导读:本文包含了自旋波激发论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:拓扑,量子,谐振子,光学,超导体,孤子,模型。
自旋波激发论文文献综述
齐建文[1]（2018）在《扭转相互作用铁磁自旋链中非线性局域波激发的理论研究》一文中研究指出磁性系统中非线性激发的研究一直以来吸引着人们的广泛关注。特别是自旋波、磁孤子和磁畴壁的非线性激发将理论研究和实验研究推向了新的研究热潮。目前,人们已经证实磁孤子作为铁磁自旋链中的集体激发展示了自旋运动的一种模式。此外,磁矩的分布特征能够帮助我们提取样品各向异性和磁化机制等重要信息。这使得磁存储、逻辑器件等技术应用得以发展。另一方面,在非线性光学、玻色-爱因斯坦凝聚等物理系统中,随着人们不断地研究,非线性局域波的种类也越来越丰富,例如孤子、呼吸子、怪波以及它们相互作用产生的非线性迭加态。因此,我们期待着在具有不同相互作用的自旋链中也能够发现其它更多种类的非线性局域波激发。本文中,我们研究了具有扭转相互作用的海森堡铁磁自旋链中非线性局域波激发的性质、演化规律及其对应的磁矩分布特征,包括反暗孤子、W型孤子、多峰孤子、Akhmediev呼吸子、Kuznetsov-Ma呼吸子和怪波。首先,为了研究具有扭转相互作用自旋链中非线性局域波的演化规律,我们构建了一个四阶可积的非线性薛定谔方程。其次,通过使用达布变换方法构造了具有一般形式的通解,并且这个通解包含多种不同类型的非线性局域波。根据这个一般形式的解,我们依次证实孤子、呼吸子和怪波的非线性激发,研究了它们各自对应的磁矩分布特征。研究结果表明,在磁矩分布的结构中靠近布洛赫球体极点处的圆环状分布的自旋磁矩代表了自旋波背景。此外,我们结合调制不稳定性分析给出不同类型非线性局域波所对应的相图,并通过磁振子数N、扰动波数K、自旋波背景波数ks和背景振幅c等物理量具体给出了它们的激发条件。这些结果不仅丰富了我们对铁磁自旋链系统中非线性激发的认识和理解,而且为实验上的可控激发提供了理论依据。(本文来源于《西北大学》期刊2018-06-01）
苏晓飞[2]（2018）在《低维平带强关联系统中自旋波激发及其拓扑性质的研究》一文中研究指出自从拓扑绝缘体被发现以来,对能带拓扑性质的研究一直是凝聚态物理学中最活跃的研究领域之一。拓扑带结构不是电子费米系统所特有的。近些年,人们发现玻色型激发同样拥有拓扑非平庸的带结构,如拓扑光子,拓扑声子激发,拓扑磁振子。这篇博士论文,除了系统的介绍拓扑磁振子和平带的基本理论外,主要包含作者读博期间关于Hubbard模型的铁磁自旋波激发的以下两项研究:(1)一维平带巡游铁磁体中的拓扑磁振子近几年,对拓扑磁振子的研究也引起了人们极大的研究兴趣。不仅因为理论本身的意义,而且它在磁振子自旋电子器件中有潜在的应用价值。已有的拓扑磁振子的理论模型有一个共同特点:它们都是基于局域自旋模型。那么存不存在非局域自旋模型,也就是说在巡游自旋系统中存在拓扑磁振子吗?我们研究一个一维平带Tasaki模型,这个模型可以看作四分之一填充的周期性安德森模型,即在每两个传导电子之间有一个局域的杂质原子并与之杂化,我们同时考虑了传导电子的Hubbard排斥相互作用。Hubbard排斥相互作用会导致系统处于自旋完全极化的铁磁态。我们把系统投影到低能平带上,然后使用严格对角化的方法,获得了系统的自旋波激发。