导读:本文包含了双轻子产生论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:夸克,光子,相对论,等离子体,离子,效应,化学平衡。
双轻子产生论文文献综述
管娜娜[1]（2016）在《胶子非弹性散射过程对夸克胶子等离子体中双轻子产生的影响》一文中研究指出双轻子是研究夸克物质的形成和性质的重要探针.本文基于化学平衡化的黏滞性夸克胶子等离子体演化模型,计算了相对论重离子碰撞能量下金-金对心碰撞形成的夸克胶子等离子体中的双轻子产额.在黏滞性计算中加入了胶子非弹性散射过程对黏滞系数的贡献.相较仅考虑夸克和胶子弹性散射的情况,双轻子的产额有较明显的降低.这表明在黏滞系数中加入胶子非弹性散射的贡献使得系统的演化过程加快,演化时间变短.(本文来源于《物理学报》期刊2016年14期）
杨帅[2]（2016）在《RHIC能区铀核铀核对撞中双轻子产生》一文中研究指出量子色动力学是用来描述夸克和胶子间强相互作用的规范场理论。格点量子色动力学预言在高温或高重子化学势的条件下会发生从强子物质到夸克胶子等离子体(QGP)的相变。坐落在美国布鲁克海文国家实验室(BNL)的相对论重离子对撞机(RHIC)是专门用于研究夸克胶子等离子体性质以及量子色动力学相图的实验装置。双轻子不参与强相互作用,并且可以在重离子对撞整个演化过程中产生,因此,双轻子的测量在研究这种高温高密物质中起着至关重要的作用。根据不同的产生机制,双轻子的不变质量谱一般被划分成叁个质量区间。高质量区间(HMR, Mll> MJ/ψ),双轻子主要由初始的硬过程产生,例如Drell-Yan,夸克偶素的衰变。中间质量区间(IMR, Mφ<Mll<MJ/ψ),双轻子主要由夸克胶子等离子体的热辐射以及开粲的半轻子衰变产生,其中热辐射的双轻子产额可用于测量夸克胶子等离子体的温度。低质量区间(LMR, Mu<Mφ),双轻子主要由在强子介质中矢量介子(ρ,ω,φ,等)的衰变产生,他们可用于研究介质中的手征对称性恢复。此外,ALICE合作组最近观察到在质心能量为2.76 TeV的铅核-铅核偏心对撞中,超低横动量(pT<0.3 GeV/c)的前向快度J/(?)产额有非常大的增强。这部分增强有可能来自相干光产生过程。如果在偏心重离子对撞中,也可以通过相干光产生生成ρ介子,这部分ρ介子可用作一个直接测量夸克胶子等离子体性质的探针。本论文利用位于相对论重离子对撞机上的螺旋径迹探测器(STAR),首次研究了双轻子在铀核-铀核对撞中的产生。用于该分析研究的数据采集于2012年。利用时间投影室测量的电离能损以及飞行时间探测器测量的粒子速度进行正负电子的鉴别。在铀核-铀核的最小无偏对撞中(中心度：0-80%),鉴别出来的电子整体纯度可以达到95%。通过对比在最小无偏对撞中测量的STAR接收度内(pTe> 0.2 GeV/c, |ηe|<1, and |yee|<1)的双轻子不变质量谱和不包含ρ介子贡献的强子衰变模拟(cocktail),我们发现在类ρ质量区间0.3-0.76 GeV/c2内,测量的双轻子产额比模拟的产额高2.1±0.1(stat.)±0.2(sys.)±0.3(cocktail)倍。我们还系统的测量了不同横动量以及中心度区间的双轻子不变质量谱,发现此增强因子并没有很强的中心度以及横动量依赖性。为了定量的研究这些双轻子增强,我们还测量了修正STAR接收度的双轻子增强谱(data-cocktail ).上面提到的所有双轻子增强谱都可以用一个包含ρ展宽的谱函数以及夸克胶子等离子体热辐射贡献的理论模型描述。ρ介子谱在高温高密介质中的展宽被认为和手征对称性恢复有关。进一步的分析研究表明,带电粒子密度(dNch/dy)归一的修正了STAR接收度的积分增强产额(积分区间：0.4<Mee<0.75 GeV/c2)有很强的中心度以及对撞能量的依赖性。