D].山东大学.2011
[10].王双梅.中微子—铁原子核深度非弹性散射粲夸克产生的核效应[D].河北师范大学.2011
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