导读:本文包含了磁熵变论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:化合物,标度,磁性,钛矿,晶形,能力,合金。
磁熵变论文文献综述
朱宇涛,马春兰,姚金雷[1]（2019）在《Gd_4(Bi,Ge)_3化合物的室温磁熵变效应（英文）》一文中研究指出通过电弧熔炼和随后的退火处理制备出单相多晶化合物Gd_4Bi_(3-x)Ge_x(x=0,1和2)。Gd_4Bi_(3-x)Ge_x的晶体结构为反Th_3P_4型,空间群为I-43d。晶胞参数a从x=0的0.939 93(2) nm减少到x=2的0.906 97(2) nm。通过Arrott方法得到x=0,1和2的居里温度分别为327、350和296 K。5 T变场下,x=0,1和2的最大磁熵变分别为2.7、2.3和3.4 J·kg~(-1)·K~(-1),相对制冷能力分别为257、184和442 J·kg-1。居里温度附近的临界磁行为遵循标度理论。居里温度之上和之下的等温磁化曲线可用两个不同的正则函数描述。分析表明,Gd4BiGe2在铁磁-顺磁转变附近的磁行为为平均场下的长程相互作用。(本文来源于《苏州科技大学学报(自然科学版)》期刊2019年03期）
曹凤泽,陈红伟,藏宝,刘娇,田野[2]（2019）在《钙钛矿锰氧化物La_(0.8-x)Eu_xSr_(0.2)MnO_3(x=0,0.05)的磁性和磁熵变研究》一文中研究指出本篇文章主要研究钙钛矿氧化物La_(0.8-x)Eu_xSr_(0.2)MnO_3(x=0,0.05)中A位掺杂铕(Eu)后对样品的磁性和磁熵变的影响.采用传统的固相反应法制备多晶样品,根据数据拟合得到XRD图像和晶格参数,通过对两样品的M-T曲线和M-H曲线研究发现:x=0和x=0.05两样品在高温区均表现出顺磁性,居里温度T_c分别为283 K(x=0)和284 K(x=0.05),且在居里温度附近表现出铁磁性.随着掺杂量增加,样品的居里外斯温度降低(θ_(x=0)=322 K、θ_(x=0.05)=304 K),表明Eu~(3+)掺杂改变了系统内的铁磁耦合.在7 T磁场下磁熵变的最大值分别为2.73 J/kg·K和4.19 J/kg·K,表明Eu~(3+)掺杂使得最大磁熵变值增大.对比制冷效率,发现该系列样品具有作为磁制冷材料的潜质.(本文来源于《低温物理学报》期刊2019年01期）
徐莉莎[3]（2018）在《钙钛矿锰氧化物以及B20结构FeGe合金磁熵变和临界相变的研究》一文中研究指出相变是体系受到外界的刺激或是扰动,从一种相转变到另外一种相的现象。本文中的主要研究对象分为两类,一类是传统的钙钛矿锰氧化物,一类是具有Skyrmions相的B20结构合金。本文主要的研究内容是两类材料的顺磁-铁磁相变,包括给出精确地确定居里温度以及与相变有关的临界指数的方法,并利用这些临界指数来分析体系的磁相互作用,澄清体系内部磁相互作用的物理机制,这对于解释和理解相变过程中的奇异现象和反常行为是十分重要的。同时本文也探讨材料的磁熵变及磁制冷的潜在应用,为实现室温磁制冷也提供了相关的指导意义。本论文主要研究内容如下:1.Nd_(0.55)Sr_(0.45)MnO_3临界行为分析与长程铁磁有序的研究本章主要研究了钙钛矿锰氧化物Nd_(0.55)Sr_(0.45)MnO_3顺磁-铁磁相变的临界行为。通过计算得到不同磁场下的磁熵变,从而利用磁熵变与磁场的相关性拟合得到临界指数β=0.4816,γ=1.084。这组临界指数不仅遵循了Widom标度定律,而且也满足K-F拟合规律。与经典的模型相比较,计算获得的临界指数与平均场模型的临界指数(β=0.5,γ=1)非常接近,并且该组分样品的磁耦合类型也趋近长程有序。