导读:本文包含了光子注量论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:光子,剂量,蒙特,卡罗,探测器,系数,方法。
光子注量论文文献综述
花正东,王德忠,刘诚,陈继亮,王方[1]（2013）在《光子注量到周围剂量当量转换系数的Monte-Carlo模拟》一文中研究指出本文采用蒙特卡罗程序EGS5计算了10 keV～10 MeV光子注量到周围剂量当量的转换系数.模拟计算中考虑了两种情况:1)不带次级电子模拟;2)带次级电子模拟.把两种情况下的计算值与前研究者的计算值及ICRP 74号报告中的建议值进行了比较.并给出了用于计算光子注量与周围剂量当量间的转换系数的拟合公式.(本文来源于《南华大学学报(自然科学版)》期刊2013年03期）
王丽艳,李敏,吴章文,勾成俊,侯氢[2]（2010）在《低能电磁扫描IMRT光子注量分布M-C模拟》一文中研究指出电磁扫描调强是用电子笔束轰击离散分布的靶点,产生脉冲化X线光子束,是实现调强放疗的技术方案之一。本文主要是考察当电子加速能量为低中能时,从可产生的光子注量分布的角度,来探讨低能电磁扫描调强技术的可行性。通过Monte Carlo模拟,计算了不同能量的电子笔束轰击靶材料产生的光子笔束注量分布,以确定较优的靶材料及其几何结构。然后计算不同靶点密度下的光子注量分布,确定合适的入射靶点间隔。最后,以两种常规放射治疗最常用的注量分布为例,通过最优化电子笔束强度来获得所要的注量分布。模拟结果表明,通过选用合适的靶材料结构,结合对电子轰击靶点的强度的最优化,可以实现临床要求的常规光子注量分布。(本文来源于《核技术》期刊2010年10期）
花正东[3]（2010）在《光子注量到空气比释动能转换系数的Monte-Carlo模拟》一文中研究指出本文采用蒙特卡罗程序EGS5模拟计算单位注量的10keV～10MeV的光子在空气中所产生的空气比释动能,并将计算结果拟合成公式。模拟计算结果与ICRP74号报告中建议值的相对偏差在±2.0%以内,与ICRU47号报告中建议值的相对偏差在±3.5%以内;拟合值与前者的相对偏差在±4.0%以内,与后者的相对偏差在±7.0%范围内。(本文来源于《原子能科学技术》期刊2010年06期）
张少华[4]（2008）在《低能X射线光子注量测量技术研究》一文中研究指出近年来,随着科学技术的发展,低能(软)X射线的应用越来越广泛。随着软X射线应用的不断深入,在许多领域都要求对其绝对强度进行测量。例如:在医学、工业、核武器库存、核试验等领域内,如果能找到一种方法可以精确测低能X射线光子注量,一方面可以根据应用需求确定X射线的能量和强度;另一方面还可以根据探测值制定一套完善的辐射防护装置,尽最大努力保证工作人员所受的剂量在安全范围以内。随着对多种材料研究的不断深入,由于固体器件显然具有密实和灵敏的优点,所以固体探测器已经在比较广泛的领域内取代了气体探测器的应用。近年来新研制成功的PN型X射线探测器、硅光电二极管属于半导体型探测器,其优点在于量子效率高、噪音低、测量时不需要外加电压、对外磁场不敏感,且其光电效应发生在内部,对真空环境的污染不敏感,甚至可以在空气环境中工作。此外,硅光电二极管耐辐射损伤、造价低、重量轻、操作简单,一些大型实验室已经开始使用硅光电二极管作为二级传输标准。实验证明上述半导体探测器比较适合用于低能X射线光子注量测量的研究,已经成为低能X射线测量研究中的重要发展方向。在热释光探测器于低能X射线光子注量测量中的应用研究方面,实验主要考虑以下几个影响探测器响应的关键因素:(1)热释光探测器和空气的质能吸收系数;(2)低能X射线在厚的热释光探测器中的减弱;(3)热释光在厚的热释光探测器中的自吸收;(4)热释光探测器的相对热释发光效率(固有发光效率)n,它强烈的依赖于光子能量和辐射电离密度的函数关系。