导读:本文包含了反式聚乙炔论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:极化子,单激发态,长程电子关联,简并破缺
反式聚乙炔论文文献综述
陈少波,常刘安,陈英,张殿喜[1]（2016）在《简并破却项对反式聚乙炔中极化子单激发态的影响》一文中研究指出本文采用紧束缚模型加上长程电子关联项哈密顿量模型,研究了反式聚乙炔中极化子的单电子激发,分析了其单激发态的物理性质。与极化子相比,其单激发态体系能带中央的两条定域能级相互靠拢,近乎重合,形成了束缚较弱的孤子-反孤子对。此外,研究简并破缺参数对极化子单激发态反向极化的影响发现,基态简并聚乙炔中的极化子单激发态的反向极化最强,随着te的增大反向极化减弱,当te增大到一定值时,反向极化消失。(本文来源于《河南科技》期刊2016年11期）
孙书娟[2]（2012）在《反式聚乙炔的高激发态极化子》一文中研究指出在Su-Schrieffer-Heeger(SSH)模型基础上,计入长程电子关联的影响,研究反式聚乙炔分子链中的高激发态极化子的稳态性质.与一般的低激发态极化子比较,高激发态极化子的晶格畸变更宽更深,能隙中的两个局域几乎重合,除了在1.35 eV附近的peirls吸收峰,高激发态极化子仅有一个约0.65 eV的低能吸收峰,而普通极化子有2个低能吸收峰,一个在0.175 eV附近,一个在0.85 eV附近.这些区别为区分两类极化子提供判据.(本文来源于《重庆文理学院学报(自然科学版)》期刊2012年01期）
孙书娟[3]（2011）在《反式聚乙炔的极化子静态性质研究》一文中研究指出在Su-Schrieffer-Heeger(SSH)模型基础上,考虑长程电子关联的影响,研究反式聚乙炔分子链中空穴极化子与电子极化子的稳态性质。比较不同关联强度下两类极化子的晶格位形、能级、电荷密度波、以及吸收谱线的变化。加深对分子链中极化子的认识,该理论方法也可推广到高分子链中其它元激发的静态性质研究中,为不同类型元激发动力学性质研究奠定基础。(本文来源于《广西物理》期刊2011年03期）
史晶[4]（2007）在《反式聚乙炔元激发的实坐标空间研究》一文中研究指出利用Kronig-Penny方势阱模型,在实坐标空间中研究了反式聚乙炔的元激发,并将结果与常用的k空间Su-Schrieffer-Heeger(SSH)模型作了比较。通过比较发现,实坐标空间的模型不但可以得出与SSH模型一致的晶格位形、孤子和极化子的分立能级,而且能更加准确地得出元激发的电子态密度和电荷密度分布,在理解聚合物中各种元激发的特性时具有重要的意义。(本文来源于《山东教育学院学报》期刊2007年06期）
刘春生[5]（2007）在《反式聚乙炔中荷电元激发的DFT计算》一文中研究指出近十几年来,有机超导、有机光电二极管、电化学发光电池、有机固体激光和有机自旋注入与输运等重要的科学发现,使得有机光电材料越来越受到人们的重视。人们对高分子聚合物的电导及其光学特性进行了广泛的理论研究,并取得了一些突破性的进展。本文基于全电子密度泛函理论,以典型的模型共轭聚合物反式聚乙炔为研究对象,计算了C_(120)H_(122)~(~(n-))和C~(121)H_(123)~(n-)(n=1,5)中的元激发的构型与荷电量的关系。结果表明:1)C~(121)H_(123)~(n-)(n=0~5)的最低能态结构中只有类孤子和类孤子晶格。孤子的数目(ns)与荷电量的关系为ns=2×Int(n/2)+1。这里,Int(n/2)表示对n/2取整。2)C_(120)H_(122)~(~(n-))(n=0~5)的最低能态结构中,当n为奇数时,仅在链的中间形成一个类极化子,其它的元激发为类孤子;当n为偶数时,所有的元激发均为类孤子。在我们的计算范围内,无论n是奇数还是偶数,孤子的数目(ns)与荷电量的关系为ns=2×Int(n/2)。3)在C_(120)H_(122)~(4-)和C~(121)H_(123)(2~5)-的最低能态结构中观察到自旋为零的类孤子晶格。4)所有的中性或带电的元激发都是弱局域的。与类极化子相比,类孤子的局域性较好。本文的计算结果,在全电子密度泛函理论的层次上增进了我们对于电子-晶格相互作用和电子-电子相互作用在带电聚乙炔中元激发形成的理解。(本文来源于《河北师范大学》期刊2007-06-06）
朱瑞,田强[6]（2004）在《电场作用下反式聚乙炔中孤子输运的数值计算(英文)》一文中研究指出对于有电场存在下的反式聚乙炔单链中的孤子运动,用SSH模型引入电场项,通过数值计算,对孤子在电场下的运动规律进行了模拟.得到孤子在电场下沿链匀速运动的结论.(本文来源于《计算物理》期刊2004年06期）
