导读:本文包含了非周期极化晶体论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:周期极化,声子晶体,压电薄膜,表面波
非周期极化晶体论文文献综述
杜建科,杨光英,朱志韦,娄佳[1]（2018）在《周期极化压电声子晶体中的表面波》一文中研究指出声子晶体是一种具有周期结构的人工复合材料,通常由具有不同声学特性的材料周期排列构成。周期结构赋予声子晶体独特的声波、弹性波控制能力,使其在声表面波器件领域具有巨大的应用价值,比如可以应用于表面波滤波器、谐振器和波导等。本文考虑周期极化铌酸锂基底在具有波导层时(图1所示)对表面波的控制性能。基于平面波展开法分别计算了Rayleigh波和Love波的能带结构。为了验证结果的正确性进一步采用了有限元法计算结构的传输响应曲线,结果表明禁带范围与平面波展开法计算结果一致。在此基础上详细分析了波导层分别为压电薄膜ZnO、Al N或金属电极Pt对Rayleigh波禁带的影响,计算显示高波速材料AlN令禁带宽度增大并向高频偏移,而波速相对较低的材料ZnO令禁带宽度减小并向低频偏移。金属电极Pt对禁带的影响与ZnO类似,随着电极厚度的增加禁带迅速减小直至关闭。对于Love波,考虑铌酸锂基底沿反平面方向周期极化,此时针对波导层为波速较低的ZnO或PMMA,分别研究了波导层内存在初应力和波导层与基底非完美连接对禁带的影响。结果显示初应力对禁带宽度影响较弱而对禁带位置影响较大,且拉应力和压应力对禁带具有不同的效果。非完美连接界面对禁带同样具有显着影响,随着界面连接减弱,禁带宽度减小并向低频偏移。(本文来源于《2018年全国固体力学学术会议摘要集（下）》期刊2018-11-23）
张建东[2]（2018）在《非周期极化晶体宽带准相位匹配特性的研究》一文中研究指出二阶非线性光学频率转换在光谱学、超短脉冲倍频、信号处理以及光通信等领域都有着重要的应用。要实现宽带频率转换,相位匹配和群速度匹配是必不可少的条件。其中,准相位匹配(QPM)技术可简单有效地实现相位匹配;同时,本文以5mol%掺氧化镁铌酸锂(5mol%MgO:LN)材料为例,分析了其色散特性,阐述了实现群速度匹配的方法,从而在不同作用方式下实现了高效宽带频率转换。对于倍频(SHG)过程,当温度为20℃、晶体长度为10 mm时,在Type-I(o+o→e)型和Type-0(e+e→e)型QPM作用下,利用5mol%掺氧化镁周期极化铌酸锂(5mol%MgO:PPLN)晶体,在1.560μm和2.701μm处可分别实现53.9 nm和166.4 nm的倍频接受带宽;类似的,在Type-0型QPM作用下,当信号光为1.550μm或泵浦光为1.064μm时,在3.403μm处实现的差频接受带宽为分别为282.3 nm和35.4 nm。同时,本文还讨论了温度对宽带频率转换的调谐作用。为了进一步拓展频率转换的接受带宽,我们提出了一种利用遗传算法,并通过改变基波的数量和位置来设计非周期极化晶体结构的方法,并对所设计的5mol%掺氧化镁非周期极化铌酸锂(5mol%MgO:APPLN)晶体的宽带频率转换特性开展研究。文中还讨论了相对有效非线性系数d_(reff)(λ)的物理意义,并用其来衡量转换效率。研究表明,在群速度不匹配的情况下,非周期极化晶体可以较为灵活的提供多个倒格矢来满足多个准相位匹配过程。当群速度匹配时,对于倍频而言,当温度为20℃、晶体长度为10 mm时,在Type-I型QPM作用下,在1.560μm附近所实现的最大带宽为243.3 nm,其所相对有效非线性系数为d_(reff)(λ)=0.143,带宽是5mol%MgO:PPLN晶体的4.5倍左右,但是效率仅仅是它的~5.1%。所以,倍频接受带宽的增加是以效率的下降为代价的。对于Type-0型QPM宽带差频转换,晶体温度为120℃时、当信号光固定为1.550μm或泵浦光固定在1.064μm时,5mol%MgO:APPLN晶体在3.403μm附近可实现的最大准相位匹配差频接受带宽分别为1045.9 nm和96.6 nm。(本文来源于《南京邮电大学》期刊2018-11-14）