通过对国内外低能X射线注量测量领域中的发展状况进行调查研究,发现用硅光电二极管作标准测量装置的探测器、用热释光探测器作为低能X射线场场点离线式注量测量探测器,两种探测器联合试验是一种较为完美的组合。但是,准确测定低能X射线光子注量具有一定的难度。一般来说,当X射线能量很低时,注量测量问题变的十分艰难,对于能量小于50keV的X射线更是如此。主要原因如下:第一、低能光子与物质的主要相互作用是光电效应,其相应的原子相互作用系数很快地随光子能量(约正比于(hv)~(-3))和物质的原子序数(约正比于Z~4)变化。由于这种对能量的依赖性,因而需要更清楚的了解被测量的X射线的能谱分布。第二、低能光子的质能吸收系数较高,X射线会被强烈地减弱。第叁、存在着较高的照射量率(当然这不仅限于低能光子)时,在测量中常常需要靠近具有较高透射比窗口的X射线管的靶。靠近靶的场点的高照射量率要求探测器没有率依赖性(如:照射量率、剂量率),因此必须对探测器是否满足“剂量——剂量率”的互易定律进行实验研究,并且这是一项很困难的实验研究工作。第四、对于能量为亚千电子伏的低能X射线,其次级电子能量极低,因此还要进行探测器对低能X射线响应的传能线密度(Linear Energy Transfer即:LET效应)依赖性的实验研究。为了满足实验室内相关需求我们拟采取半导体硅光电二极管探测器与热释光探测器相结合的方法研究解决如下问题:(1)低能(软)X射线的光子注量测量;(2)硅光电二极管、LiF-TLD对低能X射线的能量响应;(3)硅光电二极管、LiF-TLD在低能X射线的注量测量中各种修正因子的确定;(4)硅光电二极管的自标定技术、LiF-TLD探测器的精确标定技术。经过近两年的实验研究,得到以下初步结论:(1)提出了新的标定方法,实质上就是标定探测器的灵敏层厚度:在~(137)Cs-661keV的均匀高能γ场中,将硅光电二极管半导体探测器置于带电粒子平衡条件之下,在已知源的照射量的情况下,分别测量探测器在同一条直线方向上不同位置处的信号值以及弱电流测量装置的本底信号值,通过理论计算获得半导体探测器耗尽层厚。在未知源的照射量的情况下,利用热释光探测器测定某一特定位置源的光子注量,进而刻度二极管的灵敏层厚度;(2)硅光电二极管在高能γ场中的标定结果与在同步辐射装置上的实验结果吻合度很高,验证了本论文所提出的高能γ场标定光电二极管半导体探测器方法的正确性;(3)对所选LiF(Mg,Ti)热释光探测器进行了复现性试验,得到比较理想的结果,利用在同步辐射装置上的实验结果,计算得探测器自吸收系数为3.22±0.14,研究了奇异发光效率等问题,得到与理论基本相一致的实验结果,计算求得热释光探测器测量低能X射线光子注量的修正因子;(4)在研究室内高能γ场中,实验刻度了减光片的倍数,计算得到其减光倍数以及不确定度;(5)利用硅光电二极管和热释光两种探测器对低能X射线光子注量进行测量,给出了实验步骤以及相应的低能光子注量计算公式。综上所述:本课题研究有一定的实际应用价值,并且为在这一基础下进行的相关性深入研究搭建了一个有现实意义的平台。(本文来源于《成都理工大学》期刊2008-04-01）
袁永刚,雷家荣,赵敏智[5]（2007）在《γ探头刻度辐射场光子注量测量》一文中研究指出设计了带铅屏蔽和能对空间各场点进行定点测量的照射盒。成功地解决了空间各场点定点测量的问题,克服了以前场点测量数据分散性较大的缺陷,并对探测器的屏蔽效应修正进行了实验验证。在此基础上对物理测试探测器刻度用场点的光子注量进行了实验测定,给出了刻度场点的光子注量。(本文来源于《核技术》期刊2007年04期）
袁永刚,雷家荣,赵敏智[6]（2006）在《物理测试探头刻度辐射场光子注量测量》一文中研究指出为了实现γ探头的多能点效率刻度,研究人员用康普顿散射法营造了不同能量的数个准单能光子场。准单能光子场营造的方法是:将准直的60Co-γ光子束入射到一个金属靶上,γ射线与靶产生康普顿散射作用,各种不同角度的散射光子构成了标定γ探头的不同准单能的光子辐射场。本文采用热释光测量方法, 设计了带铅屏蔽的照射盒,消除了由于散射引起的低能光子对探测器的影响,准确的测定了这些准单能光子场的光子注量。(本文来源于《第一届中国核技术及应用研究学术研讨会摘要文集》期刊2006-09-01）
