一、末态粒子发射的间歇性与夸克味动力学效应（论文文献综述）
张博楠[1]（2020）在《QCD手征相变的若干有效模型研究》文中进行了进一步梳理强相互作用是人类已知的四种基本相互作用之一,量子色动力学是描述夸克层次上强相互作用的SU（3）局域规范理论。QCD的性质如渐进自由等特性使其呈现出丰富的物理内涵,并产生了复杂的相结构。QCD相图对早期宇宙演化、重离子碰撞以及致密星体结构等方面的研究具有重要意义。人们通过高能重离子碰撞实验产生高温高密的物质,即夸克胶子等离子体,来探索极端状态下物质的形态与特性。人们普遍认为在低化学势区域QCD相图上存在平滑过渡的区域,因此临界端点的探索就成了当前研究的重点。但是由于QCD在低能情况下的非微扰特性,直接利用QCD基本理论进行解析计算是不可能的,因此人们提出了众多唯象模型,通过对唯象模型的研究来定性地对QCD相图性质进行探索。夸克-介子模型可以实现手征对称性的自发破缺和恢复,并且是可重整的。因此,我们用有限温下夸克-介子模型来模拟QCD相图性质,并将热力学几何方法引进QCD相图的探索中。我们发现,热力学曲率R在平滑过渡区域会发生变号,曲率的大小会随着接近临界端点而发散。此结论与热力学几何中R∞ξd的预期一致。我们进一步分析了热力学曲率发散的原因,发现能量与粒子数的混合涨落对热力学曲率的发散起着重要作用,进而使系统产生临界现象。除此以外,我们还研究了有限系统中的QCD相变,一个非常有意思的发现是,在低温下,如果系统足够小,系统的零模激发会对系统的手征相变性质产生重要影响。在尺度为3fm系统中,零模激发会使系统在手征对称性自发破缺与恢复之间创造一个中间态,使系统发生转变,但不足以使手征对称性得到恢复。当尺度进一步减小时,系统中的零模作用增强,以至于足以使破缺的手征性得到恢复,而当系统尺寸增大时,由于体系可以激发出更多零模以外的模,零模的贡献减小,直至消失。零模激发对体系相变的影响是有限尺寸效应中独有的现象。
刘凤仙[2]（2020）在《在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究》文中进行了进一步梳理理论上认为,宇宙产生之初正反物质应该是相同的,而现实的宇宙中已经很难找到反物质的存在。反物质和普通物质的这种不对称性是现代物理学研究的一个基本问题,研究这个不对称性的深刻的物理机理是过去几十年的一个热点。由于在高能重离子碰撞实验中,最初产生高温高密核物质的环境类似于宇宙大爆炸的初始阶段产生的“火球”环境,这为在实验中研究反物质提供了一条可能的途径;也为科学家研究宇宙演化早期物质形态,寻找奇特物质和反物质提供了理想场所。借助于现代加速器技术,科学家在高能碰撞实验中已经成功产生并捕捉到了反氢原子,并对轻（反）核物质以及（反）超核物质等进行了广泛的研究。特别是（反）超核物质被发现以来,极大地促进了核物理学家对探索奇特物质（如超核、反超核和含奇异夸克的束缚态）以及超子-核子相互作用的研究工作。本论文用部分子-强子级联模型（PACIAE）模拟质心能量为200 GeV、赝快度区间为|η|<0.5、以及横动量范围为0<pT<8GeV/c的铜铜（Cu+Cu）碰撞实验,产生多粒子末态;接着用动力学约束的相空间组合模型（DCPC）组合产生轻（反）原子核（d、（?）、3He、（?）、4He、（?））和（反）超核（Λ3H、（?））。模拟研究相对论重离子碰撞中轻（反）原子核和（反）超核的产生及其特性。其中,模型参数通过拟合STAR实验组相同条件下已有的实验数据确定。首先,计算了不同中心度区间轻（反）原子核（d、（?）、3He、（?）、4He、（?））的产额、产额比,研究了它们的中心度依赖性和质量标度特性。结果表明:轻（反）原子核的产额随着中心度的增大都迅速下降,呈现出很强的中心度依赖特性;但是,反原子核对原子核的产额比随着中心度的增大保持不变。轻（反）原子核的产额随着原子核质量数的增大而很快地减小,呈现出质量的指数标度行为,即每减少单位核子数,（反）原子核的产额下降约3个数量级。同时,可以发现:随着参与碰撞的核子数（Npart）的增加,每参加碰撞核子数产生轻（反）原子核的相对产额快速增大;而且重一些的（反）原子核比轻一些的（反）原子核增加得更快,这表明参与碰撞的核子数越多越容易产生轻（反）原子核。另外,本论文还用组合参数BA讨论了合成原子核的难易程度。结果显示,产生重一些的（反）原子核比轻的（反）原子核更难。模型结果与已有的STAR实验值符合得很好。这样,本论文预言了高能Cu+Cu碰撞中不同中心度轻（反）原子核产生的产额与产额比,给出了相对论重离子碰撞中轻（反）原子核产生的质量标度特性。然后,分别计算了三个中心度区间（0-10%、10-30%、30-60%）的超氚核和反超氚核（Λ3H、（?））的产额、产额比,并与（反）氦-3核（3He、（?））以及（反）氚核（3H、（?））进行了比较。研究结果表明:（反）超氚核的产额（Λ3H、（?））与3He、（?）、3H和（?）的产额均随着中心度的增大而迅速地降低;但其反超氚核与超氚核的比值保持不变,与中心度无关;（反）超氚核对原子核质量数相同的（反）原子核（3He、（?）、3H、（?））的混合比值（Λ3H/3He、（?）/（?）、Λ3H/3H、（?）/（?））都小于1,这表明（反）超核的产额比普通（反）原子核的产额低。此外,论文中还计算了超氚核和反超氚核的奇异丰度因子S3=Λ3H/（3He×Λ/p）,其值都接近于1,这一结果进一步证实了相对论重离子碰撞中奇异夸克的相空间数与轻夸克的类似,意味着高能Cu+Cu碰撞中高温解禁夸克物质已经形成。模型研究结果也与已有的STAR实验数据符合得较好。同样,本论文用模型预言了高能Cu+Cu碰撞中不同中心度区间超氚核和反超氚核的产额、产额比和奇异丰度因子的值。最后,研究了质心能量为200 GeV的Cu+Cu碰撞中介子（π+、π-、k+、k-、kS0）、重子（p、（?）、Λ、（?））和轻（反）原子核（d、3H、（?）、3He和（?））的集体流行为,比较了正物质与反物质的集体流的差异。本论文用PACIAE模型和DCPC模型分别计算了介子、重子和轻（反）原子核椭圆流v2的横动量分布。结果发现:在高能Cu+Cu碰撞中产生的轻（反）原子核也存在集体流行为;特别是,本论文首次证明了,在误差范围内,正物质与反物质（包括介子、重子和原子核）的椭圆流的横动量分布完全相同,即正、反物质的产生和演化过程是完全对称的。这些结果都进一步证实在相对论重离子碰撞中QGP物质已经产生。计算得到的椭圆流v2的横动量分布特征与实验数据相似,在低横动量区域,模型结果与实验数据吻合较好;在高横动量区域,存在一些差异,这可能是由于模型和实验组对中心度的定义标准不同所引起。
