自旋重取向论文_刘新智,郝丽杰,马小柏,刘蕴韬,孟思勤

导读:本文包含了自旋重取向论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:取向,各向异性,磁性,伸缩,晶形,结构,电场。

自旋重取向论文文献综述

刘新智,郝丽杰,马小柏,刘蕴韬,孟思勤^[1]（2016）在《稀土正铁氧体HoFe_(1-x)Cr_xO_3磁结构和自旋重取向效应的中子衍射研究》一文中研究指出采用固相法制备了稀土正铁氧体HoFe_(1-x)Cr_xO_3(x=0,0.2,…,1.0)系列固溶体,并利用磁性测量和中子衍射研究了其随着温度变化的磁性相变和自旋重取向行为。中子衍射实验在中国原子能科学研究院CARR中子散射平台和中国绵阳研究堆(CMRR)的中子散射平台上完成。通过Rietveld方法可获得不同温度下的晶体结构和磁结构。中子衍射实验发现,当x<0.6时在奈尔温度T_N以下,Fe(Cr)~(3+)离子的磁有序呈F_4(G_xA_yF_z)相。磁(本文来源于《中国原子能科学研究院年报》期刊2016年00期）

孙颖^[2]（2017）在《多铁异质结中电场对界面磁各向异性及自旋重取向的调控》一文中研究指出大数据和云计算的快速发展对高密度、低功耗及快速读写的信息存储技术提出了要求,垂直磁各向异性材料可以提高信息存储密度和热稳定性,从而具有广阔的应用前景。铁磁/铁电多铁异质结是实现电场调控磁性的有效途径,其中,应变媒介的磁电耦合在室温下效应较大,而得到广泛研究。目前基于应变机制的电场调控磁性工作大多集中在对具有面内磁各向异性样品的调控上,只有少数对垂直磁各向异性的调控。并且,这些对垂直磁各向异性的调控工作只实现了对总的磁各向异性的调控,并没有区分界面和体的贡献。而实现电场调控界面磁各向异性不仅对垂直磁各向异性的调控至关重要,还具有重要的基础研究价值。本文在PMN-PT(011)铁电衬底上生长(Co/Pt)_3多层膜,研究电场对其磁性的调控行为,得到如下创新性结果。对不同样品磁化曲线和铁磁共振的研究表明,Co层厚度会诱导自旋重取向转变。原位加电场的磁性测量表明,电场增强面内磁各向异性,即调控自旋重取向转变。通过唯象方法将总的磁各向异性拆分成界面和体的贡献,并对一系列Co层厚度样品的磁各向异性数据进行线性拟合,首次实现了电场对界面磁各向异性的调控,并分别计算出对界面和体磁各向异性的调控量。其中,电场对界面磁各向异性的调控对自旋重取向转变起主导作用。理论分析表明,电场对界面和体磁各向异性的调控分别由应变降低Co/Pt界面处Co 3d-Pt 5d的杂化强度及增强体系磁弹能造成。Co层厚度变化诱导的自旋重取向转变经历“共存相”,我们对此区域内的样品进行了电场调控磁性的研究。无外加磁场下不可回复的磁性对电场的依赖行为(M-E)与磁矩在垂直和面内方向存在能量势垒相关。不同外磁场下蝴蝶型的M-E行为由面外磁场增强垂直磁各向异性与电场增强面内磁各向异性的相互竞争决定。此外,对共存相样品不同电场下微观畴结构的表征为理解电场调控磁性行为提供了微观视角。本工作不仅有助于实现电场对垂直磁各向异性的调控,也为电场调控与界面相关的Dzyaloshinskii-Moriya相互作用和Rashba效应提供了可能性。(本文来源于《清华大学》期刊2017-04-01）

张金仓,方依霏^[3]（2016）在《TbFe_(1-x)Mn_xO_3的单晶生长与自旋重取向相变研究》一文中研究指出利用光学浮区炉生长了系列新型稀土钙钛矿型Tb Fe_(1-x)Mn_x O_3单晶样品,通过中子散射证明材料中存在的奇异磁相变,且相变温度受到掺杂浓度和磁场调控可由极低温8.5K至室温299K,实验证明Mn掺杂浓度x=0.25的样品中可由温度诱导而反复出现Г4和Г1相,随Mn(本文来源于《中国晶体学会第六届学术年会暨会员代表大会（极端条件晶体材料分会）论文摘要集》期刊2016-12-19）

