导读:本文包含了喷注淬火论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:夸克,相对论,离子,等离子体,量子,参数,因子。
喷注淬火论文文献综述
朱洲润,蔡清媛,冯笙琴[1]（2018）在《AdS/QCD理论的喷注淬火参数》一文中研究指出本文引入有限温度和有限化学势的AdS/RN度规的非共形场的软墙模型,计算喷注淬火参数随化学势的变化关系,并与共形场情况下的喷注淬火参数结果比较。结果发现:在一定温度下,喷注淬火参数随着化学势的增加而减小,在相同温度和相同化学势的情况下,非共形场情况下的喷注淬火参数比共形场情况下的要大。本研究为深入了解相对论重离子碰撞喷注淬火特征提供了理论依据。(本文来源于《黄冈师范学院学报》期刊2018年03期）
李自立[2]（2017）在《通过单/双强子谱的压低研究初态涨落对喷注淬火的影响》一文中研究指出美国布鲁克海文国家实验室(BNL)的相对论重离子对撞机(RHIC)和欧洲核子研究中心的大型强子对撞机(LHC)相继在一系列的高能重离子对撞实验中,可能发现了一种由夸克和胶子组成、能量密度大于1GeV/fm3的新物质形态,称作夸克-胶子等离子体(QGP)。对这种高温高密物质的研究一直是高能物理理论和实验研究的热点领域之一,它有助于我们进一步理解物质的基本构成与相互作用规律。此外,QGP物质也被认为是宇宙大爆炸早期的产物,对这种物质的研究也将有助于人们对早期宇宙的演化、星系的形成及对星体的研究。在实验中创造能形成这种高温高密物质条件的最有效方法是通过极端相对论重离子碰撞。在核-核碰撞早期产生的大横动量部分子喷注(Jets)穿过QGP介质时,将与里面的成分部分子发生多次散射并诱导胶子辐射,导致部分子喷注的能量损失及强子谱的压低。这就是所谓的喷注淬火效应,是研究QGP物质性质的重要的硬探针信号。本文的研究基于次领头阶的微扰QCD部分子模型,采用2+1维的理想流体力学描述QGP介质随时间的演化,在对喷注能量损失计算中我们采用通过高扭度方法给出的能量损失参数化形式,对高能重核-核碰撞中不同对心度下在光滑和涨落条件下单强子核修正因子RAA和双强子核修正因子IAA进行理论上的计算,并通过研究初态涨落对单/双强子谱的压低来探究初态涨落对喷注淬火效应的影响。我们的研究发现,相对于平滑初始条件,涨落使得单/双强子的核压低因子变小,说明初态涨落增大了喷注能量损失。在非对心碰撞条件下,压低效应比较明显。随着单/双强子产生过程中部分子喷注横动量的增大,这种初态涨落效应对喷注能量损失的影响逐渐减小。进一步的分析发现,双强子压低因子反映的涨落效应对喷注淬火的影响比单强子压低因子反映的影响大。我们的研究一方面有助于精确校准初始部分子喷注的强弱,另一方面也有助于精确量度部分子喷注能量损失的大小。(本文来源于《华中师范大学》期刊2017-05-01）
张静雅[3]（2017）在《强耦合QGP介质中的胶子分布与喷注淬火的的细致平衡效应》一文中研究指出本文分析了夸克胶子等离子体(QGP)中强相互作用对胶子分布的影响,并且研究了在此影响下的喷注淬火的细致平衡效应。夸克胶子等离子体(QGP)是在高温高密的极端物质条件下形成的一种在夸克层次上的新物质形态。喷注淬火效应是探测夸克胶子等离子体(QGP)是否形成的重要硬探针信号。喷注淬火效应所描述的是在相对论性重离子碰撞中,部分子喷注在穿过强相互作用介质时由于多重散射而损失能量。但同时,喷注也会吸收胶子而获得能量,形成细致平衡效应。在细致平衡效应中,喷注所吸收的胶子来源于夸克胶子等离子体。在此前的研究中,采用的胶子分布是玻色分布,这是一种忽略粒子间相互作用的近独立子系统的分布。而夸克胶子等离子体是强耦合系统,胶子之间的强相互作用力会导致其分布不再是理想气体的分布形式。本文首先介绍了细致平衡效应影响下的喷注淬火理论的基本理论框架与计算方法。接着介绍非广延统计物理学的基本物理思想。由于Boltzmann-Gibbs统计在分析长程关联系统时的奇异性和由此导致的局限性,本文利用非广延统计学对强相互作用系统的胶子分布进行分析。在第四部分,本文分析了胶子之间的相互作用势能,并将相互作用势能代入几率方程,继而求解得到胶子系统的非广延参数q,通过q偏离1的程度来体现强相互作用的影响。