金小海[3]（2020）在《重离子反应中QCD物质的涨落研究》文中认为量子色动力学（QCD）是描述强相互作用的基本理论,它能成功解释很多近现代的物理现象。QCD理论预测,在足够高的能量下,禁闭在强子内部的夸克和胶子将会退禁闭,形成一种新的物质形态——夸克胶子等离子体（QGP）。通常QCD相图被表示成关于横轴为重子化学势μB,纵轴为温度T的二维结构。其中,在高重子化学势、低温的状态下,强子到夸克胶子等离子体的相变属于一阶相变。随着重子化学势的降低和温度的升高,强子到夸克胶子等离子体的相变表现为平滑的过渡。在一阶相变线的末端,平滑过渡区的起点,理论预测可能会存在一个临界点（CP）。在该临界点,由于关联长度的增大,会对实验上的观测量带来巨大的影响。研究表明守恒荷（净重子数、净电荷数和净奇异数）的高阶涨落对临界点非常敏感,表现为随着重离子碰撞系统温度和重子化学势的变化,守恒荷的高阶矩（方差σ2、偏度S和峰度κ）及其乘积可能会出现对碰撞能量的非单调依赖行为,甚至符号的改变,因此守恒荷的高阶矩及其乘积被建议作为实验上研究临界点的观测量。基于上面的理论,美国布鲁克海文国家实验室相对论重离子对撞机（RHIC）完成了第一期能量扫描实验（BES）,其中STAR合作组已经取得非常令人感兴趣的物理结果:显示在较低的对撞能量区间（7.7-19.6GeV）,可能会存在QCD相变的临界点。本文利用一个多相输运模型（AMPT）,研究了在对撞能量为7.7、11.5、19.6和27GeV区间下,由于关联长度增大而引起的部分子密度涨落对净质子数、净核子数和净重子数高阶矩及其乘积的影响。我们分析了在有部分子密度涨落下和无部分子密度涨落下,净质子数、净核子数和净重子数等高阶矩以及乘积对系统碰撞能量（?）、末态粒子快度y和横向动量pT的依赖关系。研究发现在AMPT模型中,部分子密度涨落对净质子数、净核子数和净重子数高阶矩以及乘积的影响并不是很明显,但发现高阶矩及其乘积对粒子的快度和横向动量有明显的依赖,特别是在高横动量或大快度区间。而且我们发现净核子数和净重子数高阶矩乘积κσ2在AMPT中对系统对撞能量有一个单调依赖关系。同时,我们也利用夸克动力学组合模型研究了部分子密度涨落对多奇异粒子Ω和φ的产额、产额比值以及它们椭圆流υ2的影响。研究发现,在动力学组合模型下,部分子密度涨落提高了多奇异粒子Ω和φ的产额以及比值。与此同时,我们也分析了部分子密度涨落对Ω和φ粒子集体流——椭圆流的影响,发现Ω和φ粒子的椭圆流并未受到部分子密度涨落的明显影响,我们认为集体流未受部分子密度涨落的影响可能和部分子密度涨落在模型中引入的位置有关。通过在AMPT模型中引入部分子密度涨落来模拟QCD物质中发生相变的物理过程,我们发现这样的过程可以描述Ω与φ奇异产额增强的实验结果。我们的研究为下一步实验上寻找QCD相变和临界点提供了参考。
江泽方[4]（2019）在《相对论流体力学中含纵向加速流效应的解析解及其在RHIC以及LHC上的应用研究》文中研究表明相对论流体力学模型是研究高能重离子碰撞中产生的夸克-胶子等离子体（QGP）及其物理性质的重要方法之一。相对论流体力学模型提供了一个核子碰撞形成热密介质及介质演化的简单时空图像,它使得人们在无需任何微观模型的细节下就能描述介质膨胀的各个阶段:从初始的夸克-胶子等离子体形成,介质膨胀中的热力学演化,一直到最后的后冷冻强子化逸出等等。相对论流体力学解析解及大量的理论模型提供了丰富的观测量来研究QGP的运动特性和行为,特别是诸如粘滞作用,集体流效应,介质与喷注相互作用等等。相对论流体力学模型自从十九世纪四十年代中叶发展以来,到目前为止已经得到了深入而广泛的研究。本文主要讨论相对论流体力学中含纵向加速流行为（longitudinal accelerated flow）的演化过程及理论模型发展。通过在一个可以计算固有加速度的坐标系（或称之为Rindler coordinate）中求解流体力学守恒方程,利用不同的速度场假设,得到多个新的含纵向加速流行为的解析解和微扰解。利用这些包含了纵向加速流行为的解,结合Cooper-Frye冻结条件,本文推导得到了多个关于末态粒子多重数的分布谱,并将其中的赝快谱与RHIC和LHC能区不同核-核碰撞以及核子-核子（p+p）碰撞得到的实验数据进行了比较,结果表明QGP的非匀速演化和粘滞性与粒子末态分布谱的深刻联系。使用相对论理想流体力学的CNC（Csorgo-Nagy-Csanad）解析解和Buda-Lund粒子分布模型,我们估算了 QGP介质演化初期热力学量大小。对比经典的Bjorken初态能量密度估计模型,我们讨论了纵向加速流存在情形下对介质热力学演化中初始体积,热力学演化以及流体元快度变化的影响。结果表明,如果流体膨胀中存在纵向加速流效应,STAR/PHENIX以及ALICE利用Bjorken模型进行的初态能量密度估计会略小于不考虑纵向加速流效应的结果。这些关于初态热力学估计的结果与修正模式还需要与更精确的Latttice QCD结果进行综合研究才能确定。CNC模型所需要的状态方程比较特殊。为了解决这一问题,在不采用CNC模型中利用泰勒展开方式处理微分方程的基础上,本文介绍了我们首次发现的满足一般性状态方程、含所谓“冲击波”特征、在有限中心快度区域有效的CKCJ（Csorgo-Kasza-Csanad-Jiang）解析解。利用这个新的精确解,我们分析了LHC能区质子-质子碰撞末态产物赝快度分布谱。在小系统中,是否具备形成了QGP的条件仍然富有争议且充满了未知性,这里我们的结果仅仅从能动量守恒和流体力学方向给出了理论-实验对比。通过对比两种含纵向流行为的解析解结构发现,CNC解析解实际上是CKCJ精确解解的特殊情况之一,并且CKCJ模型计算得到的末态谱对状态方程的依赖程度与CNC模型中采用的状态方程计算结果基本一致。在CKCJ理想流体力学模型解的基础上,我们还求解了含有Navier-Stokes近似的相对论粘滞流体力学方程,得到了一个可以讨论粘滞性和纵向加速流效应的微扰解。研究这个微扰解,我们发现这个解可以有效分析介质中同时存在纵向含加速度效应与粘滞效应时的演化行为,特别是观测到介质的热力学演化会受到这两种完全作用的相互影响（加速效应会加快介质热力学演化,粘滞效应会减缓介质热力学演化）。粘滞效应的影响和纵向加速流的影响最终在最终的末态产额分布上体现出了不同。利用这个微扰解,我们还推导出了末态带电粒子多重数的横动量谱,快度谱以及赝快度谱。利用得到的含粘滞流体力学模型,我们成功描述了 RHIC以及LHC上最中心碰撞的实验结果。通过对目前RHIC以及LHC实验上的Cu+Cu,Au+Au,Pb+Pb,Xe+Xe赝快度分布结果进行分析,本文给出了一个对于纵向流效应的简单描述模型。同时,由于一阶粘滞的微扰近似做法是一个长程有效理论,我们在文中还给出了含有二阶粘滞（Israel-Stewart）的数值解结果。基于纵向速度扰动提出的微扰法也可以被认为是对相对论情形下流体力学方程的一种近似求解方式,这种方法可以广泛应用到其它包含了纵向加速流及其它效应的模型中去。在以上已发表的流体力学工作基础上,在第五章中给出了我们目前对三个新方向的研究结果,分别是含粘滞的哈勃型流精确解与数值解,快部分子在介质中传播行为,以及含横向均匀磁场的流体力学精确解（数值解）。这些课题大大加深了我们对相对论重离子碰撞以及相对论流体力学研究领域的认知。