中心对撞中的归一积分增强产额比偏心对撞以及低能量对撞的产额要高。最近一个理论模型指出,在质心能量为6到200 GeV区间内,dNch/dy归一的积分增强产额正比于重离子对撞中产生介质的寿命。这预示着在铀核-铀核中心对撞中产生的介质的寿命比在偏心对撞中或者低质心能量重离子对撞中产生的介质寿命长。本论文还首次测量了铀核-铀核对撞中STAR接收度内超低横动量(Pr< 0.15 GeV/c)的双轻子不变质量谱。相对于强子衰变的模拟产额,偏心对撞中的双轻子产额在整个质量区间都有很大的增强。在质量区间0.4-0.76 GeV/c2和2.8-3.2 GeV/c2中,增强因子分别为16.4±1.1(stat.) ±2.6(sys.)± 4.2(cocktail), 20.4±4.2(star.)±3.0(sys.)±3.2(cocktail)。这些增强可能来自于相干光产生过程。我们还测量了铀核-铀核对撞中STAR接收度内不同质量区间的双轻子横动量谱(0.4<Meκε <0.76 GeV/c2, 1.2 <Meε<2.67GeV/c2, and 2.8 <Meε <3.2 GeV/c2),发现这些横动量谱的形状在偏心对撞中在0.1 GeV/c附近发生急剧变化。此外,本论文还报告了两种气体探测器-迷你漂移厚气体电子倍增室(mini-drift THGEM )和多气隙阻性板室(MRPC)的研制以及测试结果。THGEM用作穿越辐射探测器(TRD)的读出探测器,用来鉴别电子离子对撞机上的前向散射电子和提供额外的电离能损(dE/dx )测量,后者对小角度散射的带电粒子径迹重建非常重要。这是首次提出用THGEM作为TRD的读出探测器。宇宙线测试结果表明，在工作电压下,THGEM的探测效率高于94%,位置分辨能达到220μm。由于THGEM具有非常好的位置分辨以及相对厚的电离区,THGEM展现出非常卓越的径迹重建能力。最后,测试结果表明THGEM增益均匀性以及稳定性也非常好。为了提高北京谱仪的粒子鉴别能力,MRPC被用来升级北京谱仪端盖飞行时间探测器(eTOF)。我们在正负电子对撞机E3束流线上用动量为600MeV/c的质子束测试了单端读出和双端读出MRPC、~在工作高压下,两种MRPC的探测效率都高于98%。单端读出MRPC的时间分辨为47 ps,但有带电粒子入射位置的依赖性。双端读出MRPC的时间分辨为40 ps,且没有带电粒子入射位置的依赖性。根据这次束流测试结果,双端读出MRPC被用于北京谱仪的eTOF升级。北京谱仪的eTOF升级已于2015年11月完成,对电子的时间分辨可达到60 ps,远好于其设计指标(80 ps)。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2016-05-01）
余功明[3]（2016）在《极端相对论核—核碰撞中的双轻子、光子和轻矢量介子产生》一文中研究指出在极端相对论重离子碰撞中,微扰量子色动力学(perturbative Quantum Chromodynamics, pQCD)预言在碰撞中心区域物质能量密度可以足够高而形成夸克物质解禁相。在高能重离子碰撞中,碰撞中心区域能物质量密度很高使得物质离开强子相进入夸克物质解禁相(Glasma和夸克-胶子等离子体),然后夸克物质继续膨胀冷却回到强子相。当物质处于Glasma和热夸克-胶子等离子体相时,夸克物质中部分子之间相互作用产生的双轻子、光子和轻矢量介子(ρ、ω、φ)就会携带夸克物质的信息。