王冠伟,曹义明,袁淑娟,冯振杰,康保娟^[4]（2015）在《HoFe_(0.95)Mn_(0.05)O_3单晶的自旋重取向相变和磁热效应研究》一文中研究指出本文采用光学浮区法生长了HoFe_(0.95)Mn_(0.05)O_3单晶样品,对其磁性和磁热效应进行了研究.研究表明,微量Mn的掺杂使HoFeO_3的自旋重取向温度由58K升高到102K.磁化强度随温度变化和自旋重取向相变过程中的热滞现象共同说明,自旋重取向由原来HoFeO_3中的Γ_4(G_x,F_z)→Γ_2(G_z,F_x)自旋重取向变为HoFe_(0.95)Mn_(0.05)O_3中的Γ4(G_x,F_z)→Γ_1(C_z,A_x)的自旋重取向.磁熵计算表明,虽然在a轴方向得到了-16.7J/kg·K的磁熵变,HoFe_(0.95)Mn_(0.05)O_3的磁熵变显示出明显的各向异性,但是微量Mn的掺杂并未对HoFeO_3的磁熵造成明显的影响.(本文来源于《低温物理学报》期刊2015年06期）

刘明,曹世勋,袁淑娟,康保娟,鲁波^[5]（2013）在《Pr掺杂DyFeO_3体系的自旋重取向相变、晶格畸变与Raman光谱研究》一文中研究指出利用固相反应法制备了Dy1-xPrxFeO3系列化合物.X射线粉末衍射晶体结构分析表明,随着Pr掺杂量x的增加,样品晶胞体积逐渐增大,晶格畸变减弱.Raman光谱测量表明稀土离子有效质量[meff=xmPr+(1-x)mDy]与晶格结构的变化共同导致该体系Raman光谱的变化.随Pr掺杂量的增加,波数小于200cm-1的振动模式基本保持不变,而波数大于200cm-1的振动模式(除420cm-1处的B3u模式外)向低频移动.磁测量结果表明,由Dzyaloshinsky-Moriya相互作用导致的宏观磁性随Pr掺杂量增加逐渐减弱.稀土离子与铁离子磁晶格的耦合作用以及晶格结构畸变的变化共同导致该体系自旋重取向相变温度在一定的掺杂量(x=0.3)前后先升高后降低.(本文来源于《物理学报》期刊2013年14期）

刘忻,王军虎,李发伸,张涛^[6]（2011）在《ThMn_(12)型过渡金属间化合物Nd(Fe_(1-x)Co_x)_(10)V_2的自旋重取向研究》一文中研究指出ThMn_(12)型过渡金属间化合物Nd(Fe_(1-x)Co_x)_(10)V_2(x=0-0.5),具有四角结构。本实验通过Co原子替代晶格中的Fe原子,使得合金室温下的易磁化方向发生了转变:从平行于C轴方向到垂直与C轴方向。同时随Co原子的含量的增加,合金的居里温度及自旋重取向温度也都发生了改变。(本文来源于《第十一届全国穆斯堡尔谱学会议论文集》期刊2011-06-25）