方心远[3]（2018）在《周期极化晶体中涡旋光与散射光的非线性调控》一文中研究指出近年来,涡旋光引起了研究者们的广泛关注,这是由于其携带的光子轨道角动量可以被广泛应用于粒子捕获及操控、成像、天文观测、转速探测、量子通讯等领域。不同的应用对于涡旋光的频率提出了不同的要求,所以拓展涡旋光输出频率是其实际应用的前提。基于准相位匹配机制,具有周期畴结构分布的非线性光子晶体可以对光频率进行高效的转换,可以应用于涡旋光的频率调控。然而,作为一种高阶空间模式,涡旋光的准相位匹配非线性过程与基模高斯光有明显的区别:涡旋光束携带的轨道角动量在非线性频率转换过程中同样会发生变化。本文主要基于不同结构的非线性光子晶体中的倍频、叁倍频过程,在实验上实现了对涡旋光的频率调控;理论上将平面波叁波耦合方程拓展至含交迭积分的高阶模式耦合方程,基于此研究了涡旋光的参量放大过程;此外,还拓展研究了散射光参与的级联准相位匹配过程。主要研究成果如下:(1)利用一维级联周期极化晶体和准周期极化晶体,研究了涡旋光束的准相位匹配倍频、叁倍频过程,验证了轨道角动量守恒定律。利用拓扑电荷为3的基波涡旋光,能得到拓扑电荷数可以达到6和9的倍频、叁倍频涡旋光。在准周期性极化样品中,当入射基波能量为7 mJ时,所得到倍频涡旋光效率能达到10%以上,叁倍频效率能达到1%。这种方法可以实现大拓扑电荷数、短波长的涡旋光输出,拓展其工作范围。(2)利用二维周期性极化非线性晶体,研究了轨道角动量光束倍频复制。利用一块极化周期为5.5μm的四角点阵非线性晶体,在基波波长分别为945 nm,926 nm和906 nm时,利用不同阶数的倒格矢,可以同时得到多个倍频涡旋光束输出。(3)发展了一种利用单柱透镜测量高阶拉盖尔高斯模式的简单方法,并且利用这种方法实验研究了高阶拉盖尔—高斯光束在准相位匹配倍频过程中径向量子数、角向量子数的变化规律,即角向量子数和径向量子数都出现了高阶(翻倍)成份。(4)我们利用耦合波方程对于涡旋光束的光参量放大过程进行研究。基于高阶模式叁波耦合方程,计算出了空间模式交迭积分的解析解;以光参量放大过程为例,提出了对拉盖尔—高斯模式(径向量子数为0,角向量子数为1)进行光参量放大的最优方案,在实现高增益的同时可保证模式纯度。(5)首次在二维非线性光子晶体体系下实验观测到散射光参与的锥形叁倍频信号。由于晶体中畴界、缺陷的存在,产生了方向随机分布的散射基波光。我们实验验证了散射光可以参与到级联准相位匹配叁倍频过程中,得到了锥形分布的叁倍频信号。该结果拓展了散射光参与的准相位匹配机制,是一种新的产生短波长锥形光束的方法。(本文来源于《南京大学》期刊2018-11-01）
吕晓芳[4]（2018）在《周期极化铌酸锂声子晶体结构中的Rayleigh波传播》一文中研究指出声子晶体作为新型人工功能材料,在声表面波领域有巨大的潜在应用,近年来受到科研人员的广泛关注。随着声子晶体的设计和模拟理论的深入研究,性能优良的声子晶体有力地促进了声表面波器件的实现和发展。由于自然界中天然的声子晶体种类和数量有限,人们开始探索与制备不同性能的复合材料或周期结构。铌酸锂作为一种人工合成压电材料,具有优异的声光、压电等特性,因而可被用于设计声子晶体,同时铌酸锂可通过施加周期电场实现畴结构反转,形成周期极化铌酸锂,这为声子晶体结构设计提供了新思路。本文基于此,研究了有关周期极化铌酸锂声子晶体一维结构中Rayleigh波的传播特性。本文的计算结论为研究和设计声表面波器件提供了一定的参考。论文的主要工作有:(1)研究了具有一维周期极化铌酸锂薄膜覆盖层的声子晶体结构中Rayleigh波的传播,采用平面波展开法对Rayleigh波的波动方程进行了详细推导,利用有限元法模拟验证了理论计算结果。