导读:本文包含了对称破缺论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:对称,广义,方法,泰勒,纳米,玻色子,不稳定性。
对称破缺论文文献综述
翟韩豫[1]（2019）在《大尺度洛伦兹对称破缺与弦景观中的有效Quintessence》一文中研究指出最近Vafa等人提出了两个弦沼泽地的判据,并且在研究宇宙学中两个弦沼泽地判据所施加的约束条件时,发现暴胀模型通常与这两个判据很难相容。将这两个判据应用于当前时期宇宙的加速膨胀时,发现特定的quintessence模型可以满足这些限制,同时满足根据当前观测所施加的约束。基于大尺度洛伦兹破缺的宇宙学模型,我们得到了修正的Friedmann方程,在计算的过程中给出了叁种可行的近似,并定义了一个有效的真空能量密度(43)_(eff),其行为对于弦景观表现为单调下降的类quintessence势能,对于大部分具有裸的正真空能量密度的沼泽地,有效宇宙学常数随时间的演化会出现局域极小。将光度距离的计算结果与天文观测值做对比,我们得到负宇宙学常数也可以使宇宙产生加速膨胀,因而用亚稳的de Sitter真空来解释宇宙后期的加速膨胀是不必要的,沼泽地猜想所导致的沼泽地模型与后期宇宙加速膨胀不相容性的困难也就不存在了。(本文来源于《华东师范大学》期刊2019-05-17）
黄家辉,邓芳清,郭光洲,谢浩瑜,刘琪汕[2]（2018）在《SO(4)/SO(3)对称破缺的Goldstone玻色子有效拉氏量的构造》一文中研究指出采用CCWZ方法和最近几年提出的移位对称性(Shift-symmetry)方法分别计算了SO(4)/SO(3)对称破缺的Goldstone玻色子的有效拉氏量,并对2种方法的计算结果进行了对比.研究表明:通过对Shift-symmetry方法构造的拉氏量中的自由参数f作f→2~(1/2)f的标度变换,则用2种方法构造的有效拉氏量是一致的.这证明了移位对称性方法在Goldstone玻色子有效拉氏量的构造方面的有效性.(本文来源于《华南师范大学学报(自然科学版)》期刊2018年04期）
温发楷[3]（2018）在《U(1)对称破缺可积模型的热力学极限和边界能》一文中研究指出可积模型在量子场论、凝聚态物理、统计物理等领域中起着十分重要的作用,为许多重要的物理问题提供严格的基准。U(1)对称性破缺的可积模型在物理中广泛存在,例如粒子数不守恒的系统、两端边界场不平行的系统、拓扑边界条件的系统等。近期,非对角Bethe ans(?)tze方法的提出精确求解了这一类U(1)对称性破缺的可积模型,使得对这一类模型的研究成为当前的研究热点之一。一方面,基于该方法给出的严格解去分析模型的热力学极限和边界能等性质有着十分重要的意义。另一方面,基于自旋链模型与非对称排斥过程的联系,可以给出任意边界条件下非对称排斥过程的严格解。本文研究的对象主要包括凝聚态物理中的自旋链模型和超对称t-J模型以及非平衡统计物理中的非对称排斥过程。我们首次给出了一般边界条件下spin-1/2各向同性自旋链模型的热力学极限和边界能,为求解类似问题提供了新思路。分析该模型的基本思想如下:首先,直接抹掉非齐次T-Q关系中的非齐次项。然后,通过数值计算分析系统在有限尺寸时非齐次项对基态能量的贡献。当非齐次项的贡献趋于0时,说明抹掉非齐次T-Q关系中的非齐次项是合理的。对于该情形,Bethe ans(?)tze方程组具有对角情形那样好的结构特点,同时又包含了描述边界场不平行的非对角参数。最后,通过运用热力学Bethe ans(?)tze方法可以求得其热力学极限,并分析系统的边界性质,如边界能等。