我们发现随着Hubbard相互作用的增加,声学支和光学支之间的能隙先闭合,再打开。这就暗示了可能存在磁振子的拓扑相变。为了确定这种相变是不是拓扑相变,我们计算了声学支的Berry相位,发现在能隙的闭合再打开的过程中,声学支的Berry相位会从零变为π,同时也发现了相变后的确存在在隙边界态。这些结果表明这个相变是拓扑相变。我们首次在巡游模型中实现了由Hubbard相互作用驱动的拓扑磁振子激发。(2)近平带拓扑Hubbard模型的铁磁性和自旋波激发早期,Mielke和Tasaki严格证明了一类平带Hubbard模型的巡游铁磁性。当低能平带被填充一半或接近一半时,基态表现为自旋完全极化的铁磁态。在Mielke和Tasaki构建的模型中,它们的平带都是拓扑平庸的。自从拓扑绝缘体发现之后,人们希望能在拓扑绝缘体中发现分数量子霍尔效应(FQHE)。一个拓扑非平庸的平带被认为是实现FQHE的关键。为此,对拓扑非平庸的平带的研究引起了人们广泛的研究兴趣。以前关于拓扑平带的工作大都关注拓扑平带的分数电荷激发,很少涉及它的磁激发。在这一部分,我们研究一个1/4填充的拓扑平带Hubbard模型的自旋波激发谱。它的跃迁项是一个近平带的手征π通量模型。在半满时,当跃迁与自旋无关时它是一个陈绝缘体,当跃迁与自旋有关时,它是个Z2拓扑绝缘体。足够强的排斥Hubbard相互作用导致基态成为铁磁态。当Hubbard相互作用U小于带间隙时,我们把系统投影到低能近平带上,此时的希尔伯特空间维度随格点数线性增加,然后使用严格对角化的方法,获得了的自旋-1激发谱。由自旋-1激发能必须大于或等于零的条件,我们获得一个临界Uc。当U≥Uc时,基态处于自旋完全极化的铁磁态。自旋-1激发谱包含两个低能集体激发模式:自旋波激发,和一个高能的斯通纳连续谱。我们发现在自旋波激发谱中存在一个极小值,类似于反铁磁中的旋子模式。对于陈绝缘体,激发谱是无能隙的归功于对称性自发破缺;对于Z2拓扑绝缘体,激发谱是有能隙的。在U远小于带间隙时,我们的结果可以看作系统的严格解。我们的自旋波激发谱与玻色化方法的结果存在明显的差别,这可能是因为玻色化方法忽略了自旋波之间的相互作用和近平带对自旋波激发谱的贡献,而我们的结果恰恰包含了它们的贡献。(本文来源于《南京大学》期刊2018-05-01）
岳中岳,金钻明,周润泽,马国宏[3]（2013）在《磁有序结构的太赫兹光谱——自旋极化的THz波激发、色散和相干控制》一文中研究指出综述了利用THz脉冲的磁场与磁有序结构相互作用,实现对磁有序结构中自旋极化的激发及研究自旋极化的弛豫动力学;结合作者最近的研究工作,介绍了利用THz脉冲实现对磁有序结构中自旋极化的相干控制;最后对相关研究进行了展望。(本文来源于《自然杂志》期刊2013年05期）
刘洋[4]（2009）在《铁基超导材料中的条纹状反铁磁态的自旋波激发》一文中研究指出新型铁基高温超导体的发现吸引了科学家们浓厚的兴趣。这些材料的一个显着特点是,在低温时,母体化合物会发生结构相变和反铁磁相变。对母体化合物进行电子或者空穴掺杂,结构相变和反铁磁相变会受到抑制,从而促使高温超导的产生。人们普遍认为,超导的产生应该和磁性阻挫有着内在的联系,因为磁性阻挫很可能会导致结构相变和反铁磁相变。在本文中,我们将研究反铁磁相变温度以下的自旋波激发。在第一章,我们回顾了高温超导发现和研究的历程,重点了解了铁基高温超导的研究现状和取得的进展。