导读:本文包含了电磁场张量论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:张量,电磁场,动量,对偶,电磁,能量,各向异性。
电磁场张量论文文献综述
杨若迪[1]（2017）在《张量CSAMT电磁场分布规律和应用技术研究》一文中研究指出在电磁法领域中,一直都是用标量的方式探测地下构造,标量测量在探测复杂构造地质体时不能反映其各向异性,而张量探测方式可以向地下发射不同极化方向和类型的矢量场,能够解决地质体各向异性的问题,本文针对张量CSAMT的基础理论和方法技术进行了研究,对张量CSAMT的应用具有指导意义。本文首先对CSAMT发射源不同的装置形式进行了研究,通过理论公式推导,数值模拟的方法分别研究了单偶极子源、L型源、十字型源和旋转矢量源的电磁场分布规律,并对它们的有效观测区域进行了圈定和分析,其中标量源电磁场辐射花样图呈花瓣状分布,因此探测区域在一定角度范围内存在盲区;通过理论公式推导得出L型源和十字型源电磁场分布满足矢量合成的原则,数值模拟所得的电磁场分布辐射花样图相当于水平方向的单一偶极子源整体逆时针旋转了45°和135°,验证了理论公式推导的正确性,而其观测范围内的盲区相当于两个标量源的迭加;在此基础上,对比旋转矢量源辐射花样图和电流矢量图,发现旋转矢量源可实现360°张角范围内电磁波全方位覆盖,其观测范围内不存在盲区;设计理论地电模型,进行张量—维数值模拟,总结各种地电模型张量阻抗和向量以及视电阻率的变化特征,并在此基础上模拟了背斜和向斜地层模型的视电阻率二维分布,对比模拟结果可知张量CSAMT对模型形态反映效果良好。最后结合张量CSAMT在采空区、硫化矿床、金属矿探测中的应用实例,通过对比其和标量CSAMT及其他物探方法的探测结果可知在一维层状电性结构条件下,张量测量与标量测量的找矿效果相近;在电性结构复杂情况下,张量测量可以测得张量阻抗,能够对地质体各向异性进行分析,从而更精确的反映地下地质体分布形态,并且在分辨率和克服近区畸变以及噪声干扰方面优于标量测量。(本文来源于《中国矿业大学》期刊2017-06-01）
陈钢[2]（2017）在《从电磁场应力张量看场对电荷的作用》一文中研究指出电磁场应力张量在空间中连续分布,当电荷或电流引入到电磁场空间之中,就会对原有电磁场分布产生扰动,因而引起空间电磁场应力的相互作用.本文利用包围电荷或电流的封闭面上应力作用的计算,指出了其实质是外场与带电体自场的相互作用.(本文来源于《物理通报》期刊2017年05期）
廖浩[3]（2016）在《黑洞时空中与曲率张量耦合的电磁场辐射》一文中研究指出引力和电磁力是自然界中两种基本的相互作用力,因而引力场和电磁场之间的相互作用是自然界中一种重要的相互作用。在标准的爱因斯坦引力理论中,电磁场和引力场之间的相互作用只考虑了电磁张量和度规张量之间的耦合形式,因此研究电磁场与引力场之间的其它相互作用形式(如：时空曲率与电磁张量之间的耦合等)具有非常重要的意义。在本文中,我们将研究黑洞时空背景中Weyl张量、爱因斯坦张量与电磁场之间的耦合对电磁辐射的影响。我们在第二章中研究了Schwarzschild黑洞时空背景中Weyl张量与电磁场的耦合对电磁辐射的影响。我们发现耦合电磁场的霍金辐射具有不同于标准爱因斯坦引力理论中麦克斯韦场辐射的一些新性质：耦合电磁场的运动方程、吸收截面和霍金辐射的强度不仅依赖Weyl张量与电磁场之间的耦合,而且还依赖电磁场的宇称。电磁场奇宇称部分的透射系数、吸收截面和电磁场辐射亮度均随耦合参数的增加而降低；电磁场偶宇称部分的透射系数、吸收截面和电磁场辐射亮度均随耦合参数的增加而增加。此外,电磁场在高频区域的吸收截面在其几何光学截面σgeo附近振动。电磁场奇宇称部分的几何光学截面随耦合参数的增加而降低,电磁场偶宇称部分的几何光学截面则随耦合参数的增加而增加。在第叁章中我们研究了Reissner-Nordstrom黑洞时空背景中爱因斯坦张量与电磁场的耦合对电磁辐射的影响。我们发现与爱因斯坦张量耦合的电磁场方程也依赖电磁场的宇称以及爱因斯坦张量与电磁场之间的耦合。我们也发现电磁场奇宇称部分的透射系数、吸收截面、几何光学截面和电磁场辐射的亮度均随耦合参数的增加而降低；电磁场偶宇称部分的透射系数、吸收截面和电磁场辐射的亮度均随耦合参数的增加而增加。与前面的研究相对比,我们不难发现：不论电磁场与Weyl张量耦合、还是与爱因斯坦张量耦合,黑洞时空中耦合电磁场的辐射具有一些相似的新性质。最后,我们对黑洞时空中与曲率张量耦合的电磁场辐射做了一些展望。(本文来源于《湖南师范大学》期刊2016-05-01）