本文研究相对论重离子对撞机(Relativistic Heavy Ion Collider, RHIC)和大型强子对撞机(Large Hadron Collider, LHC)能区相对论核-核碰撞中夸克物质的产生及其时空演化过程和双轻子、光子、轻矢量介子硬光生过程,以及色玻璃凝聚态(colour glass condensate, CGC)、Glasma、夸克-胶子等离子体(quark-gluon plasma, QGP)和热强子气体(hadronic gas, HG)中的双轻子、光子和轻矢量介子产生。在相对论核-核碰撞的早期,大转移动量双轻子、光子和轻矢量介子主要来源于初始部分子硬散射过程、硬光生过程和碎裂过程。部分子硬散射过程主要是夸克-反夸克湮灭、夸克-胶子康普顿散射和胶子-胶子聚变过程。硬光生过程包括弹性硬双光子过程、半弹性(直接和分解)硬光生过程和深度非弹性(直接和分解)硬光生过程。在直接硬光生过程中,入射原子核(原子核内的荷电部分子)发射的高能光子将会与另一个入射原子核内的部分子通过夸克-光子康普顿散射、胶子-光子聚合相互作用产生双轻子、光子和轻矢量介子。在分解硬光生过程中,入射原子核(原子核内的荷电部分子)发射的高能类强子光子会涨落出部分子,然后涨落出来的部分子与另一个入射原子核内的部分子通过夸克-反夸克湮灭、夸克-胶子康普顿散射和胶子-胶子聚合相互作用产生双轻子、光子和轻矢量介子。此外,在碎裂过程中,快喷注在碎裂成双轻子、光子和轻矢量介子之前,将会穿过核物质媒介而损失能量(喷注淬火效应),损失能量后的快喷注再碎裂成双轻子、光子和轻矢量介子。从数值结果可以看出,在大型强子对撞机(LHC)能区的p-p碰撞和Pb-Pb碰撞中,双轻子、光子和轻矢量介子硬光生过程、碎裂过程的贡献是显着的。然而,在色玻璃凝聚胶子饱和框架下,胶子密度在转移动量小于胶子饱和动量Qs时会出现饱和而形成色玻璃凝聚(CGC),然后处于色玻璃凝聚态的两个原子核相互碰撞就会形成高胶子密度的非平衡态物质Glasma。在极端相对论情况下,胶子饱和动量Qs将远大于量子色动力学禁闭标度AQCD从而使得跑动耦合常数αs(Qs)《1,因此可以利用KT-因子化来计算色玻璃凝聚中的双轻子、光子和轻矢量介子产生。在色玻璃凝聚胶子饱和区域,双轻子、光子和轻矢量介子主要来源于胶子-胶子聚合相互作用过程。从数值结果可以看出,在相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)能区的p-p碰撞、Au-Au碰撞、p-Pb碰撞和Pb-Pb碰撞中,来自于色玻璃凝聚的低转移动量双轻子、低转移动量光子和低转移动量轻矢量介子的贡献是很重要的。此外,在色玻璃凝聚胶子饱和框架下,相对论核-核碰撞中心区域能量密度很高而可以形成高胶子密度Glasma态,此时Glasma还没有达到热平衡,而是处于以胶子为主导的胶子饱和态。在胶子饱和区域,胶子饱和动量Qs将远大于量子色动力学禁闭标度ΛQCD从而使得跑动耦合常数αs(Qs)<<1,此时就可以将Glasma看作为一个弱耦合系统并且可以用相对论动力学理论来描述。在Glasma中,低质量双轻子主要来源于夸克-反夸克湮灭过程,低转移动量热光子主要来源于夸克-反夸克湮灭、夸克-胶子康普顿散射和胶子-胶子聚合过程,而且由于Glasma是有胶子主导的,因此低转移动量热光子最主要的贡献是来自于胶子-胶子聚合过程。从数值结果可以看出,在相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)能区,来自于Glasma的低不变质量双轻子和低转移动量光子的贡献是很显着的。接着,随着Glasma的膨胀,在固有时刻τth时Glasma将热化形成热夸克-胶子等离子体,在热夸克-胶子等离子体低质量双轻子主要来源于夸克-反夸克湮灭过程,热光子主要来源于夸克-反夸克湮灭和夸克-胶子康普顿散射过程。此外,来自于碰撞早期初始部分子硬散射过程和硬光生过程的快喷注也会穿过热夸克-胶子等离子体,与热部分子反生夸克-反夸克湮灭和夸克-胶子康普顿散射相互作用而产生热双轻子、热光子和大横动量轻矢量介子。