因此,我们指出A位自旋无序与局域的磁有序相之间的竞争是影响该体系临界指数的主要原因。2.La_(0.6)Dy_(0.1)Sr_(0.3)MnO_3室温磁熵变与临界行为分析本章研究了Dy掺杂对钙钛矿氧化物La_(0.7)Sr_(0.3)MnO_3磁性、磁热效应和临界相变行为的影响。La_(0.6)Dy_(0.1)Sr_(0.3)MnO_3样品在T_c=307 K时经历了顺磁-铁磁二级相变,在相变温度区间,外加磁场为5T时,最大磁熵变为8.314 J/kg K,磁制冷能力为187 J/kg,并且升降温过程没有发现任何磁滞行为,说明该类材料可适用于室温磁制冷。同时我们还研究了Dy掺杂样品的临界行为,发现该体系得到的临界指数与理论模型存在明显偏差。我们提出这种偏差可归结于Dy原子的掺杂所导致的晶格无序与自旋无序。此外,我们还发现Dy原子的掺杂也是导致该体系在室温具有较大的磁熵变的主要原因。3.纳米磁性氧化物La_(0.65)Ca_(0.35)MnO_3的磁熵变与格林菲斯相的研究本章节主要研究采用溶胶凝胶法制备的纳米磁性Mn氧化物La_(0.65)Ca_(0.35)MnO_3的磁相变与磁熵变。XRD和SEM的测量结果表明该样品为单相结构,样品的平均尺寸大约30 nm。通过变温磁化率的测量发现该样品在顺磁-铁磁(PM-FM)相变过程中存在格林菲斯相,结果表明该体系在居里点T_c温度以上铁磁畴就开始在顺磁态下形成了。我们认为这是由于当体系纳米化之后,表面自旋无序度的提高及相互作用变强所导致。此外,我们也研究了PM-FM相变过程的磁热效应,与多晶的块材相比较,磁热效应减小,这说明纳米化抑制磁制冷能力的提高。除了尺寸和界面的影响,顺磁-铁磁相变由一级向二级过度是导样品磁熵变减小的主要原因。4.FeGe单晶磁熵变与临界行为分析立方螺旋磁体FeGe是室温附近的典型斯格明子材料,被认为是影响未来信息技术的一种新型磁性材料。本文我们主要研究并分析了单晶FeGe材料前置区的磁熵变和二级相变区间临界行为。在二级相变过程中,最大磁熵变为2.86 J/kg K(外加磁场7 T),比普通的磁熵变材料的值小。这是由于在前置区范围里,该体系磁结构呈现多样性与复杂性。同时也暗示了多种磁相之间的相互竞争可能会因外加磁场的的驱动而相互抵消,从而达到一个平衡态。基于磁熵变与临界指数的分析,单晶FeGe材料在零场下精确的居里温度为279.1K,相比之前的报道278.2 K略高了0.9 K,这一发现有助于完善FeGe相图。(本文来源于《南京航空航天大学》期刊2018-06-01）
张博[4]（2018）在《稀土基化合物的磁熵变及其机器学习研究》一文中研究指出基于磁热效应的磁制冷技术相比于传统气体压缩制冷技术具有绿色环保、节能高效、稳定可靠等优点,具有广阔的应用前景。磁制冷技术的实用化有赖于高效的热力学循环的设计以及具有大磁热效应与较宽温跨的磁制冷材料的研究。因此,探索优秀磁热性能的磁制冷材料具有十分重要的科学、经济和社会意义。本论文研究了具有CeNiSi_2型结构的RNiSi_2(R=Gd,Dy,Ho,Er,Tm),Na Zn_(13)型结构的La_(1-x)MM_xFe_(11.5)Si_(1.5)C_(0.2)(MM为混合稀土)和Mn_5Si_3型结构的R_5Ge_3(R=Tb,Ho,Er)化合物的磁性和磁热效应;对Tb_5Ge_3化合物进行低温下磁畴结构的研究;并利用机器学习方法对R_iT_jX_k型重稀土合金(R=Gd-Tm,T=Mn-Cu,X=Al,Si,Ge,Ga)和La(FeSi/Al)_(13)基化合物两个体系的材料数据进行建模,预测相变温度和磁熵变。