利用所得的非广延参数,我们得到强相互作用影响下的胶子分布,我们发现相对于理想玻色气体而言,更多的胶子聚集在低能态,而高能态占据的胶子数更小。然后,利用我们所得的强相互作用影响下的胶子分布函数,我们分析了喷注淬火的细致平衡效应。我们利用GLV的opacity展开的方法,计算了喷注在零阶和一阶层次上辐射和吸收胶子的能量变化。我们发现对于中等横动量区的喷注而言,考虑强相互作用影响下的吸收能量相比于自由玻色气体情况而言明显增强,而对于高横动量区的喷注而言,该作用的影响并不明显。最后,我们对本文的相关工作进行总结并展望,本文的研究将对中等横动量区的q以及核修正因子造成影响,在考虑我们所提出的效应的影响下,实验所定出的相关参数将得到改写。(本文来源于《大连理工大学》期刊2017-05-01）
刘志全[4]（2016）在《相对论重离子碰撞中喷注淬火效应的定量研究》一文中研究指出自上世纪七十年代一种新的物质形态一夸克-胶子等离子体(QGP)被预言以来,在实验室条件下开展极端相对论重离子碰撞实验形成高温高密的热核环境是产生和研究QGP物质有效而重要的手段。QGP物质被认为是宇宙大爆炸初期的产物,因此对QGP物质的研究将深远地影响人们对宇宙的演化、星体的形成与性质以及物质的微观结构与相互作用等多方面的认识。在极端相对论重离子碰撞实验中,QGP物质只存在于碰撞早期的极短暂时间内,如何根据碰撞后产生的末态强子信息来判断QGP物质的产生以及研究其性质,是高能核物理领域一个极其重要的课题。经过几代物理学家持续不懈的努力,在美国布鲁海汶国家实验室(BNL)的相对论重离子对撞机(RHIC)和欧洲核子中心(CERN)大型强子对撞机(LHC)上相继开展了高能核-核碰撞实验,大量的实验数据表明QGP这一全新物质形态已经产生,其中在大横动量区域出现的喷注淬火(JetQuenching)现象是QGP物质产生的一个强有力的证据。在高能核-核碰撞初期,硬散射过程产生的高能部分子喷注在穿过QGP介质时遭遇介质内的部分子多重散射,从而诱导辐射胶子而损失能量,最后碎裂成的末态强子谱与相同能量下核子-核子碰撞的末态强子谱比较,存在明显的压低,这一现象便是喷注淬火效应。末态大横动量强子谱的压低反映的喷注淬火现象不仅能够很好地检验微扰量子色动力学(pQCD)的理论预言,还能够帮助人们理解QGP物质的时空演化,从而成为相对论重离子碰撞研究的一个热点方向,受到了理论学家和实验学家们的广泛关注和重视。随着高能核物理实验从RHIC到LHC的运行,核-核碰撞的质心系能量越来越高,实验数据的积累也越来越丰富,目前针对夸克、胶子物质敏感的喷注淬火硬探针信号的研究已经进入到一个更精细的定量研究时期。本文基于次领头阶pQCD部分子模型,采用3+1维理想流体力学对QGP介质的模拟以及由pQCD高扭度框架给出喷注能量损失的理论研究,通过计算RHIC/LHC能区核-核对心和非对心碰撞中末态大横动量单强子谱和双强子谱的产生以及分析强子谱的压低,定量研究高能喷注硬探针在QGP介质传播过程中的能量损失。由于通过喷注能量损失了解夸克、胶子物质硬探针信号的一个重要技术手段是提取和分析喷注能量损失参数或喷注输运参数,因此本文关于高能核-核碰撞中喷注淬火效应的定量研究主要包括以下叁个方面提取和分析喷注能量损失参数的内容。首先我们定量计算并分析了RHIC能区金-金对心碰撞和LHC能区铅-铅对心碰撞中高能部分子喷注的输运性质。理论计算表明,喷注单位长度横动量展宽的方均值即输运参数以及喷注的平均自由程是反映高能部分子喷注在QGP介质中传播的输运性质的两个重要物理量。本文基于次领头阶pQCD部分子模型,考虑到喷注的能量损失对末态部分子碎裂函数的有效修正所引入的喷注输运参数或能量损失参数以及平均自由程,从而能够同时提取和分析喷注输运参数q和喷注的平均自由程入。我们计算了在RHIC和LHC能区下对心核-核碰撞中末态大横动量单强子谱的核压低因子RAA,通过与实验数据进行χ2/d.o.f拟合,同时提取了在初始时间T0时核-核碰撞中心处的初始喷注输运参数q0值和初态平均自由程λλ0值。