我们进一步给出了一般边界条件下spin-1各向同性自旋链模型的热力学极限和边界能。运用该想法,我们还给出了高温超导领域中的一维非平行边界场超对称t-J模型的热力学极限和边界能。非对称排斥过程是非平衡统计物理中的一个可积模型。该模型虽然简单,但是却能够展现出非平衡系统的很多复杂现象,比如边界诱导相变、自发对称性破缺等。该模型有两种特殊情形:完全非对称排斥过程和对称排斥过程。当边界参数满足一定条件时,这些模型的严格解可以通过DEHP方法求得。当边界参数取任意值时,我们运用非对角Bethe ans(?)tze方法给出它们的严格解。(本文来源于《西北大学》期刊2018-06-01）
王晓慧[4]（2017）在《若干量子系统热化问题和一维系统PT对称破缺转变的研究》一文中研究指出孤立量子多体系统非平衡动力学的研究是物理学领域中一个古老而又艰巨的重要课题。近十几年来,光操控冷原子的实验和计算物理的发展为研究孤立量子多体系统的非平衡动力学提供了实验平台和可行的理论方法,使得孤立量子多体系统非平衡动力学的研究重新受到人们的广泛关注。在孤立量子多体系统非平衡动力学的研究中,一个关键的问题就是孤立量子系统的热化问题。孤立量子系统的热化是指孤立量子系统从非平衡态出发,长时间演化之后可观测量可以达到一个稳定值,并且可以用传统的统计系综来描述。研究孤立量子系统的热化问题不仅有助于量子统计力学理论体系的完善,而且对数学物理,量子混沌,量子传输,多体局域化,可积和不可积动力学等领域也具有重要的理论意义,同时可以为量子信息科学,如量子计算机和量子通信等领域,提供必要的理论依据。另一方面,宇称-时间反演(PT)对称的非厄米系统的自发PT对称破缺转变是当前凝聚态物理、光学领域的一个热门研究课题。上世纪90年代,Bender和Boettcher发现PT对称的非厄米哈密顿系统依然可能具有全是实数的本征能谱。这个发现使得PT对称的非厄米哈密顿系统受到了人们的广泛关注。PT对称的非厄米哈密顿系统的一个重要特点就是存在一个从PT对称相到自发PT对称破缺相的转变,称为自发PT对称破缺转变。系统在PT对称相时,所有本征能量都为实数,哈密顿量的所有本征函数都是PT算符的本征函数,即具有PT对称性;而在自发PT对称破缺相时,系统本征能谱包含部分复数能级或者全为复数能级,复数能级对应的本征函数将不具有PT对称性。目前,PT对称的非厄米量子系统在光学系统,开放量子系统,Anderson模型,紧束缚链模型,自旋链模型和拓扑模型中都有大量的研究,此外,人们已经可以在实验上操控和研究PT对称的非厄米哈密顿系统,并且已经在耦合光波导系统中观测到了自发PT对称破缺转变现象。研究PT对称的非厄米量子系统对量子力学理论的拓展和补充具有重要的意义;同时非厄米量子理论的发展和实验仿真的实现使得在未来构建新型光学器件和量子器件成为了可能。本文主要研究了若干孤立非均匀量子可积多体系统的非平衡动力学和热化问题,同时还研究了一维PT对称的非厄米系统的自发PT对称破缺转变问题,具体情况如下。1、孤立量子多体系统的非平衡动力学和热化问题的研究目前,人们已经对孤立均匀的量子多体系统的非平衡动力学和热化问题做了大量的研究,发现不可积系统和可积系统长时间演化后可观测量的行为是不同的:对于不可积系统,弛豫后可观测量可以用传统的统计系综来描述,即可以热化;而可积系统弛豫后可观测量不能用传统的统计系综来描述,但可以用广义吉布斯系综(GGE)来描述,人们将这种现象称为广义热化。