主要结论如下:1)RNiSi_2化合物低温下均为反铁磁态,对应于R=Gd,Dy,Ho,Er和Tm,化合物的奈尔温度分别为18.0 K、25.0 K、10.5 K、3.0 K和3.5 K。所有化合物在奈尔温度以下均具有由外磁场诱导的反铁磁(AFM)到铁磁(FM)的变磁转变行为。ErNiSi_2化合物在奈尔温度之上比较宽的温区均保持较高的磁熵变值,在0-2 T和0-5 T磁场变化下的最大磁熵变分别为17.0 J/kgK和27.9 J/kgK,均高于大部分已报道过的具有相近相变温度的稀土基磁制冷材料。DyNiSi_2和HoNiSi_2化合物均具有较强的反铁磁耦合,因而在低于其奈尔温度的温区都呈现正的磁熵变。DyNiSi_2化合物在0-5 T磁场变化下最大正磁熵变值(4.7 J/kgK)大于最大负磁熵变值(4.4 J/kgK),这意味着在低于奈尔温度的温区,通过反向的热力学循环过程,同样也可以达到制冷的效果。2)La_(1-x)MM_xFe_(11.5)Si_(1.5)C_(0.2)化合物(MM为混合稀土,主要含量为La 28.6%,Ce 50.7%,Pr 5.2%,Nd 15.3%,其他0.2%)在混合稀土的含量低于0.6时保持了很好的单相性。随着混合稀土含量的增加,居里温度逐渐降低,热滞和磁滞逐渐增大,一级相变的性质逐渐增强。混合稀土含量为0.3、0.35、0.4、0.45、0.5的化合物在0-5 T磁场变化下的最大磁熵变分别为26.9 J/kgK、26.1 J/kgK、24.8J/kgK、25.3 J/kgK和27.2 J/kgK,与纯稀土原料制备的化合物的结果相近。该结果为混合稀土替代纯稀土制备La-Fe-Si基磁制冷材料提供了一定的参考价值。3)R_5Ge_3(R=Tb,Ho,Er)化合物基态均为反铁磁态,其中Er_5Ge_3化合物在11 K经历反铁磁到反铁磁(AFM-AFM)相变,在36 K经历反铁磁到顺磁(AFM-PM)相变。在0-5 T磁场变化下两个相变对应的最大磁熵变分别为6.8J/kgK和5.6 J/kgK。由于化合物两个相变的距离比较接近,使得制冷温区得以拓宽。Ho_5Ge_3化合物奈尔温度为20 K,在低于奈尔温度的温区出现了由磁场诱导的变磁转变行为。该化合物在0-2 T磁场变化下的最大磁熵变为2.0 J/kgK,制冷能力为36.0 J/kg。在0-5 T磁场变化下的最大磁熵变为9.1 J/kgK,制冷能力为225.2 J/kg。Tb_5Ge_3化合物奈尔温度为85 K。多晶Tb_5Ge_3样品中除了Tb_5Ge_3相之外还存在少量的Tb单质相,样品在温度降至128 K时出现类斯格明子纳米畴。但单晶Tb_5Ge_3样品中并未发现类斯格明子纳米畴结构。该结果可能来源于Tb单质相和Tb_5Ge_3相之间的耦合作用,相关工作仍在进行当中。4)利用机器学习方法对R_iT_jX_k型重稀土合金和La(FeSi/Al)_(13)基化合物的数据进行建模。对于R_iT_jX_k型重稀土合金,模型学习化学成分与顺磁态转变温度、磁熵变(0-5 T)之间的关系。顺磁态转变温度预测模型在测试集上的拟合程度(决定系数R~2)为0.86,0-5 T磁熵变预测模型在测试集上的R~2为0.55。对于La(FeSi/Al)_(13)基化合物,模型学习化学成分与居里温度、磁熵变(0-2 T、0-5 T)之间的关系。叁个预测模型的决定系数R~2分别为0.96,0.87,0.91,平均绝对误差MAE分别为9.81 K,1.14 J/kgK,2.53 J/kgK。模型的训练效果比较理想,初步印证了将机器学习手段引入磁熵变材料的数据分析和预测中的可行性。(本文来源于《中国科学院大学(中国科学院物理研究所)》期刊2018-06-01）