我们得到的RHIC和LHC能区的初始喷注输运参数q0值与当前JET国际合作组用其它理论模型得到的结果一致,而且我们关于初态平均自由程λ0的提取值表明实验数据更“喜欢”喷注在QGP介质中发生的散射在单次散射极限和多次散射极限两种可能性之间,这个结论为学术上应该采取单次散射近似还是多次散射近似的争论给出了不同的判断。另外,我们利用提取出的初始喷注输运参数q0值和初态平均自由程λ0值,定量地给出了高能部分子喷注在QGP介质传播过程中的横动量展宽的较小值,证明高能部分子喷注在介质中发生多重散射时几乎不改变路径,沿着直线传播,这与人们通常采取的近似是一致的。然后我们定量计算并分析了RHIC能区金-金非对心碰撞和LHC能区铅-铅非对心碰撞中末态单强子谱和双强子谱的压低。在上述工作中,喷注输运参数和喷注平均自由程并不是彼此严格独立的物理量,我们的数值结果表明它们彼此之间存在一定的关联,因此我们采用PQCD高扭度框架最近关于部分子喷注平均散射数目的理论研究改进了我们的理论模型,这样吸收了平均自由程物理量的多重散射次数直接与喷注输运参数关联起来。我们计算了RHIC/LHC能区下不同对心度核-核碰撞中单强子谱的核压低因子RAA和双强子谱的核压低因子IAA,通过与实验数据进行χ2/d.o.f拟合,全面综合地提取了RHIC/LHC能区喷注输运参数的初始值q0。这些结果与我们前面工作的结论一致,一方面证明在末态单强子谱和双强子谱的产生中喷注淬火效应描述的一致性,另一方面也表明在对心碰撞和非对心碰撞中喷注淬火效应描述大横动量强子谱的压低也具有一致性。另外,我们在3+1维理想流体力学对QGP介质时空演化描述的基础上计算的RHIC/LHC能区非对心核-核碰撞中核压低因子的数值结果与实验数据一致,一方面证明越对心碰撞,产生的QGP的体积越大,寿命越长,另一方面也证明越对心碰撞,喷注的能量损失越大,即喷注能量损失与QGP的体积和寿命有关。我国将来可能在CEPC-SPPC上运行更高能量的核-核碰撞实验来研究QGP相变,本文预研了30TeV和100TeV能量下核-核碰撞中末态单强子谱的核压低因子,并给出了参考值范围。最后我们研究了QGP介质温度的时空演化对喷注输运参数的影响,并相应提取了喷注的输运参数。在上述两个工作中,我们假定了喷注输运参数和介质温度的叁次方成正比,但是最近的实验数据和理论研究表明,喷注输运参数除了与温度叁次方的依赖关系外,还可能存在额外的温度依赖关系。为此,我们假定（？）/T3与温度T成线性关系,引入临界温度Tc=170MeV时的辱c和碰撞系统最高温度Th(如RHIC能量Th=373McV)时的靠两个输入值。利用次领头阶pQCD部分子模型,我们计算了高能核-核碰撞中末态强子谱的核压低因子RAA和椭圆流参数v2,通过结合核压低因子和椭圆流参数两者实验数据进行拟合,我们提取的与实验数据符合较好的qc和qh数值结果表明,在临界相变温度Tc=170MeV附近（？）/T3出现了峰值,与（？）/T3为常数情形相比,喷注在传播过程中能量损失的峰值向临界相变温度附近移动。喷注输运参数这种额外的温度依赖关系,将增强高能部分子喷注能量损失的各向异性,有可能进一步帮助我们加深对大横动量强子椭圆流的理解。我们的研究提交了重新标度的喷注输运参数（？）/T3对QGP介质温度依赖的各种可能性,实验数据“选择”了在临界相变温度附近（？）/T3有明显增强的结论,这是与目前相关问题其它研究不同的一个崭新视角。(本文来源于《华中师范大学》期刊2016-03-01）
张自强[5]（2012）在《强耦合N=4SYM等离子体中的重夸克势和喷注淬火参数的次领头阶研究》一文中研究指出重离子碰撞实验的主要目的是探究QCD相图以及在高温高密条件下实验中所产生的新物质。美国Brookhaven国家实验室的实验组在RHIC上的实验结果有相当的证据表明实验中产生了一种新的物质形态一夸克胶子等离子体(QGP)。QGP是一种退禁闭的强相互作用物质相,同时也是宇宙大爆炸发生后几微秒内的物质形态,因此,对QGP的研究有助于人类认识微观世界和宇宙的起源。但由于QGP存在时间极短,直接探测非常困难,所以必须依靠各种探针和信号。J／Ψ压低和喷注淬火就是探测QGP的重要硬探针。本文所讨论的重夸克势和喷注淬火参数就是研究QGP的两个具体的硬探针。