导读:本文包含了质心能量论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:质子,质心,夸克,离子,能量,等离子体,模型。
质心能量论文文献综述
任小文[1]（2019）在《LHC/ALICE实验质心系能量13TeV质子—质子碰撞中伴随粒子事件产生性质的研究》一文中研究指出在近几十年来,夸克胶子等离子体(QGP)—直吸引着物理学家们的浓厚兴趣。夸克胶子等离子体是有别于日常强子物质的一种新的物质相态,它曾在宇宙大爆炸(Big Bang)后很短的一段时间内出现过,并深深地影响了宇宙的演化过程及现有宇宙中所有物质的形成。在夸克胶子等离子体内,部分子(夸克和胶子的统称)是渐进自由的。相对论重离子碰撞实现了物理学家们在实验室中创造一个小型宇宙大爆炸的愿望,使在实验室中对夸克胶子等离子体的形成及特性展开系统分析成为可能。从超级质子同步加速器(SPS)到相对论重离子对撞机(RHIC),再到最新的大型强子对撞机(LHC),物理学家们已经在不同的碰撞系统,不同的碰撞能量下对夸克胶子等离子体做了系统性的研究,但仍然存在诸多悬而未决的问题。高能部分子在穿越夸克胶子等离子体时受到强相互作用会损失部分能量,部分子然后经过碎裂(fragmentation)过程形成一个末态粒子喷注(jet),由于QGP诱导入射部分子辐射胶子损失能量被称为喷注淬火(jetquenching)。RAA是高能物理实验上一个非常重要的观测量,它反应了部分子在穿越夸克胶子等离子体时能量损失的程度。在RAA的测量中,质子-质子(pp)碰撞被视为一个参考(reference),因为质子-质子碰撞通常被认为没有夸克胶子等离子体形成,因此对质子-质子碰撞的精确测量显得尤为重要。但是很不幸,在质子-质子碰撞中,除了最令人感兴趣的一个硬相互作用外,还存在诸多软过程和半硬过程的产生,它们形成一类粒子,被统称为Underlying Event(简写为UE)。Underlying Event使得质子-质子碰撞的精确测量变得非常困难,因为我们不能完全正确地从实验上区分来自硬相互作用过程的粒子和来自UE的粒子在一个质子-质子碰撞事件中,UE囊括了初态和末态辐射(initial and final state radiations),多重部分子相互作用(multiplicity parton interactions)和碰撞剩余物(beam remnants)等物理过程产生的所有的贡献。而另外我们最感兴趣的是硬相互作用产生的粒子。在传统的UE测量中,根据领头粒子的方向,整个拓扑空间被划分为叁个区域:Toward区域,Transverse区域和Away区域。Toward区域和Away区域主要用于收集来自两个背对背喷注的粒子,通常认为在领头喷注横动量小于50 GeV/c的情况下,在Transverse区域内UE粒子产生占是绝对主导地位,由于UE的产生是各向同性的,从实验上考虑叁个区域具有相同的区域面积,所以UE在叁个区域内应具有相同的分布。本文基于ALICE(一个大型重离子碰撞实验的简称)探测器采集的质子-质子碰撞数据,对质心系能量为13TeV的质子-质子碰撞中UE的产生特性进行了系统的研究,得到了 UE依赖于领头粒子横动量的最新结果,并与ATLAS测量的13TeV的最新结果作了比较。本文还重点观测了 UE依产生对粒子产生平均多重数RT的依赖,给出了RT几率分布谱和带电粒子平均横动量依赖于RT的分布谱。这是ALICE实验组有关RT的第一个测量结果。本文的主要结构如下:第一章首先介绍标准模型和量子色动力学,然后引入夸克胶子等离子体(QGP),进而介绍相对论重离子碰撞实验。第二章首先介绍多重部分子相互作用的物理概念,然后描述PYTHIA 8产生器和EPOS LHC产生器,接着回顾UE在高能碰撞实验中的测量历史,最后着重介绍一个新的事件分类器,RT。第叁章简要介绍ALICE探测器的主要结构,探测器的主要子探测器的布局及性能以及ALICE探测器的升级计划。第四章详细讨论UE领头粒子横动量依赖性测量的主要步骤,包括数据的选取,事件及粒子的筛选,主要的修正步骤及系统误差估计方法,最后给出测量的物理结果。第五章详细介绍Underlying Event的RT依赖性测量过程,并详细介绍了Unfolding方法在RT测量中的应用,最后给出带电粒子平均横动量的RT依赖性的物理测量结果。第六章给出本文的结论及对课题研究前景的展望。(本文来源于《华中师范大学》期刊2019-03-01）
