导读:本文包含了双光子模型论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:光子,模型,量子,光学,玻色子,近交,乙酰胆碱。
双光子模型论文文献综述
王晓晓,赵洁,李晓鹤,饶慧瑛,魏来[1]（2019）在《二次谐波/双光子激发荧光显微成像技术定量评估非酒精性脂肪性肝病小鼠模型肝纤维化的价值》一文中研究指出目的通过二次谐波(SHG)和双光子激发荧光(TPEF)显微成像技术分析非酒精性脂肪性肝病(NAFLD)小鼠模型胶原参数动态变化,找出并建立适合蛋氨酸胆碱缺乏饲料(MCD)诱导的NAFLD小鼠的自动化定量评估参数,为SHG/TPEF显微成像技术应用于临床提供实验依据。方法获取MCD饮食小鼠不同时间点(0、4、8、12、16、20和24周)的肝组织标本,行HE、Masson和天狼猩红(SR)染色,并计算胶原蛋白比例面积(CPA)和羟脯氨酸(HYP)。使用SHG/TPEF纤维成像技术分析100个胶原参数。以造模后不同时间点和不同纤维化分期(S0～S4)为标准,采用支持向量机算法(SVM)模型分析胶原参数,并对参数行受试者工作特征曲线(ROC曲线)分析,同时与CPA、HYP进行比较。结果在MCD小鼠模型中,HE和SR染色后可以观察到随着造模时间的延长,肝小叶内脂肪变形成,纤维化逐渐加重。分别基于造模不同时间点和不同肝纤维化分期,选出26和27个参数;进一步采用SVM模型分析筛选出7个共同参数(#StrCV、#ShortStrCV、#ThickStrCV、#StrPTAgg、#StrPSAgg、#LongStrPSAgg和StrLengthPSAgg)并进行论证,7个参数与不同肝纤维化分期相关的ROC曲线下面积(AUC)为:0. 857～0. 923,P <0. 05,与不同时间点相关的AUC为:0. 823～0. 976,P <0. 05。进一步比较7个参数和CPA及HYP对肝纤维化的预测价值,发现7个参数的AUC在分期0 vs 1～4时,与CPA和HYP的AUC值接近,其他分期比较,7个参数的AUC值均高于CPA和HPA;同样在造模后不同的时间点,发现7个参数的AUC在造模早期0 vs 4周时,与CPA和HYP的AUC值接近,造模4周后比较,7个参数的AUC值均高于CPA和HPA。结论 7个与纤维化阶段和不同时间点相关的参数组合,可以准确反映MCD诱导的NAFLD模型不同分期和不同时间点的肝纤维化变化,可用于该模型中以定量的方式具体、准确地监测肝纤维化进展。(本文来源于《临床肝胆病杂志》期刊2019年08期）
郭耀武,高德恒,韩锴,李英德,赵加强[2]（2019）在《双光子J-C模型实现非定域双原子系统量子特性的远程控制》一文中研究指出考虑一对纠缠的二能级原子之一与单模腔场发生双光子共振相互作用,经腔QED演化后,对腔场进行光子探测,通过操纵相互作用的时间和光场参数以及初态两纠缠原子的纠缠度,可远程调控腔外原子表现出更强的非经典效应,如原子的偶极压缩;同时使用相同的方法对远程控制的信道-原子间的纠缠演化也进行了控制,从而更有效地实现对原子量子特性的控制.并且发现原子的压缩和原子间的纠缠存在一定的对应关系.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2019年05期）
