导读:本文包含了双折射色散论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:光纤光学,光子晶体光纤,高双折射,高非线性
双折射色散论文文献综述
廖昆,廖健飞,李伯勋,王斌,许彪[1]（2019）在《一种高双折射双零色散的缺陷型光子晶体光纤》一文中研究指出设计了一种对称椭圆空气孔缺陷的光子晶体光纤,采用全矢量有限元法,研究了该结构光纤基模的电场分布、双折射、色散、非线性及限制损耗等特性.结果表明:基模能量大部分限制在光纤的纤芯.在λ=1550 nm,Λ=3.0μm时,光纤基模的双折射达到了3.327×10~(-2),并且色散值几乎为零,同时非线性系数值也达到46.36 W~(-1)·km~(-1),此外基模的x偏振和y偏振的限制损耗分别达到为4.907×10~(-7) dB/km和6.819×10~(-7) dB/km.在入射波范围为0.60～1.80μm时,该光纤在可见波段和近红外波段存在两个零点色散波长,且零点色散波长的位置随Λ的增大而向长波方向移动.基于这种高双折射、高非线性系数、双零色散、低损耗的光子晶体光纤,在光纤传感、光纤通信、色散控制及非线性光学等领域都具有广阔的前景。(本文来源于《量子电子学报》期刊2019年01期）
廖昆,廖健飞,谢应茂,王形华,田华[2]（2018）在《一种高双折射负色散的缺陷型光子晶体光纤》一文中研究指出设计了一种中心带有椭圆空气孔缺陷的光子晶体光纤,采用全矢量有限元法研究了该光纤基模的电场分布、双折射、色散、非线性及限制损耗等特性。结果表明,电场能量被束缚在光纤的纤芯。在λ=1.55μm处,光纤的双折射为5.958×10~(-2),达到10-2数量级;在1.50~1.60μm波段范围内,色散值在(-549.2±5)ps/(nm·km)范围内,具有高负平坦色散。此外,该光纤的x偏振基模的非线性系数为46.82 W~(-1)·km~(-1),低损耗值为5.413×10-4 dB/km,并且在y方向上两个基模偏振态的限制损耗是x方向的6423倍。该光子晶体光纤具有高双折射、高非线性、高负平坦色散、低损耗的特点,在光纤传感、偏振控制、色散补偿及非线性光学等领域具有广阔的应用前景。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2018年07期）
邹辉,马雷,熊慧[3]（2017）在《高双折射双零色散波长的光子晶体光纤》一文中研究指出提出了一种易研制的高双折射双零色散波长新型光子晶体光纤。其包层由采用2种不同尺寸的圆形空气孔按照类矩形和叁角形晶格排列而成。运用全矢量有限元法对其光学特性进行理论模拟分析,结果表明,当d_1=0.80μm,d_2=1.10μm,Λ=1.00μm时,在1.55μm波长处获得2.59×10~(-2)的双折射,且在X、Y偏振方向的非线性系数分别为46km~(-1)·W~(-1)和36km~(-1)·W~(-1)。同时,该光纤在可见光和近红外波段具有2个零色散点,色散点间距为0.68μm。通过设置合理的参数,双零色散点位置、色散点间距以及色散曲线的平坦性可调。采用现有拉制工艺,该结构的光纤易于研制,有利于该光纤在超连续谱产生、偏振系统控制、光纤传感等领域的大规模应用。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2017年12期）
武丽敏[4]（2016）在《压缩型光子晶体光纤双折射和色散特性研究》一文中研究指出光子晶体光纤因结构的灵活设计性,可设计结构不同的光子晶体光纤实现有效折射率的灵活分布,满足各种传输特性的要求。如,可用于光纤传感的高双折射光子晶体光纤;可用于远距离光通讯系统的色散补偿光纤;可用于全波通信的宽波段近零平坦色散光纤。本文目的是理论研究高双折射光子晶体光纤的色散和损耗特性。为了获得具有高双折射特性的光子晶体光纤,提出了由压缩叁角格子和椭圆空气孔双重作用构成的低对称性压缩模型。然后,针对不同色散的应用领域,设计了五种不同结构的压缩型全反射机理导光的光子晶体光纤。通过全矢量有限元法和超格子构造法,理论模拟了光子晶体光纤的结构和传输特性。研究内容主要如下:(1)针对远距离传输系统——累积色散影响光信号传输问题,设计了2种用于色散补偿的压缩型高双折射光子晶体光纤。