杨丽文[2]（2018）在《质子-质子高能碰撞下末态粒子谱不依赖于质心系能量的标度行为》一文中研究指出末态粒子的横向动量谱是高能粒子碰撞中的重要观测量之一。为理解高能粒子碰撞中粒子产生的动力学,有必要对粒子横动量谱进行研究。而对粒子横动量谱标度行为进行研究是理解粒子产生机制的其中一种方法。近几年,质子-反质子(p(?))在质心系能量为0.63,1.8和1.96 TeV碰撞中带电强子横动量谱中存在不依赖于质心系能量的标度行为已被观测到。虽然在质子-质子碰撞末态粒子中带电π介子,K介子和质子占有主要份额,但是也有其它粒子产生。因为奇异夸克比上夸克和下夸克重,所以奇异粒子(Ks0Λ,(0)和φ)末态粒子中占有较小份额。ALICE(A Large Ion Collider,ALICE)和CMS(the Compact Muon Solenoid,CMS)合作组发表了质子-质子(pp)在不同质心系能量0.9,2.76和7TeV碰撞下带电π介子,K介子,质子和奇异粒子(Ks0,Λ,(?)和φ)横动量谱的实验数据。我们发现这七种粒子横动量谱以z=pT/k 为变量时会呈现出一种不依赖于质心系能量的标度行为。这里k是依赖于质心系能量的标度参数,它由品质因子的方法得到。由这种方法得到的标度参数不依赖于标度函数的形状。k随质心系能量增加而非线性增大,并可以参数化为k=αln(?)+β,其中(?)是质心系能量,α和β是自由参数,α表征k随ln(?)的增长率。在误差范围内,带电K介子,质子和奇异粒子(Ks0,Λ,(?)和φ)的增长率相当。带电π介子的增长率小于上述六种粒子的增长率。最后在弦重叠模型中,带电π介子,K介子,质子和奇异粒子(Ks0,Λ,(?)和φ)都是由弦重迭形成的团簇衰变而来且π介子,K介子,质子,奇异介子(Ks0和φ)和奇异重子(Λ和(?))来自不同的团簇。这七种粒子的横动量谱的标度行为可以用弦重迭模型定量解释。(本文来源于《陕西师范大学》期刊2018-05-01）
杨登锋,秦成岗,汪瑞良,何敏,王守东[3]（2016）在《能量谱质心频移法Q值估计》一文中研究指出由于地震数据中的噪声干扰,子波振幅谱的高频和低频段扰动强烈,造成振幅谱质心频移法估计Q值的稳定性依赖于积分频带的选取。为此,提出了基于能量谱的质心频移Q值估计的新方法,推导了估计Q值的解析表达式。模型测试证实了能量谱质心频移法相对于振幅谱质心频移法,对积分频带的依赖性降低、稳定性增强。经实测VSP资料应用证实了该方法可以稳定有效地估计Q值。(本文来源于《石油地球物理勘探》期刊2016年05期）
DIMOVA,T.V.,ACHASOV,M.N.,BARNYAKOV,A.Yu.,BELOBORODOV,K.I.,BERDYUGIN,A.V.[4]（2016）在《SND上质心能量2GeV以下正负电子淹没到强子过程的研究（英文）》一文中研究指出从2010年开始,VEPP-2000正负电子对撞机上的SND探测器在质心能量区间0.3~2.0GeV正式运行.基于已获取数据,得到了正负电子淹没到强子过程研究的新结果.(本文来源于《中国科学技术大学学报》期刊2016年04期）
刘峰,郭少军,沈同圣,马新星[5]（2015）在《基于信息熵和最小能量差的星点质心定位(英文)》一文中研究指出天文导航技术已经进入一个新的发展阶段,随着电子技术和计算机技术的发展,它已广泛应用于卫星、航天飞机、远程导弹和其他航天器。星点质心位置是天文导航技术的关键。由于白天强烈天空背景的干扰,拍摄的近红外恒星图像信噪比很低。首先,采用信息熵的方法来进行分析恒星的图像能量分布。然后,提出了基于多级的最小能量差星点目标质心定位的方法。此方法使用线性迭加,以缩小质心区域范围,使用恒星能量分布的对称性出现的最小差值时,得到星点质心坐标。通过测试自然拍摄的图像来验证算法的准确性。实验表明:该方法具有良好的低信噪比条件下的质心定位精度。(本文来源于《红外与激光工程》期刊2015年S1期）
