论文摘要
随着激光技术的日益发展与进步,科学家们对原子分子动力学有了进一步的研究;尤其是阿秒脉冲的产生对人们认识微观世界和探测电子动力学过程起到非常重要的作用。我们知道目前高次谐波是产生阿秒脉冲的重要途径。高次谐波谱有如下几个特点:首先,在较低阶次,谐波呈现快速下降的趋势;接着,出现一个平台区,即谐波的发射效率不随阶次的变化而变化;最后,谐波在平台区某一阶次附近发射效率急剧下降,称为谐波的截止。为了能够更好的分析解释谐波的产生机制,在1993年Corkum提出了半经典三步模型;第一步,处于基态的电子,通过隧穿或者多光子电离进入到激发态,即电离过程;第二步,此时被电离的电子可以看作准自由电子,只受到激光场的作用并在场中被加速,即电子加速过程;第三步,当激光场变换为反向时,电子减速,然后电子反向继续加速,最终返回母核并复合,此时有高能光子释放出来,即高次谐波发射。目前为了获得孤立阿秒脉冲人们在理论和实验上提出了不同的方案,如多色场调控方案和非均匀场方案等。本文分别研究了在多色场和非均匀场作用下氢分子高次谐波发射及孤立阿秒脉冲的产生。本文的主要工作包括以下几个部分:第一,我们理论上研究了体系为一维核运动和核固定情况下氢分子在单色场、双色场和三色场作用下高次谐波发射及孤立阿秒脉冲的产生,并研究了电子和核波包分布随时间的演化。我们发现在单色场作用下谐波谱平台并没有变化,谐波调制也很多;当采用双色场和三色场时谐波的平台明显扩展,在三色场的作用下谐波变得光滑而少调制。通过三步模型和时频分析发现产生这种现象的原因是只有短轨道对谐波发射有贡献,而长轨道被抑制,实现了量子轨道控制。接着,为了进一步研究这个现象,我们给出了电子随时间演化的波包分布和核的概率密度分布。发现当.1.25≤t≤15.o.c.和1.75≤t≤0.2o.c.时,电离的电子分别沿着Z1的正方向和Z1的负方向运动,并且返回核在t=1.75o.c.和t=2.5o.c.时。因此这些回核过程对谐波发射有明显的贡献。耦合电子和核波包随时间演化概率密度分布被用来进一步的研究在核运动近似下电子和核的动力学。观察发现在t=1.5 o.c.和t=1.75o.c.时,电子沿着正的Z1方向运动,并且能够观察到明显的干涉条纹。此外,在核固定和核运动的情况下通过截取一部分的谐波阶次分别合成了75 as和54 as的孤立阿秒脉冲。第二,研究了在核固定情况下氢分子在非均匀场下的高次谐波发射及孤立阿秒脉冲的产生。在非均匀场下我们选择了不同激光包络,结果表明高次谐波的产额不随激光包络的改变而改变。但是我们发现当非均匀参数逐渐增大时,谐波平台也被扩展了;同时,谐波谱也变得光滑少调制。当非均匀参数β=.0003时,我们发现谐波平台扩展了50阶次左右。当非均匀参数β=0.005时,发现谐波平台扩展了100阶次左右,在截止附近谐波变得很光滑,有利于合成孤立阿秒脉冲。当非均匀参数β=0.005时,sin2包络下氢分子的时频分析图显示只有短轨道存在,长轨道被抑制了。最后,在核固定情况下通过叠加一部分的谐波阶次,获得了120 as的孤立阿秒脉冲。
论文目录
文章来源
类型: 硕士论文
作者: 田艳荣
导师: 郭静
关键词: 高次谐波产生,孤立阿秒脉冲,三色场,非均匀场
来源: 吉林大学
年度: 2019
分类: 基础科学
专业: 物理学
单位: 吉林大学
分类号: O561
总页数: 70
文件大小: 3577K
下载量: 93
相关论文文献
- [1].利用自研阿秒条纹相机测得159as孤立阿秒脉冲[J]. 中国激光 2020(04)
- [2].空间非均匀啁啾场驱动氦离子产生单个超短阿秒脉冲[J]. 中国激光 2020(05)
- [3].瞬间[J]. 传媒评论 2016(11)
- [4].利用偏振门方案和静电场组合控制阿秒脉冲的产生[J]. 原子与分子物理学报 2012(02)
- [5].阿秒物理学[J]. 世界科学 2009(01)
- [6].核运动对分子谐波强度及产生阿秒脉冲的影响[J]. 激光技术 2020(06)
- [7].阿秒光源:一台捕捉电子运动的“相机”[J]. 光源与照明 2020(03)
- [8].利用超短的紫外光源来增强阿秒脉冲的强度[J]. 原子与分子物理学报 2015(04)
- [9].挑战光学极限——记中国科学院物理研究所光物理重点实验室副研究员赵昆[J]. 科学中国人 2016(10)
- [10].高能阿秒脉冲聚焦及光谱分析复合系统设计[J]. 激光技术 2014(02)
- [11].阿秒啁啾的动态补偿[J]. 激光与光电子学进展 2010(03)
- [12].非平行偏振双色场驱动产生脉宽稳定的单个宽谱阿秒脉冲[J]. 物理学报 2009(07)
- [13].拉伸分子高次谐波产生的阿秒控制[J]. 原子与分子物理学报 2008(05)
- [14].啁啾波形调控产生水窗区间光谱连续区和阿秒脉冲[J]. 量子电子学报 2020(02)
- [15].利用两色组合激光场驱动氦原子产生单个阿秒脉冲[J]. 物理学报 2012(23)
- [16].利用阿秒激光追踪和控制原子分子内部电子的运动(英文)[J]. 物理学进展 2010(04)
- [17].原子在两色组合激光场中产生的单个阿秒脉冲[J]. 物理学报 2009(03)
- [18].我国阿秒脉冲啁啾控制取得新突破[J]. 激光与光电子学进展 2009(09)
- [19].多光周期脉冲驱动不对称分子产生单阿秒脉冲[J]. 激光与光电子学进展 2008(02)
- [20].三色圆偏振激光组合脉冲驱动氦原子产生椭圆偏振的阿秒脉冲[J]. 原子与分子物理学报 2020(01)
- [21].53阿秒!X光脉冲再创最短时间纪录 可用来捕捉原子中快速移动的电子图像[J]. 今日科苑 2017(07)
- [22].基于超快动力学模型的阿秒脉冲复原方法[J]. 光学学报 2018(09)
- [23].利用高频谐波场增强阿秒脉冲的强度[J]. 辽宁工业大学学报(自然科学版) 2016(01)
- [24].利用两色红外组合场驱动氦原子产生单个阿秒脉冲[J]. 原子与分子物理学报 2014(02)
- [25].优化两色组合场参数获得单个阿秒脉冲[J]. 原子与分子物理学报 2013(02)
- [26].附加谐波脉冲生成强的39阿秒孤立脉冲[J]. 物理学报 2011(03)
- [27].原子级时间与空间尺度的电子加速、轨道操控与阿秒脉冲产生[J]. 光学与光电技术 2011(05)
- [28].利用太赫兹场调制获得载波相位稳定的宽带阿秒脉冲[J]. 光学与光电技术 2009(05)
- [29].双色光场驱动产生单个阿秒脉冲过程中的宏观效应[J]. 物理学报 2011(10)
- [30].利用中红外激光产生单个阿秒脉冲的理论研究[J]. 中国激光 2010(05)