刘双双,尹伟,肖桂凤,宣君丽[3]（2018）在《基于双光子显微镜技术的脑微血栓动物模型的建立与评价》一文中研究指出利用正置双光子显微镜系统和荧光探针标记技术,构建脑深部微血管血栓动物模型。麻醉小鼠,制作活体小鼠颅骨开窗样本,尾静脉注射血浆标记物fluorescein isothiocyanate-dextran(FITC-dextran),通过z序列扫描检测脑内血管系统的叁维分布;通过飞秒激光定点照射脑内目标血管建立微血栓动物模型;利用线扫描测量目标血管形成血栓后的血流速度,评价微血栓形成的效果。通过双光子显微镜可以探测到脑内500μm处的血管分布和走向,图像清晰且信噪比高;通过光刺激能够在脑内形成稳定的微血栓;微血栓形成后血流速度明显变慢。利用双光子显微镜诱导微血栓技术初步建立,为基础研究和医药应用提供了微血栓动物模型。(本文来源于《电子显微学报》期刊2018年06期）
张慧君[4]（2018）在《利用双光子末态测量标准模型希格斯玻色子耦合和利用WW~*与双光子末态寻找超标准模型双希格斯产生模式》一文中研究指出2012年,大型超环面探测器(ATLAS)与紧凑型渺子螺线管探测器(CMS)实验各自独立发现了希格斯玻色子,从此,希格斯玻色子相关物理研究的重点转移到对于希格斯玻色子性质的测量,以及与寻找希格斯玻色子相关的超标准模型粒子。ATLAS实验是一个利用坐落于欧洲核物理研究中心(CERN)的大型强子对撞机(LHC)的质子-质子对撞数据,研究在极高对撞能量下粒子物理现象的实验;同时它也是两个能够直接观测到希格斯玻色子实验中的一个。本人于2013年加入了 ATLAS国际合作组,并于2015年进入了 ATLAS发表论文的作者名单。这篇论文主要介绍了本人攻读博士论文期间在ATLAS实验中的工作以及贡献。在这期间,本人主要在两个ATLAS物理分析实验中做出了重要贡献。从2014年起,本人参与了在hh→WW*γγ衰变模式中寻找超标准模型的共振态与非共振态的分析实验。该分析使用了2011-2013年期间,ATLAS探测器在质心能量为8 TeV时所收集到的总积分亮度为20.3 fb-1的数据。双希格斯玻色子在标准模型中主要有两种产生模式:通过希格斯自耦合与通过重费米子的圈图辐射,对于此过程的研究,对于验证标准模型并测量标准模型的耦合参数具有重要意义。另一方面,在超越标准模型的理论中,一些重共振态也可以衰变到一对希格斯玻色子。这个分析对于希格斯自耦合以及超标准模型高质量共振态的理论研究也有着重要意义。本分析使用WW*γγ作为衰变模式,同时考虑到了h→WW*的高分支比,和h→γγ的高分辨率质量峰。这个分析使用了WW*的半轻末态衰变作为信号,即一个W衰变到两个喷注,另一个W衰变到一个缪子或者电子加上一个中微子。选择这个末态进行分析的原因主要是考虑到统计量和背景量。在事例选择过程中,本分析首先选择了双光子末态的希格斯玻色子作为候选粒子。在此基础上,进行了对于喷注数量,轻子数量,和丢失横能量的选择;同时,所有含有底夸克喷注的事例都会被抛弃,这是为了尽可能压低与顶夸克相关的本底。在这些选择条件的基础上,本分析选择了双光子不变质量在希格斯玻色子质量的±2σ区间内作为信号区间。本分析中信号效率直接由MC样本获得,包括:标准非共振态,和不变质量在260 GeV,300 GeV,350 GeV,400 GeV,500 GeV的样本都由MadGraph产生。在背景研究中,标准模型的单希格斯玻色子的贡献同样直接由MC样本获得。对于连续本底,由于末态复杂,模拟困难,这部分本底的估计使用了数据驱动的方法。本分析从去除了轻子要求的控制样本中,计算出了双光子不变质量选择条件的效率,并将这个效率应用于边带数据,从而得到了信号区间内连续本底的事例数。同时,为了验证此方法的可靠性,本分析对比了γγjjlv和γγjj MC样本的双光子不变质量选择效率作为交叉检验,并将这两个效率的差别当作一项系统误差处理。本分析中最主要的系统误差来源是边带数据的统计误差,由于在边带数据中只有9个事例,这项误差大小约为33.3%。其他的系统误差都分别作用在信号和背景之上,包括与亮度,光子,喷注,轻子和丢失横能量相关的系统误差都被考虑在内。在统计方法上,由于实验统计量低,故使用了计数而不是拟合的方法来得到最后的结果。