导读:本文包含了一维分子晶体论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:孤立,孤子,晶体,分子,方程,组态,模型。
一维分子晶体论文文献综述
李琴兰,陈浩[1]（2015）在《关于修正的一维分子晶体模型的孤子激发》一文中研究指出从立方型相互作用的一维分子晶体模型出发,在加入本征值平方项的近似下,运用能量极小原理和连续化近似,得到了考虑本征值平方项和立方型相互作用后一维分子晶体模型的孤子激发的修正解.在忽略了立方型相互作用和本征值平方项的近似下,孤子激发的修正解回复于通常的极化子解.并计算了孤子激发的峰宽、峰值和电子自陷势阱,分析了本征值平方项和立方型相互作用对孤子激发的峰值、峰宽和电子自陷势阱的影响.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2015年01期）
李圳,陈浩[2]（2011）在《一维分子晶体模型中立方型相互作用引起的孤子激发》一文中研究指出得到考虑了立方型相互作用后的一维分子晶体模型的孤子激发的运动解.在忽略了叁次项的近似下,孤子激发的运动解回复于通常的极化子解.计算了孤子激发的峰宽和峰值.并指出了孤子激发与通常极化子解的差别.(本文来源于《华南师范大学学报(自然科学版)》期刊2011年01期）
余超凡,梁国栋,曹锡金[3]（2008）在《一维分子晶体系统的极化子-孤子压缩态,系统基态性质和量子涨落》一文中研究指出基于一维分子晶体系统的Holstein模型,采用压缩-相干态展开方法,计及电子-声子间量子关联和重整化平移修正,分析和研究电子-双声子相互作用对极化子-孤子系统基态性质和量子涨落的影响.推导了一维极化子-孤子系统的封闭形式非线性方程.应用非线性项展开方法,给出非线性方程的解析解和相关基态特性结果.研究表明,仅当电子-双声子耦合强度g1<0时非线性方程才有孤波解,此时声子量子涨落效应随着压缩的增加,极化子-孤子系统基态能量变得更负,孤子局域减少,孤子态更加稳定;另一方面,电子密度涨落〈Δ2n〉和声子坐标-动量的不确定量〈Δ2p〉〈Δ2q〉比无声子压缩效应的大,极化子结合能变得更负.特别是,当g1<0时,双声子效应的量子涨落〈Δ2n〉与〈Δ2p〉〈Δ2q〉的值比单声子情况有明显增加.(本文来源于《物理学报》期刊2008年07期）
包兴明,闫安英[4]（2008）在《有限格点一维分子晶体系统的极化子》一文中研究指出本文从量子化的Holstein模型出发,将系统的基态试探波函数取作相干态,由能量极小原理,利用模拟退火法,计算系统的基态能量、晶格位移.(本文来源于《四川大学学报(自然科学版)》期刊2008年03期）
罗质华,余超凡[5]（2008）在《一维分子晶体激子-孤子运动的激子运动学和动力学非线性效应》一文中研究指出基于一维分子晶体相邻分子间静态作用势和分子间的(电)偶极-偶极相互作用,采用分子投影算符表示一维分子晶体激子系统的模型哈密顿量.在谐振近似下,根据激子运动学和动力学非线性效应的理解,推导了晶格运动和激子-孤子运动的非线性Klein-Gordon(K-G)耦合运动方程组.发现激子运动学和动力学非线性效应不但对孤子波函数Ф的Ф3,Ф2■2Ф/■x2有重要贡献,且导致重要的高阶非线性项,分别对Ф5非线性和Ф7非线性方程给出了解析解.详细分析Ф非线性方程的Bell型孤子和Kink型孤子解结果,发现激子运动学和动力学非线性效应对激子的有效质量m有显着增加贡献,对激子-孤子能量(Ω)有更负的修正,孤子局域范围更小.对Bell型孤子以超声速(v>cs)沿一维键传播,而Kink型孤子以亚声速传播(v<cs),它们分别出现在激子能带底部和顶部.(本文来源于《物理学报》期刊2008年06期）
任学藻,廖旭,刘涛,汪克林[6]（2006）在《一维分子晶体中的极化子》一文中研究指出本文从量子化的Holstein模型出发,运用相干态展开法和能量极小原理,通过实施连续近似得到了一维分子晶体模型处于基态的极化子满足的非线性薛定谔方程及其定态孤子解、基态能量、晶格位移,其结果与Holstein T[1].从半经典理论所得的结果完全一致,因此相干态展开方法在处理与极化子有关的其他物理问题中是一种非常有效的方法.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2006年04期）