重夸克势可以探测强子相的禁闭机制和等离子体相的介子溶解,喷注淬火参数可以描述喷注穿过热介质时的能量损失,研究两者将有助于揭示QGP的相关性质。但由于实验数据表明QGP很有可能是强耦合流体,所以传统的微扰方法不适用。只能采取非微扰法,常见的非微扰法一般有：格点QCD和Schwinger-Dyson方程。格点QCD不能处理实时动力学,而求解Schwinger-Dyson方程一般很困难,因此它们都有一定的局限性。近年来比较流行的另一种处理强耦合问题的方法是AdS/CFT。AdS/CFT指出AdS5×S5上的超弦论对偶于其边界的四维共形场论。根据AdS/CFT中的强弱对应,四维共形场论所面临的强耦合可以用与其对应的超弦论的弱耦合来解决。目前有关AdS/CFT所计算的强耦合N=4SYM等离子体中的重夸克势和喷注淬火参数的领头阶都是在大Nc,大λ极限下的结果。而对于λ有限,Nc=3的实际情况,λ的修正对领头阶的影响很有必要去探究。同时,计算两者的领头阶的下一级修正即次领头阶还可以估计各自领头阶的可靠性和稳健性。本文的目的就是计算强耦合N=4SYM等离子体中的重夸克势和喷注淬火参数的次领头阶。根据AdS/CFT对应关系,N=4SYM的强耦合展开对应于Ad5×S5上弦sigma模型的半经典展开。而N=4SYM中很多重要的物理量例如重夸克势和喷注淬火参数都可以从Wilson圈的期望值中读取出来,又根据具体的对应关系,Wilson圈的期望值可以对应到弦sigma模型中世界面作用量的路径积分。因此,可以通过求取弦sigma作用量的经典极限得出Wilson圈期望值即领头阶。如果进一步将弦sigma作用量在经典极限附近展开至涨落坐标的二次项并作路径积分,则可以得到单圈配分函数,进而得到单圈有效作用量,最终可以获得Wilson圈期望值的单圈修正即次领头阶。在具体的计算中,Wilson圈单圈有效作用量可以表示为作用在涨落坐标上的泛函算符行列式的形式,求取这些函算符行列式的比值可以转化为求取一系列二阶齐次常微分方程的解,利用龙格库塔法以及Gelfand-Yaglom方法,我们最终获得了有意义的数值结果,并获得了重要的修正一一O(■)阶的修正。本文的结构如下；前两章简单介绍QCD以及AdS/CFT的相关基础知识。第叁章讨论强耦合N=4SYM真空中领头阶和次领头阶的结果以及强耦合N=4SYM等离子体中的重夸克势的领头阶,次领头阶的计算。第四章是关于强耦合N=4SYM等离子体中的喷注淬火参数的计算。第五章是对我们当前工作的总结讨论以及将来进一步工作的展望。附录中展示了我们计算过程中的一些技巧和细节。(本文来源于《华中师范大学》期刊2012-10-01）
陈晓芳[6]（2011）在《相对论重离子碰撞中喷注淬火效应下的唯象研究》一文中研究指出相对论重离子碰撞是在实验室中形成高温的极端条件并寻找夸克-胶子等离子体(QGP)的重要手段。人们期望通过这种方法产生足够高的温度,从而实现由强子物质相向夸克物质相的转变。本世纪初,美国布鲁海汶国家实验室(BNL)的相对论重离子对撞机(RHIC),实现了质心能量200GeV/核子的金-金对撞。实验运行以来,积累了大量有意义的结果和发现。其中,能证明QGP物质形成的重要实验证据有：1)非对心碰撞中低横动量区域观测到的末态粒子的各向异性集体流行为；2)中间横动量区域发现了强子化过程呈现“组份夸克”的自由度；3)大横动量区域出现的喷注淬火现象。综合以上各个实验观测结果,理论界和实验界认为,RHIC实验中已经看到了在比强子体积大千倍范围内所出现的夸克胶子自由度,一种强耦合的夸克-胶子等离子体(sQGP)已经形成。在RHIC实验以及运行能量更高的LHC实验((?)=2.76TeV)中,大横动量区域的物理将变得越来越重要。大横动量区域观察到的喷注淬火现象作为证明sQGP形成的重要实验证据之一,包括在金-金对心碰撞中大横动量强子谱相对于质子-质子碰撞中的压低效应,以及大横动量双强子产生时背靠背关联现象的消失。在本文的研究中,我们将利用次领头阶微扰QCD (NLO PQCD)部分子模型来研究高能重离子碰撞中喷注淬火理论下大横动量区域的一些物理问题。NLO PQCD部分子模型已经被证明可以成功地描述质子-质子碰撞中大横动量粒子的产生,后来又通过包含各种核效应,扩展到了金-金碰撞中单强子和双强子产生的计算中,并且对大横动量π介子和带电强子的产生给出了的很好地描述。