在事例选择之后,在数据中,信号区间内一共有4个事例。从MC分析中,预期的背景事例应有1.65,在gg→hh→WW*γγ的截面为1pb的假设下,取决于质量点的不同,信号应当有0.39-0.72个。该项研究的结果显示,在95%置信度下,本分析首次给出了超标准模型下共振态与非共振态的截面上限。对于非共振态双希格斯玻色子,在gg→hh→WW*γγ的截面为1pb的假设下,其观测到的截面上限为11fb,预期的实验值为6.7 fb。对于共振态,实验表明他们的截面上限则与其质量负相关。在其质量为260GeV时,截面上限为30.7 fb,而实验期望值则为6.1 fb:在其质量为500 GeV时,截面上限为14.8 fb,而实验期望值则为4.4 fb。同时,对于信号显着性的测量发现了实验结果与标准模型预期有1.77倍标准偏差。实验并没有观测到超出标准模型的迹象。该研究结果与本国际合作课题组的另外叁个ATLAS Run 1的双希格斯玻色子分析结果联合一起发表于PRD(2015).本人参与ATLAS实验中的第二项工作主要是利用希格斯波色子衰变到双光子道的实验数据,对于希格斯玻色子的耦合常数进行了测量。ATLAS Run 2对于标准模型希格斯波色子衰变到双光子道的研究,主要有两部分。即:第一部分是基准截面测量;另一部分是希格斯的耦合测量,主要测量希格斯玻色子的信号强度,耦合强度,以及最新提出的“简化模板截面”(simplified template cross section)的理论框架。本人主要参与了对于希格斯玻色子的耦合测量工作。本分析使用了2015-2016年期间,ATLAS探测器在质心能量为13 TeV时所收集到的总积分亮度36 fb-1的数据。分析中使用了不同产生子产生的包括ggH,VBF,WH,ZH,ttH,tWH,tH jb,bbH的信号样本以及γγ,Vγ,Vγγ的背景样本。本分析中针对数据质量,对撞顶点,光子的运动学变量,光子的鉴别,与孤立化,首先选择了所有的双光子候选事例,并选择了不变质量在105到160 GeV作为拟合区间。在双光子事例选择之后,所有事例根据不同产生过程的拓扑结构被划分成为了 31个类别,分类过程的顺序是从最稀有的产生模式(ttH)起,到最常见的产生模式(ggH)。分类的优化基于阿西莫夫显着性,以提高目标信号在特定类别内的纯度。本分析中的信号模型研究主要分为叁部分:事例数,不变质量谱形状,和希格斯波色子的横动量。其中,事例数和不变质量谱形状从mH=125 GeV的蒙特卡洛模拟中获得,并考虑到了0.09 GeV的希格斯波斯子实际质量的偏移。对于希格斯波色子的横动量研究考虑了高阶量子色动力学圈图对于横动量谱的形状修正和误差估算的压低。本分析中的背景模型主要分为两部分:背景成分研究和背景形状。在各个类别内的背景组分,由2×2D方法获得,考虑的主要组分有γγ,γjet,jetjet。背景形状的研究则是基于虚假信号方法,即在纯背景样本上利用信号加样本的分布函数拟合出由于涨落产生的虚假信号。在虚拟信号数满足特定标准的前提下,该拟合使用的自由度最低的背景方程将被用于背景参数化,同时虚假信号的数目将被当作一项系统误差处理。本分析中主要有四类系统误差:1.总事例数相关的理论/实验不误差:这些误差主要与光子选择有关,导致希格斯事件总数的波动;2.迁移不确定性:这些理论/实验的误差会导致事例在不同类别之间的迁移;3.双光子不变质量误差:影响希格斯质量的中心值与分辨率的误差;4.虚假信号;在考虑了所有系统误差和它们不同约束的基础上,本分析同时拟合了 31个重建类别。分析中首先测量了信号强度,对于总的H→γγ的测量结果为0.99 土0.14,对于各个不同的产生模式,其结果分别是:μggH = 0.81+-0.18+0.19= 0.81±0.16(stat.)-0.06+0.07(exp.)