导读:本文包含了蒙特卡罗直接模拟论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:蒙特,卡罗,孔隙,中子,常数,方程,反射。
蒙特卡罗直接模拟论文文献综述
董岳[1]（2013）在《页岩气在微纳孔隙介质中渗流的直接模拟蒙特卡罗方法研究》一文中研究指出本文利用DSMC方法来模拟页岩气在微纳孔隙中的渗流。研究发现无量纲流量在滑移流区随Kn数增大而减小，在自由分子流区随Kn数的增大而增大，在过渡流区，无量纲流量出现极小值。从滑移流区到自由分子流区，垂直流向的速度分布随Kn数的增大变得越来越平缓，在达到自由分子流区后，速度分布不再发生太大的变化；而中心线速度随Kn数的增大先急剧下降，后来又呈上升趋势，在过渡流区Kn=1附近出现最小值。而壁面处滑移速度则一直上升，在自由分子流区逐渐接近中心线速度。采用DSMC方法对页岩气在二维微纳孔道中的渗流进行模拟，发现中心线上整个压力分布趋势随平均压力或孔道尺寸的增大稍有增大，但变化不大，其中孔道尺寸的影响来源于壁面作用引起的滑移效应对渗流的影响。中心线上速度分布随平均压力或孔道尺寸增大而增大，增大的幅度与压差增大幅度不成线性关系，由Klinkenberg修正可知，这是由于修正项中存在平均压力造成的。而边界滑移速度则不会发生较大变化。当平均压力和孔道尺寸分别扩大相同的倍数后，中心线上速度分布曲线趋势相同。这表明过渡流区内，相同倍数地增大平均压力或孔道尺寸对中心线上速度分布的影响相同。随着孔道尺寸的减小或平均压力的增大，有效渗透率呈增大的趋势。不同孔道的有效渗透率同平均压力的倒数呈近似线性关系，说明渗流可以应用Klinkenberg修正来描述，但对不同尺寸，b随孔道尺寸的减小而增大，因为在过渡流区随着孔道尺寸的减小，壁面对微纳孔隙中页岩气渗流的作用变得越来越大。利用DSMC方法模拟研究了变孔径微纳孔隙模型中的渗流，发现孔隙尺寸较小处都出现了压力分布的急剧下降，说明尺寸较小的孔隙部分有降压的作用，这也伴随着速度分布的快速升高。平均压力或孔隙尺寸对中心线上压力和速度的分布的影响同直孔道类似。不同尺寸的微纳孔隙有效渗透率曲线看出，其趋势与直微纳孔道的渗透率曲线相似，但是有效渗透率的数值相对直孔隙较大，这是孔隙尺寸的变化所导致的。(本文来源于《中国石油大学（华东）》期刊2013-04-01）
刘龙波,张利兴[2]（2012）在《凝并与沉降共存的直接蒙特卡罗模拟及其验证》一文中研究指出气溶胶动力学方程是描述气溶胶动力学变化的主要方程,凝并与沉降共存问题是相关领域的常见的问题。建立了对该类问题的分段算法和直接蒙特卡罗模拟(Direct Simulation Monte Carlo method,DSMC)计算方法,对DSMC中事件后系统参数的更新方法进行了改进,并提出了用纳入解析解的分段算法的结果对DSMC模拟结果进行验证的方法。结果表明,改进的DSMC算法显着提高了计算效率,模拟结果与其它算法的结果一致。(本文来源于《计算机与应用化学》期刊2012年10期）
卢玉朝,谢奇林,宋凌莉,刘汉刚[3]（2012）在《Rossi-α测量方法的蒙特卡罗直接模拟》一文中研究指出本文基于Geant4toolkit开发了用于Rossi-α测量方法模拟的蒙特卡罗直接模拟程序,模拟计算了橡树岭实验室基准装置6个不同几何尺寸浓缩铀圆柱系统的瞬发中子衰减常数α,同时采用脉冲中子源方法模拟计算了α,二者结果一致。蒙特卡罗直接模拟计算结果与实验结果存在偏差,空隙是产生偏差的最主要原因,随着次临界度的加深,空隙的影响减小,计算和实际测量的α的相对偏差从19%变为0.19%。(本文来源于《第八届(2012年)北京核学会核应用技术学术交流会论文集》期刊2012-10-16）
卢玉朝,谢奇林,宋凌莉,刘汉刚[4]（2012）在《Rossi-α测量方法的蒙特卡罗直接模拟》一文中研究指出本文基于Geant4toolkit开发了用于Rossi-α测量方法模拟的蒙特卡罗直接模拟程序,模拟计算了橡树岭实验室基准装置6个不同几何尺寸浓缩铀圆柱系统的瞬发中子衰减常数α,同时采用脉冲中子源方法模拟计算了α,二者结果一致。蒙特卡罗直接模拟计算结果与实验结果存在偏差,空隙是产生偏差的最主要原因,随着次临界度的加深,空隙的影响减小,计算和实际测量的α的相对偏差从19%变为0.19%。(本文来源于《原子能科学技术》期刊2012年S1期）
