导读:本文包含了手征幺正法论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:手征幺正方法,矢量介子-矢量介子散射,叁体系统,固定中心近似法
手征幺正法论文文献综述
张学俊[1]（2016）在《用手征幺正法研究ρ_3(1990)、Z(3930)和X(4160)》一文中研究指出近年来随着大型对撞机上许多新的粒子物理实验的开展,人们对一些新发现的粒子需要在理论上给出更深入的探讨,因而对强子结构和能谱的研究是当前强子物理领域的一个研究热点。对于强相互作用在高能(短程)区已经有了比较好的研究,但在中低能区域,由于QCD的非微扰特性,我们不得不采取一些有效模型来研究。例如介子-介子、介子-重子、重子-重子的强相互作用,我们可以采用手征幺正法来研究,该方法能对强子共振态的质量、宽度以及衰变性质给出一些很好的理论预言,因而对实验上一些强子态可以给出相应的理论上的描述。本文主要是在手征幺正方法的理论框架下,利用隐局域规范拉氏量研究含有矢量介子的强相互作用,首先我们从两体的矢量介子-矢量介子散射出发,并运用固定中心近似法研究了自旋J：3的pK*K*叁体散射,动力学产生了一个共振态,并分析了叁体散射中各种因素对最终生成的共振态的质量和宽度的影响。其次我们还研究了Z(3930)和X(4160)作为介子-介子分子态到一些衰变道的衰变性质。简要地说用固定中心近似法研究叁体系统,是指我们把一个叁体散射系统看成是一个两体事先形成一个集团,然后第叁个粒子再和这个两体集团中每个组分散射,这样我们就可以通过两体散射振幅,然后用Faddeev方程计算出叁体散射的最终的散射振幅,通过把复杂的叁体散射简化为两体方程来求解。具体到本文我们研究的ρK*K*系统来说,由于K*K*散射事先可以形成一个束缚的两体集团f2'(1525),它是一个IG(JPC)=0+(2++)的张量介子共振态,然后矢量介子ρ再和f2'(1525)散射,最终形成一个量子数为IG(JPG)=1+(3-)的共振态,在我们的计算当中发现我们必须在整个计算过程中考虑进矢量介子的宽度,以及两体集团共振态(也即f2'(1525))的宽度,这些因素对最终形成的叁体共振态都会有影响,最后我们得到这个自旋为J=3的动力学产生态和实验上发现的ρ3(1990)的质量和宽度都很接近,量子数也完全符合,因而我们认为ρ3(1990)很可能是一个由叁矢量介子pK*K*相互作用束缚而形成的一个分子态。其中我们在计算的过程中矢量介子-矢量介子两体散射主要是参照了L. S. Geng等人相关的工作,即在计算最低阶的散射核时主要考虑了四矢量介子直接相互作用、t(u)道矢量介子交换贡献和盒图的贡献,在处理圈积分的发散的时候我们采取了维数正规化方法,引入的重整化常数一一减除常数α(μ)是计算中的自由参数。我们在计算中采用了与L. S. Geng等人在研究相关扇区完全相同的参数,即取重整化能标μ=1000 MeV、减除常数为α(μ)=-1.85。接下来我们还对Z(3930)和X(4160)的可能结构进行了一些研究。自从Z(3930)和X(4160)在实验上被发现以来,关于它们的结构特性已有很多研究和解释,E.Oset等人将手征幺正方法研究扩展到味道SU(4)对称性的矢量介子-矢量介子相互作用,进而研究了包含D*D*以及Ds*Ds*。道的矢量介子-矢量介子散射,动力学产生了几个共振态,其中Z(3930)和X(4160)被认为是D*D*以及Ds*D*分子态。我们基于E. Oset等人的研究基础,对Z(3930)和X(4160)衰变到两个矢量介子末态的衰变过程进行了研究。我们主要的图像是认为实验上77碰撞或者是正负电子(e+e-)碰撞产生一对D*D*或者是Ds*D*,然后D*D*或者是Ds*Ds*通过强相互作用形成共振态Z(3930)和X(4160),最后Z(3930)和X(4160)再衰变到矢量介子-矢量介子末态,我们可以计算出相应过程的衰变分支比的数值,进而对相应实验过程给出一些理论上的预言。(本文来源于《广西师范大学》期刊2016-05-01）
