导读:本文包含了电位场论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:电势,电位,阴极,凝汽器,心电图,流体,反射。
电位场论文文献综述
孙建国[1]（2012）在《论直流电位场拟解析近似中的电位与电荷反射函数的物理意义》一文中研究指出为了避开由大型代数方程组数值求解所带来的问题,将电场反射张量的基本概念和拟解析近似的基本思想引入到了直流电位场的数值模拟中,定义了体电位反射函数、面电荷反射函数和面电位反射函数等3个辅助函数,并给出了其在一般条件下的拟解析近似解和在简单条件下(均匀或点电流源背景场、均匀导电柱体或球体)的分析解。简单的对比分析证明:面电荷反射函数是异常体表面上自由面电荷密度的函数;在简单条件下,这种函数关系转化成为比例关系;类似的结论对于简单条件下的面电位反射函数也成立;然而,在一般条件下难以建立面电位反射函数和自由面电荷密度之间的明确关系。(本文来源于《吉林大学学报(地球科学版)》期刊2012年02期）
周翔[2]（2010）在《鸡胚心脏心电位场电势分布的研究》一文中研究指出目的探讨心电位场电势分布的本质。方法在电导率不同的3种液态媒质中,将参比点置于远离心电场源的近零电位处,分别采集60个5日龄鸡胚心脏2组相反方向上若干离场源不同距离的测试点的心电图。结果在2种电导率不同的液态媒质中,4个测试方向上所有采取点都记录到以正波为主的心电图;相同媒质相反方向相同距离点上记录的正立心电图,其R(r)波的振幅无统计学差异(P>0.05)。结论排除了导联参比点对心电标测的影响,以及多腔室壁厚薄的纷扰,心电位场电势一致向外的分布方式,表明心脏电位场不是偶极场,而可能是拟球状面分布的类单源场。(本文来源于《南方医科大学学报》期刊2010年09期）
王爱萍,杜敏,王庆璋[3]（2009）在《异种金属复杂体系阴极保护电位场有限元建模》一文中研究指出海洋防腐工程中受阴极保护金属构筑物表面的电位电流分布常常是不均匀的,而金属表面的电位电流只有在一定范围内才能使构筑物受到有效和适当的保护。尤其是复杂而庞大的海洋钢结构物(如滨海电厂钛管凝汽器)阴极保护系统的设计和监测较复杂,此阴极保护下电化学场的计算,对评价阴极保护效果,优化阴极保护设计有重要意义。采用电化学场中的拉普拉斯(Laplace)方程,使用四节点四面体和合适的形状函数对水室表层和复杂结构体系周围场域进行离散。用有限元计算法,通过对各单元的分布和整个求解区域的总和,建立了两种不同金属组成复杂结构体系的叁维有限元数学模型。(本文来源于《海洋科学》期刊2009年08期）
李本富,周翔[4]（2008）在《正常人胸表心电位场电势分布与导联参比点的关系》一文中研究指出目的探讨导联参比点对正常人体表心电位场电势分布的影响。方法选择健康体检者以中心电站和右前额为不同参比点,同步记录Wilson导联(V1～V6)及其扩展导联(V7～V9、V3R～V8R)和对应头胸导联(HV1～HV9、HV3R～HV8R),环绕胸部一周的相同测试点的心电图。分别计数两种导联相同测试点心电图T波倒置和主波倒置的宽/深Q波的例数,作对应导联的χ2检验进行比较。结果120例中V3R～V8R导联均为倒置T波、V1导联出现20%(24/120)的倒置T波,V4R～V8R导联QRS波均为主波倒置的宽/深Q波;而头胸导联的HV1和HV3R～HV8R的T波均为正立、HV4R～HV8R导联记录到主波正立的rs、RS或qRs波。两导联系统记录的正常心电图其相异波形在例数上有统计学差异(P<0.05)。头胸导联记录的QRS、T波体表心电位场电势均呈现一致向外的分布,而Wilson导联则均呈大致左正右负的偶极分布。结论正常人体表心电位场的电势分布取决于导联参比点,头胸导联的右前额参比点可能优于Wilson导联的中心电站。(本文来源于《南方医科大学学报》期刊2008年09期）