另外,孤立非均匀量子多体系统的非平衡动力学和热化问题也受到了人们的广泛关注,大量研究表明,对于非均匀不可积系统,系统的非均匀性可能会导致多体局域化,当出现多体局域化时,系统将不能发生热化;另一方面,对于非均匀可积系统,人们也做了一些研究,但仍然存在一些问题,如最近关于硬核玻色子在Aubry-Andre模型中的非平衡动力学的研究表明:GGE的有效性与单粒子本征态的性质有关;当系统处于单粒子本征态为扩展态的区域时,GGE可以用来描述可观测量弛豫后的值;当系统处于单粒子本征态为局域态的区域时,GGE对非局域的可观测量将不再适用。那么,当系统单粒子本征态为处于扩展态与局域态之间的临界态时,GGE的有效性将如何呢?当单粒子本征态中同时存在扩展态和局域态时,GGE还能用来描述可观测量弛豫后的值吗?基于这些问题,我们将对若干孤立非均匀量子可积多体系统的非平衡动力学进行研究,本文主要讨论了二元准周期势场、具有单粒子迁移率边的准周期势场和恒力场中半占据的硬核玻色子的淬火动力学和热化问题。首先,我们讨论了一维Fibonacci晶格和广义Fibonacci晶格中半占据的硬核玻色子的淬火动力学。Fibonacci晶格是准周期系统研究中的一个典型模型,它的单粒子本征态是介于局域态和扩展态之间的临界态。广义Fibonacci晶格是另一类被广泛研究的准周期系统,根据晶格是否具有PV性质,广义Fibonacci晶格可以分为两类,第一类具有PV性质,它的单粒子本征态性质与Fibonacci晶格的类似;而第二类不具有PV性质,单粒子本征态中不仅有临界态,还有局域态和扩展态。在初始时刻,系统处在均匀晶格的基态上,然后我们通过淬火给晶格加上二元准周期势场,研究系统淬火之后的动力学演化情况。研究发现,在Fibonacci晶格中,可观测量能够弛豫到一个稳定值,弛豫后,局域的可观测量,如格点密度,可以用GGE来描述,而非局域的可观测量,如动量分布函数和自然轨道占据数,则不能用GGE来描述,另外,由于系统是可积的,所有的可观测量都不能用巨正则系综来描述,这些结果与硬核玻色子在Aubry-Andre模型的局域区域(单粒子本征态为局域态的区域)时的情形类似。在广义Fibonacci晶格中,硬核玻色子的淬火动力学行为和弛豫后可观测量的统计系综描述情况与在Fibonacci晶格中的类似。然后,我们讨论了叁种具有单粒子迁移率边的准周期势场中半占据的硬核玻色子的淬火动力学。对于第一种势场,存在一个Ec,当单粒子本征能量|E|< Ec时,对应的单粒子本征态是扩展态,其他的单粒子本征态为局域态;对于第二种势场,当势场强度较弱时,存在一个Ec,当单粒子本征能量E<Ec时,单粒子本征态为局域态,当E> Ec时,对应的单粒子本征态为扩展态;对于第叁种势场,当势场强度较弱时,存在一个Ec,当单粒子本征能量|E|>Ec时,对应的单粒子本征态是扩展态,其他的单粒子本征态为局域态,与第一种势场的情形相反。研究发现,在第一种势场中,硬核玻色子的淬火动力学行为和弛豫后可观测量的统计系综描述情况与硬核玻色子在Aubry-Andre模型的扩展区域(单粒子本征态为扩展态的区域)时的情形类似,可观测量能够弛豫到一个稳定值并且可以用GGE来描述,而在第二种和第叁种势场中,硬核玻色子的淬火动力学行为和弛豫后可观测量的统计系综描述情况与硬核玻色子在Aubry-Andre模型的局域区域时的情形类似,局域的可观测量可以用GGE来描述,而非局域的可观测量不能用GGE来描述。其次,我们讨论了受到恒定驱动力场的晶格中半占据的硬核玻色子的淬火动力学。在初始时刻,我们给均匀晶格突然加上恒定的驱动力场;在均匀晶格中,系统的单粒子本征态是扩展态,加上恒定驱动力场后,系统的单粒子本征态变成局域态。