何小英,贺碧蛟,蔡国飙[5]（2011）在《直接模拟蒙特卡罗羽流模拟的两相作用模型》一文中研究指出为了数值模拟包含气体分子和凝相颗粒的两相羽流场,使用自主开发的羽流计算软件(PWS)对两相作用模型进行研究。计算均匀气流对颗粒的加速过程,结果与理论解一致,证明气体分子对颗粒的单向作用模型合理。计算气体分子在颗粒表面的反射时,将全局坐标系转换到颗粒坐标系确定其法线,再转换到法线坐标系进行镜面反射或漫反射。将这种间接法与使用反射向量的分布函数的直接法进行了对比。对同一个气体分子在颗粒表面的反射进行1×106次数值试验,两种方法所得镜面反射的速度向量均符合空间均匀分布,漫反射的速度向量分布相互一致。使用两种方法模拟150N液体火箭发动机的两相羽流场,所得气相羽流场几乎相同,间接法计算效率较高。液滴颗粒对气流场的影响主要集中在轴线附近,与无液滴的气流场相比,有液滴时会使气流温度升高、压强增大、马赫数减小。(本文来源于《推进技术》期刊2011年02期）
杨宪章[6]（2009）在《微尺度气体流动与混合的直接模拟蒙特卡罗方法研究》一文中研究指出随着MEMS技术在生物医学工程领域的广泛应用,微米甚至纳米通道内气体流动与混合的研究已逐渐成为MEMS的一个研究热点,是实现微混合器性能优化、推动MEMS技术发展的关键因素。对于MEMS中的气体流动,由于通道特征尺度小,Knudsen(Kn)数大,流动处于滑流区、过渡区和自由分子区,控制方程为复杂的非线性Boltzmann方程,基于连续介质假设条件的传统模拟方法不再适用,必须采用基于分子运动论及统计规律的方法进行模拟,直接模拟蒙特卡罗(DSMC)方法是模拟高Kn数气体流动非常成功的数值方法。DSMC方法避免了直接求解复杂的Boltzmann方程,而是仿真该方程所描述的物理过程,通过将模拟分子的运动与碰撞解耦,大大减少了计算机时,这是其他方法所不能比拟的。本文首先概述了微机电系统(MEMS)的发展现状及微尺度气体流动与混合的特性,从理论、实验和数值模拟研究叁方面回顾了微尺度气体流动的国内外发展概况,对DSMC方法模拟微尺度气体流动与混合的研究现状作了介绍。其次,介绍了蒙特卡罗(MC)方法和随机抽样的基本原理,详细分析了DSMC方法的程序流程和实现方法,通过对分子二元碰撞模型和非线性Boltzmann方程的分析,研究了微尺度气体流动的机理,得出DSMC方法与Boltzmann方程的一致性,为DSMC方法在微尺度气体流动与混合中的应用提供了理论依据。然后,编写了DSMC流场仿真程序,对Bird的标准程序进行了改进和发展,使其能够模拟更加复杂的气体流动。用开发的程序数值模拟了微尺度气体的Couette流动,分析了Kn数对速度、剪切力和温度的影响,通过将模拟结果与滑移边界条件下N-S方程解析解和线性化Boltzmann方程数值解的对比,验证了程序的正确性和DSMC方法的有效性。讨论了网格尺寸和每个网格中模拟分子数这两个主要参数对Couette流动的速度和温度模拟精度的影响。最后,用编写的DSMC仿真程序并结合流体力学分析软件Fluent,数值模拟了T型管微通道内两种气体的混合过程,通过研究气体流动速度、入口压力、气体与壁面温度、微通道尺寸和Kn数对混合长度和混合系数的影响,分析了影响微混合的各种因素,为微气体混合器结构设计的进一步优化提供指导。(本文来源于《山东大学》期刊2009-05-10）
闫孝红,王秋旺,索晓娜,谢公南[7]（2007）在《等壁温加热微通道内气体流动换热特性的直接蒙特卡罗模拟》一文中研究指出用直接模拟蒙特卡罗方法对压力边界条件下气体在微通道内的流动换热特性进行了研究,给出了壁面与来流存在温差时的沿程速度分布特点,以及在可压缩性与换热条件综合作用下的温度分布特点。研究结果表明:微通道内气体可压缩性作用显着,温度分布由可压缩性和换热强度的相对强弱综合决定;壁面与来流存在温差时气体沿程速度分布型线在入口段内上凸;壁温高于来流温度时,气流速度与等温流动工况下的速度的相对大小与气体稀薄性有关。(本文来源于《计算力学学报》期刊2007年06期）