第一种光纤,针对传输波长为1.55μm的单模光纤进行色散补偿,采用降低正交方向上空气孔的包层结构。模拟结果显示:在波长1.55μm附近,实现了宽波段高负色散特性;在1.55μm处,双折射达到3.4?10-2且损耗较低。另一种光纤,针对全波通信设计的色散补偿光子晶体光纤,仅在纤芯添加一个小的缺陷空气孔。模拟结果显示:在1.2~1.7μm的宽波段范围内,可实现-640 ps/nm/km的高负平坦色散,双折射达到10-2,且损耗也非常低。(2)针对通讯系统——单模光子晶体光纤中色散引起脉冲展宽问题,设计了两种在1.55μm处具有低色散值的压缩型高双折射光子晶体光纤。第一种光纤,采用在纤芯添加一个小的缺陷空气孔并增大包层的3-4层空气孔的结构,实现了高双折射、近零色散、低损耗及大有效面积的特性。另一种光纤,采用减小中间一行空气孔及包层正交方向的四个空气孔的结构,在1.55μm处,不仅实现了近零色散和10-2数量级的高双折射,而且在宽波段内有效面积也具有平坦特点。(3)针对波分复用系统——不同波长的色散响应不一致问题和色散引起的脉冲展宽问题,设计了一种具有宽波段低平坦色散特性的压缩型高双折射光子晶体光纤。采用渐变的包层结构增大控制色散的灵活性,去掉包层中间水平方向的两个空气孔提高结构的不对称性。结果表明:在1.4~1.7μm的宽波段内,可实现近零平坦色散和10-3数量级的高双折射。(本文来源于《济南大学》期刊2016-06-01）
武丽敏,宋朋,王静,张海鹍,周城[5]（2016）在《一种高双折射高负平坦色散压缩型光子晶体光纤》一文中研究指出设计了一种具有高负平坦色散特性的压缩型高双折射光子晶体光纤。为了获得高双折射特性,光纤包层采用压缩叁角格子和椭圆空气孔的结构;为了提高控制色散的灵活性,在纤芯加入小的缺陷空气孔。基于超格子构造法,详细地模拟分析了光纤的双折射、色散特性。研究结果表明:在波长1.3~1.8μm的宽波段范围内,可获得高负平坦色散且色散值约为-667 ps·nm~(-1)·km~(-1),色散值在±7 ps·nm~(-1)·km~(-1)的范围内变化;双折射在波长研究范围内都实现了10~(-2)的高数量级,且在1.55μm处可达到2.21×10~(-2)。基于此种光纤的高负色散特性和高双折射在光传输系统及光纤传感有广泛应用。(本文来源于《红外与激光工程》期刊2016年S1期）
谷芊志,励强华[6]（2016）在《中心椭圆光子晶体光纤高双折射以及色散的研究》一文中研究指出提出一种新型中心椭圆高双折射光子晶体光纤,并采用有限元对不同椭圆率下的基模模场、双折射、有效折射率以及色散数值模拟.结果表明:通过改变不同中心椭圆的椭圆率的大小,在波长为1550μm,椭圆率为0.4的情况下,该光纤可以实现1.83×10~(-3)的高双折射.并且通过对光纤中心的椭圆空气孔不同椭圆率的控制可以有效的控制该光子晶体光纤的有效折射率以及色散特性.该文对于高双折射光子晶体光纤的制备有着重要的意义.(本文来源于《哈尔滨师范大学自然科学学报》期刊2016年03期）
武丽敏,宋朋,王静,张海鹍,周城[7]（2015）在《具有压缩叁角格子的高双折射色散补偿光子晶体光纤》一文中研究指出设计了一种具有高双折射和高负色散特性的光子晶体光纤。在包层中,采用压缩叁角格子和两种不同大小椭圆空气孔。基于超格子构造法,研究了光子晶体光纤的结构参数对双折射特性和色散特性的影响。数值研究结果表明:双折射在1.1~1.9μm的宽波段范围内达到10~(-2)的高数量级,色散在1.4~1.8μm的宽波段范围内实现了高负色散,而且在传输窗口波长1.55μm处,双折射可达到3.4×10~(-2),x-和y-偏振基模色散分别为-127 ps/(nm·km)和-428 ps/(nm·km)。此外,双折射、色散和有效面积特性随光子晶体光纤结构的变化也进行了详细的研究。基于其高双折射和高负色散特性,此种光纤可以广泛用于色散补偿光纤和偏振依赖型通讯系统。(本文来源于《红外与激光工程》期刊2015年S1期）