我们数值计算了硬核玻色子的格点密度,动量分布函数和自然轨道占据数随时间演化的情况,发现格点密度的长时间平均值与GGE预测的值一致,而动量分布函数和自然轨道占据数的长时间平均值与GGE平均值不一致,并且动量分布函数长时间演化之后不能达到一个稳定分布,这与硬核玻色子在其他晶格中的情形不同。2、PT对称的非厄米系统的自发PT对称破缺转变的研究最近,人们在研究一个PT对称的非厄米拓扑模型(SSH模型)的自发PT对称破缺转变中发现,系统在非拓扑相时存在自发PT对称破缺转变,而在拓扑相,系统不存在这样的转变,只有一个自发PT对称破缺相,因此,一个很自然的问题就是:在PT对称的非厄米拓扑模型中,自发PT对称破缺转变跟拓扑性质是否有普遍的联系?为了解答这个问题,我们研究了另外两个PT对称的非厄米拓扑模型在不同相内的自发PT对称破缺转变情况。其中一个模型是PT对称的非厄米Kitaev模型,研究发现,在非拓扑相中,系统存在自发PT对称破缺转变,这与PT对称的非厄米SSH模型的情况类似,然而,与非厄米SSH模型不同的是,非厄米Kitaev模型在拓扑相也存在自发PT对称破缺转变。另一个我们讨论的模型是PT对称的非厄米拓展Kitaev模型;拓展Kitaev模型由Kitaev模型和SSH模型组成,它有两个拓扑相和一个非拓扑相,两个拓扑相分别为类Kitaev拓扑相和类SSH拓扑相;研究发现,对于PT对称的非厄米拓展Kitaev模型,自发PT对称破缺转变存在于类Kitaev拓扑相、类SSH拓扑相的部分参数区域和非拓扑相的部分参数区域内,而在其余的类SSH拓扑相和非拓扑相的参数区域内,系统只存在一个自发PT对称破缺相。所以,我们可以得出结论:在PT对称的非厄米拓扑模型中,自发PT对称破缺转变与拓扑性质没有普遍的联系。(本文来源于《南京师范大学》期刊2017-03-15）
张又升,田保林,何志伟,高福杰,李新亮[5]（2015）在《对称(破缺)观下控制瑞利-泰勒不稳定性后期混合宽度演化的守恒性原理》一文中研究指出基于对称(破缺)概念和速度梯度线性变化假设,本文利用质量守恒、动量守恒和牛顿第二定律建立了一个可预测任意密度比和一般加速历史下瑞利—泰勒不稳定性后期混合宽度演化的常微分方程(这里表示重(轻)流体混入轻(重)流体的混合宽度)。(本文来源于《中国力学大会-2015论文摘要集》期刊2015-08-16）
韩健健[6]（2013）在《对称破缺金属纳米结构的光学共振及场增强效应》一文中研究指出金属纳米结构在可见光下能够引起表面等离激元共振。周围环境以及金属纳米结构结构本身尺寸的改变对表面等离激元共振影响很大，而且能够影响电场强度。对称破缺型金属纳米结构打破几何结构对称性，在表面等离激元方面出现了一些有趣的现象，引起人们的广泛关注与研究。月牙（crescent）结构作为一种典型的对称破缺结构，可把电场局域在针尖区域很小的范围内，使电场强度得到极大增强。利用此特性可实现表面增强光谱探测和生物化学传感等相关应用。同时月牙结构不仅在实验上可以制备，而且其特殊的结构特点使其在表面等离激元共振调谐方面有很大的自由度。本文在月牙结构的基础上，具体研究了月牙-圆盘、月牙二聚体、月牙-纳米棒结构的表面等离激元共振光学特性，总结若干规律，并给出了合理解释，为基于这类结构的表面等离激元共振相关应用提供理论基础。论文主要利用时域有限差分（FDTD）算法和有限元（FEM）法模拟计算了对称破缺金属纳米结构的电磁响应，分别研究了其在光场作用下的散射、吸收、消光谱和电场增强及电场分布，分析金属纳米结构中表面等离激元共振模式的耦合情况。本文首先研究了典型的月牙结构。