孙晓东,徐宝,吴鸿业,曹凤泽,赵建军[5]（2017）在《Tb掺杂双层锰氧化物La_(4/3)Sr_(5/3)Mn_2O_7的磁熵变和电输运性质》一文中研究指出研究了Tb掺杂对双层锰氧化物La_(4/3)Sr_(5/3)Mn_2O_7磁熵变和电输运性质的影响.样品采用传统固相反应法制备,两样品的名义组分可以表示为(La_(1-x)Tb_x)_(4/3)Sr_(5/3)Mn_2O_7(x=0,0.025),磁场为7 T时的最大磁熵变?S_M分别为-4.60 J/(kg·K)和-4.18 J/(kg·K).比较后发现,Tb元素的掺杂使得最大磁熵变值减小,但同时增大了相对制冷温区.电性测量结果表明,x=0.025的样品在高温区的导电机制可以用小极化子模型解释,与母体叁维变程跳跃模型不同;当温度降低至叁维长程铁磁有序温度(T_c~(3D))附近时,掺杂样品发生金属绝缘相变;掺杂后样品在T_c~(3D)附近,磁电阻取得极大值(约为56%),表明是本征磁电阻效应.(本文来源于《物理学报》期刊2017年15期）
金香,徐宝,周敏,武柯晗,鲁毅[6]（2017）在《通过拟合磁化曲线计算钙钛矿锰氧化物La_(1.2-x)Tb_xSr_(1.8)Mn_2O_7(x=0,0.05)的磁熵变》一文中研究指出采用传统高温固相反应法制备La_(1.2-x)Tb_xSr_(1.8)Mn_2O_7(x=0,0.05)多晶样品,利用振动样品磁强计(VSM)测量了样品在不同温度下的磁化强度随外场变化曲线(M-H),然后利用正交多项式最小二乘拟合方法对钙钛矿锰氧化物La_(1.2-x)Tb_xSr_(1.8)Mn_2O_7(x=0,0.05)的磁化强度曲线进行拟合,再根据磁熵变的热力学公式计算出样品的磁熵变值。通过计算得到La_(1.2-x)Tb_xSr_(1.8)Mn_2O_7(x=0,0.05)多晶样品的居里温度分别为123 K和75 K,在外加磁场20 k Oe下x=0样品和x=0.05样品的最大磁熵变值分别为2.26 J/(kg·K)和1.6 J/(kg·K),所以x=0样品可作为高温区(77 K以上)磁制冷材料,而x=0.05样品可作为中温区(20 K~77 K)磁制冷材料。计算结果显示,拟合数据和实验数据非常接近,结果比较满意,说明该方法适用于La_(1.2-x)Tb_xSr_(1.8)Mn_2O_7(x=0,0.05)多晶样品的磁熵变计算。(本文来源于《稀土》期刊2017年03期）
李振[7]（2017）在《Gd-Ni二元合金的非晶形成能力、磁性能、磁熵变行为研究及Co元素掺杂后磁性能研究》一文中研究指出本文主要研究了Gd-Ni二元合金的非晶形成能力、磁性能以及磁熵变行为和掺杂Co元素后叁元合金的磁性能。具体内容如下:首先,研究了Gd-Ni二元合金的非晶形成能力。通过对一系列Gd-Ni二元合金XRD分析及DSC测量,发现Gd_(68)Ni_(32)、Gd_(65)Ni_(35)和Gd_(63)Ni_(37)叁种成分有较好的非晶形成能力,随后在Gd_(63)Ni_(37)非晶合金的基础上,掺杂Co元素并对它们的非晶形成能力进行研究。实验证明Co的掺杂能够提高合金的非晶形成能力及其合金的热稳定性。随后,研究了Gd_(100-x)Ni_x(x=32、35、37)以及Gd_(63)Ni_(37-y)Co_y(y=2、5、10、12)这两个系列非晶合金的磁性能、磁热效应以及相应的磁制冷能力。结果表明,这两个系列合金样品都表现出典型的软磁性能。在居里温度附近,它们都发生二级磁相变,且所有样品在5 T磁场下的磁熵变峰值都大于9 J?kg~(-1)?K~(-1),适于磁制冷工质。