孙祚明,王淑华,王静,李军伟[8]（2015）在《保偏光子晶体光纤双折射色散分析》一文中研究指出以光子晶体光纤陀螺应用为背景,理论分析了陀螺用保偏光子晶体光纤的双折射色散特性,采用有限元方法对保偏光子晶体光纤的双折射及双折射色散进行了仿真计算,并采用波长扫描法对其色散特性进行了实验测量。与传统熊猫光纤双折射色散特性进行了对比,发现保偏光子晶体光纤双折射色散值比熊猫光纤高3个数量级。分析了双折射色散对白光干涉法测量光子晶体光纤环偏振交叉耦合精度的影响。为分析光子晶体光纤陀螺偏振误差提供了有效的测量手段。(本文来源于《新型导航技术及应用研讨会摘要集》期刊2015-11-24）
武丽敏,宋朋,王静,张海鹍,周城[9]（2015）在《具有压缩叁角格子的高双折射色散补偿光子晶体光纤》一文中研究指出设计了一种具有高双折射高负色散特性的光子晶体光纤。在光纤包层中,采用压缩叁角格子和两种不同大小椭圆空气孔来获得高双折射和高负色散特性。基于超格子构造法,研究了光纤结构参数对光纤双折射特性和色散特性的影响。数值研究结果表明:在远距离传输波长1.55μm处,双折射可达到3.4×10-2,x-和y-偏振基模色散分别为-127ps/nm/km和-428ps/nm/km。(本文来源于《第二届全国大气光学及自适应光学技术发展研讨会论文集》期刊2015-11-15）
武丽敏,宋朋,王静,张海鹍,周城[10]（2015）在《一种高双折射高负平坦色散压缩型光子晶体光纤》一文中研究指出设计了一种高双折射高负平坦色散光子晶体光纤。在光纤包层是由压缩叁角格子和椭圆空气孔构成。为了获得高双折射和平坦高负色散特性,在纤芯中增加一个小的空气孔。基于超格子构造法数值计算了光子晶体光纤的传输特性。研究结果表明:在波长1.3μm到1.8μm的宽波段范围内可获得-667±7ps/nm/km的平坦高负色散,在波长1.55μm处双折射可达到2.21×10-2。(本文来源于《第二届全国大气光学及自适应光学技术发展研讨会论文集》期刊2015-11-15）
双折射色散论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
设计了一种中心带有椭圆空气孔缺陷的光子晶体光纤,采用全矢量有限元法研究了该光纤基模的电场分布、双折射、色散、非线性及限制损耗等特性。结果表明,电场能量被束缚在光纤的纤芯。在λ=1.55μm处,光纤的双折射为5.958×10~(-2),达到10-2数量级;在1.50~1.60μm波段范围内,色散值在(-549.2±5)ps/(nm·km)范围内,具有高负平坦色散。此外,该光纤的x偏振基模的非线性系数为46.82 W~(-1)·km~(-1),低损耗值为5.413×10-4 dB/km,并且在y方向上两个基模偏振态的限制损耗是x方向的6423倍。该光子晶体光纤具有高双折射、高非线性、高负平坦色散、低损耗的特点,在光纤传感、偏振控制、色散补偿及非线性光学等领域具有广阔的应用前景。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
双折射色散论文参考文献
[1].廖昆,廖健飞,李伯勋,王斌,许彪.一种高双折射双零色散的缺陷型光子晶体光纤[J].量子电子学报.2019
[2].廖昆,廖健飞,谢应茂,王形华,田华.一种高双折射负色散的缺陷型光子晶体光纤[J].激光与光电子学进展.2018
[3].邹辉,马雷,熊慧.高双折射双零色散波长的光子晶体光纤[J].激光与光电子学进展.2017
[4].武丽敏.压缩型光子晶体光纤双折射和色散特性研究[D].济南大学.2016
[5].武丽敏,宋朋,王静,张海鹍,周城.一种高双折射高负平坦色散压缩型光子晶体光纤[J].红外与激光工程.2016
[6].谷芊志,励强华.中心椭圆光子晶体光纤高双折射以及色散的研究[J].哈尔滨师范大学自然科学学报.2016
[7].武丽敏,宋朋,王静,张海鹍,周城.具有压缩叁角格子的高双折射色散补偿光子晶体光纤[J].红外与激光工程.2015
[8].孙祚明,王淑华,王静,李军伟.保偏光子晶体光纤双折射色散分析[C].新型导航技术及应用研讨会摘要集.2015
[9].武丽敏,宋朋,王静,张海鹍,周城.具有压缩叁角格子的高双折射色散补偿光子晶体光纤[C].第二届全国大气光学及自适应光学技术发展研讨会论文集.2015
[10].武丽敏,宋朋,王静,张海鹍,周城.一种高双折射高负平坦色散压缩型光子晶体光纤[C].第二届全国大气光学及自适应光学技术发展研讨会论文集.2015