孙世民[2]（2013）在《用手征幺正法研究无味标量介子》一文中研究指出强子包括介子和重子。强子的内部结构以及强相互作用一直是强子物理的重要研究对象。夸克模型认为,介子是qq态,重子是qqq态。描写强相互作用的基本理论是量子色动力学(QCD)。QCD能够很好地重现传统夸克模型中的常规介子或者重子,但是QCD同时也预言了超出夸克模型的非常规强子态。对非常规强子态的研究,是对QCD理论的检验和完善。标量介子是自旋-宇称量子数JPC=0++的一类强子。夸克模型预言,存在9个由轻夸克(u,d,s)构成的轻标量介子。但实验上观测到的轻夸克标量介子的数目远远大于夸克模型预言的数目。因而,人们认为这些轻夸克标量介子中有一些是超越夸克模型的非常规介子态。例如轻标量介子αo(980)、f0(980)和σ(600)无法用传统夸克模型很好地解释。标量介子的性质和内部结构是长期有争议的难题。本文的工作在文献[39]的基础上,采用手征幺正方法重新研究S=0,C=0,I=0扇区的赝标介子-赝标介子s-波散射,从一个唯象地考虑了矢量介子交换图像的赝标介子-赝标介子相互作用拉氏量出发,考虑六个相互耦合的反应道：ππ、KK、ηη、ηηc。、DD、DsDs,导出最低价散射振幅Vij,通过求解耦合道BS方程,寻找总散射振幅T的极点,进而研究散射过程中动力学产生的标量介子。我们在计算中采用维数正规化方法对发散的介子-介子传播子圈重整化,并取正规化能标μ=1500MeV和重整化减除常数α(μ)=-1.3。标量介子σ(600)和f0(980)得到动力学重现,计算得到的σ(600)的质量、宽度为(Mσ=616.2MeV,r。=288MeV),与实验值符合得较好。而f0(980)的质量、宽度的计算值为(Mf0=918.5MeV,Γf0=38MeV),这一质量值与实验值980±10MeV存在较大的偏差。除此之外,散射过程中还动力学产生了一个新的标量介子X(3700),其质量和宽度为(Mx=3719MeV,ΓX=0.12MeV),其宽度过窄。动力学产生态σ(600)、f0(980)和X(3700)分别被解释为ππ分子态、KK分子态和DD分子态。我们考察了重整化参数对计算结果的影响。计算结果表明,选择适当的重整化参数可以使动力学产生态f0(980)质量和宽度的理论值和实验值相符,但不能使预言态X(3700)得到一个合理的宽度。我们还考察了赝标介子-赝标介子相互作用中重矢量介子交换的效应。计算结果表明,是否考虑重矢量介子交换,对于结果的影响并不是非常明显。因而,赝标介子-赝标介子相互作用中重矢量介子交换的效应较小,可忽略不计。我们认为,X(3700)的宽度过窄的一个可能的原因是,我们在前面的计算中只考虑了六个耦合道ππ、KK、ηη、ηηc、DD、DD,而略去了η'相关的反应道。(本文来源于《广西师范大学》期刊2013-05-01）
凌嘉骏[3]（2012）在《用手征幺正法研究D_π耦合道p波散射》一文中研究指出当前,强子物理的研究领域主要包括强子间的强相互作用、强子的性质及其内部结构。量子色动力学(QCD)是描写强相互作用的基本理论。但由于QCD在小动量尺度具有非微扰性质,对低能区的强子物理研究只能借助于各种模型理论或近似方法来处理非微扰QCD效应。手征幺正法作为一种低能有效场论方法,在解释低能介子-介子散射实验数据方面获得了很大的成功。近年来,实验上观测到不少疑似奇特强子态的粒子,其中有一些含有粲夸克、JP量子数为1-的矢量介子,还有一些JP量子数尚不能确定的疑似矢量粲介子,如D'(2007)0、D*(2010)±、D1(2420)±D*(2640)±。这些粲味矢量介子与手征G01dstone玻色子和基态粲赝标介子的P波相互作用具有相同的量子数,且离相应的道的阈值很近,因此研究粲赝标介子与轻赝标介子之间的P波相互作用将对理解这些矢量粲介子的性质和结构具有重要的意义。