许豪[5]（2018）在《重味强子态产生、衰变和相互作用的研究》文中指出在近十几年中,实验发现了大量的重味强子态与反常的近阈现象,它们挑战着人们对低能强相互作用的固有认知。为了探索重味强子态的非微扰QCD本质,理解它们之间的相互作用机制,我们需要对它们的各方面性质进行研究。在本论文中,我们着重研究了重味强子态的产生、衰变和相互作用三方面的性质。本论文首先介绍了重夸克对称性和手征对称性。接着就如何依据这两种对称性构建强子层次的理论模型进行了探讨,继而将其运用于包括B（5970）在内的高激发态底介子的衰变研究中。结果表明实验可以通过某些特征衰变道来证实、发现这些2*S态底介子。我们的工作为未来实验寻找高激发态底介子提供了重要参考。接着,我们研究了重味强子态的产生。我们首先研究了包括D（*）（3000）和Ds（3040）在内的2P态D（s）介子在B（s）介子半轻衰变中的产生,结果表明它们的产生概率相当可观,即未来实验很有希望发现它们。我们期望实验以这项工作为支撑,通过B半轻衰变建立起D（s）介子家族谱学。后来我们有考察粲偶素在低能pp对撞过程中的产生。结果表明φ（3686）和φ（3770）态有希望在未来的pp对撞实验中被观测到,另外,我们还发现角分布的行为很大程度上依赖于核子激发态。本工作能够为未来PANDA实验的粲偶素及类粲偶素研究提供重要支持。最后,我们研究的是重强子间的相互作用及其效应。我们选取了一个较为典型的系统DD*,使用手征微扰论考察了它的相互作用机制。我们发现在某些道中,它们之间的相互作用足以导致束缚态的形成。紧接着,我们考察了强子间相互作用在B → X（3823）K和其它类似过程中的影响,其间我们使用了重散射机制下的有效拉氏量模型。结果表明,强子间相互作用确实能为这类过程带来衰变几率的增强。此研究不仅有助于我们理解重强子间相互作用,而且对完善D波粲偶素家族也有很重要的意义。本工作通过展示重味强子态的产生、衰变和相互作用三方面性质,呈现了一个关于重味强子态研究的较为完整的图像,这将会有助于我们更全面、更深入地理解非微扰强相互作用。
耿金军[6]（2017）在《伽玛射线暴：相对论性喷流的传播及应用》文中提出伽玛射线暴（简称伽玛暴）是来自宇宙空间的伽玛射线在短时间内突然增强的高能爆发现象。1973年Vela卫星发现伽玛暴以来,伽玛暴的研究一直是天体物理领域的热点。历经康普顿伽玛射线天文台、BeppoSAX卫星、Swift、Fermi卫星时代,经过大约半个世纪的努力,如今人们基本确认了伽玛暴的宇宙学距离和长伽玛暴的大质量恒星坍缩起源,建立了余辉标准模型。随着伽玛暴多信使窗口的打开,即伴随着光学、X射线、中微子、引力波多种观测手段的应用,伽玛暴的研究已经进入攻克难点问题时代。伽玛暴喷流的产生机制、传播过程、喷流主要成分等问题亟待解决。本文的研究从伽玛暴的余辉开始,我们基于标准外激波模型,提出了完整的正反激波动力学系统的数值求解方法,并运用其解释了近几年观测到的一系列特殊伽玛暴余辉。我们进而转入对伽玛暴喷流的研究,研究了间歇性相对论性喷流在旋转恒星中的传播。以此为基础,我们将来要把研究推广到考虑磁场的情形,真正建立起伽玛暴喷流从形成之后到产生伽玛辐射之间的桥梁。同时,我们也关注了当下的研究热点—快速射电暴,提出了相关理论模型。论文的具体组成如下:第一章是对伽玛暴领域的简要综述,介绍了伽玛暴及余辉的观测与理论,以及当下人们正在集中研究的问题。第二章中,我们介绍了伽玛暴喷流的可能产生机制,包括Blandford-Znajek机制和中微子驱动机制。伽玛暴喷流的产生是该领域的核心问题,这两种机制是研究伽玛暴的出发点。第三章包含了我们在伽玛暴领域的工作。我们提出了完整的余辉阶段正反激波动力学系统的数值解法,将之运用到延迟能量注入、密度跳变、中心磁星相对论粒子星风注入等情形中,用来解释不同类型的特殊伽玛暴余辉。我们新的计算表明密度跳变并不能解释光学余辉中的鼓包。同时,我们提出陡升型鼓包起源于中心黑洞回落吸积产生的延迟能量注入,而平缓型鼓包起源于中心磁星相对论粒子星风注入。在相对论星风注入情形中,通过对余辉的拟合,我们能够给出对中心磁星表面磁场的限制。第四章中,我们求解了快速旋转恒星的结构,探究了伽玛暴喷流在坍缩恒星包层中的传播。前人的研究集中在持续性喷流,而且不考虑恒星包层的自引力与旋转。我们在考虑了星包层自引力与旋转之后,研究了持续性喷流与间歇性喷流的传播。对于间歇性喷流,我们发现持续时间短于1s的喷流脉冲,会在传播过程中消失。该消失现象,可以很好地解释观测上伽玛暴前兆辐射与主暴之间的宁静期。数值模拟过程中,我们使用了 PLUTO程序,并对其原程序进行了部分修改。第五章中,我们介绍了当前的一个研究热点—快速射电暴的观测概况。快速射电暴的特性让研究者相信其起源极可能与中子星相关。我们之前的研究曾提出中子星与小行星的碰撞能够很好地解释中子星的反周期突变现象。结合现有的观测和理论,我们提出快速射电暴也可能起源于中子星与小行星的碰撞过程。该模型能够解释快速射电暴大部分的观测特征,如持续时间、特征频率、辐射光度,以及事件率等。在第六章,我们研究了奇异星-奇异行星系统的引力波辐射,预言了下一代引力波探测器观测到该系统的可能性。我们的计算表明,质量为1.4M⊙的奇异星与质量大于10-5M⊙的奇异行星并合事件产生的引力波信号,在3 Mpc的距离内,能够被下一代的Einstein探测器探测到。我们提出,这种观测会是一种证认奇异夸克物质存在的新方法。最后,在第七章我们列举了伽玛暴研究领域中存在的难题,总结了我们的工作对现有研究的贡献,提出了自己的一些看法。以我们的工作为出发点,我们展望了接下来要开展的系列工作。另外,为了方便读者查阅,我们在附录A、B、C中给出了本论文中涉及到的一些较复杂公式的具体推导过程。