另外,利用Gd-Ni原子间3d-4f交换作用与G_K因子共同解释了Gd_(100-x)Ni_x(x=32、35、37)二元非晶合金的居里温度T_c随Ni含量升高变化不明显;然而,掺杂Co后合金的居里温度随合金成分可调,随Co含量的增加而升高。最后,研究了Gd-Ni二元及掺杂Co后的叁元非晶态合金的磁熵变行为。结果表明,非晶合金的磁熵变与磁场的依赖性可用-ΔS_m∝H~n来表述,分别利用直接法与Kouvel-Fisher法计算n值,实验结果都与理论值0.75接近。根据材料磁熵变与温度的关系绘制了磁熵变-温度特性曲线,从理论上提供了在不同实验条件下比较材料磁熵变的方法。(本文来源于《上海大学》期刊2017-05-01）
武柯含,万素磊,徐宝,刘少波,赵建军[8]（2017）在《钙钛矿锰氧化物La_(1.2-x)Tb_xSr_(1.8)Mn_2O_7(x=0,0.05)的磁熵变和电输运性质研究》一文中研究指出采用传统固相反应法制备钙钛矿锰氧化物La_(1.2-x)Tb_xSr1.8Mn2O7(x=0,0.05)多晶样品,通过测量样品的磁化强度与温度关系曲线(MT)和磁化强度与外加磁场关系曲线(M-H)对两样品的磁熵变研究发现:在整个温度测量区间内,x=0和x=0.05两样品在高温部分均表现出顺磁性;随着温度的降低,两样品分别在245和225 K处发生了二维短程铁磁有序转变(T_C~(2D));在120和70 K处发生了叁维长程铁磁有序转变(T_C~(3D));在低温部分,两样品均表现出团簇自旋玻璃行为。x=0样品在T_C~(3D)附近的磁相变为一级相变,x=0.05样品为二级相变,两样品的磁熵变曲线的对称性良好,且在外场2 T下两样品在T_C~(3D)附近出现的最大磁熵变值分别为:2.17和1.60 J·(kg·K)~(-1),因此两样品有利于应用在埃里克森磁制冷循环中。此外,通过测量零场下电阻率与温度关系曲线(ρ-T)对两样品的电输运性质研究发现:x=0样品和x=0.05样品分别在96和93 K处发生了绝缘-金属转变(T_P),对T_P以上的ρ-T曲线拟合表明,两样品在高温部分均遵循叁维变程跳跃的导电方式,Tb3+离子的掺杂没有改变高温区的导电方式。(本文来源于《稀有金属》期刊2017年04期）
唐丹,祁阳[9]（2016）在《半掺杂钙钛矿Pr_(0.5)Sr_(0.5)CoO_3中磁熵变的标度律研究》一文中研究指出对半掺杂氧化钴Pr0.5Sr0.5Co O3在居里温度(TC≈232 K)附近的磁熵变(ΔSM)进行了研究.研究表明,磁熵变的最大值(ΔSmaxM)依赖于外磁场强度(H):ΔSmaxM~Hn,其中n=0.55±0.14;半高宽(δTFWHM)与H有如下关系:δTFWHM~H0.4±0.1;而相对制冷能力(RCP)与H几乎呈线性关系.另外,在不同的温度和磁场强度下测得的磁熵变(ΔSM(T,H))能够重新标度为一条普适的曲线.依据该唯象的普适曲线,能够较准确的计算出在不同温度和磁场强度下磁熵变的大小.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2016年02期）
金香[10]（2016）在《基于数值方法研究双层钙钛矿锰氧化物(La_(0.9)Eu_(0.1))_(4/3)Sr_(5/3)Mn_2O_7的磁性和磁熵变》一文中研究指出采用传统固相反应法制备多晶样品(La_(0.9)Eu_(0.1))_(4/3)Sr_(5/3)Mn_2O_7,测量了样品的磁化强度与温度关系曲线(M-T),并且采用数值方法研究了该多晶样品的磁性及磁卡效应。