我们利用喷注淬火效应下的NLO PQCD部分子模型来研究在RHIC能区金-金对心碰撞中,大横动量的p/π比值问题。在金-金碰撞中会产生致密的QGP介质,理论计算表明胶于喷注在穿越QGP介质时的能量损失要多于夸克的能量损失,这将自然地导致在喷注淬火效应下的金-金碰撞中所产生的大横动量p/π比值要小于在同一能区下质子-质子碰撞中的比值情况。这一结论却与RHIC实验值相矛盾。为了解决这一矛盾,我们主要探索了两种情况：一种是,假定夸克和胶子喷注有相同的能量损失；另一种是,假定夸克和胶子喷注问存在强烈的交换效应。结果表明,这两种情况都会使金-金对心碰撞中大横动量p/π值有所提高,从而与实验测量值接近。然而,在后一种情况中的p/p要比前面一种情况中的值更加符合实验结果。在由多重部分子散射和胶子韧致辐射所引起的喷注淬火的图像中,部分子碎裂函数的介质修正以及由此得到的大横动量强子谱的压低,均由沿喷注传播路径方向的喷注输运参数的值和它在时空演化所决定的。本文中,我们还通过高纽度(HT)方法得到了介质修正的部分子碎裂函数,利用NLO PQCD部分子模型,计算了RHIC能量下高能重离子碰撞中单强子谱的压低因子,并通过与实验数据的对比进行了分析。假定无论在QGP介质中还是在强子相中,喷注输运参数q都正比于粒子数密度,而e-A深度非弹性散射(DIS)中的喷注淬火的实验数据又可以为我们提供一个在热强子相物质中的qh的信息。因此,我们可以研究在初始时间τ0提取到的喷注输运参数q0的初始值对介质演化的依赖。其中,介质横向膨胀的效应,辐射流效应,相变以及非平衡态演化效应对q0的影响也都得到了深入研究。我们发现提取到的q0值从1+3D理想流体力学模型中的q0τ0=0.54 GeV2变化到了部分子级联模型中的0.96 GeV2,这其中主要的不同来自介质物质初始时刻的非平衡演化以及后来的强子相演化。研究表明,强子相对喷注淬火的总贡献大概是22-44%,这是一个不容忽视的份额,也有很重要的意义。因此,早期部分子的非平衡演化的现实描述以及后来的强子相互作用,对重离子碰撞中强相互作用QGP介质中的喷注淬火参数的精确提取都起着至关重要的作用。最后,通过NLO PQCD部分子模型,我们也预测了质心能量(?)=2.76 TeV的铅-铅碰撞中,大横动量π介子谱的核修正因子RAA(pT)。根据LHC中ALICE实验组得到的铅-铅对心碰撞产生的带电强子多重数dNch/dη=1584±80的最新实验数据,我们得到了LHC中决定喷注输运参数的初始部分子密度,再加上使用介质物质的1+3D理想流体力学演化,我们计算给出了LHC能量下中性π介子的核修正因子RPbPb(pT)。(本文来源于《华中师范大学》期刊2011-03-01）
曹丽萍,吴怡芬,杜淅霞,汪仲文[7]（2010）在《高能核-核碰撞中喷注淬火效应增强与直接光子各项异性的研究》一文中研究指出通过计算给出了在LHC能区非对心核一核碰撞中由椭圆流v_2表示的高横动量直接光子的方位角不对称性.该高横动量光子是由喷注与热密介质相互作用而辐射出来的.光子椭圆流与强子椭圆流v_2相差π/2的相位,是直接光子椭圆流中负值的来源.同时,计算表明LHC能区直接光子v_2随粒子横动量p_T的变化趋势与RHIC上的实验结果一致,但LHC能区较RHIC能区直接光子流v_2值更小,且v_2值由负到正对应的转换p_T值更高.这表明在LHC能区喷注淬火效应更为明显,表面发射的直接光子对光子椭圆流的贡献份额增强.(本文来源于《华中师范大学学报(自然科学版)》期刊2010年03期）