江涛[7]（2003）在《一维分子晶体的极化子-孤立子运动》一文中研究指出考虑极化子与晶格振动的非线性耦合,研究了一维分子晶体中的极化子-孤立子运动,通过能量极小原理求得振动组态导出了极化子几率幅的非线性薛定谔方程,获得了带有孤立波形式的两类新的极化子-孤立子解,给出了相关的孤立子能量、有效质量及孤立子局域结果,其中钟型孤立子出现在极化子能带底部,而扭结型激发出现在极化子能带顶部.(本文来源于《河南大学学报(自然科学版)》期刊2003年03期）
江涛[8]（2003）在《一维分子晶体的极化子—孤立子运动》一文中研究指出本文考虑极化子与晶格振动的非线性耦合,研究了一维分子晶体中的极化子—孤立子运动,通过能量极小原理求得振动组态,导出了极化子几率幅的非线性薛定格方程,获得了带有孤立波形式的两类新的极化子—孤立子解,以及给出了相关的孤立子能量,有效质量及孤立子局域结果,其中钟型孤立子出现在极化子能带底部,而扭结型激发出现在极化子能带顶部.(本文来源于《山西师范大学学报(自然科学版)》期刊2003年03期）
陈浩,陈渊[9]（1998）在《有色散项的一维分子晶体模型的孤子激发》一文中研究指出本文得到考虑了色散项后的一维分子晶体模型的孤子激发的运动解．在忽略了色散项的近似下，此运动解回复于通常极化子解．计算了模型中运动的自陷态的晶格位移、电子的自陷阱和电流密度以及孤子激发的峰值、峰宽、有效质量和束缚能以及Ｂｌｏｃｈ能带底部电子的能量．而且此文还指出了孤子激发与通常极化子解的差别．(本文来源于《华南师范大学学报(自然科学版)》期刊1998年01期）
许长谭,庞小峰[10]（1996）在《一维反铁磁分子晶体NENP中的孤立子激发》一文中研究指出考虑到磁－声子耦合作用和磁子间的相互作用对非线性集体激发的贡献，我们采用Ｄｙｓｏｎ－Ｍａｌｅｅｖ变换和相干态表示，从一维反铁磁分子晶体ＮＥＮＰ的哈密顿得到了一个非线性Ｋｌｅｉｎ－Ｇｏｒｄｏｎ方程，研究了它的孤立子激发的性质，并求出了孤立子的能量。通过分析发现，只有在具有很强的各向异性反铁磁体中，才有可能观察到孤立子的激发。(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊1996年04期）
一维分子晶体论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
得到考虑了立方型相互作用后的一维分子晶体模型的孤子激发的运动解.在忽略了叁次项的近似下,孤子激发的运动解回复于通常的极化子解.计算了孤子激发的峰宽和峰值.并指出了孤子激发与通常极化子解的差别.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
一维分子晶体论文参考文献
[1].李琴兰,陈浩.关于修正的一维分子晶体模型的孤子激发[J].原子与分子物理学报.2015
[2].李圳,陈浩.一维分子晶体模型中立方型相互作用引起的孤子激发[J].华南师范大学学报(自然科学版).2011
[3].余超凡,梁国栋,曹锡金.一维分子晶体系统的极化子-孤子压缩态,系统基态性质和量子涨落[J].物理学报.2008
[4].包兴明,闫安英.有限格点一维分子晶体系统的极化子[J].四川大学学报(自然科学版).2008
[5].罗质华,余超凡.一维分子晶体激子-孤子运动的激子运动学和动力学非线性效应[J].物理学报.2008
[6].任学藻,廖旭,刘涛,汪克林.一维分子晶体中的极化子[J].原子与分子物理学报.2006
[7].江涛.一维分子晶体的极化子-孤立子运动[J].河南大学学报(自然科学版).2003
[8].江涛.一维分子晶体的极化子—孤立子运动[J].山西师范大学学报(自然科学版).2003
[9].陈浩,陈渊.有色散项的一维分子晶体模型的孤子激发[J].华南师范大学学报(自然科学版).1998
[10].许长谭,庞小峰.一维反铁磁分子晶体NENP中的孤立子激发[J].原子与分子物理学报.1996
论文知识图