孙志攀,高春媛[6]（2015）在《UrQMD模型中对质心能量7.7～62.4GeV下正反粒子椭圆流的差异研究（英文）》一文中研究指出利用UrQMD-3.3p1模型模拟了在质心能量(~sNN)~(1/2)=7.7,11.5,19.6,27,39和62.4GeV的Au+Au碰撞,在中心快度区域分析了质子,π+,K+以及它们相应的反粒子的椭圆流。分析了粒子与相应的反粒子的v2差值随横动量pT的变化。分析结果表明,在UrQMD模型中在整个BES能区K-的v2值大于K+的。在能区7.7～62.4GeVπ+和π-的v2(pT)值几乎相同。然而实验上在低能区7.7,11.5和19.6GeV,在所考察的pT值范围内v2(π-)大于v2(π+)。能清楚看到在UrQMD模型中在整个BES能区反质子的v2大于质子的,这与实验结果相反。理论结果与实验数据相反,表明我们还需要不断深化对重离子碰撞的强耦合性和输运过程的非平衡性的理解。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2015年03期）
朱银莹,邵明[7]（2014）在《质心能量200 GeV d+Au碰撞粒子横动量谱的Tsallis统计分析》一文中研究指出用基于非广延热力学Tsallis统计的爆炸波(Tsallis blast-wave,TBW)模型研究了RHIC能区200GeV质心能量氘核-金核(d+Au)碰撞系统中心快度区和前(后)向快度区轻强子和J/Ψ的横动量谱.在全动量区间,TBW模型可以很好地描述粒子谱.分析结果表明,200GeV d+Au中心碰撞中平均径向流不为零,其大小介于同能量的质子-质子(p+p)与金核-金核(Au+Au)碰撞系统之间,d+Au碰撞中存在显着的冷核物质(cold nuclear matter,CNM)效应.J/Ψ在中心快度区径向流为零,而在后向快度区具有非零的径向流,可能预示在d+Au碰撞系统中已探测到色玻璃凝聚(color glass condensate,CGC)效应.(本文来源于《中国科学技术大学学报》期刊2014年12期）
祁孟丽[8]（2014）在《RHIC能区质心能量200GeVAu+Au碰撞的快度关联模拟研究》一文中研究指出从目前人们已经掌握的物理知识来看，物质最基本的组成单元就是夸克和胶子。但是因为夸克禁闭的存在，人们现在为止还没有发现自由的单个存在的夸克。直到20世纪末，物理学家提出，在相对论重离子碰撞中，可能会产生能量密度非常高的物质--夸克胶子等离子体（QGP）。但是人们只能根据末态粒子的信息来分析QGP的性质。在很早的低能重离子碰撞中，就已经观察到了短程快度关联的存在；本世纪初，在RHIC能区的Au+Au碰撞中，可以看到很强的长程快度关联。多相输运模型（a multiphase transport，AMPT），是一个比较成功的研究高能重离子碰撞的唯象的模型，并得到非常广泛的应用。本文利用AMPT模型模拟质心系能量为200GeV时的Au+Au碰撞，并研究在不同对心度，不同的赝快度间隔下，Forward-Backward多重数关联强度的大小，以期探知长程快度关联产生的机制。本文首先讨论了实验上测得的能量为200GeV的Au+Au碰撞的数据分析结果，得到长程快度关联强度随着对心度的增加而增加的结果；同时给出了HIJING模型得到的2.76TeV时PbPb碰撞的末态多重数的计算结果，当用平均方法计算时的结果和拟合方法给出的结果相差很大，而拟合方法的计算结果和低能时的实验结果符合的很好。接下来本文就用平均和拟合两种方法，分析AMPT模型模拟的，质心系能量为200GeV的Au+Au在不同对心度下碰撞的数据结果。