周翔,李本富[5]（2008）在《从正常人胸表心电位场电势分布看瞬间心电向量的综合》一文中研究指出目的探讨正常人瞬间心电向量综合的可能性。方法选择健康体检者同步记录Wilson导联(V1～V6)及其扩展导联(V7～V9、V3R～V9R)和对应头胸导联(HV1～HV9、HV3R～HV9R)的心电图。以环绕胸部一周16个测试点记录的心电图QRS波形态来描绘胸表心电位场电势分布,并以此判断瞬间心电向量的综合情况。结果120例正常人中Wilson右胸导联V4R～V9RQRS波均为主波倒置的宽/深Q波;而对应头胸导联HV4R～HV9R记录到主波正立的rs、RS或qRs波;其余各测试点两导联均记录到明显正立的R(r)波。头胸导联记录的QRS波胸表心电位场电势均呈一致向外分布的现象,与瞬间心电向量综合的结果不符;Wilson导联则均呈大致左胸正、右胸负的偶极分布,似与瞬间心电向量综合的结果相符,但左室前壁的V3、V4、V5导联心电图和左室正后壁V7、V8、V9导联心电图的R波正立且波形都很大,前后体表电位无偶极分布现象,与左室前后壁瞬间心电向量综合的结果相矛盾。结论正常人胸表心电位场的电势分布表明瞬间心电向量综合的可能性存在疑问。(本文来源于《实用心电学杂志》期刊2008年04期）
孙卫斌,裘慰庭,何展翔[6]（2008）在《自然电位场的振动激励效应(英文)》一文中研究指出振动激发,不仅会在地下不同介质分界面上产生波动场的反射、折射等现象,同时还能激励产生不同频率的电磁波。本文介绍了自然电位场振动激励效应,也就是研究在野外地质条件下,可控震源振动对自然电位场变化规律的影响。试验资料证实试野外条件下自然电位场振动激励效应客观存在,并通过连续长时间的监测记录,表明振动激励产生的自然电位场效应有叁个信息区,即信号变化区、极值稳定区、驰豫恢复区,结合在不同井旁的试验结果,提出信息区异常时间特性与地下介质内流体性质(油、水)密切相关。(本文来源于《Applied Geophysics》期刊2008年02期）
王爱萍[7]（2005）在《滨海电厂钛管凝汽器阴极保护电位场分布数学模型的研究》一文中研究指出在我国滨海电厂常用天然海水作为冷却水。由于海水具有强腐蚀性,在由两种或两种以上金属,如碳钢水室和钛管组成的凝汽器中,存在严重的腐蚀问题,如碳钢/钛电偶腐蚀等。常用保护方法是牺牲阳极阴极保护法。在凝汽器保护中,要求控制碳钢水室和钛管连接处电位为-0.80V~1;电位过正则碳钢保护不足,而电位过负则易使钛管发生氢脆损伤;同时由于凝汽器结构复杂性,保护过程中电屏蔽现象严重,均易造成碳钢欠保护和钛过保护现象。因而,受电化学阴极保护的滨海凝汽器金属结构物表面的电位只有控制在一定的范围内,才能使凝汽器受到有效的保护。了解凝汽器阴极保护电位分布的规律是合理地设计阴极保护系统的必要条件,是优化阴极保护计算机辅助设计和评价阴极保护效果的重要依据。 近几十年来,随着对阴极保护理论的深入了解和高性能计算机的普及,阴极保护数学模型研究有了新的进展。 本文探讨了有限元素计算法在滨海凝汽器(碳钢水室-钛管结构)水室模型阴极保护电位分布场数学模型的应用。建立数学模型关键是确定计算中边界条件,同时必须与实际保护体系适宜。针对凝汽器复杂结构阴极保护电位分布模型的建立,为确定合理边界条件,实验中既考虑了单个金属阴极极化的作用,又考虑了碳钢-钛电偶水室模型同时被阴极保护时的协同作用。边界条件实验主要工作如下: 1、在实验室建立与实际滨海电厂凝汽器结构相同,碳钢水室和钛管内表面积比为55:1的水室模型。 2、对水室模型设计并实施牺牲阳极阴极保护:分别采用内置1个牺牲阳极和2个牺牲阳极。 3、由于模型尺寸较小,为充分模拟实际凝汽器保护情况,在实验中,同时以天然海水和稀释海水为实验介质进行水室阴极保护实验。 4、进行试样的边界条件实验。根据两种金属在天然海水和稀释海水阴极极(本文来源于《中国海洋大学》期刊2005-04-01）