孙景峰[4]（2010）在《基于磁阻率张量的旋转电磁场数值计算研究》一文中研究指出在河北省自然科学基金的资助下,本文选择了“基于磁阻率张量的旋转电磁场数值计算研究”这一贴近工程实际的课题,具有重要的理论意义和实用价值。对电磁场的仿真分析,目前大多数都是将材料的磁阻率简化为标量或向量,并且在很多工程实际中得到了比较理想的结果。但是,随着设计要求的不断提升,对电磁场仿真的精度要求也越来越高。在某些场合,这样的简化得到的结果已经不能满足精度要求。比如,在旋转的电磁场中,磁性材料的磁阻率呈现为张量。对磁阻率张量的测量和应用大多数停留在二维的研究,对叁维磁阻率张量的测量工作已有学者取得了一定的成果,而将其应用于叁维电磁场的数值仿真当中的研究很少。本文将叁维二阶磁阻率张量代入叁维电磁场的双旋度方程,经过进一步推导和有限元离散,分别得到了针对四节点四面体单元和六节点叁棱柱单元的叁维电磁场有限元方程组的磁阻率张量表达式。在得到的表达式中,叁维二阶磁阻率张量中的每一个元素都得以体现。并以此为基础,编写了相应的求解程序。有限元仿真过程的前处理与后处理是工作量巨大且方法相对成熟的过程,目前市场上已有多款有限元分析软件在这方面做得很好。FEMAP就是一款功能强大且使用方便的有限元前处理与后处理软件,但是它并不包含电磁场分析模块。本文结合基于磁阻率张量的求解程序,对FEMAP进行了二次开发,可以完成基于磁阻率张量的叁维电磁场有限元分析。本文设计了一个方形线圈和铁板的测试系统,使用本文设计的软件FERT进行仿真分析。将所有材料的磁阻率简化为标量,得到的结果与现有商业软件ANSYS得到的结果高度一致,验证了该软件基本功能的正确性及其在电磁场分析中的可行性。通过将铁板的磁阻率设置为不同形式的张量,并将得到的结果进行比较分析,对叁维二阶磁阻率张量当中的非主对角线元素对磁场分布的影响进行了初步探讨。(本文来源于《河北工业大学》期刊2010-10-01）
沈建其[5]（2009）在《电磁场的复张量表述》一文中研究指出在电磁场的叁维复矢量表述基础之上获得对应的四维复张量表述形式,同时又考虑磁荷流密度并引入双势法,将电磁场复张量表述推广到同时包含电荷与磁荷流密度的情形并获得了复张量麦克斯韦方程组.(本文来源于《大学物理》期刊2009年05期）
何晓宇[6]（2008）在《遗迹引力波及弱平面引力波场中电磁场的能量动量张量》一文中研究指出利用引力波的潮汐效应,理论上可以对引力波进行探测。最早的引力波探测方法是共振质量法,其典型代表是Weber棒。伴随激光干涉天文台(如LIGO、VIRGO和GEO600)的运行,其探测灵敏度有了明显的提高。但它们的工作频率范围仅仅在～10~(-1)-10~4Hz,在100Hz附近,LIGO和VIRGO预期的灵敏度是10~(-22)-10~(-23)/(Hz)~(1/2)。对于频率大于或远大于10~4Hz的引力波,传统的质量共振探测法就不适用了。高频引力波(～10~4-10~(13)Hz,特别是微波频段的高频引力波)可以利用电磁方法进行探测。其理论依据是:根据广义相对论,引力波的传播速度与电磁波相同均为c,它们之间可望实现理想的相干效应,引力波电磁响应最理想的状态是电磁场与引力波的谐振。本文首先对引力理论的发展作了简要的概述,对高频引力波源及高频引力波与电磁场的相互作用作了回顾。然后主要研究了弯曲时空中双极化态遗迹引力波的能量动量张量和静磁场中双极化态弱平面引力波对高斯束的扰动效应。本文所做的工作主要有以下两点:(1)利用Einstein-Tolman的表述计算了弯曲时空中双极化态遗迹引力波的能量动量张量,并对遗迹引力波能量密度的正定性和动量密度的合理性进行了分析。此外还具体计算了宇宙暴涨阶段产生的引力波的能量密度,并对其正定性也进行了分析,从而为遗迹引力波理论的合理性及其可能的物理效应提供了一定的依据。暴涨阶段产生的引力波携带了原初宇宙的宝贵信息,如能探测到,将有助于我们更加准确的认识宇宙的创生和演化。(2)重点讨论了静磁场中弱平面引力波对高斯束的扰动效应。得出了引力波对电磁场能量动量张量的一阶和二阶扰动,并对扰动能量(一阶和二阶)、扰动能流(一阶)给出了数值计算。结果表明:在目前实验室的典型尺度和条件下,虽然引力波对整个电磁系统能量扰动的净增量极其微小,但却可以在电磁系统的局部区域产生与背景场不同物理行为(如传播方向、极化状态、分布和相位等)的扰动能流,这对于显示极弱引力波信号是极为有益的。(本文来源于《重庆大学》期刊2008-04-01）