并分析了薄膜层厚度和填充率对带隙的影响,模拟了声表面波器件叉指换能器模型,计算了不同厚度下的波传播传输损耗。(2)对具有非完美界面的一维压电声子晶体表面附加金属覆盖层结构时的波传播进行了研究。利用弹簧模型来描述界面的连接情况,根据平面波展开法和有限元法对单胞计算并对比验证。分析了非完美连接界面对表面波传播的影响,进而讨论了非完美界面在金属覆盖层厚度变化以及声子晶体层填充率变化中对带隙的影响,以及不同非完美界面对波传播的传输损耗的影响。(3)进一步分析了初应力对周期极化铌酸锂薄膜结构中Rayleigh波传播的影响。分别采用平面波展开法和有限元法来对比验证附加沿x轴方向的初应力时数值结果的正确性和准确性。讨论了不同初应力条件下,薄膜厚度、声子晶体填充率对禁带的影响。(本文来源于《宁波大学》期刊2018-06-25）
高小霞[5]（2018）在《基于周期极化晶体级联光参量振荡器理论分析》一文中研究指出自1961年P.A.Franken et al.于石英晶体首次观测到红宝石激光器的二次谐波信号以后,人们就认识到了光学非线性频率变换技术在产生新的波段激光方面的潜能,很快便制定了经非线性介质进行非线性频率变换的准则,促进了如倍频(Second Harmonic Generation,SHG)、和频(Sum Frequency Generation,SFG)、差频、光学参量产生、放大和振荡等二阶非线性频率变换技术的发展。为将激光光谱范围扩展到新的波段,作为产生宽调谐波长的光学参量振荡(Optical Parametric Oscillation,OPO)技术就显得尤为重要,特别是连续波的单共振光学参量振荡器(Singly Resonant OPO,SRO)的发展与延伸(如级联倍频与和频)。而其发展又严重依赖于合适的非线性晶体,继1995年研制出第一块周期极化晶体以来,结合非线性频率变换技术,目前已可实现连续波高功率可调谐紫外到中红外波段的激光输出。准相位匹配的周期极化晶体是重要的非线性介质,在实现连续可调谐激光光源方面发挥着举足轻重的作用。依据极化周期分布的不同,准相位匹配周期极化晶体可划分为单周期极化晶体(Single Grating)、多周期极化晶体(Multiple Grating)、级联周期极化晶体(Cascaded Grating)、扇形周期极化晶体(Fan-out Grating)和啁啾周期极化晶体(Chirped Grating)等。根据极化晶体类型的不同,周期极化晶体主要有PPLN、PPLT、MgO:PPLN、MgO:sPPLT和PPKTP等,这些晶体通常在实验中用来产生连续高功率可调谐激光。由于缺乏合适的晶体,二阶非线性频率变换的发展一度受限,如今随着非线性晶体材料的不断发展,通过非线性频率变换技术激光的光谱已经能覆盖紫外到中红外光波段。在基于周期极化晶体的非线性频率变换器件方面,截止目前,通过532 nm绿光抽运以MgO:sPPLT为非线性晶体的SRO可以产生从红光到近红外波段的连续激光;通过1064 nm红外光抽运以MgO:PPLN为非线性晶体的SRO可以输出近红外到中红外波段(4-5μm)的连续激光;通过对532 nm绿光抽运MgO:sPPLT为非线性晶体的SRO中的共振激光倍频,即内腔倍频SRO(Intracavity Frequency Doubled in SRO,IFD-SRO),可以获得可见光波段的连续激光;通过对532 nm绿光抽运的MgO:sPPLT为非线性晶体的SRO中的共振激光与抽运激光和频,即内腔和频SRO(Intracavity Sum Frequency Generation in SRO,IC-SFG-SRO),可以进一步获得紫外光波段的连续激光。在同种SRO下,内腔和频可以获得比内腔倍频更短的光波长。