-0.05+0.07(theo.)μVBF= 2.0-0.5+0.6 = 2.0 ± 0.5(sta.t.)-0.2+0.3(exp.)+-0.2+0.3(theo.)μVH=0.7-0.8+0.9 = 0.7 ± 0.8(stat.)-0.2+0.2(exp.)-0.1+0.2(theo.)μtop = 0.5-0.6+0.6 = 0.5-0.5+0.6(stat.)-0.1+0.1(exp.)-0.0+0.1(theo.)相较于ATLAS Run 1的结果,这个精度提升了两倍。其次,本分析首次对于简化模板截面进行了测量。由于统计量的限制,分析中只给出了在希格斯玻色子相空间中九个不同区域的截面。结果与标准模型符合。最后,我们测量了希格斯玻色子的耦合强度。希格斯玻色子与胶子的耦合强度为kg= 0.76+-0.14+0.17,与光子为kγ= 1.16-0.14+0.14。该实验没有观测到任何超出标准模型的迹象。(本文来源于《南京大学》期刊2018-05-01）
王昕,李平,王纪娟,唐波[5]（2017）在《双光子荧光成像检测抑郁症模型小鼠脑内乙酰胆碱酯酶的活性》一文中研究指出胆碱能系统的异常与抑郁症的发生发展密切相关。乙酰胆碱酯酶(AchE)作为胆碱能系统中关键性的水解酶,一旦异常表达即能够造成乙酰胆碱含量的改变,影响神经信号的传递,从而导致情绪及行为的变化,进而导致抑郁症的发生。然而,由于大脑环境的复杂性和缺少合适的成像工具,对于活体脑部AchE活性变化与抑郁症的关系至今还没有统一的定论。因此,发展深层原位、无损的方法准确分析活体脑部AchE活性变化与抑郁症的关系,对于理解抑郁症的发生发展分子机制至关重要。因此,我们首次设计合成了一种高灵敏、高选择性检测活体脑部AchE活性的双光子荧光探针MCYN,当AchE的活性中心识别探针后,会切断氨基甲酸酯键从而使探针的荧光增强。基于双光子荧光成像组织穿透性深、避免生物背景干扰的优势,我们应用MCYN对重度抑郁症的小鼠脑部进行成像分析,首次用成像的方法发现了重度抑郁症小鼠脑内AchE活性较正常小鼠有较大程度的升高。我们的工作为在活体水平上探究AchE活性变化与抑郁症的关系提供了新途径。(本文来源于《第十届全国化学生物学学术会议论文摘要集（墙报）》期刊2017-09-23）
王一博[6]（2017）在《飞秒激光双光子聚合加工中的叁维AMF模型处理技术研究》一文中研究指出飞秒激光双光子聚合(Two-Photon Polymerization,简称TPP)加工是一种集计算机辅助设计、辅助制造于一体的叁维微纳结构加工技术。该技术能突破光的衍射极限限制制备特征尺寸小于100nm的微观结构,可实现任意复杂叁维微纳结构或器件的制备。至今为止,双光子聚合已被应用于微光学元件、微机电系统、微流体、超材料、生物医疗器件等的制备。叁维数据模型作为TPP加工的依据,是实现TPP制造的前提和基础。当前TPP的叁维结构模型无论是通过正向设计建模还是逆向工程重建获取,均需要结合TPP加工工艺的具体要求和现有加工系统的约束条件进行相应的处理才能满足TPP加工的需求。因此叁维模型的处理是TPP的技术核心之一,是高精度、高效率实现TPP微纳结构加工的数据基础和前提。为了满足大面积叁维微纳结构快速加工的需求,大行程气浮运动平台和二维振镜的叁维扫描系统逐渐被应用,这需要与之相应的数据接口。因此,本文针对TPP加工的AMF数据模型、AMF模型的切片方法、切片的截面轮廓拟合以及激光扫描的路径进行研究。论文主要研究成果如下:(1)为了实现对特征尺寸在微纳米级的复杂叁维结构的全面、精确的几何描述并减少数据存储量,本文在一种新的迭加制造数据模型AMF(Additive Manufacturing File Format)文件格式下,通过分析AMF文件的数据结构、模型精度、数据存储量,提出了AMF曲面模型的细分算法并进行了实例验证。