利用正交多项式最小二乘拟合方法对钙钛矿锰氧化物(La_(0.9)Eu_(0.1))_(4/3)Sr_(5/3)Mn_2O_7的磁化强度曲线M(H,T)进行拟合,再根据拟合的数据计算出样品的Arrott曲线和磁熵变值。研究发现:该样品处于低温时系统呈现铁磁性,而处于高温时系统呈现出顺磁性;当温度在Tc3D≈75 K附近,系统发生了一级相变而且出现较大的磁熵变值,样品在1 T外加磁场下的最大磁熵变值为1.53J·(kg·K)~(-1)。因此,该样品具有在液氢温区实现磁制冷的潜能。计算结果显示,拟合数据和实验数据误差较小,结果比较满意。说明此种方法适用于计算该样品的磁性和磁熵变。(本文来源于《中国稀土学报》期刊2016年02期）
磁熵变论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本篇文章主要研究钙钛矿氧化物La_(0.8-x)Eu_xSr_(0.2)MnO_3(x=0,0.05)中A位掺杂铕(Eu)后对样品的磁性和磁熵变的影响.采用传统的固相反应法制备多晶样品,根据数据拟合得到XRD图像和晶格参数,通过对两样品的M-T曲线和M-H曲线研究发现:x=0和x=0.05两样品在高温区均表现出顺磁性,居里温度T_c分别为283 K(x=0)和284 K(x=0.05),且在居里温度附近表现出铁磁性.随着掺杂量增加,样品的居里外斯温度降低(θ_(x=0)=322 K、θ_(x=0.05)=304 K),表明Eu~(3+)掺杂改变了系统内的铁磁耦合.在7 T磁场下磁熵变的最大值分别为2.73 J/kg·K和4.19 J/kg·K,表明Eu~(3+)掺杂使得最大磁熵变值增大.对比制冷效率,发现该系列样品具有作为磁制冷材料的潜质.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
磁熵变论文参考文献
[1].朱宇涛,马春兰,姚金雷.Gd_4(Bi,Ge)_3化合物的室温磁熵变效应（英文）[J].苏州科技大学学报(自然科学版).2019
[2].曹凤泽,陈红伟,藏宝,刘娇,田野.钙钛矿锰氧化物La_(0.8-x)Eu_xSr_(0.2)MnO_3(x=0,0.05)的磁性和磁熵变研究[J].低温物理学报.2019
[3].徐莉莎.钙钛矿锰氧化物以及B20结构FeGe合金磁熵变和临界相变的研究[D].南京航空航天大学.2018
[4].张博.稀土基化合物的磁熵变及其机器学习研究[D].中国科学院大学(中国科学院物理研究所).2018
[5].孙晓东,徐宝,吴鸿业,曹凤泽,赵建军.Tb掺杂双层锰氧化物La_(4/3)Sr_(5/3)Mn_2O_7的磁熵变和电输运性质[J].物理学报.2017
[6].金香,徐宝,周敏,武柯晗,鲁毅.通过拟合磁化曲线计算钙钛矿锰氧化物La_(1.2-x)Tb_xSr_(1.8)Mn_2O_7(x=0,0.05)的磁熵变[J].稀土.2017
[7].李振.Gd-Ni二元合金的非晶形成能力、磁性能、磁熵变行为研究及Co元素掺杂后磁性能研究[D].上海大学.2017
[8].武柯含,万素磊,徐宝,刘少波,赵建军.钙钛矿锰氧化物La_(1.2-x)Tb_xSr_(1.8)Mn_2O_7(x=0,0.05)的磁熵变和电输运性质研究[J].稀有金属.2017
[9].唐丹,祁阳.半掺杂钙钛矿Pr_(0.5)Sr_(0.5)CoO_3中磁熵变的标度律研究[J].原子与分子物理学报.2016
[10].金香.基于数值方法研究双层钙钛矿锰氧化物(La_(0.9)Eu_(0.1))_(4/3)Sr_(5/3)Mn_2O_7的磁性和磁熵变[J].中国稀土学报.2016
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