本文中我们基于周期极化晶体级联光参量振荡器理论分析展开了如下叁部分的研究,主要内容如下:一、周期极化晶体的Sellmeier公式的改进及基于这些晶体的二阶非线性过程的准相位匹配特性(Quasi-phase-matching,QPM)的研究。二阶非线性过程中相互作用激光满足的动量守恒与晶体折射率密切相关,而非线性晶体的折射率又取决于晶体的Sellmeier公式,如SRO输出光波长的调谐特性取决于其周期极化晶体的色散方程,但目前Sellmeier方程覆盖的范围都比较窄。首先,我们根据前人的公式及实验结果拟合出覆盖范围更宽的色散方程(主要针对PPLN、MgO:PPLN以及MgO:sPPLT叁种晶体)。其次,对周期极化晶体非线性频率变换器件的调谐特性进行了理论预测,如对基于周期极化晶体的内腔倍频和内腔和频过程的调谐特性进行了预测。最后又对宽带相位匹配特性进行了理论分析,这些特性为设计产生宽带中红外激光及宽带调谐中红外激光都提供了重要参考。二、分别在平面波近似和高斯光束近似下研究了IFD-SRO的输出特性。分别采用平面波近似和准直高斯光束近似的理论,我们对实验上关于532 nm绿光抽运的基于MgO:sPPLT的IFD-SRO及1064 nm红外光抽运的基于MgO:PPLN的IFD-SRO输出特性进行了拟合,拟合结果与实验结果很好地吻合。对于平面波近似,得到了一些重要的拟合参数,基于这些理论和参数,可以预测其他IFD-SRO的输出特性;对于准直高斯光束近似,直接从实验已知参数出发,经过计算便可得到输出特性。在两种近似下分别对IFD-SRO的SH输出功率随SHG晶体长度的变化进行了预测,两种理论计算结果均表明:当抽运功率给定后,并非SHG晶体越长输出SH功率就越高,而是存在一最佳SHG晶体长度使倍频功率最高,这些理论均为实验优化设计IFD-SRO提供了重要参考。通过该理论预测了532 nm绿光抽运基于MgO:sPPLT晶体的IFD-SRO在产生390 nm和397.5 nm激光(这些激光于量子光学用于制备预防Rb原子跃迁相对应的非经典光场)时的输出特性。叁、分别在平面波近似和高斯光束近似下研究了IC-SFG-SRO的输出特性。在考虑SRO过程和SFG过程的不同空间顺序后,分别采用平面波近似和准直高斯光束近似研究了SRO中内腔级联和频系统的输出特性,采用该理论对已有的实验结果进行了分析,理论分析结果与实验结果吻合地较好;随后分别采用两种理论计算了SFG晶体的长度对IC-SFG-SRO的输出特性的影响,对于先SFG后SRO的情形,最佳SFG晶体长度为阈值长度(该SFG晶体的长度使得SRO刚好达到阈值)的0.5倍,而对于先SRO后SFG的情形,最佳SFG晶体长度为阈值长度的0.7倍,理论结果表明:不同抽运光功率下存在最佳的SFG晶体长度。这些结果为设计和优化IC-SFG-SRO提供了重要指导,通过理论分析预测了532 nm绿光抽运基于MgO:sPPLT晶体的IC-SFG-SRO在产生323 nm(该波段的激光可用于超冷原子物理实验中冷却Li原子至更低温度)激光时的输出特性。(本文来源于《河南大学》期刊2018-05-01）
张旭光,王卫民,鲁燕华,许夏飞,张雷[6]（2018）在《基于单块周期极化铌酸锂晶体级联叁倍频的440nm蓝光固体激光器》一文中研究指出阐述了一种基于单块周期极化铌酸锂晶体级联叁倍频实现440nm蓝光输出的实验方案。根据周期极化铌酸锂晶体的Sellmeier方程以及倍频与和频的相位匹配条件,在一块周期极化铌酸锂晶体上设计了两段不同的极化周期,使其在同一工作温度下能分别实现倍频与和频,在先后经过倍频与和频后,实现级联叁倍频输出。实验采用Nd:YAG产生的1319nm光作为基频光,重频400Hz,脉宽110ns,横向和纵向光束质量因子分别为1.81和2.65。耦合进周期极化铌酸锂晶体后,出射光中检测到660nm的红光和440nm的蓝光。通过调整工作温度和入射基频光功率,得到2.4mW的最大蓝光输出,此时工作温度55.5℃,基频光功率530mW。实验结果验证了单块晶体实现级联叁倍频440nm蓝光输出的可行性。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2018年04期）