本文中运用手征幺正方法来研究粲赝标介子-轻赝标介子的P波散射,包括Dπ,Dη和DsK叁个耦合道。我们从手征微扰论构造的手征拉氏量出发,首先计算出各反应道的最低阶散射振幅V,再利用耦合道Bethe-Salpeter(BS)方程解出总的P波散射振幅,通过分析散射振幅在各黎曼面上的极点寻找到具有物理意义的点。将富有物理意义的极点与实验数据比较分析,我们可以得到动力学产生共振态的一些信息。在本文中我们采用了叁动量截断法来重整化发散的圈积分,计算中唯一的自由参数是动量截断参数qmax°本文计算中将qmax分别取为1.2GeV.1.5GeV和1.8GeV,考察了计算结果对动量截断参数qmax的依赖性,结果表明参数依赖性不强。通过寻找散射振幅极点的办法,我们找到了在粲赝标介子-轻赝标介子的P波散射中动力学产生的一个矢量粲介子,其自旋-宇称量子数为JP=1-、同位旋I=1/2、奇异数S=0、粲数C=1。当qmax取为1.5GeV时,这一动力学产生态的质量和宽度分别为M=2132.8MeV和г=1.99MeV.在本文的理论框架下,该动力学产生态具有介子-介子类分子态结构。这个我们理论预言的共振态与实验上已观测到的矢量粲介子和疑似矢量粲介子并不相符,这说明已知的矢量粲介子和疑似矢量粲介子可能并不具有介子-介子类分子态的结构。(本文来源于《广西师范大学》期刊2012-06-01）
邱玉凤[4]（2010）在《利用手征幺正法研究S=0，C=+1扇区的介子—重子散射》一文中研究指出强子物理最前沿的问题是研究强子间的强相互作用、强子内部夸克胶子结构以及强子态性质。在强子谱的研究和新强子态的探索中,手征微扰论是为处理非微扰QCD效应发展起来的模型和近似方法,它是一种低能有效理论,其基本自由度是Goldstone玻色子,它是由SU(3)L(?)SU(3)R手征对称性自发破缺到SU(3)_V对称性时产生的,也即最轻的赝标介子八重态。但是,手征微扰论不能用来描述共振态,为了突破手征微扰论的局限所在,手征幺正法在手征微扰论的基础上发展起来,实现了对共振态的重现与描述。手征幺正法作为一种低能有效场论方法,成功解释了质心能量1.2GeV以下的介子-介子,介子-重子散射,动力学产生了共振态,如σ,f0(980),α0(980),A(1405)等,与实验数据符合得很好。本文采用手征幺正法的耦合道Bethe-Salpeter(BS)方程研究I=0,1,S=0,C=+1扇区的赝标介子-重子高分波散射(包括P)波散射和D波散射)。在强相互作用下,体系的总角动量J、同位旋I、同位旋第叁分量I3、奇异数S、粲数C、底数B、宇称P等量子数均为守恒量。因此,对于I=0,S=0,C=+1的赝标介子-重子散射存在八个相耦合的反应道：πΣc、DN、ηΛc、KΞc、KΞc'、DsΛ、η'Λc、ηcΛc；对于I=1,S=0,C=+1的赝标介子-重子散射存在八个相耦合的反应道：πΛc、πΣc、DN、KΞc、ηΣc、KΞ'c、DsΣ、η'Σc。我们通过最低阶相互作用手征拉氏量,计算出各反应道的最低阶手征散射振幅,利用代数化的Bethe-Salpeter方程对无穷多的散射圈图进行求和,得到满足幺正性的振幅,并对全散射振幅进行分波投影(包括P波和D波投影),通过寻找散射振幅在各个黎曼面的极点,寻找散射过程中可能出现的粲味重子共振态,并计算了动力学产生态与各反应道的耦合常数,从而获取有关它们质量、宽度以及耦合强度等重要信息。在本文,我们采用叁动量截断方法处理单圈图传播子的发散问题,计算中的唯一可调参数是截断动量qmax。为考察参数的不同取值对计算结果的影响,我们在计算中分别取了qmax的不同值,结果表明,计算结果对重整化参数qmax的取值并不是很敏感。在对I=0,S=0,C=+1扇区的赝标介子-重子P波散射的研究中,找到了四个动力学产生的、JP=1／2+或3／2+的非奇异粲重子Λc共振态：Λc(1)(M=2748.09MeV,Γ=126.6MeV)、Λc(2)(M=2936.04MeV,Γ=20.6MeV)、Λc(3)(M=3024.01MeV,Γ=93.8MeV)、Λc(4)(M=3134.28MeV,Γ=136.3MeV)。