在第二章,我们介绍了铁基超导材料的结构、性质和分类情况,重点关注了铁基超导体和铜氧化物超导体的相同特点和不同特点。在第叁章,我们在有阻挫的二维海森堡J1-J2模型的基础上,分析了低温下的二维条纹状反铁磁态的磁性激发性质。我们也分析了体系的基态相图、条纹反铁磁态和自旋涨落。第四章是我的毕业论文的主要部分。在这章中,我们研究了一些拓展的J1-J2模型,包括各向异性的J1-J2模型和J1-J2矩阵模型。我们也分析了相图、基态能量和自旋波色散关系的改变。第五章中给出了总结和评论。(本文来源于《浙江大学》期刊2009-05-11）
蒋建军[5]（2007）在《一种准一维反铁磁海森堡自旋链的自旋波激发》一文中研究指出准一维海森堡自旋链具有叁支自旋波激发谱(其中一支属于声学模,两支属于光学模)。计算表明:两支光学模能隙是简并的;随着最近邻作用的减弱,声学模自旋波激发谱出现软化现象,但光学模激发谱没有出现软化现象;同时光学模激发谱明显下移,这意味着弱化最近邻作用可以使得光学模激发变得重要且容易实现;当0.1<a<0.6时,系统基态磁性长程序随着最近邻作用增强而增强,当0.6≤a≤1时,系统基态磁性长程序随着最近邻作用增强而减弱。(本文来源于《科技信息(学术研究)》期刊2007年32期）
蒋建军,张松俊,刘拥军[6]（2006）在《阻挫对准一维非对称子格反铁磁链自旋波激发的影响》一文中研究指出子格对称性破缺使得s=1/2准一维海森伯自旋链具有叁支自旋波激发谱(其中一支属于声学模,两支属于光学模).计算表明阻挫导致两支光学模能隙简并解除;阻挫引起声学模自旋波激发谱软化,但并不导致光学模激发谱软化;阻挫导致两支光学模激发谱中的一支明显下移,这意味着阻挫使光学模激发变得重要且容易实现;阻挫引起的自旋偏离对于属于不同子格的自旋是不同的;阻挫对于系统基态磁性长程序的削弱随着阻挫增强变得越来越明显.通过与严格对角化方法和DMRG方法的数值结果比较,还分析了自旋波近似的合理性和不足之处.(本文来源于《物理学报》期刊2006年09期）
李恒甫[7]（2006）在《横向磁场中自旋波激发的微观机制》一文中研究指出自旋波是自旋集体激发的效应,是研究物质磁性的一个重要的物理量。自旋波激发是研究物质磁性的有效方法,因此自旋波激发是物理界研究的一个热门课题。自旋波激发的微观机制是自旋波激发的内在原因,是研究自旋波激发的理论基础。磁场是研究自旋波激发的必不可少的条件,然而人们往往只注重磁场方向平行于z-轴(自发磁化强度方向)而横向磁场对自旋波激发的影响往往被忽视。本篇文章将着重描述横向磁场对自旋波激发的影响。首先利用自旋波波函数谐振子的形式,通过磁化强度运动的一般方程,导出自旋波的偶激发原理:其次,通过在与z轴(自发磁化强度方向)垂直的x ? y平面上施加一绕z-轴匀速转动的磁场(横向磁场),在只考虑样品表面不存在自旋钉扎的情况下,自旋波的波函数为正弦函数, ? n =sin(knz),其中膜数n=0,1,2,3…。如加上一假定,能够把横向磁场绕z-轴转动的角度转化为波矢为k m的自旋波在z-轴方向上走过的位移,θ=αkmz,其中的α为频率比因子。通过LL方程从理论上既能够得出由基特尓导出的奇激发的理论基础又能够得出其他一些新的结果,通过对频率因之α或波矢k m的量子数m的取值,使αm满足一定的条件下,能够达到对自旋波激发态的控制。(本文来源于《华中科技大学》期刊2006-07-01）