袁永刚,雷家荣,赵敏智[7]（2003）在《γ探头刻度辐射场光子注量测量》一文中研究指出以往对辐射场光子注量的测量过程中,同一场点,相邻两片探测元件的测量结果相差最大高达15%,且测量结果不重复;在而在标定的γ探头的有效面积内,探测元件的测量结果相差最高达50%。经认真分析,导致如此大的差异的主要原因可能是:每次布放探测元件的位置不尽相同或(本文来源于《中国工程物理研究院科技年报（2003）》期刊2003-06-30）
雷家荣,袁永刚,赵林,赵敏智,崔高显[8]（2003）在《快中子堆n,γ混合场中γ光子注量的测量研究》一文中研究指出用热释光探测器对快堆堆外n ,γ混合场进行了区分测量 ,结果表明 :该方法可有效的检测出n ,γ混合场的γ成分 ;为了更较精确地测量快堆n ,γ混合场γ光子注量 ,提出了采用新配方的热释光探测器LiFTLD(6 LiF ,7LiF各占5 0 % )与6 LiFTLD成对使用的方法 .考虑到LiFTLD对中子吸收剂量的响应存在LET效应 ,对LiF(Mg ,Cu ,P)TLD进行了中子响应的LET效应因子RLET的实验测定 (RLET≈ 0 0 5 ) ,在此基础上 ,对6 LiF 7LiFTLD的成对使用测量快中子堆的n ,γ混合场中光子注量的方法进行了实验研究 .实验结果表明 ,混合场中的中子在7LiF(Mg ,Cu ,P)中产生的热释光量 (TL)占n ,γ产生的总TL的 8 1%— 17 1% .实验结果表明该方法是行之有效的 .为钝化中子谱的不确定性所致的影响 ,进一步提高γ光子注量测量结果的精度 ,提出了采用新配方的LiFTLD(6 LiF ,7LiF各占 5 0 % )与6 LiFTLD成对使用测量快堆n ,γ混合场γ光子注量的方法 .(本文来源于《物理学报》期刊2003年01期）
雷家荣[9]（2002）在《核爆物理诊断γ探测系统标定中的脉冲光子注量测量研究》一文中研究指出核爆物理诊断γ探测系统需要在脉冲辐射场中按场点光子注量进行标定，为模拟核爆产生的辐射场，选定12MV脉冲X射线加速器和快中子脉冲堆为标定用脉冲辐射源。针对这两种脉冲辐射场的特点，本文根据空腔电离理论，建立了其光子注量测量方法：首先测得小块介质的吸收剂量，再根据谱的数据资料计算出光子注量。为此，本文利用了自行研制的、以LiFTLD为空腔、以LiF介质为室壁的均匀固体电离室测量脉冲光子吸收剂量。用M-C方法计算了固体电离室对0.1MeV～12MeV的单能光子的单位光子注量—LiF吸收剂量的转换因子，从而解决了由高能光子吸收剂量实测值转换成光子注量时所面临的困难问题。 当由吸收剂量换算成场点光子注量时，需要有光子谱的数据资料。为此，利用穿透系数数值分析的迭代最小二乘法对12MV脉冲加速器的轫致辐射谱进行了实验测定，并在同样的几何条件下，用M-C方法对其进行了计算。结果表明：实测得的谱和计算得的谱基本上是一致的，证明我们所使用的测谱方法是正确的。 当LiFTLD用于脉冲堆n、γ混合场测量时，存在中子响应的LET效应问题。为确定LiFTLD能否用于n、γ混合场的区分测量，本文定义了LET效应因子，并对LiFTLD的LET效应因子进行了实验测定，测量结果表明：LiFTLD对热中子至5MeV中子响应的LET效应因子值约为0.050，因此，选用~7LiFTLD用于脉冲堆光子注量测量是可行的。测定的LET效应因子值填补了国内LiFTLD基本剂量学数据的空白。 