蒋建,张建东,王凯,肖璇,张祖兴[7]（2017）在《非周期极化铌酸锂晶体宽带倍频的理论研究》一文中研究指出宽带准相位匹配(QPM)在多波长和超短脉冲倍频等领域有着广泛应用。分析了铌酸锂晶体的准相位匹配和群速度匹配条件,利用遗传算法,对非周期极化铌酸锂(APPLN)晶体的结构进行优化设计,并提出了一种通过适当调整基波的位置和数量来优化非周期极化铌酸锂晶体倍频带宽的设计方法。研究表明,对于0型(e+e→e)准相位匹配,在群速度匹配点附近,周期极化铌酸锂(PPLN)晶体倍频带宽为167nm,而非周期极化铌酸锂晶体最大倍频带宽可达440nm,带宽增加了273nm;I型(o+o→e)准相位匹配下,周期极化铌酸锂晶体在群速度匹配点附近的倍频带宽为59nm,而非周期极化铌酸锂晶体最大倍频带宽可达153nm,带宽增加了94nm。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2017年04期）
薛竣文,安玉磊,谢海军,苏秉华[8]（2016）在《周期极化晶体光参量过程的调谐特性分析》一文中研究指出以周期极化晶体MgO…sPPLT为研究对象,根据该晶体的折射率随波长、温度变化的色散方程及极化周期随温度的热膨胀关系,并紧密结合频率变换过程中的能量守恒条件,给出详细算法,得到了532nm抽运光的光参量过程近红外波段温度调谐特性。通过增加极化周期,进一步得到1064nm抽运该晶体的光参量过程中红外波段温度不敏感特性。调整或忽略极化周期项,更换晶体的色散方程,该研究方法可推广到其他准相位匹配或相位匹配非线性晶体的参量变换调谐特性研究。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2016年06期）
谢仕永,张小富,杨程亮,乐小云,薄勇[9]（2016）在《周期极化KTiOPO_4晶体和频单块非平面环形腔激光产生连续单频589nm黄光》一文中研究指出单次通过周期极化KTiOPO_4晶体和频单块非平面环形腔1064 nm与1319 nm激光产生连续单频589 nm黄光.通过琼斯矩阵模拟计算对单块非平面Nd:YAG晶体参数进行了优化设计,实验获得1080 m W和580 m W的连续单频1064 nm和1319 nm激光输出.两束激光单次通过周期极化KTiOPO_4晶体和频产生14.8 m W,M~2=1.14的589 nm黄光,相应的和频效率为0.9%.研究了周期极化KTiOPO_4温度对和频效率的影响,得到其温度接收带宽为1.5?C.通过改变1064 nm Nd:YAG晶体的温度可实现589 nm黄光波长精确对应钠原子D_(2a)吸收谱线,调谐精度达到0.164 pm.(本文来源于《物理学报》期刊2016年09期）
芦兴,陈树强,梁万国,陈怀熹[10]（2016）在《用严格耦合波分析法测试周期极化LiNbO_3晶体畴结构》一文中研究指出为了无损表征周期性极化晶体的畴结构,用严格耦合波分析法分析了周期性极化铌酸锂晶体的周期和占空比.以波长为532nm,功率为20mW的连续激光器为光源,TE偏振光垂直入射周期性极化的铌酸锂晶体表面,同时对晶体施加电压以改变其正负畴间的折射率差,通过光电探测器检测各衍射级的衍射效率.使用最小二乘法将光电探测器记录的实验数据与严格耦合波分析模拟的结果进行优化拟合,反演出晶体的周期和占空比.测试结果表明,该方法能准确地测试周期性极化铌酸锂晶体的周期和占空比,其周期的测试准确度为0.05μm,占空比的测试准确度为0.05.比布喇格衍射公式计算的晶体周期准确度提高一个数量级.(本文来源于《光子学报》期刊2016年06期）