高亚琴[7]（2015）在《高能碰撞中末态产物的横动量与多重数分布》文中进行了进一步梳理上世纪七十年代,李政道等人预言了在相对论能量下进行重离子碰撞,极有可能形成局域高温高密环境从而产生夸克-胶子等离子体（QGP）,这使得高能碰撞领域得到了飞速的发展。许多物理研究者,投身于探究粒子产生机制,寻求质量本源的工作中。但由于系统反应时间都非常短,人们无法对碰撞过程进行直接测量,只能通过对产生的末态产物（粒子和碎片）的探测研究,推测碰撞系统的具体演化过程。为此,人们建立了各种各样的唯象模型对高能的核-核碰撞实验进行模拟。末态产物的横动量与多重数分布是高能碰撞实验中重要的观测量,对研究高能碰撞系统起着重要的作用。在本论文中,我们主要研究了高能碰撞实验中产生的末态产物的横动量和多重数分布,主要工作分为三部分：第一部分,在多源热模型的理论框架下,分析了高能碰撞中末态粒子的横动量分布。首先,使用了多组分的厄兰（Erlang）分布不仅描述了高能的质子-质子（pp）、质子（氘）-核[p（d）A]、核-核（AA）多个碰撞系统中粒子的横动量分布,而且对大型强子对撞机（LHC）能区p-Pb和Pb-Pb碰撞中由软激发过程和硬散射过程贡献的横动量谱进行了统一分析。模型假设,在碰撞过程中,依据不同的碰撞机制、几何关系等,可把产生的多个发射源分成几个组,每个组的贡献满足一个厄兰分布。多组分厄兰分布的贡献则是对每一组贡献的加权叠加。我们的计算结果能很好地描述相关实验数据,并通过分析参量得到了平均横动量与质心能量、粒子质量和快度之间的依赖关系,及发射源个数或有效的参加者部分子数与快度、粒子质量和中心度之间的依赖关系。结果还显示出,在p-Pb和Pb-Pb碰撞中的软过程贡献比率都大于硬过程的贡献比率。其次,通过分析pp、p-Pb和Pb-Pb碰撞的横动量谱,比较了二组分的玻尔兹曼分布和萨利斯（Tsallis）统计分布。在计算过程中有3+2个自由参量被引入,玻尔兹曼参量为两个温度和一个比率（T1、T2和k1）,两个温度对应于发射源的不同温度,可以反映出相互作用系统的温度涨落；萨利斯统计参量为温度和非平衡度或熵指数（T和q）,温度T对应于整个系统的温度。两个分布的计算结果都较好地符合了ALICE和LHCb实验合作组的实验数据。为了得到更清晰的温度参量在不同分布之间的关系,对所用方法进行了改进,采用（二组分）玻尔兹曼和（二组分）萨利斯分布描述了相对论重离子对撞机（RHIC）和LHC能区的重离子碰撞实验,对提取的玻尔兹曼温度和萨利斯温度进行了比较分析。我们的计算结果对实验数据描述得很好,玻尔兹曼温度与萨利斯温度之间存在着明显的线性关系。第二部分,为了掌握更多的核-核碰撞相互作用机制和粒子产生信息,主要研究了碰撞中末态产物的多重数分布。首先,研究了在较宽质心能量范围内,末态粒子的快度、参加者部分的贡献率与质心能量的依赖关系,并为提取声速提供了另一种可行方法。基于改进的朗道模型与参加者-旁观者模型,采用了一个四组分的朗道模型,每一组分的贡献分别对应于碰撞产生的射弹核旁观者、射弹核参加者、靶核参加者和靶核旁观者四部分。四组分的朗道模型也可纳入多源热模型的框架内。通过与多个实验组探测的pp或质子-反质子（pp）碰撞的实验数据的比较分析,发现模型结果能够很好地描述较大能量范围的单位赝快度区间的多重数分布,并从赝快度的分布宽度中提取出了声速参量,所得结果与强子共振气模型及格点QCD（量子色动力学）理论的计算结果相符。其次,利用多源热模型对112Sn+112Sn和124Sn+124Sn反应中类射弹碎片同位素的产生截面进行了研究。在同位素中,中子数可以看作为类中子多重数。对于同位素的产生截面,则可通过类中子多重数分布按比例给出。结果显示,模型能很好地描述同位素的产生截面,同时拟合参量也能够得到很好的解释。第三部分,采用改进的多源热模型,分析了高能重离子碰撞中的横动量和赝快度分布,得到了在快度空间中领头靶核子、靶柱、射弹柱与领头射弹核子各自的贡献,并根据拟合参量值给出了该碰撞中的快度分布。我们发现,在横动量分布中,起主要影响作用的是温度和非平衡度；在赝快度分布中,起主要影响作用的是快度移动和领头核子的贡献比率。同时,我们还给出了,在动力学冻结时刻,带电粒子在不同空间、不同中心度范围的散布点示意图,使人们能够直观地了解粒子的分布状态。
张亚玲[8]（2013）在《12 A GeV 4He诱发乳胶核反应簇射粒子发射过程中的非统计涨落研究》文中进行了进一步梳理本文通过实验，利用标度阶乘矩的方法对12A GeV4He诱发乳胶核反应簇射粒子在一维相空间和二维相空间的非统计涨落进行了研究。通过实验及分析我们得出：在不考虑粒子分布的不均匀性时，一维赝快度空间和方位角空间的水平和垂直标度阶乘矩均随相空间分割数的增加而增加，存在非统计涨落。当对水平和垂直标度阶乘矩除以修正因子进行修正后就会消除由于相空间内粒子分布不均匀所引起的非统计涨落，那么标度阶乘矩会随着相空间分割数的增加而减小，则不存在非统计涨落。在二维相空间（赝快度-方位角空间），在不考虑单粒子密度分布不均匀性的情况下，lnH和lnV随相空间分割数的增加而增加，存在非统计涨落；在考虑单粒子密度分布的不均匀性时，lnH和lnV随相空间分割数的增加而减小，不存在非统计涨落。则在二维相空间中，不存在非统计涨落。由此我们得出结论，12A GeV4He诱发乳胶核反应簇射粒子的发射过程中不存在间歇性行为，即不存在非统计涨落。
刘琪[9]（2013）在《12 A GeV 4He诱发乳胶核反应靶核蒸发碎片发射过程中的非统计涨落研究》文中研究指明本文利用标度阶乘矩法研究了12A GeV4He诱发乳胶核反应靶核蒸发碎片发射过程中的非统计涨落性质，并给出靶核蒸发碎片的发射角和方位角的角分布以及多重数分布。首先在一维相空间利用水平、垂直阶乘矩法对12A GeV4He诱发乳胶核反应靶核蒸发碎片发射过程中的非统计涨落进行研究，结果显示：由于相空间内不均匀的粒子分布，发射角、方位角空间的水平和垂直标度阶乘矩都在一维相空间中表现出的是非统计涨落的性质。如果不忽略单粒子密度分布在相空间的不均匀性的影响，修正后的标度阶乘矩法公式被用于重新计算的结果显示不出间歇性行为的存在。真正的靶核蒸发碎片发生在三维空间，维度的降低将会消弱涨落现象，所以上述在一维相空间的分析不足以作出结论性地评定。随后，我们研究了二维相空间内的动力学涨落，结果表明：不考虑相空间内粒子分布的不均匀性，水平和垂直阶乘矩均随相空间分隔数的变化表现出先增加后趋于饱和或下降的趋势，即靶核蒸发碎片在二维相空间的发射过程不存在非统计涨落。同样考虑在二维相空间内单粒子密度分布的不均匀性，利用累计变量法重新计算得出水平和垂直阶乘矩随相空间分隔数的增加而减小，结果进一步证实靶核蒸发碎片在二维相空间的发射不存在非统计涨落。所以12A GeV下4He诱发乳胶核反应作用靶核蒸发碎片在发射过程中不表现出间歇性行为，换句话说不存在非统计涨落。而非统计涨落是由于粒子分布的不均匀性引起的并非是动力学因素。