童国平,于元炯[7]（2002）在《反式聚乙炔链色散关系的维度效应》一文中研究指出利用经典力学方法研究了二维反式聚乙炔链的光学模和声学模的维度效应。链的二聚化引起系统的对称性降低 ,从而导致光频支格波和声频支格波的宽度 (ω2 + (k =0 ) -ω2 -(k =0 ) )明显变窄 ,而对BZ边界面上两支格波的间隙 (ω2 + (k=π/a) -ω2 -(k =π/a) )几乎没有影响(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2002年01期）
王存国,王荣顺,黄宗浩,王秀军,苏忠民[8]（1999）在《SO_3掺杂反式聚乙炔导电性能的各向异性》一文中研究指出采用量子化学EHMO/CO方法 ,计算了高取向反式聚乙炔本征态及SO3 掺杂态的二维能带结构 ,根据固体能带理论 ,从能隙与带宽角度 ,讨论了聚乙炔经SO3 掺杂呈现的导电性能的各向异性 .研究表明 :平行和垂直于分子链方向的电导率之比 (σ∥/σ⊥)取决于这两个方向上能隙和带宽的大小 ;掺杂后σ∥/σ⊥ 下降 ,其原因是由于掺杂剂在聚乙炔链间架起了一个“浮桥” ,使链间耦合作用增强的结果 ;理论计算与实验结果一致 .(本文来源于《科学通报》期刊1999年24期）
王存国,王荣顺,王秀军,黄宗浩,苏忠民[9]（1999）在《n-型掺杂反式聚乙炔导电性能各向异性研究》一文中研究指出根据固体能带理论，用量子化学ＥＨＭＯ／ ＣＯ 方法，计算了高取向反式聚乙炔及其ｎ－ 型掺杂态（掺杂Ｌｉ，Ｎａ，Ｋ） 的二维能带结构，首次从能隙与带宽角度讨论了聚乙炔经ｎ－ 型掺杂呈现的导电性能的各向异性．研究表明：平行和垂直于分子链方向的电导率之比（σ∥／σ⊥） 取决于这两个方向上能隙和带宽的大小；掺杂后σ∥／σ⊥下降，其原因是掺杂剂在聚乙炔链间架起了一个“浮桥”，使链间耦合作用增强．理论计算与实验结果一致(本文来源于《分子科学学报》期刊1999年04期）
郭新力,田巨平[10]（1999）在《反式聚乙炔中孤子的新电子束缚态》一文中研究指出在标准的 SSH模型中 ,加入非近邻电子跳跃作用 ,讨论了聚乙炔中孤子的能谱和电子束缚态。 在孤子能谱中 ,价带与导带之比η大于 1 ,电子空穴对称性消失 ,使理论与实验相符。 孤子的禁带宽度 2略有增加。 对于不同的孤子类型 ,其电子束缚态的数目、位置、局域性均不相同 :负电孤子只有两个分别位于禁带中央和导带底的电子束缚态 ;中性孤子存在 5个电子束缚态 ,与标准的 SSH模型相同 ;对于正电孤子 ,在导带顶还发现了一个新的电子束缚态 ,在其能谱中 ,共发现了 6个分立能级。(本文来源于《江汉石油学院学报》期刊1999年03期）
反式聚乙炔论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
在Su-Schrieffer-Heeger(SSH)模型基础上,计入长程电子关联的影响,研究反式聚乙炔分子链中的高激发态极化子的稳态性质.与一般的低激发态极化子比较,高激发态极化子的晶格畸变更宽更深,能隙中的两个局域几乎重合,除了在1.35 eV附近的peirls吸收峰,高激发态极化子仅有一个约0.65 eV的低能吸收峰,而普通极化子有2个低能吸收峰,一个在0.175 eV附近,一个在0.85 eV附近.这些区别为区分两类极化子提供判据.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
反式聚乙炔论文参考文献
[1].陈少波,常刘安,陈英,张殿喜.简并破却项对反式聚乙炔中极化子单激发态的影响[J].河南科技.2016
[2].孙书娟.反式聚乙炔的高激发态极化子[J].重庆文理学院学报(自然科学版).2012
[3].孙书娟.反式聚乙炔的极化子静态性质研究[J].广西物理.2011
[4].史晶.反式聚乙炔元激发的实坐标空间研究[J].山东教育学院学报.2007
[5].刘春生.反式聚乙炔中荷电元激发的DFT计算[D].河北师范大学.2007
[6].朱瑞,田强.电场作用下反式聚乙炔中孤子输运的数值计算(英文)[J].计算物理.2004
[7].童国平,于元炯.反式聚乙炔链色散关系的维度效应[J].原子与分子物理学报.2002
[8].王存国,王荣顺,黄宗浩,王秀军,苏忠民.SO_3掺杂反式聚乙炔导电性能的各向异性[J].科学通报.1999
[9].王存国,王荣顺,王秀军,黄宗浩,苏忠民.n-型掺杂反式聚乙炔导电性能各向异性研究[J].分子科学学报.1999
[10].郭新力,田巨平.反式聚乙炔中孤子的新电子束缚态[J].江汉石油学院学报.1999