其中,Λc(2)(2936)的质量、宽度以及衰变模式均与与实验上发现的粲味重子A。(2940)+性质吻合。我们据此将动力学产生的态Λc(2)(2936)认定为Λc(2940)+。由于在手征幺正法的理论框架下,动力学产生的重子态具有介子-重子分子态的结构,因此我们认为Λc(2940)+具有赝标介子一重子分子态结构,并且其自旋-宇称量子数为jP=1／2+或3／2+。在I=O,S=0,C=+1扇区的赝标介子-重子D散射中,动力学产生了两个JP=3／2-或5／2-的非奇异粲重子A。共振态：Λc(1)(M=2748.56MeV,Γ=151.34MeV)和Λc(2)(M=3000.44MeV,Γ=98.12MeV)。同时,我们对这些动力学产生态与各反应道的耦合常数进行了研究。在I=1,S=0,C=+1扇区的赝标介子-重子P波散射中,动力学产生了4个JP=1／2+或3／2+的非奇异粲重子Σc共振态：Σc(1)(M=2770.87MeV,Γ=67.56MeV)、Σc(2)(M=2846.08MeV,Γ=89.24MeV)、Σc(3)(M=2929.25MeV,Γ=96.44MeV)和Σc(4)(M=3206.98MeV,Γ=108.66MeV)。其中,Σc(1)(2770)的质量和宽度与实验上观测到的态Λc(2765)+(或Σc(2765))的质量和宽度比较接近,该态很可能就是Σc(2765)。在D波散射中,动力学产生了4个JP=3／2-或5／2-的非奇异粲重子Σc共振态：Σc(1)(M=2742.24MeV,Γ=41.54MeV)、Σc(2)(M=2778.21MeV,Γ=171.22MeV)、Σc(3)(M=2839.78MeV,Γ=487.56MeV)和Σc(4)(M=3107.98MeV,r=52.66MeV)。其中,Σc(1)(2742)的质量与实验上观测到的共振态Σc(2800)的质量相近,宽度处在Σc(2800)的宽度范围内。我们倾向于认为可将Σc(1)(2742)认定为Σc(2800)。(本文来源于《广西师范大学》期刊2010-05-01）
胡建雄[5]（2010）在《用手征幺正法研究S=-1，C=+1扇区赝标介子—重子散射》一文中研究指出近年来,随着实验技术突飞猛进地发展,高能量的加速器或对撞机不断的出现并成功运行,极大地推动粒子物理学向前发展。世界各大实验组也相继发现许多新的强子态,如：DsJ、X(3872)、X(1835)、X(1576)、Y(4260)、Y(2175)等介子和∧c+(2940)、Ωc*(2772)、∑。(2800)、叁c(2645)、叁c(2790)、叁c(2815)、叁c(2930)、叁c(2980)、叁c(3055)、叁c(3080)、叁c(3123)、Ac(2880)、∑b、∑b*以及奇特e(1540)“五夸克态”等重子。这些粒子激起许多科学工作者研究的热情并为此做了大量的工作,但至今为止对于它们的结构和性质目前还存在很大的争议。对这些重味重子的激发态的计算是十分有意义的,它将推动相关的实验与理论研究。重重子系统的性质及研究结果将帮助我们更好地理解量子色动力学,检验囚禁势的味无关性、单胶子交换势的有效性等。它可以帮助我们研究从轻夸克系统到重夸克系统的夸克之间相互作用的变化。另外,它还是检验不同理论方法预言的一个很好的场所。这些共振态的研究对理解强相互作用、重子共振态的动力学产生机制以及强子结构具有重要的理论意义。强子之间存在着强相互作用,根据QCD理论,强相互作用是通过交换带颜色的胶子进行的。强相互作用耦合常数与与能量成反比的关系,当能量减低到1GeV左右时,即进入到核内部分子之间的相互作用能量范围时,强耦合常数大约是O(1)的量级,这时量子场论计算中赖以使用的微扰论将不再适用。