刘晓蓉[10]（2013）在《12 A Gev 4He诱发乳胶核反应靶核反冲质子发射过程中的非统计涨落研究》文中研究指明本文用标度阶乘矩的方法对12A GeV4He诱发核乳胶核反应靶核反冲质子发射过程中的非统计涨落进行了实验研究，得出靶核反冲质子在发射角和方位角一维及二维相空间的多重数标度阶乘矩。首先在一维相空间利用水平、垂直阶乘矩法对12A GeV4He诱发乳胶核反应靶核反冲质子发射过程中的非统计涨落进行研究，结果显示：由于相空间内不均匀的粒子分布，发射角、方位角空间都存在非统计涨落。考虑了该影响后，对标度阶乘矩做了修正，修正后结果显示，不存在非统计涨落。真正的靶核反冲质子发生在三维空间，维度的降低将会消弱涨落现象，所以上述在一维相空间的分析不足以作出结论性地评定。随后，我们研究了二维相空间内的动力学涨落，结果表明：不考虑相空间内粒子分布的不均匀性，水平和垂直阶乘矩均随相空间分隔数的变化表现出先增加后趋于饱和的趋势，即靶核反冲质子在二维相空间的发射过程存在非统计涨落。同样考虑在二维相空间内单粒子密度分布的不均匀性，利用累计变量法重新计算得出水平和垂直阶乘矩随相空间分隔数的增加而减小，结果进一步证实靶核反冲质子在二维相空间的发射不存在非统计涨落。通过对一维相空间阶乘矩和二维相空间阶乘矩的分析，最后得出结论，12A GeV4He诱发乳胶核反应靶核反冲质子发射过程无间歇性行为，即不存在非统计涨落。
二、末态粒子发射的间歇性与夸克味动力学效应（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、末态粒子发射的间歇性与夸克味动力学效应（论文提纲范文）
（1）QCD手征相变的若干有效模型研究（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 量子色动力学简介 |
| 1.2 量子色动力学的性质 |
| 1.2.1 渐近自由与色禁闭 |
| 1.2.2 手征对称性 |
| 1.3 QCD相结构与重离子碰撞 |
| 1.3.1 QCD相图 |
| 1.3.2 相对论重离子碰撞 |
| 1.4 热力学几何 |
| 1.5 本文工作 |
| 第二章 热力学几何 |
| 2.1 热力学几何方法简介 |
| 2.2 Ruppeiner几何理论形式 |
| 2.3 热力学几何的实际应用情况 |
| 2.4 本章小结 |
| 第三章 夸克-介子模型的相变 |
| 3.1 夸克-介子模型简介 |
| 3.1.1 夸克介子模型的手征对称性与其自发破缺 |
| 3.1.2 有效势 |
| 3.2 夸克-介子模型的相变 |
| 3.2.1 热力学曲率 |
| 3.2.2 临界线上的热力学几何 |
| 3.3 本章小结 |
| 第四章 有限尺寸下的相变 |
| 4.1 有限尺寸效应的引入 |
| 4.2 较低温度下的相变 |
| 4.2.1 热力学势 |
| 4.2.2 较低温度下的相变 |
| 4.3 本章小结 |
| 第五章 博士期间其他工作:中子星中的直接Urca过程 |
| 5.1 中子星物理简介 |
| 5.1.1 脉冲星的观测 |
| 5.1.2 中子星的理论研究 |
| 5.2 中子星的冷却 |
| 5.3 直接Urca过程 |
| 5.3.1 直接Urca过程的中微子发射率 |
| 5.3.2 相空间积分处理 |
| 5.4 数值结果与讨论 |
| 5.4.1 Fock项效应 |
| 5.4.2 对中微子亮度的影响 |
| 5.5 本章小结 |
| 第六章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 插图 |
| 附录A 协变密度泛函理论中的介质效应 |
| 附录B 相空间积分处理方法 |
| B.1 立体角积分 |
| B.2 动量(能量)积分 |
| 在读期间的研究成果 |
| 致谢 |
（2）在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究（论文提纲范文）
| 作者简历 |
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 反核物质产生的理论与实验 |
| 2.1 反物质与对称性(Dirac方程) |
| 2.2 高能碰撞实验中轻(反)原子核和(反)超核的产生 |
| 2.3 高能碰撞实验中反核物质的发现 |
| 2.3.1 早期实验中反物质的发现 |
| 2.3.2 RHIC和 STAR实验中反核物质的产生 |
| 2.4 轻(反)原子核产生的模拟研究 |
| 第三章 高能碰撞的输运模型与动力学约束相空间组合模型 |
| 3.1 部分子-强子级联模型(PACIAE) |
| 3.2 动力学约束的相空间组合模型(DCPC) |
| 第四章 高能Cu+Cu碰撞中轻(反)原子核的产生 |
| 4.1 STAR实验介绍 |
| 4.2 产额与产额比的计算 |
| 4.3 组合参数的研究 |
| 4.4 质量标度特性的研究 |
| 4.5 小结 |
| 第五章 高能Cu+Cu碰撞中(反)超核的产生 |
| 5.1 超核与反超核的发现 |
| 5.2 产额与产额比的计算 |
| 5.3 超核与普通原子核的特性比较 |
| 5.4 小结 |
| 第六章 高能Cu+Cu碰撞中介子、重子和轻核的集体流 |
| 6.1 椭圆流介绍 |
| 6.2 Cu+Cu碰撞中椭圆流的计算 |
| 6.3 正、反物质椭圆流的比较 |
| 6.4 小结 |
| 第七章 总结与展望 |
| 7.1 总结 |
| 7.2 展望 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
（3）重离子反应中QCD物质的涨落研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第1章 引言 |
| 1.1 物质组成 |
| 1.2 粒子标准模型 |
| 1.2.1 粒子标准模型中的粒子 |
| 1.2.2 粒子标准模型参数 |
| 1.2.3 粒子标准模型扩展 |
| 1.3 量子色动力学 |
| 1.4 QGP与相对论重离子对撞 |
| 1.5 本文内容和结构 |
| 第2章 QCD相变与守恒荷高阶涨落 |
| 2.1 QCD相图 |
| 2.2 高阶矩 |
| 2.2.1 均值 |
| 2.2.2 方差 |
| 2.2.3 偏度 |
| 2.2.4 峰度 |
| 2.3 累积量 |
| 2.3.1 矩和累积量的一些性质 |
| 2.4 高阶矩与磁化率 |
| 2.5 高阶矩与关联长度 |
| 2.6 高阶矩在重离子碰撞中的研究 |
| 2.7 RHIC能量扫描实验 |
