导读:本文包含了质子质子弹性散射论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:质子,截面,弹性,微分,模型,光学,气溶胶。
质子质子弹性散射论文文献综述
胡元元[1]（2019）在《深度非弹性散射中坡密子圈效应与质子—核碰撞中高扭度过程》一文中研究指出微扰QCD(pQCD)预言,在足够高的能量下,由于胶子辐射,核子中的部分子将达到饱和状态,从而形成一个称为色玻璃凝聚(CGC)的致密系统,通常由CGC理论来描述。在该理论框架下,本文拟基于坡密子圈方程的衍射标度效应来探究最新实验数据中是否存在坡密子圈效应。为此,一方面,本文在数值计算上采用了质量因子的方法分析最新的HERA实验数据,得到了与理论预言相一致的饱和指数λ=0.208;另一方面,为了直观地表示衍射标度效应,绘制了散射截面为标度变量的图形,该图形表明无论是单举还是衍射的实验数据都几乎位于一条曲线上。所有相关结果揭示,最新的HERA实验数据中可能存在坡密子圈效应现象。此外,夸克胶子等离子体(QGP)是有限温度下格点QCD预言的一个新的物质形态,为了研究其物理性质,人们通常采用喷注淬火作为硬探针探究QGP的产生。对于热核介质,高速部分子穿过热密介质时会诱导胶子产生,从而造成能量损失;对于冷核介质,同样存在由于多重散射而引发的部分子能量损失。目前,文献中已经研究了电子-核(eA)深度非弹性散射和质子-核(pA)碰撞中Drell-Yan过程的能量损失问题。结果表明,在eA碰撞中,由于多重散射导致的能量损失会引起部分子碎裂函数的修正,在pA碰撞中则会引起部分子分布函数的修正,这些在实验上都体现为相应的核修正因子压低。在前期研究中,人们还观察到了pA碰撞中Drell-Yan过程胶子-夸克双重散射导致的入射部分子能量损失会带来部分子分布函数的修正,但是,此过程通常忽略了夸克-夸克双重散射对部分子分布函数的修正。与此不同,经过计算推导,本文发现,考虑pA碰撞中Drell-Yan过程的夸克-夸克双重散射后,不仅能够完善修正的部分子分布函数,而且可以证实pA碰撞中Drell-Yan过程夸克-夸克双重散射中存在核修正因子的味道依赖效应。(本文来源于《贵州师范大学》期刊2019-05-30）
文毫,陈学文,张家伟[2]（2015）在《在同位旋空间中正反质子弹性散射的重整化混合圈链图效应（英文）》一文中研究指出本文采用描述荷电和中性π介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型,计算出在π0重整化混合圈链图传播下pp珋→pp珋弹性散射微分截面的"精确"解析结果;并且将此结果与在π0树图传播下的微分截面作了对比分析,得到相应的辐射修正重要信息.本文完成的工作对进一步深入研究π介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨正反质子对撞实验,都将提供理论研究的参考价值.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2015年03期）
许敏明[3]（2015）在《通过中能质子弹性散射研究~(20)Ne核的α结构》一文中研究指出针对20Ne核的α粒子结团特性,用多重散射Glauber理论得到p-20Ne核弹性散射振幅的理论计算公式,从理论上计算入射能量为800 Me V的p-20Ne弹性散射微分散射截面对散射角的分布,并与实验数据进行比较,对20Ne核的α结构进行检验,为进一步完整建立20Ne原子核的α粒子结团结构模型提供理论参考。(本文来源于《河池学院学报》期刊2015年02期）
柳星[4]（2009）在《精确计算质子弹性散射中的π~0介子重整化链图传播效应》一文中研究指出自1935年Yukawa从理论上预言了π介子的存在,1947年得到试验证实。此后,π介子在核物理中的地位显得越来越重要。而随之提出的核子的介子交换模型,也使核力(强相互作用)的研究便走了一段辉煌时期,解决了很多有关强相互作用的问题,遗憾的是,并未能成为研究强相互作用的基本理论。而随后,雨后春笋般的提出了许多研究核力、重子-重子相互作用和强相互作用的理论模型。这些模型可以划分为唯象理论研究和基本理论研究。从理论研究来看,主要有:介子交换模型、夸克模型和手征微扰论。而从唯象理论研究来看,则存在各种势模型。然而无论哪种理论都或多或少的存在一些困难,目前,强相互作用理论还不能称为满意的理论,尚难直接推出重子间的相互作用。本文采用中性介子π~0与核子N -反核子N强相互作用的Lorentz不变耦合模型,研究两入射质子2p在中性介子π~0重整化链图传播下的弹性散射问题并对其微分截面作了严格理论分析和解析计算后获得“精确”理论结果;进而,又对该计算结果与在π~0树图传播下的微分截面作了对比分析,获得了在重整化链图传播中有关“辐射修正”效应的重要信息。笔者发现:在质心系下,随着质心能量增大时,其辐射修正也是逐渐增大的,也就是说在低能范围内考虑链图的辐射修正效应是非常必要的。此结果对于深入探讨Lorentz不变耦合模型理论以及深入探索核物理中核子N -反核子N与荷电和中性介子(π~+ ,π~0,π~-)强相互作用中的粒子反应截面问题具有一定的参考价值。(本文来源于《重庆大学》期刊2009-04-01）
覃觅觅,吕镜荣,陆晓,汪娟[5]（2008）在《利用方势阱和汤川势研究低能下中子-质子弹性散射》一文中研究指出通过对低能中子-质子在方势阱及汤川势散射下的总截面和微分截面的理论计算,结果表明总截面在实验误差范围内,而微分截面和实验值仍存在较大偏差,分析表明无论方势阱还是汤川势都只能近似描述核力。(本文来源于《广西物理》期刊2008年04期）