桂建保,郭金川,杨勤劳,牛憨笨[8]（2007）在《用蒙特卡罗方法模拟直接转换X射线探测器的响应特性》一文中研究指出采用Monte Carlo方法模拟了HgI_2、非晶Se和CdTe几种直接X射线转换探测器在医用X射线范围(10—100keV)的透过谱、背向散射谱、吸收效率和光电灵敏度.对X射线和HgI_2的作用过程模拟采用了EGSmc Monte Carlo代码系统,对信号电荷的产生考虑了电荷产生的高斯噪声和材料深陷阱作用造成的部分电荷收集影响.结果表明,载流子平均自由程(Schubweg)在相对于探测材料厚度较小时,陷阱作用能很大地影响探测灵敏度.HgI_2的灵敏度是非晶Se的5倍以上,CdTe的灵敏度是非晶Se的10倍以上,采用高Z序数材料可以大大提高探测灵敏度.(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2007年10期）
蔡军,王立,吴平,尚晓航[9]（2006）在《顺抗磁性混合气体在梯度磁场中流动的蒙特卡罗直接模拟》一文中研究指出以氧气和氮气的混合气体为研究对象,运用蒙特卡罗直接模拟方法模拟了顺抗磁性混合气体在高梯度磁场中的流动情况,并把模拟计算结果与已有的实验结果之间进行了对比分析．模拟结果表明:磁场强度与梯度乘积由100T2·m-1增加到1000 T2·m-1时,氧体积分数增量由 0．12％增加到1．89％;混合气体温度由283 K升高到333 K时,氧体积分数增量由0．4％减小到 0．1％;混合气体中氧气的初始体积分数由20％增加到30％时,氧体积分数增量由0．12％增加到 0．59％;压力的变化对氧体积分数的变化几乎没有影响．(本文来源于《北京科技大学学报》期刊2006年05期）
于治明,巴德纯,杨乃恒[10]（2006）在《直接模拟蒙特卡罗法及其在真空泵性能计算中的应用》一文中研究指出直接模拟蒙特卡罗(DSM C)法是一种依赖物理的几率模拟方法。本文介绍了直接模拟蒙特卡罗法在真空泵性能计算中的应用。(本文来源于《真空》期刊2006年01期）
蒙特卡罗直接模拟论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
气溶胶动力学方程是描述气溶胶动力学变化的主要方程,凝并与沉降共存问题是相关领域的常见的问题。建立了对该类问题的分段算法和直接蒙特卡罗模拟(Direct Simulation Monte Carlo method,DSMC)计算方法,对DSMC中事件后系统参数的更新方法进行了改进,并提出了用纳入解析解的分段算法的结果对DSMC模拟结果进行验证的方法。结果表明,改进的DSMC算法显着提高了计算效率,模拟结果与其它算法的结果一致。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
蒙特卡罗直接模拟论文参考文献
[1].董岳.页岩气在微纳孔隙介质中渗流的直接模拟蒙特卡罗方法研究[D].中国石油大学（华东）.2013
[2].刘龙波,张利兴.凝并与沉降共存的直接蒙特卡罗模拟及其验证[J].计算机与应用化学.2012
[3].卢玉朝,谢奇林,宋凌莉,刘汉刚.Rossi-α测量方法的蒙特卡罗直接模拟[C].第八届(2012年)北京核学会核应用技术学术交流会论文集.2012
[4].卢玉朝,谢奇林,宋凌莉,刘汉刚.Rossi-α测量方法的蒙特卡罗直接模拟[J].原子能科学技术.2012
[5].何小英,贺碧蛟,蔡国飙.直接模拟蒙特卡罗羽流模拟的两相作用模型[J].推进技术.2011
[6].杨宪章.微尺度气体流动与混合的直接模拟蒙特卡罗方法研究[D].山东大学.2009
[7].闫孝红,王秋旺,索晓娜,谢公南.等壁温加热微通道内气体流动换热特性的直接蒙特卡罗模拟[J].计算力学学报.2007
[8].桂建保,郭金川,杨勤劳,牛憨笨.用蒙特卡罗方法模拟直接转换X射线探测器的响应特性[J].高能物理与核物理.2007
[9].蔡军,王立,吴平,尚晓航.顺抗磁性混合气体在梯度磁场中流动的蒙特卡罗直接模拟[J].北京科技大学学报.2006
[10].于治明,巴德纯,杨乃恒.直接模拟蒙特卡罗法及其在真空泵性能计算中的应用[J].真空.2006
论文知识图