程鸾[8]（2009）在《喷注淬火的集体流与演化效应和强作用介质的热化》一文中研究指出大自然纷繁复杂的物理现象中存在着四种基本的相互作用力—万有引力,弱相互作用力,电磁相互作用力和强相互作用力,每一种力都以交换玻色传播子作为媒介。量子色动力学(QCD)是描述强相互作用的非阿贝尔规范理论。它有两个显着的基本特性:渐进自由和夸克禁闭。渐进自由表明横动量交换越大或夸克之间的距离越小,夸克之间的相互作用越弱。而夸克禁闭则表明在一般情况下,夸克被禁闭在强子中,实验上没有观察到孤立的夸克。李政道等人曾于上世纪七十年代预言高能重离子碰撞有可能形成高温高密的极端环境,从而导致强子物质的状态发生改变,生成由大量解除禁闭的夸克,反夸克和胶子组成的一种在夸克层次上的新物质形态—夸克胶子等离子体(Quark Gluon Plasma-QGP),夸克解除禁闭的过程同时也伴随着真空的改变。这一预言极大得推动了高能核物理学理论和实验的发展。近二十年来,从美国布鲁海汶国家实验室(BNL)的AGS实验和欧洲核子研究中心(CERN)的SPS实验,到2000年开始并且目前正在运行的BNL的相对论重离子对撞机(RHIC)实验,人们积累了大量丰富的实验数据。通过对实验数据的全面仔细分析和理论计算表明,在RHIC实验中可能生成了一种强耦合的夸克物质(strongly coupled Quark Gluon Plasma-sQGP)。预计,目前在CERN运行的大型强子对撞机(LHC)将产生寿命更长的QGP物质,有助于进一步了解QGP的基本特性。在夸克胶子等离子体是否形成的信号研究中,人们相继提出了一些能够区分夸克胶子等离子相和普通强子相的物理观察量。例如:J/ψ压低,大横动量光子产生,奇异粒子相对产额的增大,Bose-Einstein关联等等。在RHIC和LHC能区,由于碰撞能量很高,硬或半硬过程非常重要。因此,把硬过程产生的喷注作为硬探针,通过硬探针与夸克胶子物质相互作用所携带的信息作为硬探针信号的喷注淬火(Jet Quenching)效应引起了人们的极大关注。喷注淬火效应描述的是在相对论性重离子碰撞中,由硬过程而产生的部分子喷注在穿过强相互作用介质时由于多重散射而损失能量。由于部分子喷注的能量损失与它穿过的介质紧密相关,能量损失对末态粒子谱,非对心碰撞而形成的椭圆流以及对心碰撞中形成的单喷注(monojet)的影响有可能成为QGP形成的信号。M.Gyulassy和王新年在QCD框架下提出了G-W模型,讨论了多次散射诱导胶子辐射导致的部分子喷注穿过强作用介质的能量损失,BDMPS(Baier,Dokshitzer,Mueller,Peigue,Schiff)和GLV(Gyulassy,Levai,Vitev)指出和弹性碰撞的能量损失相比,非弹性碰撞的能量损失的贡献是主要的,喷注的能量损失与发生多次散射的强作用介质靶的厚度的平方成正比。此后,其它作者采用不同的方法和不同的近似,也得到了类似的平方依赖关系的结果。王恩科和王新年接着讨论了在静态热QGP介质中喷注能量损失的细致平衡效应,指出对于中等能量大小的喷注,其热胶子的吸收对唢注能量损失有重要影响。M.Gyulassy和王新年在接下来的工作中考虑了强作用介质的横向膨胀对能量损失的影响。在这些研究中,考虑到了由于介质膨胀导致的介质密度变化而引起的对部分子能量损失的影响。但忽略了高能重离子碰撞中由于温度,描述化学非平衡的逃逸度的时空演化过程。而这些都会影响到德拜屏蔽质量,平均自由程的大小,继而影响喷注在强相互作用介质中的散射次数(opacity),因而对喷注能量损失产生重要影响。本文的研究工作主要分成两个部分,第一部分研究流和部分子演化对喷注淬火效应的影响。对于部分子演化对喷注淬火的影响,我们利用微扰QCD推导出一组几率方程来研究高能碰撞早期夸克和胶子的化学非平衡的演化过程。我们选择不同的初始条件放入几率方程中来研究演化后横动量随快度的分布和粒子数随快度的分布,并将结果与实验结果进行对照。我们确定了在RHIC中的金—金对心碰撞中,初始温度为550MeV,初始胶子逸度为0.3。我们还得到了温度和逸度随时间的演化关系。我们发现考虑化学非平衡后,与Bjorken预计的1+1维膨胀相比,温度下降的更快。利用这个演化关系,我们分析了德拜屏蔽质量,平均自由程随固有时的变化关系,继而得到了opacity与喷注穿过的介质厚度之间的依赖关系。结果表明,在考虑膨胀介质中化学非平衡的过程后,由胶子辐射产生的喷注的能量损失与喷注穿过强作用介质的距离成线性关系,而不是在静态强作用介质中预言的平方关系。我们同时还考虑了细致平衡对能量损失的影响,对于中等能量大小的喷注,只有当喷注穿过热QGP介质的距离很短时,其热胶子的吸收能量所占的总喷注能量损失的比例较大,而当喷注能量较大或者喷注穿过热QGP介质距离较大时,吸收能量的贡献并不大。