文中用平均方法分析得到的结果和实验数据的分析结果完全相反，而用拟合方法得到的结果，在短程关联部分，向前向后（Forward-Backward，FB）关联强度随对心度的变化趋势和实验数据的相符，但是长程关联部分却和实验结果完全相反。并且关联强度值随赝快度间隔的增大急剧的下降。但是AMPT模型得到的结果，无论是两种方法中的哪种，都可以明确的看到长程关联的存在，而AMPT的初始条件由Glauber模型给出，并不是色玻璃凝聚模型（CGC）。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2014-06-01）
查王妹[9]（2014）在《J/ψ的产额在RHIC金金对撞质心系能量为39GeV，62.4GeV和200GeV的测量》一文中研究指出粒子物理标准模型能够很成功的描述很多物理实验结果。它成功的预测了粲夸克(c),底夸克(t),Z玻色子,W玻色子以及希格斯玻色子的发现。量子色动力学(QCD)能够描述标准模型中夸克和胶子之间的强相互作用。基于格点量子色动力学的计算,在高温和低重子密度条件下,会发生从强子物质到夸克解禁闭的夸克胶子等离子体(QGP)的相变。夸克胶子等离子体也被认为存在于宇宙早期的演化中。美国布鲁克海文国家实验室(BNL)的相对论重离子对撞机(RHIC)曾经是世界上最高能量的对撞机。它通过高能的重离子对撞来寻找夸克胶子等离子体并研究其性质以及检验QCD的预言。粲夸克被认为是一个很理想的研究QGP性质的探针。因为它的质量比较大,只能在初始阶段的硬碰撞中产生。在其中,粲夸克和反粲夸克组成的束缚态J/ψ由于色屏蔽而造成产额的压低被认为是QGP产生的重要信号之一。但是除了色屏蔽的效应,其他的机制例如冷核效应和粲夸克的重新组合也会对J/ψ的产额产生影响。所以在不同的对撞能量以及不同的中心度下测量J/ψ的产额可以帮助我们理解引起J/ψ产额改变的各种机制,了解QGP的性质。在本篇论文中,我们将报告J/ψ的产额在金金对撞39GeV,62.4GeV和200GeV等对撞能量下的测量结果,分析研究的是STAR在2010年和2011年采集的数据。通过分析J/ψ衰变到双电子的衰变道来重建J/ψ的信息。首次测量了STAR在39GeV和62.4GeV两个能量点金金对撞的J/ψ的产额。这是STAR在多气隙电阻板室(MRPC)飞行时间探测器(TOF)全部安装完成后第一次在该两个能量点的测量。联合运用时间飞行谱仪,电磁量能器和时间投影室(TPC),我们能够在很大的很横动量动量范围(0.2-10GeV/c)很好的鉴别出电子。因此,我们能够获得很好的信噪比。正如我们所预期的那样,随着对撞能量的增加,J/ψ的产额也随之增加。我们进一步计算了这三个对撞能量下的核修正因子(RAA)。在这叁个能量点下,我们观察到在中心对撞下J/ψ的产额相对于其在质子质子对撞的产额有显著的压低。在误差范围内,这叁个能量点产额的压低随着横动量的变化,趋势和数值的大小都非常类似,也就是说J/ψ产额的压低对不同的对撞能量依赖性很小。我们还将测量的核修正因子和理论模型的计算进行的比较。在误差范围内,理论计算和我们的测量结果相符合。该理论模型计算主要考虑了色屏蔽的效应和粲夸克在热介质中的重新组合。这表明,在RHIC能区下,粲夸克的重新组合产生的J/ψ对于J/ψ产额有可观的贡献。在色屏蔽效应和粲夸克重新组合产生这两个相互竞争的效应的影响下,J/ψ产额的压低对于能量的依赖度在RHIC能区下很小(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2014-05-01）
王斌,董燎原,阮向东[10]（2013）在《BESIIIΨ(3770)数据的BEPCII质心系束流能量刻度》一文中研究指出截至2011年5月,BESIII探测器在BEPCII对撞机质心系能量3.773 GeV附近采集了2.9fb-1积分亮度的数据。对这些数据进行物理分析,需要对BEPCII的束流能量(Eb)进行刻度。用预期束流能量计算mKnπ的束流约束质量(mbc),拟合束流约束质量谱得到D介子质量(mD(fit))来刻度Eb。对全部Ψ(3770)数据进行了束流能量刻度,并检验刻度后的D介子质量和分辨(σD)。结果表明,用刻度后的束流能量得到的D介子质量更接近D介子的真实质量,且分辨得到进一步改善。(本文来源于《核电子学与探测技术》期刊2013年02期）