夏晓杰[6]（2008）在《质子、氦对D、T弹性散射截面的测量研究》一文中研究指出离子束分析技术是一种常规的材料表面分析的工具,具有无损、简便、精确等优点。包括弹性背散射分析、前向弹性反冲分析和核反应分析。本论文主要采用弹性背散射方法(EBS)和前向弹性反冲探测法(ERD)。分别在背散射角155°、165°处,采用Ti吸氘、氚的薄靶,对能量从1.4到3.4MeV的质子的非卢瑟福弹性背散射截面D(P,P)D、T(P,P)T进行了测量。质子束由9SDH-2型2×3MV串列加速器提供,测量仪器采用金硅面垒探测能谱仪。实验误差小于7.5%,将部分测量结果与前人发表的结果进行了比较,符合得较好。用2.4～7.4MeV的~4He离子束轰击Ti-D、Ti-T样品,测量了在前向30°方向上的D(~4He,D)~4He、T(~4He,T)~4He的ERD截面。实验结果分别以列表形式和激发曲线形式给出,误差小于8%。所测量的数据可供从事离子束分析技术的有关人员参考。最后,论文介绍了非卢瑟福背散射截面值的典型应用,对一些样品做了有意义的元素成分浓度分析。(本文来源于《复旦大学》期刊2008-05-15）
顾柏平,毛英臣[7]（2007）在《入射质子的能量对质子与晕核弹性散射观测量的影响(英文)》一文中研究指出用相对论脉冲近似(RIA)对不同的中能质子(200MeV,400MeV和800MeV)与14Be,16O和12C的弹性散射进行了研究,讨论了不同的入射能量对3种观测量,即微分散射截面、分析本领和自旋转动函数的影响．研究发现在小散射角的区域晕中子对观察量的影响趋势保持一致,不随入射质子能量的改变而改变．(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2007年05期）
王广甫,鲁永芳,朱光华[8]（2007）在《气溶胶样品氢含量的质子弹性散射分析》一文中研究指出利用单个标准样品比较法质子弹性散射分析(PESA)对一组采集在核孔膜上的气溶胶样品的氢含量进行定量分析。在质子束能量为2.5 MeV、散射角为40°时,PESA测量10μm厚核孔膜上气溶胶中H含量的探测限为0.36μg/cm2。几个样品H含量的测量结果在3.2~37.5μg/cm2之间,显着高于探测限。质子能量在1.0~2.5 MeV范围内,3.5μm Mylar膜的束流归一化H峰面积随入射质子能量的变化在±3%以内。所以,不同厚度的气溶胶样品可采用同一个标准样品来进行PESA测量。(本文来源于《原子能科学技术》期刊2007年02期）
胡泽华,孙伟力,田东风,张本爱[9]（2007）在《基于壳模型单体密度矩阵的折迭模型质子弹性散射分析》一文中研究指出利用折迭模型计算得到折迭势实部并结合Koning和Delaroche光学势的虚部,计算分析了质子与~(30—40)S的弹性散射数据．通过引入Woods-Saxon势下核壳模型单体密度矩阵,消除了折迭模型计算中常用的定域近似．分析比较了定域近似对折迭势以及弹性散射截面计算的影响．计算结果与折迭模型以及JLM模型计算结果进行了比较．(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2007年02期）
邓一兵,王世来[10]（2007）在《动量空间中能质子-~(12)C弹性散射截面和自旋量的研究》一文中研究指出在KMT理论框架下,应用微观的动量空间一级光学势,包括了库仑修正,自旋关联,NN振幅反对称,离壳效应,核子反冲和结合能转换,Lorentz不变的角变换.在整个中能区域系统地计算了质子-12C弹性散射微分截面和自旋观测量,并与实验数据及Glauber理论框架下或已有的其他理论计算结果做了比较,其结果显示,在200—1000MeV,该理论与实验结论符合程度较好.(本文来源于《物理学报》期刊2007年01期）
质子质子弹性散射论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文采用描述荷电和中性π介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型,计算出在π0重整化混合圈链图传播下pp珋→pp珋弹性散射微分截面的"精确"解析结果;并且将此结果与在π0树图传播下的微分截面作了对比分析,得到相应的辐射修正重要信息.本文完成的工作对进一步深入研究π介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨正反质子对撞实验,都将提供理论研究的参考价值.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
质子质子弹性散射论文参考文献
[1].胡元元.深度非弹性散射中坡密子圈效应与质子—核碰撞中高扭度过程[D].贵州师范大学.2019
[2].文毫,陈学文,张家伟.在同位旋空间中正反质子弹性散射的重整化混合圈链图效应（英文）[J].原子与分子物理学报.2015
[3].许敏明.通过中能质子弹性散射研究~(20)Ne核的α结构[J].河池学院学报.2015
[4].柳星.精确计算质子弹性散射中的π~0介子重整化链图传播效应[D].重庆大学.2009
[5].覃觅觅,吕镜荣,陆晓,汪娟.利用方势阱和汤川势研究低能下中子-质子弹性散射[J].广西物理.2008
[6].夏晓杰.质子、氦对D、T弹性散射截面的测量研究[D].复旦大学.2008
[7].顾柏平,毛英臣.入射质子的能量对质子与晕核弹性散射观测量的影响(英文)[J].高能物理与核物理.2007
[8].王广甫,鲁永芳,朱光华.气溶胶样品氢含量的质子弹性散射分析[J].原子能科学技术.2007
[9].胡泽华,孙伟力,田东风,张本爱.基于壳模型单体密度矩阵的折迭模型质子弹性散射分析[J].高能物理与核物理.2007
[10].邓一兵,王世来.动量空间中能质子-~(12)C弹性散射截面和自旋量的研究[J].物理学报.2007
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