对于热双轻子不变质量谱,来自半弹性和深度非弹性硬光生过程的喷注-双轻子转换和Drell-Yan过程的贡献是主要的。从数值结果可以看出,在大型强子对撞机(LHC)能区,对于热双轻子、热光子和大横动量轻矢量介子产生,来自深度非弹性硬光生过程的喷注-媒介相互作用的贡献是很显着的。最后,随着夸克-胶子等离子体的膨胀冷却到临界温度时,热系统将会进入夸克-胶子等离子体和强子的混合相,并在固有时刻τH时完全进入强子相,随着热强子气体的膨胀并在固有时刻τf时达到强子冻结温度Tf,热强子系统进入强子冻结状态。在热强子气体中,低质量双轻子主要来源于ππ→l+l-过程,低转移动量光子主要来源于ππ→γγ、ππ→γρ、ππ→γη、πρ→π和πη-÷γπ过程,由于αρ=2.9,因此低转移动量光子最主要的产生机制是πρ→γπ过程。在相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)能区,来自于热强子气体的低不变质量双轻子和低转移动量光子的贡献是很重要的。(本文来源于《云南大学》期刊2016-03-01）
贾红伟[4]（2015）在《PP碰撞中双轻子产生的Pythia模拟》一文中研究指出高能重离子碰撞主要是为了探索在一定温度,一定密度下QCD物质的性质,如发生相变的临界值,以及它的一阶相变的边界等。为此,RHIC和LHC做了大量的实验工作,研究人员同时也对这些实验数据做了大量的分析,结果发现,在碰撞能量很高时,可能形成了一种新的物质,这种物质具有很强的耦合效应,即现在很热门的QGP(夸克胶子等粒子体),上述推论都是建立在末态强子的测量数据。在高能碰撞中,双轻子不参与强相互作用,且在系统演化的各个阶断都会产生,因此它作为一个优秀的电磁探针,对探索热密的物质特性扮演着重要角色。双轻子在高能核碰撞中的产生可以分为叁个重要的阶断：低不变质量区LMR(Mee<1.1GeV/c2),此区域双轻子主要为强子气体中的介子及虚光子所主导产生；中间不变质量区IMR(1.1<Mee<3GeV),此区的双轻子,研究人员预计其为重味夸克粒子的半轻子衰变及QGP的热辐射效应所主导产生；较高的不变质量区HMR(Mee>3.0GeV/c2),这一区间的双轻子则是为重味夸克偶素及碰撞初期的Drell-Yan过程所主导产生。本文主要运用Pythia事件产生器软件来模拟STAR实验组在(?)=200GeV时p+p碰撞各种物质对双轻子的产生,为没有QGP等热密物质产生条件下的双轻子研究提供背景。论文安排如下：第一章主要介绍了高能物理的现状及双轻子性质。第二章则结合Pythia对p+p碰撞中内在过程加以简要说明。第叁章是我们的主要模拟结果。第四章我们对上述模拟进行整合,并加以讨论.论文结果发现在双轻子的中间不变质量区,cc几乎贡献了全部双轻子的产生。同时发现bb对双轻子的贡献非常低,双轻子的不变质量谱共振峰也间接反映了一些介子的性质,如通过共振峰来测量w及ρ的产生情况。(本文来源于《华中师范大学》期刊2015-05-01）
傅永平,杨光弟,郗勤[5]（2012）在《膨胀QGP的热双轻子产生(英文)》一文中研究指出研究了QGP中次级热双轻子的产生。在RHIC能区,次级热双轻子的产生在低质量范围0.2GeV<M<0.8GeV内加强了热双轻子谱。次级热双轻子产生机制能够较好地解释PHENIX Au-Au 200 AGeV碰撞实验的双轻子增强现象。对于LHC能区的Pb-Pb 5.5 ATeV碰撞,理论计算结果表明,在低质量区域双轻子增强现象会更加明显,增强区域在1.0GeV<M<2.5GeV范围内。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2012年04期）