孙昌璞,李勇,刘旭峰[8]（2004）在《基于量子系综的准自旋波激发的量子存贮研究》一文中研究指出如何利用实际的物理系统存贮光子的量子信息 ,是当前量子计算和量子通信研究的核心问题之一 .近几年来 ,人们从理论和实验两个方面探讨了利用自由原子系综作为量子记忆体的可能性 .最近 ,基于固定于格点上Λ型“原子”系综的准自旋波激发的研究 ,我们提出了实现光子信息量子存贮的新方案 .这个方案的目标是为了克服自由原子系综量子存贮方案中存在的量子态漏损诱导退相干的致命问题 .在研究过程中 ,作者发现了系综型量子记忆体中隐藏动力学的对称性和其绝热暗态演化的选择定则 .为了使读者能确切地了解这个工作的意义 ,文章除了报道这个发表在PhysicalReviewLetters (2 0 0 3,91:14 790 3)的研究工作外 ,还扼要地介绍这个方案建立的前期关于原子系综对称集体激发的系列工作 .(本文来源于《物理》期刊2004年03期）
罗宜平[9]（1997）在《一维反铁磁链中非线性自旋波激发的A—B效应》一文中研究指出采用Ｍａｔｉｓ［１］转动，研究在Ａ—Ｂ磁通作用下的一维闭合反铁磁链中的非线性自旋波激发。计算结果表明，一维闭合反铁磁链中的非线性自旋波激发可以形成一种沿链传播的孤立波，而Ａ—Ｂ效应的存在对非线性自旋波谱、能隙、以及孤立波的稳定性都有影响(本文来源于《广东教育学院学报》期刊1997年02期）
王宇青,熊元生,易林,姚凯伦[10]（1995）在《准一维有机铁磁体模型的无规相近似自旋波激发谱》一文中研究指出采用平均场近似和无规相近似，研究了准一维有机铁磁体ＰｏｌｙＢＩＰＯ模型．数值计算了基态能和自旋波激发谱，发现了系统存在一个稳定的铁磁基态和反常的元激发谱．(本文来源于《河北师范大学学报》期刊1995年S1期）
自旋波激发论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
自从拓扑绝缘体被发现以来,对能带拓扑性质的研究一直是凝聚态物理学中最活跃的研究领域之一。拓扑带结构不是电子费米系统所特有的。近些年,人们发现玻色型激发同样拥有拓扑非平庸的带结构,如拓扑光子,拓扑声子激发,拓扑磁振子。这篇博士论文,除了系统的介绍拓扑磁振子和平带的基本理论外,主要包含作者读博期间关于Hubbard模型的铁磁自旋波激发的以下两项研究:(1)一维平带巡游铁磁体中的拓扑磁振子近几年,对拓扑磁振子的研究也引起了人们极大的研究兴趣。不仅因为理论本身的意义,而且它在磁振子自旋电子器件中有潜在的应用价值。已有的拓扑磁振子的理论模型有一个共同特点:它们都是基于局域自旋模型。那么存不存在非局域自旋模型,也就是说在巡游自旋系统中存在拓扑磁振子吗?我们研究一个一维平带Tasaki模型,这个模型可以看作四分之一填充的周期性安德森模型,即在每两个传导电子之间有一个局域的杂质原子并与之杂化,我们同时考虑了传导电子的Hubbard排斥相互作用。Hubbard排斥相互作用会导致系统处于自旋完全极化的铁磁态。我们把系统投影到低能平带上,然后使用严格对角化的方法,获得了系统的自旋波激发。我们发现随着Hubbard相互作用的增加,声学支和光学支之间的能隙先闭合,再打开。这就暗示了可能存在磁振子的拓扑相变。为了确定这种相变是不是拓扑相变,我们计算了声学支的Berry相位,发现在能隙的闭合再打开的过程中,声学支的Berry相位会从零变为π,同时也发现了相变后的确存在在隙边界态。