手征有效理论中的手征幺正法在解释强子之间的散射数据方面取得了很大的成功。本研究工作是利用手征么正法中的耦合道BS方程法研究同位旋I=1／2、奇异数S=-1、粲数C=+1扇区赝标介子-重子散射。我们从满足手征对称性的拉氏量出发,在同位旋体系下计算该扇区赝标介子-重子散射耦合道的玻恩振幅,从而得到散射的全振幅T。利用代数化的BS耦合道方程动力学地产生出了S=-1,C=+1扇区的一些共振态,并计算了这些动力学产生态与各反应道的耦合常数|gi|。在计算过程中我们分别采用了维数正规化方法和动量截断法这两种重整化方法,发现两种方法得到的计算结果比较相近,说明用不同的重整化方法得到计算结果是一致的。当我们取不同的重整化参数时得到的极点略有偏移,但区别不大,说明计算结果对重整化参数的取值不是很敏感。在I=1／2,S=-1,C=+1扇区的赝标介子-重子S波散射中,动力学产生出了3个JP=1／2-的叁c共振态：叁c(S1)(M=2778.13MeV，Γ=43.44MeV)、叁c(S2)(M=2929.48MeV,Γ=105.87MeV)、叁c(S3)(M=3014.2MeV,Γ=22.97MeV)；在P波散射中,动力学产生出了3个JP=1／2+,3／2+的叁c共振态：叁c(P1)(M=2863.82MeV,Γ=150.8MeV)、叁c(P2)(M=2964.82MeV,Γ=39.72MeV)、叁c(P3)(M=2983.14MeV.Γ=59.22MeV)；在D波散射中,动力学产生出了1个JP=3／2-,5／2-的叁c共振态：叁c(D1)(M=2907.5MeV,Γ=49.54MeV)。其中叁c(S3)(3014)和叁c(P2)(2965)与粒子表给出的数据符合得很好,因此我们认定叁c(S3)(3014)是叁c(3055),叁c(P2)(2965)是叁。(2980)共振态。叁c(S1)(2778)我们也认定它是叁c(2790)。叁c(S2)(2929)、叁c(P1)(2864)、叁c(P3)(2983)和叁c(D1)(2875)目前还没有相关的叁c共振态与之相对应的。因而,我们预言了四个新的叁c共振态。叁c(S2)(2929)的主要衰变模式是Κ∑c；叁c(P1)(2864)的主要衰变模式是Κ∑c和π三c；叁c(P3)(2983)的主要衰变模式是η三c和Κ∑c；叁c(D1)(2875)衰变模式是π三c'、Κ∧c和Κ∑c。(本文来源于《广西师范大学》期刊2010-04-01）
廖韬[6]（2009）在《用手征幺正法研究粲味重子（？）_c（2980）》一文中研究指出强子物理的主要任务是研究强子之间的强相互作用、强子内部结构和强子性质。量子色动力学(QCD)被认为是描述强相互作用最为成功的理论,在高能有效理论中,我们一般运用手征幺正理论,它在解释高能物理散射理论的方面取得了很大的成功。本文就是基于手征幺正理论构造出的手征拉氏量来进行的。重味重子含有质量较大的粲夸克,对于重味重子的研究可以给我们提供很多关于强相互作用和强子内部结构的信息。近年来,实验上发现了很多新的重味重子态,如Λc(2880)、Λc(2940)、Ξc(2980)和Ξc(3077)等等。由于这些丰富的质量光谱和相对狭窄的激发态,开启了粲味重子光谱学的新时代。粲味重子的强衰变,包括的重夸克对称性和手征对称性的变化,在强子手征微扰理论(HHChPT )体系中,有了很好的理论分析。手征幺正法可以准确的描述粲味重子的S波强衰变。对于L = 1的轨道激发态,有两个未知的耦合,我们把它命名为h2和h1 0,我们得到的Λc+ππ是从Λc(2593)和Σc(2800)的衰变中获取的。同时L = 2的轨道激发态,潜在的模型可以认为Λc (2940)+的J p= 52?和J p= 32+。我们同样也可以得到Ξc(2980)和Ξc(3077)的量子数是J p= 12+和J p= 52+。相对于这种J p的分配,我们就很容易推出Ξc(2980)比Ξc(3077)宽度更大。