| 第3章 守恒荷高阶涨落的AMPT模型研究 |
| 3.1 AMPT模型 |
| 3.1.1 改进强子化的AMPT模型 |
| 3.1.2 引入部分子密度涨落的AMPT模型 |
| 3.2 质子横向动量和快度谱 |
| 3.3 净质子数的累积量 |
| 3.4 高阶矩乘积的能量依赖 |
| 3.5 接收度对守恒荷高阶涨落的影响 |
| 第4章 奇异夸克动力学研究 |
| 4.1 多奇异性粒子的产生 |
| 4.2 强子化方式 |
| 4.3 夸克动力学组合模型 |
| 4.4 Ω和φ粒子的横动量谱 |
| 4.5 Ω与φ粒子产额比值 |
| 4.6 Ω与φ粒子的椭圆流 |
| 第5章 总结和展望 |
| 5.1 总结 |
| 5.2 展望 |
| 参考文献 |
| 攻读学位期间发表的学术论文与研究成果 |
| 致谢 |
（4）相对论流体力学中含纵向加速流效应的解析解及其在RHIC以及LHC上的应用研究（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 相对论重离子碰撞与夸克胶子等离子体简介 |
| 1.2 相对论重离子碰撞中的流体力学发展简介 |
| 1.3 相对论流体力学模型 |
| 1.3.1 Landau流 |
| 1.3.2 Bjorken流与Bjorken标度解 |
| 1.3.3 Gubser Flow |
| 1.4 数值流体力学 |
| 1.5 本文提纲 |
| 第二章 含纵向加速度行为的CNC解析解及其应用 |
| 2.1 Rindler坐标系简介 |
| 2.2 流体力学方程 |
| 2.3 CNC模型中的快度分布 |
| 2.3.1 1+1维的快度分布 |
| 2.3.2 1+3维的快度分布 |
| 2.4 CNC模型中的赝快度分布及初态能量密度估算 |
| 2.4.1 赝快度分布 |
| 2.4.2 与RHIC及LHC实验结果的比较 |
| 2.4.3 初态热力学量的估计 |
| 2.5 小结与讨论 |
| 第三章 含纵向加速度的CKCJ解析解及其应用 |
| 3.1 CKCJ解析解求解 |
| 3.1.1 Bjorken标度解及其标度函数 |
| 3.1.2 CNC解析解case(a)和case(e)及其尺度函数 |
| 3.1.3 CKCJ解析解及其尺度函数 |
| 3.2 CKCJ模型末态粒子谱 |
| 3.3 赝快度谱的拟合 |
| 3.4 本章小结 |
| 第四章 含纵向加速度行为的粘滞流体微扰解 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 粘滞流体力学方程 |
| 4.2.1 能动量守恒方程 |
| 4.2.2 Navier-Stokes方程 |
| 4.2.3 Israel-Stewart-Muller方程 |
| 4.3 含加速度参数的守恒方程及求解 |
| 4.3.1 Navier-Stokes近似下的微扰解析解 |
| 4.3.2 含加速度参量的Israel-Stewart流体力学方程 |
| 4.4 计算末态粒子谱 |
| 4.5 与RHIC以及LHC上实验的对比 |
| 4.6 小结与讨论 |
| 第五章 流体力学模型的拓展 |
| 5.1 含粘滞的Hubble流及其应用 |
| 5.1.1 宇宙中的Hubble流 |
| 5.1.2 相对论重离子碰撞中的Hubble型流体 |
| 5.1.3 小结与讨论 |
| 5.2 QGP中的马赫锥(Mach cone)研究 |
| 5.2.1 线性流体力学与含源项分析 |
| 5.2.2 数值计算结果及讨论 |
| 5.2.3 小结与讨论 |
| 5.3 磁流体力学(MHD) |
| 5.3.1 磁流体力学的方程 |
| 5.3.2 CNC近似下的解析解 |
| 5.3.3 含外磁场的数值解及末态谱 |
| 5.4 小结与讨论 |
| 第六章 工作总结与展望 |
| 参考文献 |
| 在校期间发表的论文、科研成果等 |
| 致谢 |
（5）重味强子态产生、衰变和相互作用的研究（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 粒子物理发展与前沿 |
| 1.2 强子物理与强子态研究概况 |
| 1.3 重味强子态 |
| 1.4 本论文的研究动机和研究内容 |
| 第二章 强子物理中的对称性与它在底介子强衰变中的应用 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 手征对称性与重夸克对称性 |
| 2.2.1 手征对称性 |
| 2.2.2 重夸克对称性 |
| 2.3 B(5970)的衰变性质研究 |
| 2.3.1 研究背景 |
| 2.3.2 有效拉氏量的构造和B(5970)的衰变行为 |
| 2.3.3 讨论与总结 |
| 2.4 小结 |
| 第三章 重味强子态产生的研究 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 激发态P波粲介子在B半轻衰变中的产生 |
| 3.2.1 研究背景 |
| 3.2.2 光前夸克模型与B_((s))→D_((s))形状因子的计算 |
| 3.2.3 B_((s))跃迁至2P态D_((s))的数值结果 |
| 3.2.4 重夸克极限下的情形 |
| 3.2.5 讨论与总结 |
| 3.3 φ(3770)在质子反质子低能对撞中的产生 |
| 3.3.1 研究背景 |
| 3.3.2 e~+e~-→φ(3770)→ppπ~0过程的研究 |
| 3.3.3 φ(3770)在pp→φ(3770)π~0过程中的产生 |
| 3.3.4 φ(3686)→ppπ~0过程和φ(3686)在pp湮灭中的产生 |
| 3.3.5 讨论与总结 |
| 3.4 小结 |
| 第四章 重强子间相互作用机制及其效应的研究 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 手征微扰理论框架下的DD~*有效势和可能的分子态 |
| 4.2.1 研究背景介绍 |
| 4.2.2 手征微扰理论和温伯格框架 |
| 4.2.3 重介子手征拉氏量和DD~*有效相互作用势 |
| 4.2.4 有效势的数值结果和可能的分子态 |
| 4.2.5 总结和讨论 |
| 4.3 重强子间相互作用对B~-→(cc) (~(2S+1)D_J)K~-过程的影响 |
| 4.3.1 研究背景介绍 |
| 4.3.2 B~-→X(3823)K~-过程中的重散射机制 |
| 4.3.3 B~-→η_(c2)(~1D_2)K~-和B~-→φ_3(~3D_3)K过程的预言 |