徐浩洁[6]（2012）在《相对论重离子碰撞中的双轻子产生》一文中研究指出我们研究了RHIC能量下Au+Au对心碰撞在低不变质量区域和中等不变质量区域的双轻子的产生。我们使用2+1维相对论理想流体力学模型给出介质膨胀的时空信息,流体力学的参数通过长寿命粒子的实验数据来确定。我们研究了低和中等不变质量区域的双轻子的发射源：QGP相的夸克反夸克湮灭、热强子气体相中的矢量介子衰变以及动理学冻结后的矢量介子衰变,重点讨论了热强子气体中的矢量介子的介质效应。分别通过强子多体理论和经验散射振幅公式的方法,计算了热矢量介子与周围强子的散射碰撞而带来的介质修正效应。我们使用了PYTHIA事例产生器模拟在RHIC能量下双轻子的重要本底：粲强子的半轻子衰变本底,通过引入参数化的核修正因子来模拟粲强子的介子修正效应。我们对STAR和PHENIX探测器的接收度进行了蒙特卡洛模拟,把得到的结果与这两个合作组发布的双电子不变质量谱的实验数据进行了比较。我们发现对于RHIC能量的相对论重离子碰撞以及目前的探测器接收度,几乎很难从不变质量谱中分辨出热双轻子的信息。通过一个简单模型的解析计算,讨论了长寿命强子的横向流的性质。用流体力学模型进一步研究了双轻子横向流。与不变质量谱的研究路径一样,我们分别计算了叁种发射源以及粲强子衰变产生的双轻子的椭圆流。通过在STAR探测器接收度下各种源所占的比重,预测了双轻子的椭圆流随不变质量谱的变化趋势。与对心碰撞相比,最小偏差碰撞中的QGP相和粲强子半轻子衰变产生的双轻子都降低许多。这使得介质中的矢量介子衰变的双轻子在低不变质量区域变得越来越重要。我们发现,尽管在中间不变质量区域QGP相贡献的双轻子有一个明显的椭圆流下降的信号,但是由于粲强子的半轻子衰变所产生的本底在此区域占主导地位,双轻子的总椭圆流的趋势仍然是随不变质量的增大而上升。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2012-06-01）
傅永平[7]（2011）在《相对论重离子碰撞中的QGP相变与光子、双轻子产生》一文中研究指出本文讨论了RHIC (Relativistic Heavy Ion Collider)和LHC (Large Hadron Collider)能区的pp(质子-质子)、dA(氘核-核)以及AA(核-核)碰撞的初始部分子硬散射过程中由直接和分解光生过程导致的大横动量光子、双轻子产生。光生过程在HERA (Hadron-Electron Ring Accelerator)的电子-质子深度非弹过程中起着非常重要的作用,高能入射电子能够发射带有大横动量的光子,这些光子将与入射质子直接作用(γP→jets:即直接光生过程),而且这些高能光子有可能是“分解”的,Heisenberg不确定性关系允许这些来自于入射电子的高能光子在-个很短的时间区间内涨落为夸克-反夸克对(高阶情况下夸克还将释放胶子),这些夸克(胶子)也能与质子内的部分子进行相互作用。在这样的反应中,光子可以视为是由夸克和胶子组成的有“内部结构”的客体,即分解光子,这样的相互作用称为分解光生过程。在相对论性核-核碰撞中,入射核子内的荷电部分子同样能够发射高能光子和高能分解光子。在直接光生过程中,来自入射核子内的荷电部分子发射的高能光子将与另一入射核子内的部分子通过QED (quantum electrodynam-ics) Compton过程进行相互作用从而产生光子或双轻子。在分解光生过程中,强子型的分解光子同样能够与核子内的部分子通过Compton散射和夸克-反夸克湮灭产生光子或双轻子。数值计算结果表明,在RHIC能区光生过程对大横动量光子、双轻子产生的贡献并不明显。但是在大横动量区域,该贡献在LHC能区的质子-质子碰撞、氘核-铅核碰撞和铅核-铅核碰撞中却是显着的。在HERA能区中,分解光生过程在小横动量区域的贡献比直接光生过程重要。