同时Ξc(2980)和Ξc(3077)的阈值在DΛ的阈值上面,所以重要的是在DΛ的光谱上找到它们。粲味重子的强衰变都能够用强子手征拉氏量来方便的表述,因为它的夸克对称性和手征对称性已经由相关文献做了对应的研究。手征拉氏量引入了两个耦合常数g1和g 2,分别对应P波衰变的S波和S波重子,六个耦合常数h2 - h7对应S波衰变的S波和P波重子,8个耦合常数h8 - h1 5对应D波衰变的S波和P波重子。我们使用时尽可能的去包含强子S波和P波的强相互作用的耦合系数,在手征微扰的表达式中用1 mQ去表示。在D波相互作用中,表达式中总共有45个独立的耦合系数,所以,原则上,我们应该在表达式中把它们提炼出来。最近一段时间的数据,费米实验室和CLEO对它们进行了重新的约束,使它能够在理论上得到运用。对于粲味重子Ξc(2980)粒子,本文主要是从S波的KΣc(2455)散射入手,因为Ξc(2980)有叁个反应道,这样去选择,主要是因为从单道出发,容易找到我们所需要的极点,这也是本文的重点,当然,不一定就一定能够找到,这样的话,就需要加入耦合道,并且要考虑叁体反应,这样的话,整个论文的工作量就比较大,本文将在以下几个方面对粲味重子Ξc(2980)进行描述,我们对粲味重子进行理论上的S波,P波和D波回顾,进行拉氏量的计算,列出粲味重子的强衰变振幅。(本文来源于《广西师范大学》期刊2009-05-01）
肖楮文[7]（2008）在《用手征幺正法研究介子—重子S波散射》一文中研究指出强子之间的强相互作用、强子内部结构和强子态性质是强子物理领域的重要研究对象。手征幺正方法在解释介子-介子散射的实验数据方面取得了很大的成功,并能够得到与实验结果相符的对应于σ,f0(980),a0(980)和κ等粒子的质量和宽度。本文应用手征幺正法对轻赝标介子八重态与JP = 21+的重子八重态散射的各个扇区进行全面的研究,目的在于寻找反应中的共振态及其结构信息。本文从最低阶手征拉氏量出发,计算出各反应道的散射振幅,利用代数化的Bethe-Salpeter方程求和无穷多的S道散射的圈图,得到满足幺正性的振幅。在散射振幅中,本文充分考虑了各个反应道不同的介子衰变常数。理论的自由参数为各个反应道的重整化常数。在处理单圈图传播子的发散问题时,本文分别采用了两种不同的重整化方法:维数正规化方法和叁动量截断正规化方法,比较不同重整化公式对计算结果产生的影响。结果表明,对于S = ?1扇区的πΣ散射,两种不同的重整化方法得到的结果基本一致;但是对于S = 0扇区的πN散射和S = ?2扇区的πΞ散射,由于个别道出现了“人为奇点”,于是无法用动量截断法公式进行拟合。因而,本文倾向于采用维数正规化方法来处理圈图传播子的发散问题。对奇异数S = 0扇区的赝标介子-重子散射(πN散射),我们通过拟合πN分波的T振幅的实验值来确定理论的自由参数的值,基于这些参数再进一步对散射振幅的极点进行研究。结果表明,核子激发态N?(1535)能在同位旋I = 12分区的πN耦合道散射过程当中动力学地产生出来,理论计算给出N?(1535)的质量和宽度分别为M = 1.51217 GeV和Γ88 MeV。通过分析,我们认为N?(1535)含有形如(πN +ηN)的介子-重子分子态的组成结构,不是一个纯的常规叁夸克重子态。对奇异数S = ?1扇区的赝标介子-重子散射(πΣ波散射),我们成功地动力学重现了两个同位旋I = 0的共振态:Λ(1405)和Λ(1670),它们的质量和宽度的计算结果为:Λ(1405)(M = 1.42899 GeV,Γ32 MeV)和Λ(1670)(M = 1.67276GeV,Γ52 MeV),理论结果和计算结果符合得较好。此外,在同位旋I = 1分区的πΣ耦合道散射中,找到了第四黎曼面的一个极点(1.54334 + 0.273103 i) GeV,该极点对应于Σ(1620)共振态。这表明,奇异数S = ?1的重子共振态Λ(1405)、Λ(1670)和Σ(1620)都具有介子-重子分子态的组成结构。