| 4.3.4 讨论与总结 |
| 4.4 小结 |
| 第五章 总结与展望 |
| 附录一 光前夸克模型相关的一些公式 |
| A.1 B_((s))到P波D_((s))跃迁的形状因子 |
| 附录二 DD~*相互作用势中的部分振幅和圈积分定义 |
| B.1 DD~*→DD~*过程中的O(ε~2)阶单圈振幅 |
| B.2 圈积分定义 |
| 附录三 圈振幅的虚部与切开规则 |
| 附录四 B~-→X(3823)K~-、B~-→η_(c2)K~-和B~-→φ_3K~-剩余的振幅 |
| 参考文献 |
| 发表文章 |
| 致谢 |
（6）伽玛射线暴：相对论性喷流的传播及应用（论文提纲范文）
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 伽玛暴瞬时辐射观测 |
| 1.2 伽玛暴瞬时辐射产生机制 |
| 1.2.1 火球模型 |
| 1.2.2 磁主导喷流模型 |
| 1.3 伽玛暴余辉观测 |
| 第二章 伽玛暴喷流的起源 |
| 2.1 BZ机制 |
| 2.1.1 Kerr黑洞基本时空性质 |
| 2.1.2 彭罗斯过程 |
| 2.1.3 负能态的存在 |
| 2.1.4 BZ机制产能功率 |
| 2.1.5 边界条件的合理解释 |
| 2.2 中微子驱动机制 |
| 第三章 余辉光变特征的模型解释 |
| 3.1 Blandford&McKee自相似解 |
| 3.2 正向激波动力学 |
| 3.3 余辉辐射机制 |
| 3.4 余辉光变陡升:正向激波延迟能量注入 |
| 3.5 余辉阶段的正反激波动力学 |
| 3.5.1 密度跳变 |
| 3.5.2 磁星的相对论性星风注入 |
| 第四章 GRB相对论性喷流在前身星包层的传播 |
| 4.1 旋转恒星的结构 |
| 4.2 相对论性喷流的数值模拟 |
| 4.2.1 持续性喷流的传播 |
| 4.2.2 间歇性喷流的传播 |
| 第五章 快速射电暴 |
| 5.1 观测 |
| 5.2 FRB起源:中子星与小行星碰撞 |
| 5.2.1 碰撞过程 |
| 5.2.2 辐射过程 |
| 5.2.3 其它波段的可能对应体 |
| 5.2.4 小结 |
| 5.3 FRB的一些应用 |
| 5.3.1 检验Einstein等效原理 |
| 5.3.2 限制光子静止质量 |
| 5.3.3 宇宙学应用 |
| 第六章 奇异星-奇异行星系统的引力波辐射 |
| 第七章 总结与展望 |
| 附录A 激波动力学 |
| A.1 能量守恒方法 |
| A.2 力学方法 |
| 附录B 自吸收系数 |
| 附录C PLUTO程序简介 |
| C.1 黎曼算法 |
| C.2 全局流场求解 |
| 参考文献 |
| 简历与科研成果 |
| 致谢 |
（7）高能碰撞中末态产物的横动量与多重数分布（论文提纲范文）
| 中文摘要 |
| ABSTRACT |
| 第一章 引言 |
| 第二章 研究背景和理论基础 |
| 2.1 标准模型介绍 |
| 2.2 量子色动力学 |
| 2.3 研究QGP的重要性 |
| 2.4 相对论重离子碰撞 |
| 2.4.1 碰撞几何和演化 |
| 2.4.2 碰撞中心度 |
| 2.4.3 碰撞初始条件 |
| 2.5 集体流 |
| 2.6 快度与赝快度 |
| 第三章 多组分厄兰分布对粒子分布的研究 |
| 3.1 多源热模型 |
| 3.2 高能pp、p(d)A和AA碰撞中末态粒子的横动量分布 |
| 3.2.1 计算方法 |
| 3.2.2 与实验数据对比 |
| 3.2.3 小结与讨论 |
| 3.3 高能核碰撞实验中的“软”过程和“硬”过程 |
| 3.3.1 计算方法 |
| 3.3.2 与实验数据对比 |
| 3.3.3 另一中提取硬过程贡献比率的方法 |
| 3.3.4 小结与讨论 |
| 第四章 基于对横动量的描述比较玻尔兹曼与萨利斯分布 |
| 4.1 在LHC能区比较玻尔兹曼分布与萨利斯分布 |
| 4.1.1 计算方法 |
| 4.1.2 与实验数据对比 |
| 4.1.3 小结与讨论 |
| 4.2 基于LHC和RHIC重离子数据比较玻尔兹曼和萨利斯温度 |
| 4.2.1 计算方法 |
| 4.2.2 与实验数据对比 |
| 4.2.3 小结与讨论 |
| 第五章 多重数分布 |
| 5.1 不同能量核子-核子碰撞中的赝快度分布 |
| 5.1.1 模型介绍 |
| 5.1.2 与实验数据对比 |
| 5.1.3 小结与讨论 |
| 5.2 ~(112)Sn+~(112)Sn和~(124)Sn+~(124)Sn反应中碎片同位素的产生截面 |
| 5.2.1 计算方法 |
| 5.2.2 与实验数据对比 |
| 5.2.3 本节总结 |
| 第六章 从横动量与赝快度分布中提取新的分布 |
| 6.1 模型与方法介绍 |
| 6.2 与实验数据对比 |
| 6.3 本章总结 |
| 第七章 总结与展望 |
| 参考文献 |
| 攻读学位期间取得的研究成果 |
| 致谢 |
| 个人简况及联系方式 |
| 承诺书 |
（8）12 A GeV 4He诱发乳胶核反应簇射粒子发射过程中的非统计涨落研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 1 绪论 |
| 2 原子核乳胶介绍 |
| 2.1 原子核乳胶的工作原理 |
| 2.2 原子核乳胶的特性 |
| 2.3 原子核乳胶的主要成份 |
| 3 相对论重离子碰撞中的基本概念及观测量 |
| 3.1 碰撞几何图像 |
| 3.2 核物质在温度-重子平面上的 QCD 相图 |
| 3.3 多重数 |
| 3.4 快度与赝快度 |
| 3.5 末态粒子分类 |
| 3.6 核作用事例分类 |
| 3.7 发射角与方位角 |
| 3.8 核极限碎裂假设 |
| 4 实验介绍 |
| 4.1 实验简述 |
| 4.2 末态粒子的鉴别 |
| 4.3 收缩系数 |
| 4.4 发射角、方位角的测量和计算 |
| 4.4.1 发射角 的测量和计算 |
| 4.4.2 方位角 的测量和计算 |
| 4.5 作用事例的选取 |
| 5 非统计涨落中的基础知识 |
| 5.1 间歇性的概念 |
| 5.2 阶乘矩分析法 |
| 5.2.1 一维水平阶乘矩与垂直阶乘矩及修正 |
| 5.2.2 二维阶乘矩 |
| 5.2.3 累积变量 |
| 6 12 A GeV ~4He 诱发乳胶核反应簇射粒子实验结果 |
| 6.1 簇射粒子多重数分布 |
| 6.2 簇射粒子在发射角空间和方位角空间的角分布 |