在RHIC能区,每核子质心系能量((?)=200 GeV)低于HERA的电子-质子碰撞能量((?)=300 GeV),分解光生过程在小横动量区域的贡献相比直接光生过程仍不明显。但是在LHC能区((?)=5.5 TeV),分解光生过程的贡献在较大的横动量区间内都比直接光生过程重要。此外,由于胶子的部分子分布函数相比价夸克和海夸克分布而言,在小x区域具有很高的状态数,所以在对应的小横动量区域,来自胶子过程(gg→gγ,gg→γγ(orγ*))的光子、双轻子应该对硬散射过程中的领头阶Compton散射和湮灭过程有一定的修正贡献。我们发现在RHIC能区和LHC能区,胶子过程的修正在小横动量区域不可忽略。在AA碰撞中,由于热信息在小横动量谱中占主导地位,所以胶子过程的修正会被热信息所掩盖。但在PP、dA碰撞中,胶子过程的修正可以在小横动量区域中体现出来。我们也分析了胶子过程在热光子、双轻子产生中的贡献。在热媒介中,热胶子部分子和热夸克部分子一样,都具有相同的热Boltzmann分布形式,所以胶子过程的贡献在热产生中被高阶的耦合因子压低了。我们还讨论了喷注与QGP (quark-gluon plasma)热部分子的相互作用,如果产生于初始硬散射的喷注进入QGP热媒介,夸克喷注或胶子喷注将通过Compton散射和湮灭过程与热部分子进行相互作用从而产生光子或双轻子。对于双轻子的不变质量谱,喷注-双轻子转换在中间不变质量区域对热双轻子谱和Drell-Yan过程有一定的贡献。对于Au+Au 200A GeV碰撞的数值计算结果能较好地在中间不变质量区域与PHENIX数据相符合。喷注-双轻子转换的贡献在LHC能区会变得更加明显。我们发现喷注-双轻子转换谱会随着不变质量的增加而迅速降低,这种现象在喷注-双轻子转换的横动量谱中也同样存在,这实际上是由于喷注的分布函数参与了系统演化的动量积分导致的。由于喷注-光子转换的产率正比于喷注的相空间分布(Rjet-γ∝fjet(p)),所以喷注-光子转换谱并不会随着横动量的增加而迅速衰减。(本文来源于《云南大学》期刊2011-09-01）
龙家丽,贺泽君,蒋维洲,马余刚,刘波[8]（2004）在《化学非平衡夸克-胶子等离子体中的双轻子产生》一文中研究指出研究了正在进行化学平衡的具有有限重子密度的夸克 -胶子等离子体系统的演化和双轻子产生。结果发现由于夸克相的寿命随初始夸克化学势的增加而增加 ,以及其他一些因素 ,如较高的初始温度、较大的胶子密度和较大的胶子聚变和夸克湮没反应截面 ,导致热粲夸克对双轻子产生提供了占统治的贡献 .这个效应造成中等质量双轻子的重大增强 .(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2004年04期）
康忠波,张汉中,王恩科[9]（2003）在《强作用介质诱导的光子辐射和双轻子产生》一文中研究指出考察了相对论性高能重离子碰撞中产生的硬部分子喷注穿过强作用介质时,喷注与介质中的部分子多次散射诱导的光子辐射与双轻子产生,得到了对应于opacity展开第一阶的光子横动量谱,辐射光子导致的喷注的能量损失以及双轻子的不变质量谱,结果表明,光子的产生率随横动量的增加而降低,双轻子的产生率随其不变质量的增加而减小,辐射光子导致的能量损失线性依赖强作用介质靶的厚度。(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2003年11期）