对奇异数S = ?2扇区的赝标介子-重子散射(πΞ散射),同位旋I = 12分区的πΞ耦合道散射研究结果表明,无论是在πΞ的不变质量谱还是定量得出的散射振幅,都发现在1.5 GeV附近有一个共振峰出现;在第二黎曼面上还找到了两个“有意义”的极点(1.48622+0.00362948 i) GeV和(1.51927?0.312818 i) GeV。这两个极点应与共振态相对应,第一个极点对应于质量为1.48622 GeV、宽度约为7 MeV的窄共振;第二个极点对于着一个质量为1.51927 GeV、宽度约为620 MeV的宽共振。而粒子数据表中并没有与它们相对应的共振态。(本文来源于《广西师范大学》期刊2008-04-01）
手征幺正法论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
强子包括介子和重子。强子的内部结构以及强相互作用一直是强子物理的重要研究对象。夸克模型认为,介子是qq态,重子是qqq态。描写强相互作用的基本理论是量子色动力学(QCD)。QCD能够很好地重现传统夸克模型中的常规介子或者重子,但是QCD同时也预言了超出夸克模型的非常规强子态。对非常规强子态的研究,是对QCD理论的检验和完善。标量介子是自旋-宇称量子数JPC=0++的一类强子。夸克模型预言,存在9个由轻夸克(u,d,s)构成的轻标量介子。但实验上观测到的轻夸克标量介子的数目远远大于夸克模型预言的数目。因而,人们认为这些轻夸克标量介子中有一些是超越夸克模型的非常规介子态。例如轻标量介子αo(980)、f0(980)和σ(600)无法用传统夸克模型很好地解释。标量介子的性质和内部结构是长期有争议的难题。本文的工作在文献[39]的基础上,采用手征幺正方法重新研究S=0,C=0,I=0扇区的赝标介子-赝标介子s-波散射,从一个唯象地考虑了矢量介子交换图像的赝标介子-赝标介子相互作用拉氏量出发,考虑六个相互耦合的反应道：ππ、KK、ηη、ηηc。、DD、DsDs,导出最低价散射振幅Vij,通过求解耦合道BS方程,寻找总散射振幅T的极点,进而研究散射过程中动力学产生的标量介子。我们在计算中采用维数正规化方法对发散的介子-介子传播子圈重整化,并取正规化能标μ=1500MeV和重整化减除常数α(μ)=-1.3。标量介子σ(600)和f0(980)得到动力学重现,计算得到的σ(600)的质量、宽度为(Mσ=616.2MeV,r。=288MeV),与实验值符合得较好。而f0(980)的质量、宽度的计算值为(Mf0=918.5MeV,Γf0=38MeV),这一质量值与实验值980±10MeV存在较大的偏差。除此之外,散射过程中还动力学产生了一个新的标量介子X(3700),其质量和宽度为(Mx=3719MeV,ΓX=0.12MeV),其宽度过窄。动力学产生态σ(600)、f0(980)和X(3700)分别被解释为ππ分子态、KK分子态和DD分子态。我们考察了重整化参数对计算结果的影响。计算结果表明,选择适当的重整化参数可以使动力学产生态f0(980)质量和宽度的理论值和实验值相符,但不能使预言态X(3700)得到一个合理的宽度。我们还考察了赝标介子-赝标介子相互作用中重矢量介子交换的效应。计算结果表明,是否考虑重矢量介子交换,对于结果的影响并不是非常明显。因而,赝标介子-赝标介子相互作用中重矢量介子交换的效应较小,可忽略不计。我们认为,X(3700)的宽度过窄的一个可能的原因是,我们在前面的计算中只考虑了六个耦合道ππ、KK、ηη、ηηc、DD、DD,而略去了η'相关的反应道。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
手征幺正法论文参考文献
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标签：手征幺正方法; 矢量介子-矢量介子散射; 叁体系统; 固定中心近似法;