这些结果表明这个相变是拓扑相变。我们首次在巡游模型中实现了由Hubbard相互作用驱动的拓扑磁振子激发。(2)近平带拓扑Hubbard模型的铁磁性和自旋波激发早期,Mielke和Tasaki严格证明了一类平带Hubbard模型的巡游铁磁性。当低能平带被填充一半或接近一半时,基态表现为自旋完全极化的铁磁态。在Mielke和Tasaki构建的模型中,它们的平带都是拓扑平庸的。自从拓扑绝缘体发现之后,人们希望能在拓扑绝缘体中发现分数量子霍尔效应(FQHE)。一个拓扑非平庸的平带被认为是实现FQHE的关键。为此,对拓扑非平庸的平带的研究引起了人们广泛的研究兴趣。以前关于拓扑平带的工作大都关注拓扑平带的分数电荷激发,很少涉及它的磁激发。在这一部分,我们研究一个1/4填充的拓扑平带Hubbard模型的自旋波激发谱。它的跃迁项是一个近平带的手征π通量模型。在半满时,当跃迁与自旋无关时它是一个陈绝缘体,当跃迁与自旋有关时,它是个Z2拓扑绝缘体。足够强的排斥Hubbard相互作用导致基态成为铁磁态。当Hubbard相互作用U小于带间隙时,我们把系统投影到低能近平带上,此时的希尔伯特空间维度随格点数线性增加,然后使用严格对角化的方法,获得了的自旋-1激发谱。由自旋-1激发能必须大于或等于零的条件,我们获得一个临界Uc。当U≥Uc时,基态处于自旋完全极化的铁磁态。自旋-1激发谱包含两个低能集体激发模式:自旋波激发,和一个高能的斯通纳连续谱。我们发现在自旋波激发谱中存在一个极小值,类似于反铁磁中的旋子模式。对于陈绝缘体,激发谱是无能隙的归功于对称性自发破缺;对于Z2拓扑绝缘体,激发谱是有能隙的。在U远小于带间隙时,我们的结果可以看作系统的严格解。我们的自旋波激发谱与玻色化方法的结果存在明显的差别,这可能是因为玻色化方法忽略了自旋波之间的相互作用和近平带对自旋波激发谱的贡献,而我们的结果恰恰包含了它们的贡献。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
自旋波激发论文参考文献
[1].齐建文.扭转相互作用铁磁自旋链中非线性局域波激发的理论研究[D].西北大学.2018
[2].苏晓飞.低维平带强关联系统中自旋波激发及其拓扑性质的研究[D].南京大学.2018
[3].岳中岳,金钻明,周润泽,马国宏.磁有序结构的太赫兹光谱——自旋极化的THz波激发、色散和相干控制[J].自然杂志.2013
[4].刘洋.铁基超导材料中的条纹状反铁磁态的自旋波激发[D].浙江大学.2009
[5].蒋建军.一种准一维反铁磁海森堡自旋链的自旋波激发[J].科技信息(学术研究).2007
[6].蒋建军,张松俊,刘拥军.阻挫对准一维非对称子格反铁磁链自旋波激发的影响[J].物理学报.2006
[7].李恒甫.横向磁场中自旋波激发的微观机制[D].华中科技大学.2006
[8].孙昌璞,李勇,刘旭峰.基于量子系综的准自旋波激发的量子存贮研究[J].物理.2004
[9].罗宜平.一维反铁磁链中非线性自旋波激发的A—B效应[J].广东教育学院学报.1997
[10].王宇青,熊元生,易林,姚凯伦.准一维有机铁磁体模型的无规相近似自旋波激发谱[J].河北师范大学学报.1995
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