孙建国[8]（2004）在《直流电位场数值模拟的拟解析法》一文中研究指出本文讨论一种由电磁场数值模拟新进展中引入的一种方法。该方法的核心是通过引入电位反射函数的概念将对电位和电荷的求解问题转化为对相应的电位反射函数的求解问题。根据已经发表的资料,在直流电位场中存在有叁种电位反射函数:(1)体电位反射函数λ(r):λv(r)=Ua(r)/U0(r);(2)面电位反射函数λS(rS):λS(rS)=Ua(rS)/U0(rS);(3)面电荷反射函数λq(rS):λq(rS)=qa(rS)/q0(rS)。这里,下标0代表正常电位场或按形式定义的正常电荷场。(本文来源于《中国地球物理学会第二十届年会论文集》期刊2004-10-01）
孙卫斌,何展翔,裘慰庭[9]（2004）在《自然电位场的振动激励效应》一文中研究指出振动激发不仅会在地下不同介质分界面上产生波动场的反射、折射等现象,同时还能激励产生不同频率的电磁波。本文介绍的自然电位场振动激励效应,就是研究在野外地质条件下,可控震源振动对自然电位场变化规律的影响。试验资料不仅证实野外条件下自然电位场振动激励效应客观存在,并通过连续长时间的监测记录。指出振动激励产生的自然电位场效应有叁个信息区,即信号变化区、极值稳定区、弛豫恢复区,结合在不同井旁的试验结果,提出信息区异常时间特性与地下介质内流体性质(油、水)有关。(本文来源于《CPS/SEG2004国际地球物理会议论文集》期刊2004-03-01）
戚喜全,冯乃祥[10]（2003）在《铝电解槽阴极叁维电位场数值计算与分析》一文中研究指出采用有限差分方法,对铝电解槽炉底存在以下四种结壳时的阴极电位场进行了叁维模拟计算:①炉底无其他结壳且伸腿长度为零的理想情况;②阳极中缝处存在结壳;③阳极中下部存在结壳;④炉底无其他结壳而伸腿伸至阳极正投影以内时.通过计算得知,当结壳位于炉底阳极中缝处时,结壳对于电解槽阴极电位分布影响最小.随着结壳位置向槽侧部的移动,其对阴极电位分布的影响逐渐加大.对阴极电位分布影响最大的为侧部伸腿.随着伸腿长度的加大,不仅电位分布发生很大变化,炉底压降也迅速上升.因此,对炉底伸腿必须严格控制.(本文来源于《材料与冶金学报》期刊2003年02期）
电位场论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
目的探讨心电位场电势分布的本质。方法在电导率不同的3种液态媒质中,将参比点置于远离心电场源的近零电位处,分别采集60个5日龄鸡胚心脏2组相反方向上若干离场源不同距离的测试点的心电图。结果在2种电导率不同的液态媒质中,4个测试方向上所有采取点都记录到以正波为主的心电图;相同媒质相反方向相同距离点上记录的正立心电图,其R(r)波的振幅无统计学差异(P>0.05)。结论排除了导联参比点对心电标测的影响,以及多腔室壁厚薄的纷扰,心电位场电势一致向外的分布方式,表明心脏电位场不是偶极场,而可能是拟球状面分布的类单源场。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
电位场论文参考文献
[1].孙建国.论直流电位场拟解析近似中的电位与电荷反射函数的物理意义[J].吉林大学学报(地球科学版).2012
[2].周翔.鸡胚心脏心电位场电势分布的研究[J].南方医科大学学报.2010
[3].王爱萍,杜敏,王庆璋.异种金属复杂体系阴极保护电位场有限元建模[J].海洋科学.2009
[4].李本富,周翔.正常人胸表心电位场电势分布与导联参比点的关系[J].南方医科大学学报.2008
[5].周翔,李本富.从正常人胸表心电位场电势分布看瞬间心电向量的综合[J].实用心电学杂志.2008
[6].孙卫斌,裘慰庭,何展翔.自然电位场的振动激励效应(英文)[J].AppliedGeophysics.2008
[7].王爱萍.滨海电厂钛管凝汽器阴极保护电位场分布数学模型的研究[D].中国海洋大学.2005
[8].孙建国.直流电位场数值模拟的拟解析法[C].中国地球物理学会第二十届年会论文集.2004
[9].孙卫斌,何展翔,裘慰庭.自然电位场的振动激励效应[C].CPS/SEG2004国际地球物理会议论文集.2004
[10].戚喜全,冯乃祥.铝电解槽阴极叁维电位场数值计算与分析[J].材料与冶金学报.2003
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