对于流效应对喷注淬火的影响,在Yukawa势的基础上,我们导出新的势模型来描述喷注和存在集体流的介质中靶的相互作用,这一新的势模型可用来研究存在集体流的夸克物质介质中的喷注淬火现象。利用这一新的势模型,我们考察了流对具有细致平衡效应的喷注能量损失的影响。结果表明,沿着喷注正方向的集体流减小了喷注在强相互作用介质中的散射次数(opacity),增大了LPM压低因子。设集体流沿喷注方向的速度大小为ν_z,那么喷注在考虑集体流的强相互作用介质中的能量损失是静态系统中的1-ν_z倍。这个结果将对椭圆流的大小及高横动量区强子谱的压低产生影响。本文研究的第二部分利用两种方法,WN和CGC考察了不同的部分子产生机制。我们首先利用WN计算出由于领头阶硬散射而产生的部分子分布,这个结果与Eskola预计的部分子分布完全一致。我们还考察了初态和末态的胶子辐射和多重散射过程,与利用CGC方法得到的部分子分布进行比较,发现在RHIC能区的Au-Au对心碰撞中,利用CGC产生的部分子数目和横动量都略大于利用WN得到的结果。而在LHC能区,利用CGC产生的部分子随快度分布基本与利用WN的所得结果相同,而横动量随快度分布略大于WM所得结果。将两种不同的部分子分布放入BAMPS模型中分析QGP介质的热化过程,考察了中心快度区横能量随快度分布dE_T/dy丨y=0,捕述动量各向同性的物理量〈p_z~2/E~2〉和逸度等物理量。结果表明,在RHIC能区,利用WN所得的dE_T/dy丨y=0基本与实验结果一致,而CGC所得结果略高于实验数据。两种方法都得到同样的趋于动力学平衡的演化过程,而化学平衡的演化过程略有不同。利用WN所得的部分子分布情况,介质一直处于化学平衡中,而CGC告诉我们,在1.5fm/c后,系统才达到化学平衡。同时,我们还预言了LHC的Pb—Pb对心碰撞中,中心快度区横能量随快度分布的大小应介于1620GeV到2150GeV之间。(本文来源于《华中师范大学》期刊2009-03-01）
郭云[9]（2006）在《e-A深度非弹性散射中高纽度过程对喷注淬火效应的影响》一文中研究指出近二十年来,在高能核物理研究领域的一个重要课题就是寻找由有限温度下的格点量子色动力学(QCD)预言的一种新的物质形态,即夸克胶子等离子体(QGP)。喷注淬火(Jet-Quenching),作为探测QGP存在的重要信号之一,成为了QGP研究的一个新热点。在相对论性重离子碰撞中,由硬散射过程产生的快速部分子在穿过强作用物质时会因为多重散射而损失能量,而能量损失正好也反映了介质的特性。因此,通过研究喷注淬火,我们可以探寻有关强作用介质的特征。作为一个与碰撞硬过程紧密相关的硬探针信号,喷注淬火得到了越来越广泛的应用。 微扰QCD是用来研究喷注淬火效应的一个十分有用的工具。QCD的渐进自由特性使微扰计算可以在有大的动量转移的物理过程中进行。在喷注淬火的微扰QCD计算中需要运用因子化理论,该理论可以使我们将一个物理过程分离为微扰部分与非微扰部分,其中非微扰部分只能由实验测量,例如部分子的分布函数和碎裂函数,它们却是普适的,不依赖具体的物理过程,并且我们可以用微扰QCD计算它们随标度的演化,即DGLAP演化方程。本文介绍了eA深度非弹性散射(DIS)过程的因子化理论,并且后续的计算过程也是在因子化框架下进行的。 快速部分子穿过核物质时,由于多重散射会引起对碎裂函数的修正和领头部分子的能量损失。本文主要讨论了eA深度非弹性散射中喷注的能量损失问题。由于多重散射是与高纽度过程相联系的,近期一些作者研究了纽度4的情况,分析了喷注能量损失对核半径的依赖关系。本文将在这些作者工作的基础上将微扰QCD计算推广到更高纽度的情况。我们计算了纽度6下的强子张量,并讨论了各阶散射对能量损失的贡献。结果表明,在核半径不是很大,而动量转移很大的情况下,高纽度的贡献将被压低,以至于可以忽略;但是在核半径很大而动量转移不是很大的情况下,高纽度的贡献是显着的,这时就需要重求和各阶的贡献。在本文的研究中,我们还介绍了螺旋振幅近似(HAA)的计算方法,并在此基础上发展了一种计算胶子辐射振幅的新方法。利用这种方法,可以容易的计算出多重散射的胶子辐射振幅,这也为重求和各阶的贡献开辟了一条新途径。(本文来源于《华中师范大学》期刊2006-05-01）