质心能量论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
末态粒子的横向动量谱是高能粒子碰撞中的重要观测量之一。为理解高能粒子碰撞中粒子产生的动力学,有必要对粒子横动量谱进行研究。而对粒子横动量谱标度行为进行研究是理解粒子产生机制的其中一种方法。近几年,质子-反质子(p(?))在质心系能量为0.63,1.8和1.96 TeV碰撞中带电强子横动量谱中存在不依赖于质心系能量的标度行为已被观测到。虽然在质子-质子碰撞末态粒子中带电π介子,K介子和质子占有主要份额,但是也有其它粒子产生。因为奇异夸克比上夸克和下夸克重,所以奇异粒子(Ks0Λ,(0)和φ)末态粒子中占有较小份额。ALICE(A Large Ion Collider,ALICE)和CMS(the Compact Muon Solenoid,CMS)合作组发表了质子-质子(pp)在不同质心系能量0.9,2.76和7TeV碰撞下带电π介子,K介子,质子和奇异粒子(Ks0,Λ,(?)和φ)横动量谱的实验数据。我们发现这七种粒子横动量谱以z=pT/k 为变量时会呈现出一种不依赖于质心系能量的标度行为。这里k是依赖于质心系能量的标度参数,它由品质因子的方法得到。由这种方法得到的标度参数不依赖于标度函数的形状。k随质心系能量增加而非线性增大,并可以参数化为k=αln(?)+β,其中(?)是质心系能量,α和β是自由参数,α表征k随ln(?)的增长率。在误差范围内,带电K介子,质子和奇异粒子(Ks0,Λ,(?)和φ)的增长率相当。带电π介子的增长率小于上述六种粒子的增长率。最后在弦重叠模型中,带电π介子,K介子,质子和奇异粒子(Ks0,Λ,(?)和φ)都是由弦重迭形成的团簇衰变而来且π介子,K介子,质子,奇异介子(Ks0和φ)和奇异重子(Λ和(?))来自不同的团簇。这七种粒子的横动量谱的标度行为可以用弦重迭模型定量解释。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
质心能量论文参考文献
[1].任小文.LHC/ALICE实验质心系能量13TeV质子—质子碰撞中伴随粒子事件产生性质的研究[D].华中师范大学.2019
[2].杨丽文.质子-质子高能碰撞下末态粒子谱不依赖于质心系能量的标度行为[D].陕西师范大学.2018
[3].杨登锋,秦成岗,汪瑞良,何敏,王守东.能量谱质心频移法Q值估计[J].石油地球物理勘探.2016
[4].DIMOVA,T.V.,ACHASOV,M.N.,BARNYAKOV,A.Yu.,BELOBORODOV,K.I.,BERDYUGIN,A.V..SND上质心能量2GeV以下正负电子淹没到强子过程的研究（英文）[J].中国科学技术大学学报.2016
[5].刘峰,郭少军,沈同圣,马新星.基于信息熵和最小能量差的星点质心定位(英文)[J].红外与激光工程.2015
[6].孙志攀,高春媛.UrQMD模型中对质心能量7.7～62.4GeV下正反粒子椭圆流的差异研究（英文）[J].原子核物理评论.2015
[7].朱银莹,邵明.质心能量200GeVd+Au碰撞粒子横动量谱的Tsallis统计分析[J].中国科学技术大学学报.2014
[8].祁孟丽.RHIC能区质心能量200GeVAu+Au碰撞的快度关联模拟研究[D].哈尔滨工业大学.2014
[9].查王妹.J/ψ的产额在RHIC金金对撞质心系能量为39GeV，62.4GeV和200GeV的测量[D].中国科学技术大学.2014
[10].王斌,董燎原,阮向东.BESIIIΨ(3770)数据的BEPCII质心系束流能量刻度[J].核电子学与探测技术.2013
论文知识图