(2)提出了基于AMF模型叁角面片边信息排序的切片算法。根据AMF数据模型特点,剔除掉AMF文件中所有多余的叁角面片的边,之后建立剩余的每个边与相邻两叁角面片间的拓扑关系,并根据每条边的左值大小对边进行排序,用一系列iZ(28)z的切平面与这些边相交求交点,得到叁维结构切片的截面轮廓。进行了实验验证,结果表明,此方法具有较好的稳定性和可行性,不会产生冗余数据并且在不确定AMF文件是否存在错误情况下仍可用。(3)为了保证加工件的尺寸精度和形状精度,对切片的截面轮廓进行处理,根据样条曲线轮廓与光栅式扫描相结合的连续扫描加工方式,对TPP加工中激光扫描的路径规划进行了研究:首先对切片的截面轮廓进行分段处理,之后以最小二乘曲线逼近原则对截面轮廓进行分段NURBS曲线拟合;再采用光栅式扫描方式对切片截面进行填充。最后,为了方便对数据处理的查看、把控和跟踪。基于Matlab搭建了双光子聚合加工中AMF模型的数据处理系统,并对切片截面轮廓处理进行了实例验证,证明了系统的可行性。(本文来源于《长春工业大学》期刊2017-06-01）
姜盛山,封玲娟,夏云杰[7]（2016）在《非简并双光子Tavis-Cummings模型中的纠缠演化》一文中研究指出研究了2对非相互作用、空间分离的原子在双模腔场作用下的叁体和两体纠缠动力学行为。对非简并双光子Tavis-Cummings模型进行了研究,通过数值计算分析了纠缠初始状态、原子与腔场以及光纤模与腔场的耦合强度对纠缠的影响.结果表明:纠缠初始状态对原子间的纠缠有显着影响;较大的场和光纤模的耦合强度可以实现原子与原子间最大纠缠的转移;较大的原子与腔场耦合强度有助于两原子与腔场构成叁体纠缠。(本文来源于《量子电子学报》期刊2016年06期）
李俊鹏[8]（2016）在《R_ξ规范下LRTH模型中的拉氏量以及胶子融合成Higgs粒子（gg→h）和Higgs粒子衰变为双光子（h→γγ）过程的唯象研究》一文中研究指出通过解释大量的实验数据包括欧洲核子中心的大型强子对撞机(LHC)发现的126GeV的Higgs粒子,标准模型在粒子物理中取得了重大的成功,但是仍然有很多人认为它只是在一定能标范围中有效的理论,首先,Higgs粒子质量巨大的量子修正需要精细调节,这是等级问题;其次,目前在粒子物理中电弱对称性破缺的起源以及汤川耦合仍然是一个谜;第叁,有质量的中微子的存在需要超出标准模型的新物理;最后,在暗物质的候选者当中也需要超出标准模型的新物理,因此无论是从理论方面还是从实验数据出发,这些问题都预示着在TeV能级附近有可能存在新物理。Twins Higgs模型遵守离散的2Z对称性可以确保Higgs势能项的任何二次发散贡献都遵守整体对称性。而标准模型的Higgs粒子在整体对称性破缺时作为赝戈德斯通波色子而自然出现。同时Twins Higgs模型也满足离散的宇称对称性,也即左右手对称性,通过指数发散来使电弱对称性自然的破缺,同时对电弱精细可观测量的修正很小,以此来解决LEP paradox。我们在left-right Twins Higgs model下,推到出了Rx规范下完整的拉氏量,并且利用得到的拉氏量就按Higgs粒子衰变到γγ(h→γγ)过程和胶子与胶子融合产生Higgs粒子(gg→h)的过程,我们发现胶子与胶子融合过程的截面受到顶夸克伙伴T的抑制,而Higgs衰变为双光子的过程的截面则更多的是受带电标量和重的规范玻色子HW±的影响而增加,通过与标准模型中的结果进行比较,我们发现在合适的参数空间下可以提高Higgs粒子在LHC上的发生率。探测到的Higgs粒子有助于我们研究LRTH这一模型理论。(本文来源于《郑州大学》期刊2016-05-01）