改变月牙结构的针尖开口以及周围介质的介电常数，其共振波长发生规律性的偏移，利用电场强度分布图和表面电荷分布图，可直观的分析共振模式的耦合情况。在月牙结构的腔体内引入圆盘组成月牙-圆盘结构，相对于月牙结构，月牙-圆盘二阶共振峰波长对应的电场强度调高了大约一倍。改变圆盘位置可实现同心和非同心结构，其共振特性表现也大为不同。非同心月牙-圆盘结构月牙腔与月牙结构各阶共振模式都能够良好匹配。通过增加圆盘半径，可实现对共振波长的红移。随后论文研究了月牙-纳米棒结构。改变纳米棒与月牙间距，其二阶共振峰波长保持不变，而一阶共振峰波长发生明显偏移，此特性可被应用于调谐波长的传感探测领域中。最后研究了月牙二聚体结构，通过改变激励源的极化方向，月牙二聚体共振特性发生显着变化。通过分析共振峰波长处的电场及极化电荷分布，证实这些现象主要由一阶共振与高阶共振模式以不同方式耦合形成超模（supermode）而导致的。本文结果对于利用几何结构与界面分布来实现表面等离激元共振特性的调制具有较强理论意义，并对基于表面等离激元的表面增强光谱应用提供实际参考。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2013-12-01）
任政亮,徐飞[7]（2012）在《对称破缺视角下的战略联盟稳定性》一文中研究指出文章根据经典理论对战略联盟不稳定性的解释,受自然科学和系统科学稳定性研究的思想和概念启发,引入与系统演化密切联系的对称破缺视角,并尝试对战略联盟稳定性做出系统学意义上的诠释,以将经典战略联盟不稳定性的解释纳入一个统一分析框架中。在对战略联盟稳定性"对称破缺"做出探研的基础上,提出了未来需要进一步深入研究的一些问题。(本文来源于《现代管理科学》期刊2012年06期）
甘柳杰[8]（2012）在《CP、T对称破缺原理的探讨》一文中研究指出我们将从宇称不守恒出发,引出对称性破缺。然后用映射理论对CP、T对称破缺的原理进行探讨。指出其本质原因是宇称不守恒。(本文来源于《课程教育研究》期刊2012年07期）
文海江[9]（2011）在《对称破缺理论在高校教育管理中的应用研究》一文中研究指出利用对称破缺理论建立高校教育管理过程的数学模型,有利于不断提高高校的教育管理水平,将管理者的潜力最大限度地发挥出来。在对称破缺理论的指导下,高校的管理从一个完全对称到对称性逐步丧失、再到非对称性逐步形成,是一个从混沌到有序、从低序到高序的演化过程。在高校教育管理的过程中应按制订的计划有效地执行。(本文来源于《西南农业大学学报(社会科学版)》期刊2011年11期）
周妍[10]（2011）在《对称破缺与ZnO、MgO纳米晶形成过程》一文中研究指出随着量子场论与弦论等学科的发展和我们对基本粒子行为的不断了解,对称破缺理论日益显现出其在当代物理研究中的重要性和深刻性,并不断在其它宏观、宇观领域得到进一步的应用和发展。相比之下,介观物理作为物理研究重要组成部分之一,却与对称破缺理论鲜有关联。纳米晶是材料科学、晶体学和介观物理的交叉领域,研究纳米晶与对称破缺的关系,不但有助于探究对称破缺理论的普适性,也是将新观念引入结晶学和纳米科学的创新和尝试。本文选取ZnO和MgO纳米晶作为研究对象,通过探讨两类晶体的生长机理,阐述了它们的形成过程与对称破缺的关系。在ZnO纳米晶的研究过程中,我们在希格斯子机制的启发下,遵循对称破缺原理揭示了一系列ZnO的生长过程,并据此提出了一套新的ZnO纳米晶生长机理,该机理可解释多种不同形貌的ZnO纳米结构,其合理性得到了实验验证。实验同时表明,对称性自发破缺原则明确存在于ZnO纳米晶的形成过程中。