根据LET效应因子的测量结果和快中子堆Y谱、中子谱等基本资料，以及~6LiF和~7LiF对中子响应灵敏度有较大差异这一特点，研制了以~6LiF+~7LiF为空腔、~6LiF为外壁、~7LiF为内壁的具有双层室壁结构的均匀固体电离室，并将其用于快中子脉冲堆n、γ混合场区分测量，彻底剔除了热中子的干扰。实验结果表明：堆外场点的中子在~7LiFTLD中所引起的TL量只占中子、γ所引起 核爆物理诊断Y探测系统标定中的脉冲光子注量测量研究的总 TL量的 5．l～17．1％。这表明我们采用的 n、v区分测量方法是可行的，测得的Y光子注量的精确度是令人满意的。 简而言之，通过严格的实验研究和理论计算，本文测得了 12MV脉冲加速器的 X射线谱和 LIFTLD对较宽能区的中子的 LET效应因子值，并通过研制的均匀固体电离室测得了脉冲加速器和脉冲堆辐射场的光子注量，解决了几个相关的技术难题，为核爆诊断探测器的标定提供了技术支撑。注：本论文涉及与武器相关的敏感技术，属保密资料。密级：秘密 涉密期限：长期(本文来源于《四川大学》期刊2002-04-20）
傅玉川,雷家荣,罗正明,崔高显[10]（2001）在《利用EGS4计算固体电离室的吸收剂量与光子注量的转换因子》一文中研究指出利用蒙特卡罗程序 EGS4 ,针对几种特定的γ光子谱 ,计算了特定形状的 Li F固体电离室中空腔辐射敏感元件 L i FTLD的吸收剂量 -光子注量转换因子 ;计算结果表明 ,该转换因子的不确定度主要取决于谱的不确定度 ;通过对单能光子源的蒙特卡罗计算结果与解析公式计算结果的比较 ,证明该方法是可靠的 ,是目前解决此类问题的有效而可行的途径(本文来源于《核电子学与探测技术》期刊2001年05期）
光子注量论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
电磁扫描调强是用电子笔束轰击离散分布的靶点,产生脉冲化X线光子束,是实现调强放疗的技术方案之一。本文主要是考察当电子加速能量为低中能时,从可产生的光子注量分布的角度,来探讨低能电磁扫描调强技术的可行性。通过Monte Carlo模拟,计算了不同能量的电子笔束轰击靶材料产生的光子笔束注量分布,以确定较优的靶材料及其几何结构。然后计算不同靶点密度下的光子注量分布,确定合适的入射靶点间隔。最后,以两种常规放射治疗最常用的注量分布为例,通过最优化电子笔束强度来获得所要的注量分布。模拟结果表明,通过选用合适的靶材料结构,结合对电子轰击靶点的强度的最优化,可以实现临床要求的常规光子注量分布。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
光子注量论文参考文献
[1].花正东,王德忠,刘诚,陈继亮,王方.光子注量到周围剂量当量转换系数的Monte-Carlo模拟[J].南华大学学报(自然科学版).2013
[2].王丽艳,李敏,吴章文,勾成俊,侯氢.低能电磁扫描IMRT光子注量分布M-C模拟[J].核技术.2010
[3].花正东.光子注量到空气比释动能转换系数的Monte-Carlo模拟[J].原子能科学技术.2010
[4].张少华.低能X射线光子注量测量技术研究[D].成都理工大学.2008
[5].袁永刚,雷家荣,赵敏智.γ探头刻度辐射场光子注量测量[J].核技术.2007
[6].袁永刚,雷家荣,赵敏智.物理测试探头刻度辐射场光子注量测量[C].第一届中国核技术及应用研究学术研讨会摘要文集.2006
[7].袁永刚,雷家荣,赵敏智.γ探头刻度辐射场光子注量测量[C].中国工程物理研究院科技年报（2003）.2003
[8].雷家荣,袁永刚,赵林,赵敏智,崔高显.快中子堆n,γ混合场中γ光子注量的测量研究[J].物理学报.2003
[9].雷家荣.核爆物理诊断γ探测系统标定中的脉冲光子注量测量研究[D].四川大学.2002
[10].傅玉川,雷家荣,罗正明,崔高显.利用EGS4计算固体电离室的吸收剂量与光子注量的转换因子[J].核电子学与探测技术.2001
论文知识图