周代翠,彭茹,杨红艳,丁亨通,向文昌[10]（2003）在《LHC能区相对论重离子碰撞中的双轻子产生及其信号与背景的研究(英文)》一文中研究指出在微扰QCD框架下,描述了强子-强子(p-p)作用中重夸克cc和bb的产生;基于Glauber模型,考虑核遮蔽效应,推广强子-强子相互作用到核-核(A-A)情况.模拟了LHC能区铅-铅(Pb-Pb)碰撞中重夸克产生和轻子衰变,预言了ALICE向前区域的μ子产生率和双μ不变质量谱,讨论了μ子产物的实验观察效应;建议了一种进行数据分析、抽出μ子对信号和背景产物的物理方案,预言了ALICE实验中关联μ子对的测量精度,解决了ALICE实验中复杂μ子产物的分离技术.(本文来源于《华中师范大学学报(自然科学版)》期刊2003年03期）
双轻子产生论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
量子色动力学是用来描述夸克和胶子间强相互作用的规范场理论。格点量子色动力学预言在高温或高重子化学势的条件下会发生从强子物质到夸克胶子等离子体(QGP)的相变。坐落在美国布鲁克海文国家实验室(BNL)的相对论重离子对撞机(RHIC)是专门用于研究夸克胶子等离子体性质以及量子色动力学相图的实验装置。双轻子不参与强相互作用,并且可以在重离子对撞整个演化过程中产生,因此,双轻子的测量在研究这种高温高密物质中起着至关重要的作用。根据不同的产生机制,双轻子的不变质量谱一般被划分成叁个质量区间。高质量区间(HMR, Mll> MJ/ψ),双轻子主要由初始的硬过程产生,例如Drell-Yan,夸克偶素的衰变。中间质量区间(IMR, Mφ<Mll<MJ/ψ),双轻子主要由夸克胶子等离子体的热辐射以及开粲的半轻子衰变产生,其中热辐射的双轻子产额可用于测量夸克胶子等离子体的温度。低质量区间(LMR, Mu<Mφ),双轻子主要由在强子介质中矢量介子(ρ,ω,φ,等)的衰变产生,他们可用于研究介质中的手征对称性恢复。此外,ALICE合作组最近观察到在质心能量为2.76 TeV的铅核-铅核偏心对撞中,超低横动量(pT<0.3 GeV/c)的前向快度J/(?)产额有非常大的增强。这部分增强有可能来自相干光产生过程。如果在偏心重离子对撞中,也可以通过相干光产生生成ρ介子,这部分ρ介子可用作一个直接测量夸克胶子等离子体性质的探针。本论文利用位于相对论重离子对撞机上的螺旋径迹探测器(STAR),首次研究了双轻子在铀核-铀核对撞中的产生。用于该分析研究的数据采集于2012年。利用时间投影室测量的电离能损以及飞行时间探测器测量的粒子速度进行正负电子的鉴别。在铀核-铀核的最小无偏对撞中(中心度：0-80%),鉴别出来的电子整体纯度可以达到95%。通过对比在最小无偏对撞中测量的STAR接收度内(pTe> 0.2 GeV/c, |ηe|<1, and |yee|<1)的双轻子不变质量谱和不包含ρ介子贡献的强子衰变模拟(cocktail),我们发现在类ρ质量区间0.3-0.76 GeV/c2内,测量的双轻子产额比模拟的产额高2.1±0.1(stat.)±0.2(sys.)±0.3(cocktail)倍。我们还系统的测量了不同横动量以及中心度区间的双轻子不变质量谱,发现此增强因子并没有很强的中心度以及横动量依赖性。为了定量的研究这些双轻子增强,我们还测量了修正STAR接收度的双轻子增强谱(data-cocktail ).上面提到的所有双轻子增强谱都可以用一个包含ρ展宽的谱函数以及夸克胶子等离子体热辐射贡献的理论模型描述。ρ介子谱在高温高密介质中的展宽被认为和手征对称性恢复有关。进一步的分析研究表明,带电粒子密度(dNch/dy)归一的修正了STAR接收度的积分增强产额(积分区间：0.4<Mee<0.75 GeV/c2)有很强的中心度以及对撞能量的依赖性。中心对撞中的归一积分增强产额比偏心对撞以及低能量对撞的产额要高。最近一个理论模型指出,在质心能量为6到200 GeV区间内,dNch/dy归一的积分增强产额正比于重离子对撞中产生介质的寿命。这预示着在铀核-铀核中心对撞中产生的介质的寿命比在偏心对撞中或者低质心能量重离子对撞中产生的介质寿命长。