张汉中,王恩科[10]（2004）在《核-核碰撞中喷注淬火导致的双强子产生压低》一文中研究指出通过考虑喷注淬火效应 ,分析了相对论性高能重离子碰撞中双强子的产生 .结果表明 ,喷注淬火压低了大不变质量谱和大横动量的双强子的产生 .与质子 -质子碰撞的情形类似 ,核 -核的擦边碰撞 (碰撞参数很大 )产生的强子有很强的背靠背的关联 .在核 -核对心碰撞 (碰撞参数很小 )中 ,由于喷注穿过强作用物质导致的喷注淬火介质效应 ,产生的强子的背靠背的关联几乎消失 .(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2004年09期）
喷注淬火论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
美国布鲁克海文国家实验室(BNL)的相对论重离子对撞机(RHIC)和欧洲核子研究中心的大型强子对撞机(LHC)相继在一系列的高能重离子对撞实验中,可能发现了一种由夸克和胶子组成、能量密度大于1GeV/fm3的新物质形态,称作夸克-胶子等离子体(QGP)。对这种高温高密物质的研究一直是高能物理理论和实验研究的热点领域之一,它有助于我们进一步理解物质的基本构成与相互作用规律。此外,QGP物质也被认为是宇宙大爆炸早期的产物,对这种物质的研究也将有助于人们对早期宇宙的演化、星系的形成及对星体的研究。在实验中创造能形成这种高温高密物质条件的最有效方法是通过极端相对论重离子碰撞。在核-核碰撞早期产生的大横动量部分子喷注(Jets)穿过QGP介质时,将与里面的成分部分子发生多次散射并诱导胶子辐射,导致部分子喷注的能量损失及强子谱的压低。这就是所谓的喷注淬火效应,是研究QGP物质性质的重要的硬探针信号。本文的研究基于次领头阶的微扰QCD部分子模型,采用2+1维的理想流体力学描述QGP介质随时间的演化,在对喷注能量损失计算中我们采用通过高扭度方法给出的能量损失参数化形式,对高能重核-核碰撞中不同对心度下在光滑和涨落条件下单强子核修正因子RAA和双强子核修正因子IAA进行理论上的计算,并通过研究初态涨落对单/双强子谱的压低来探究初态涨落对喷注淬火效应的影响。我们的研究发现,相对于平滑初始条件,涨落使得单/双强子的核压低因子变小,说明初态涨落增大了喷注能量损失。在非对心碰撞条件下,压低效应比较明显。随着单/双强子产生过程中部分子喷注横动量的增大,这种初态涨落效应对喷注能量损失的影响逐渐减小。进一步的分析发现,双强子压低因子反映的涨落效应对喷注淬火的影响比单强子压低因子反映的影响大。我们的研究一方面有助于精确校准初始部分子喷注的强弱,另一方面也有助于精确量度部分子喷注能量损失的大小。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
喷注淬火论文参考文献
[1].朱洲润,蔡清媛,冯笙琴.AdS/QCD理论的喷注淬火参数[J].黄冈师范学院学报.2018
[2].李自立.通过单/双强子谱的压低研究初态涨落对喷注淬火的影响[D].华中师范大学.2017
[3].张静雅.强耦合QGP介质中的胶子分布与喷注淬火的的细致平衡效应[D].大连理工大学.2017
[4].刘志全.相对论重离子碰撞中喷注淬火效应的定量研究[D].华中师范大学.2016
[5].张自强.强耦合N=4SYM等离子体中的重夸克势和喷注淬火参数的次领头阶研究[D].华中师范大学.2012
[6].陈晓芳.相对论重离子碰撞中喷注淬火效应下的唯象研究[D].华中师范大学.2011
[7].曹丽萍,吴怡芬,杜淅霞,汪仲文.高能核-核碰撞中喷注淬火效应增强与直接光子各项异性的研究[J].华中师范大学学报(自然科学版).2010
[8].程鸾.喷注淬火的集体流与演化效应和强作用介质的热化[D].华中师范大学.2009
[9].郭云.e-A深度非弹性散射中高纽度过程对喷注淬火效应的影响[D].华中师范大学.2006
[10].张汉中,王恩科.核-核碰撞中喷注淬火导致的双强子产生压低[J].高能物理与核物理.2004
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