在MgO纳米晶的研究过程中,我们制备了特殊取向和形貌的MgO纳米线,并研究了该纳米线的形成机理,论证了对称性动力学破缺在该纳米晶形成过程中的作用,阐释了该MgO纳米线的生长过程是对称性动力学破缺过程,同时揭示局域净电荷起伏是导致该MgO纳米晶对称性破缺的动力学因素。我们的工作完成了探讨介观尺度对称破缺的初衷,将对称破缺的两种模式——对称性自发破缺和对称性动力学破缺,成功地应用于探究纳米晶的形成机理,介绍了纳米晶形成过程中出现的、以前从未被发现过的规律。我们的工作丰富了结晶学的内容,为理解纳米晶的形成过程提供了全新的视角。我们的研究过程证明了对称破缺机制在介观领域的适用性,有助于人们加深对对称破缺理论的认识。本文主要结论包括：1.对称破缺机制适用于介观领域,可以为揭示纳米晶的形成过程提供关键线索；应用该机制可以有效地甄别晶体生长机理的合理性。2.用于全面描述晶粒对称性的体系对称性概念是纳米晶形成过程中对称破缺的主体。3.一系列ZnO纳米晶的形成遵循对称性自发破缺机制,根据该机制提出的ZnO纳米晶形成机理被实验证明成立；同时,广为接受的“四脚ZnO晶体生长的第叁模型”被证伪。4.我们制得的<110>取向的Mg0纳米线的形成过程受对称性动力学破缺机理支配,局域电荷起伏是导致其对称性破缺的动力学因素。5.部分纳米晶结晶过程有完全不同于传统结晶学理论的形成方式。纳米晶在晶体学背景下有其特殊性。6.纳米晶形成过程中的对称破缺完全是定域子体系的对称破缺,区别于朗道相变理论中既包括定域子又包括离域子的统计学对称破缺。(本文来源于《兰州大学》期刊2011-05-20）
对称破缺论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
采用CCWZ方法和最近几年提出的移位对称性(Shift-symmetry)方法分别计算了SO(4)/SO(3)对称破缺的Goldstone玻色子的有效拉氏量,并对2种方法的计算结果进行了对比.研究表明:通过对Shift-symmetry方法构造的拉氏量中的自由参数f作f→2~(1/2)f的标度变换,则用2种方法构造的有效拉氏量是一致的.这证明了移位对称性方法在Goldstone玻色子有效拉氏量的构造方面的有效性.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
对称破缺论文参考文献
[1].翟韩豫.大尺度洛伦兹对称破缺与弦景观中的有效Quintessence[D].华东师范大学.2019
[2].黄家辉,邓芳清,郭光洲,谢浩瑜,刘琪汕.SO(4)/SO(3)对称破缺的Goldstone玻色子有效拉氏量的构造[J].华南师范大学学报(自然科学版).2018
[3].温发楷.U(1)对称破缺可积模型的热力学极限和边界能[D].西北大学.2018
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[5].张又升,田保林,何志伟,高福杰,李新亮.对称(破缺)观下控制瑞利-泰勒不稳定性后期混合宽度演化的守恒性原理[C].中国力学大会-2015论文摘要集.2015
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[7].任政亮,徐飞.对称破缺视角下的战略联盟稳定性[J].现代管理科学.2012
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[10].周妍.对称破缺与ZnO、MgO纳米晶形成过程[D].兰州大学.2011
论文知识图