本论文还首次测量了铀核-铀核对撞中STAR接收度内超低横动量(Pr< 0.15 GeV/c)的双轻子不变质量谱。相对于强子衰变的模拟产额,偏心对撞中的双轻子产额在整个质量区间都有很大的增强。在质量区间0.4-0.76 GeV/c2和2.8-3.2 GeV/c2中,增强因子分别为16.4±1.1(stat.) ±2.6(sys.)± 4.2(cocktail), 20.4±4.2(star.)±3.0(sys.)±3.2(cocktail)。这些增强可能来自于相干光产生过程。我们还测量了铀核-铀核对撞中STAR接收度内不同质量区间的双轻子横动量谱(0.4<Meκε <0.76 GeV/c2, 1.2 <Meε<2.67GeV/c2, and 2.8 <Meε <3.2 GeV/c2),发现这些横动量谱的形状在偏心对撞中在0.1 GeV/c附近发生急剧变化。此外,本论文还报告了两种气体探测器-迷你漂移厚气体电子倍增室(mini-drift THGEM )和多气隙阻性板室(MRPC)的研制以及测试结果。THGEM用作穿越辐射探测器(TRD)的读出探测器,用来鉴别电子离子对撞机上的前向散射电子和提供额外的电离能损(dE/dx )测量,后者对小角度散射的带电粒子径迹重建非常重要。这是首次提出用THGEM作为TRD的读出探测器。宇宙线测试结果表明，在工作电压下,THGEM的探测效率高于94%,位置分辨能达到220μm。由于THGEM具有非常好的位置分辨以及相对厚的电离区,THGEM展现出非常卓越的径迹重建能力。最后,测试结果表明THGEM增益均匀性以及稳定性也非常好。为了提高北京谱仪的粒子鉴别能力,MRPC被用来升级北京谱仪端盖飞行时间探测器(eTOF)。我们在正负电子对撞机E3束流线上用动量为600MeV/c的质子束测试了单端读出和双端读出MRPC、~在工作高压下,两种MRPC的探测效率都高于98%。单端读出MRPC的时间分辨为47 ps,但有带电粒子入射位置的依赖性。双端读出MRPC的时间分辨为40 ps,且没有带电粒子入射位置的依赖性。根据这次束流测试结果,双端读出MRPC被用于北京谱仪的eTOF升级。北京谱仪的eTOF升级已于2015年11月完成,对电子的时间分辨可达到60 ps,远好于其设计指标(80 ps)。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
双轻子产生论文参考文献
[1].管娜娜.胶子非弹性散射过程对夸克胶子等离子体中双轻子产生的影响[J].物理学报.2016
[2].杨帅.RHIC能区铀核铀核对撞中双轻子产生[D].中国科学技术大学.2016
[3].余功明.极端相对论核—核碰撞中的双轻子、光子和轻矢量介子产生[D].云南大学.2016
[4].贾红伟.PP碰撞中双轻子产生的Pythia模拟[D].华中师范大学.2015
[5].傅永平,杨光弟,郗勤.膨胀QGP的热双轻子产生(英文)[J].原子核物理评论.2012
[6].徐浩洁.相对论重离子碰撞中的双轻子产生[D].中国科学技术大学.2012
[7].傅永平.相对论重离子碰撞中的QGP相变与光子、双轻子产生[D].云南大学.2011
[8].龙家丽,贺泽君,蒋维洲,马余刚,刘波.化学非平衡夸克-胶子等离子体中的双轻子产生[J].高能物理与核物理.2004
[9].康忠波,张汉中,王恩科.强作用介质诱导的光子辐射和双轻子产生[J].高能物理与核物理.2003
[10].周代翠,彭茹,杨红艳,丁亨通,向文昌.LHC能区相对论重离子碰撞中的双轻子产生及其信号与背景的研究(英文)[J].华中师范大学学报(自然科学版).2003
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