| 6.3 一维赝快度空间和方位角空间水平标度阶乘矩的实验结果 |
| 6.4 一维水平修正标度阶乘矩实验结果 |
| 6.5 一维赝快度空间和方位角空间垂直标度阶乘矩的实验结果 |
| 6.6 一维垂直修正标度阶乘矩实验结果 |
| 6.7 簇射粒子二维标度阶乘矩实验结果 |
| 7 结论 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
（9）12 A GeV 4He诱发乳胶核反应靶核蒸发碎片发射过程中的非统计涨落研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 1 绪论 |
| 2 原子核乳胶 |
| 2.1 原子核乳胶发展及种类 |
| 2.2 原子核乳胶的工作原理 |
| 2.3 原子核乳胶的主要成份与制作 |
| 2.4 原子核乳胶的特性 |
| 2.5 原子核乳胶的应用 |
| 3 相对论重离子碰撞中的基本概念及研究目的 |
| 3.1 碰撞几何图像 |
| 3.2 末态粒子分类 |
| 3.3 核作用事例分类 |
| 3.4 多重数 |
| 3.5 发射角与方位角 |
| 3.6 末态粒子动力学描述 |
| 3.6.1 光锥变量 |
| 3.6.2 快度变量 |
| 3.6.3 赝快度变量 |
| 3.7 核极限碎裂假设 |
| 3.8 相对论重离子碰撞的研究目的 |
| 3.8.1 高温下的夸克-胶子等离子体 QGP |
| 3.8.2 高重子密度的夸克-胶子等离子体 QGP |
| 4 与非统计涨落相关的基本概念 |
| 4.1 间歇性概念 |
| 4.2 阶乘矩分析法 |
| 4.2.1 累计变量 |
| 4.2.2 一维水平阶乘矩与垂直阶乘矩及修正 |
| 4.2.3 二维阶乘矩 |
| 5 实验介绍 |
| 5.1 实验简述 |
| 5.2 射弹碎片的鉴别 |
| 5.3 收缩系数 收缩因子 |
| 5.4 发射角、方位角的测量与计算 |
| 5.4.1 发射角的测量与计算 |
| 5.4.2 方位角的测量与计算 |
| 6 12 A GeV4He 诱发乳胶核反应靶核蒸发碎片的涨落研究 |
| 6.1 靶核蒸发碎片 黑粒子 角分布以及多重数分布 |
| 6.2 靶核蒸发碎片在一维空间水平标度阶乘矩及其修正后的实验结果分析 |
| 6.3 靶核蒸发碎片在一维空间垂直标度阶乘矩及其修正后的实验结果分析 |
| 6.4 靶核蒸发碎片在二维空间水平标度阶乘矩及其修正后的实验结果分析 |
| 6.5 靶核蒸发碎片在二维空间垂直标度阶乘矩及其修正后的实验结果分析 |
| 7 结论 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
（10）12 A Gev 4He诱发乳胶核反应靶核反冲质子发射过程中的非统计涨落研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 1 绪论 |
| 2 原子核乳胶 |
| 2.1 原子核乳胶简介 |
| 2.2 原子核乳胶的工作原理 |
| 2.3 原子核乳胶的特性 |
| 2.4 原子核乳胶的主要成分 |
| 2.5 原子核乳胶的应用 |
| 2.5.1 在核物理工作中的应用 |
| 2.5.2 在宇宙线和高能物理研究中的应用 |
| 2.5.3 在其它方面的应用 |
| 3 相对论重离子碰撞中的基本概念及观测量 |
| 3.1 碰撞几何图像 |
| 3.2 多重数 |
| 3.3 末态粒子动力学描述 |
| 3.3.1 光锥变量 |
| 3.3.2 快度变量 |
| 3.3.3 赝快度变量 |
| 3.4 末态粒子分类 |
| 3.5 核作用事例分类 |
| 3.6 发射角与方位角 |
| 3.7 相对论重离子碰撞的研究目的 |
| 3.7.1 高温下的夸克-胶子等离子体（QGP） |
| 3.7.2 高重子密度的夸克-胶子等离子体（QGP） |
| 4 实验介绍 |
| 4.1 实验简述 |
| 4.2 射弹碎片的鉴别 |
| 4.3 收缩系数 |
| 4.4 发射角、方位角的测量与计算 |
| 4.4.1 发射角的测量与计算 |
| 4.4.2 方位角的测量与计算 |
| 5 有关非统计涨落的基本概念 |
| 5.1 间歇性的定义 |
| 5.2 阶乘矩分析法 |
| 5.2.1 一维水平阶乘矩与垂直阶乘矩及修正 |
| 5.2.2 二维阶乘矩 |
| 5.2.3 累积变量 |
| 6 12 A GeV4He 诱发乳胶核反应靶核反冲质子发射的涨落研究 |
| 6.1 靶核反冲质子（灰粒子）角分布以及多重数分布 |
| 6.2 靶核反冲质子在一维发射角空间和方位角空间水平标度阶乘矩的实验结果分析 |
| 6.3 靶核反冲质子在一维发射角空间和方位角空间垂直标度阶乘矩的实验结果分析 |
| 6.4 靶核反冲质子在二维相空间的水平标度阶乘矩实验结果分析 |
| 6.5 靶核反冲质子在二维相空间垂直标度阶乘矩实验结果分析 |
| 7 结论 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
四、末态粒子发射的间歇性与夸克味动力学效应（论文参考文献）
- [1]QCD手征相变的若干有效模型研究[D]. 张博楠. 兰州大学, 2020(04)
- [2]在RHIC能区Cu+Cu碰撞中轻（反）原子核与（反）超核的产生与特性研究[D]. 刘凤仙. 中国地质大学, 2020(03)
- [3]重离子反应中QCD物质的涨落研究[D]. 金小海. 中国科学院大学(中国科学院上海应用物理研究所), 2020(01)
- [4]相对论流体力学中含纵向加速流效应的解析解及其在RHIC以及LHC上的应用研究[D]. 江泽方. 华中师范大学, 2019(12)
- [5]重味强子态产生、衰变和相互作用的研究[D]. 许豪. 兰州大学, 2018(10)
- [6]伽玛射线暴：相对论性喷流的传播及应用[D]. 耿金军. 南京大学, 2017(01)
- [7]高能碰撞中末态产物的横动量与多重数分布[D]. 高亚琴. 山西大学, 2015(02)
- [8]12 A GeV 4He诱发乳胶核反应簇射粒子发射过程中的非统计涨落研究[D]. 张亚玲. 山西师范大学, 2013(10)
- [9]12 A GeV 4He诱发乳胶核反应靶核蒸发碎片发射过程中的非统计涨落研究[D]. 刘琪. 山西师范大学, 2013(10)
- [10]12 A Gev 4He诱发乳胶核反应靶核反冲质子发射过程中的非统计涨落研究[D]. 刘晓蓉. 山西师范大学, 2013(10)