非周期极化晶体论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
二阶非线性光学频率转换在光谱学、超短脉冲倍频、信号处理以及光通信等领域都有着重要的应用。要实现宽带频率转换,相位匹配和群速度匹配是必不可少的条件。其中,准相位匹配(QPM)技术可简单有效地实现相位匹配;同时,本文以5mol%掺氧化镁铌酸锂(5mol%MgO:LN)材料为例,分析了其色散特性,阐述了实现群速度匹配的方法,从而在不同作用方式下实现了高效宽带频率转换。对于倍频(SHG)过程,当温度为20℃、晶体长度为10 mm时,在Type-I(o+o→e)型和Type-0(e+e→e)型QPM作用下,利用5mol%掺氧化镁周期极化铌酸锂(5mol%MgO:PPLN)晶体,在1.560μm和2.701μm处可分别实现53.9 nm和166.4 nm的倍频接受带宽;类似的,在Type-0型QPM作用下,当信号光为1.550μm或泵浦光为1.064μm时,在3.403μm处实现的差频接受带宽为分别为282.3 nm和35.4 nm。同时,本文还讨论了温度对宽带频率转换的调谐作用。为了进一步拓展频率转换的接受带宽,我们提出了一种利用遗传算法,并通过改变基波的数量和位置来设计非周期极化晶体结构的方法,并对所设计的5mol%掺氧化镁非周期极化铌酸锂(5mol%MgO:APPLN)晶体的宽带频率转换特性开展研究。文中还讨论了相对有效非线性系数d_(reff)(λ)的物理意义,并用其来衡量转换效率。研究表明,在群速度不匹配的情况下,非周期极化晶体可以较为灵活的提供多个倒格矢来满足多个准相位匹配过程。当群速度匹配时,对于倍频而言,当温度为20℃、晶体长度为10 mm时,在Type-I型QPM作用下,在1.560μm附近所实现的最大带宽为243.3 nm,其所相对有效非线性系数为d_(reff)(λ)=0.143,带宽是5mol%MgO:PPLN晶体的4.5倍左右,但是效率仅仅是它的~5.1%。所以,倍频接受带宽的增加是以效率的下降为代价的。对于Type-0型QPM宽带差频转换,晶体温度为120℃时、当信号光固定为1.550μm或泵浦光固定在1.064μm时,5mol%MgO:APPLN晶体在3.403μm附近可实现的最大准相位匹配差频接受带宽分别为1045.9 nm和96.6 nm。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
非周期极化晶体论文参考文献
[1].杜建科,杨光英,朱志韦,娄佳.周期极化压电声子晶体中的表面波[C].2018年全国固体力学学术会议摘要集（下）.2018
[2].张建东.非周期极化晶体宽带准相位匹配特性的研究[D].南京邮电大学.2018
[3].方心远.周期极化晶体中涡旋光与散射光的非线性调控[D].南京大学.2018
[4].吕晓芳.周期极化铌酸锂声子晶体结构中的Rayleigh波传播[D].宁波大学.2018
[5].高小霞.基于周期极化晶体级联光参量振荡器理论分析[D].河南大学.2018
[6].张旭光,王卫民,鲁燕华,许夏飞,张雷.基于单块周期极化铌酸锂晶体级联叁倍频的440nm蓝光固体激光器[J].强激光与粒子束.2018
[7].蒋建,张建东,王凯,肖璇,张祖兴.非周期极化铌酸锂晶体宽带倍频的理论研究[J].激光与光电子学进展.2017
[8].薛竣文,安玉磊,谢海军,苏秉华.周期极化晶体光参量过程的调谐特性分析[J].激光与光电子学进展.2016
[9].谢仕永,张小富,杨程亮,乐小云,薄勇.周期极化KTiOPO_4晶体和频单块非平面环形腔激光产生连续单频589nm黄光[J].物理学报.2016
[10].芦兴,陈树强,梁万国,陈怀熹.用严格耦合波分析法测试周期极化LiNbO_3晶体畴结构[J].光子学报.2016