丛红璐,任学藻,廖旭[9]（2015）在《非旋波近似下双光子Jaynes—Cummings模型的量子特性》一文中研究指出在非旋波近似下对双光子Jaynes-Cummings(J-C)模型与单模相干态光场相互作用的量子特性进行了精确求解。对双光子J-C模型与单光子J-C模型量子纠缠和原子布居数反转的演化特点进行了对比,讨论了平均光子数、光场与原子之间的耦合强度以及失谐对量子纠缠以及原子布居数反转的影响,数值计算的结果表明,随着光场与原子之间耦合强度的增大,量子纠缠的周期性逐渐消失,随着平均光子数的增加,纠缠达到较稳定的最大值所需时间逐渐增大。无论耦合强度、平均光子数还是失谐的增大,由非旋波项产生的虚光子效应逐渐增强,量子纠缠演化曲线和原子布居数反转的塌缩区出现小锯齿状振荡。(本文来源于《光学学报》期刊2015年07期）
陈晓文,廖长庚[10]（2014）在《非简并双光子Jaynes-Cummings模型中的非经典性质研究》一文中研究指出基于非简并双光子Jaynes-Cummings模型研究了对相干态光场的各种非经典性质,例如光场的反群聚效应,Cauchy-Schwarz不等式违背,光场的双模压缩性质等。结果表明,通过选择一定的参量或者通过选择性地探测原子内态,能使上述非经典性质得到明显增强.此外,使用(?)型叁能级原子与对相干态光场作用和使用A型叁能级原子与光场作用相比,各种非经典性质可以获得更佳的效果.(本文来源于《量子电子学报》期刊2014年02期）
双光子模型论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
考虑一对纠缠的二能级原子之一与单模腔场发生双光子共振相互作用,经腔QED演化后,对腔场进行光子探测,通过操纵相互作用的时间和光场参数以及初态两纠缠原子的纠缠度,可远程调控腔外原子表现出更强的非经典效应,如原子的偶极压缩;同时使用相同的方法对远程控制的信道-原子间的纠缠演化也进行了控制,从而更有效地实现对原子量子特性的控制.并且发现原子的压缩和原子间的纠缠存在一定的对应关系.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
双光子模型论文参考文献
[1].王晓晓,赵洁,李晓鹤,饶慧瑛,魏来.二次谐波/双光子激发荧光显微成像技术定量评估非酒精性脂肪性肝病小鼠模型肝纤维化的价值[J].临床肝胆病杂志.2019
[2].郭耀武,高德恒,韩锴,李英德,赵加强.双光子J-C模型实现非定域双原子系统量子特性的远程控制[J].原子与分子物理学报.2019
[3].刘双双,尹伟,肖桂凤,宣君丽.基于双光子显微镜技术的脑微血栓动物模型的建立与评价[J].电子显微学报.2018
[4].张慧君.利用双光子末态测量标准模型希格斯玻色子耦合和利用WW~*与双光子末态寻找超标准模型双希格斯产生模式[D].南京大学.2018
[5].王昕,李平,王纪娟,唐波.双光子荧光成像检测抑郁症模型小鼠脑内乙酰胆碱酯酶的活性[C].第十届全国化学生物学学术会议论文摘要集（墙报）.2017
[6].王一博.飞秒激光双光子聚合加工中的叁维AMF模型处理技术研究[D].长春工业大学.2017
[7].姜盛山,封玲娟,夏云杰.非简并双光子Tavis-Cummings模型中的纠缠演化[J].量子电子学报.2016
[8].李俊鹏.R_ξ规范下LRTH模型中的拉氏量以及胶子融合成Higgs粒子（gg→h）和Higgs粒子衰变为双光子（h→γγ）过程的唯象研究[D].郑州大学.2016
[9].丛红璐,任学藻,廖旭.非旋波近似下双光子Jaynes—Cummings模型的量子特性[J].光学学报.2015
[10].陈晓文,廖长庚.非简并双光子Jaynes-Cummings模型中的非经典性质研究[J].量子电子学报.2014
论文知识图