江滨浩[7]（2006）在《高阶张量阻抗边界条件的纵向电磁场分量表达式》一文中研究指出首先导出转换矩阵表示的有导体或各向同性介质衬底的旋转对称双各向异性媒质平面的精确阻抗张量。然后利用多项式近似和横向与纵向场分量的基本方程组推导出相应的近似高阶张量阻抗边界条件。该阻抗边界条件是用纵向电磁场分量表示的二个关系式,表达式中的阻抗和导纳算符是介质涂层平面法向导数的叁次幂多项式。所导出的高阶张量阻抗边界条件能够直截了当地模拟双各向异性介质涂层对电磁场的影响,并能够方便有效地简化相关电磁场边值问题的求解。(本文来源于《微波学报》期刊2006年S1期）
刘芳丽,李康[8]（2005）在《对偶电磁场理论的能量动量张量》一文中研究指出回顾了经典电磁对偶场论的双四维势描述形势,分析了该描述情形下电磁场的能动量张量,最后在四维势的理论框架下推导出电磁对偶广义Lorentz公式.(本文来源于《杭州师范学院学报(自然科学版)》期刊2005年05期）
熊晓军,李康,傅明星,王剑华[9]（2005）在《电磁场能量动量张量的双矢势对偶理论》一文中研究指出在考虑有磁荷存在的情况下,引入了电磁场双四维势的描述方法。给出了场强与双四维势的关系,并且从Euler-Lagrange方程出发,推导出了具有电磁对偶对称性的Maxwell方程;讨论了具有对偶对称性的电磁场能量动量密度张量以及它们的特性;最后,证明了有磁源存在情况下电磁场的能量和动量守恒定律。(本文来源于《陕西工学院学报》期刊2005年01期）
石东平,程正富,文毫渝[10]（2005）在《Melvin磁宇宙中Schwarzschild黑洞外部区域的电磁场能量动量张量》一文中研究指出对Melvin磁宇宙中球对称质量外部区域的电磁场能量动量张量进行了研究, 给出电磁场能量的分布规律;然后以均匀磁场中的Schwarzschild黑洞为例, 通过数值计算出球对称引力场对均匀磁场能量分布的影响. 结果表明, 时空的弯曲会使均匀磁场的能量增大.(本文来源于《西南师范大学学报(自然科学版)》期刊2005年01期）
电磁场张量论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
电磁场应力张量在空间中连续分布,当电荷或电流引入到电磁场空间之中,就会对原有电磁场分布产生扰动,因而引起空间电磁场应力的相互作用.本文利用包围电荷或电流的封闭面上应力作用的计算,指出了其实质是外场与带电体自场的相互作用.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
电磁场张量论文参考文献
[1].杨若迪.张量CSAMT电磁场分布规律和应用技术研究[D].中国矿业大学.2017
[2].陈钢.从电磁场应力张量看场对电荷的作用[J].物理通报.2017
[3].廖浩.黑洞时空中与曲率张量耦合的电磁场辐射[D].湖南师范大学.2016
[4].孙景峰.基于磁阻率张量的旋转电磁场数值计算研究[D].河北工业大学.2010
[5].沈建其.电磁场的复张量表述[J].大学物理.2009
[6].何晓宇.遗迹引力波及弱平面引力波场中电磁场的能量动量张量[D].重庆大学.2008
[7].江滨浩.高阶张量阻抗边界条件的纵向电磁场分量表达式[J].微波学报.2006
[8].刘芳丽,李康.对偶电磁场理论的能量动量张量[J].杭州师范学院学报(自然科学版).2005
[9].熊晓军,李康,傅明星,王剑华.电磁场能量动量张量的双矢势对偶理论[J].陕西工学院学报.2005
[10].石东平,程正富,文毫渝.Melvin磁宇宙中Schwarzschild黑洞外部区域的电磁场能量动量张量[J].西南师范大学学报(自然科学版).2005
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