刘忻^[7]（2010）在《金属间化合物Nd（Fe_(1-x)Co_x）_(10)V_2的自旋重取向和微波磁性研究》一文中研究指出传统的高频磁性材料的初始磁导率和共振频率的乘积遵从Snoek极限,逐渐难以满足更高频率下对材料的要求。本文提出具有平面各向异性的稀土-3d过渡金属间化合物颗粒有望突破Snoek极限,具有高面外各向异性场和较低的面内各向异性场的稀土-3d金属间化合物可以大幅度提高材料的磁导率的同时,使共振频率保持在较高的范围。以V为稳定元素,Co为替代元素,采用真空电弧熔炼和真空热处理制备了不同Co替代含量的1:12型稀土铁基金属间化合物样品。然后利用室温粉末样品的X射线衍射、振动样品磁强计等实验方法对这些化合物的结构与磁性进行了研究。对用石蜡混合粉末制成的复合材料样品,使用同轴线方法对其高频性能进行了测量与分析。分析了Co元素对Fe元素的替代对金属间化合物的结构和磁性,以及磁晶各向异性和高频磁性能的影响,并讨论了各向异性对高频磁性的影响和高频复数磁导率的机制。得到以下结论：(1)对该化合物的研究发现,在x=0-0.5的范围内,可以得到单一的ThMn12型结构的纯相。随着Co原子的替代量的增加,Nd(Fe1-xCox)10V2的晶格常数单调减小,晶胞体积收缩,这是由于Co原子半径小于Fe原子半径导致的。(2)随着Co原子的替代量的增加,Nd(Fe1-xCox)10V2的饱和磁化强度由115emu/g (x=0)增加到122 emu/g (x=0.2),而后减小到96 emu/g(x=0.5);其矫顽力则先减小后增大；样品的易磁化方向由平行于c轴(x=0)转变为平行于a-b平面(x=0.2),当Co原子含量进一步增加时,易磁化方向再次趋向平行于c轴(x=0.5)。(3)随着Co原子的替代量的增加,Nd(Fe1-xCox)10V2的居里温度由570 K(x=0),单调增加到676 K(x=0.4),但是当Co含量继续增加时,居里温度下降到662 K(x=0.5)。这是由于Co原子先占据原子间距较小的8f和8j位置,使得Fe-Fe负相互作用减弱,3d次晶格整体的相互作用增强,从而提高了居里温度。(4)随着Co原子的替代量的增加,Nd(Fe1-xCox)10V2的自旋重取向温度也发生了变化,其室温以下的自旋重取向温度由120 K(x=0)逐渐增加到280K(x=0.4)。在室温以上,当没有Co原子的掺入时(x=0),测量温度直到居里转变点都没有自旋重取向现象。但当Co原子掺入后,出现了自旋重取向现象,并且自旋重取向的温度随着Co含量的增加不断升高,直到x=0.5时,自旋重取向温度降低,但是自旋重取向发生时易磁化方向的转变已经与前面的变化不同。这说明稀土次晶格在与Fe次晶格的竞争中逐渐占优,Co原子的替代使得Fe次晶格的各向异性减弱。(5)通过穆斯堡尔谱的测量,可以看到V原子优先占据品格中的8i位置。但Co原子替代Fe原子进入晶格后,Nd(Fe1-xCox)10V2中的Co原子表现出明显的择优占据,当Co元素刚开始进入晶格中时,由于原子间距的不同和熵的原因,Co原子优先进入8f和8j位置。随着Co原子的替代,8i和8j位置上的同质异能随着Co原子含量的增加不断增大,但在8f位置上其基本保持不变；四极矩劈裂在x=0和x=0.15之间以及x=0.4和x=0.5之间发生了突变,说明了存在易磁化方向的转变。(6)随着Co原子的替代量的增加,体积比为35%的Nd(Fe1-xCox)10V2粉末/石蜡复合样品的复介电常数并没有随着频率发生明显的变化,并且对于不同Co含量的样品,复介电常数值也没有较大的变化。但是复数磁导率随着Co原子的替代量的不同发生了明显的变化：对x=0的样品,其低频磁导率为2.2,当x=0.2时,其低频磁导率升高为3.2,当x=0.5时,其低频磁导率又降为2.3;其磁导率虚部在x=0和x=0.5时,整个测量范围内没有共振峰出现,并且磁损耗主要是由涡流损耗贡献的,但是对于x=0.2-0.4等样品,磁导率虚部出现了明显的共振吸收峰,其损耗中主要由平面各向异性导致的自然共振贡献的。这是因为其高频磁性与磁晶各向异性有很大的关系,当各向异性发生变化时,磁导率也会随之变化。从上面的实验结果可以看出,具有平面各向异性的Nd(Fe1-xCox)10V2样品,具有更好的高频磁性。(7)随着Co原子含量的增加导致的Nd(Fe1-xCox)10V2样品的磁各向异性的转变,使得样品的微波吸收性能也发生了明显的变化,根据测量得到的磁导率和介电常数计算出了不同易磁化方向样品的反射损耗,对于面各向异性的样品(x=0.2)具有比单轴各向异性的样品(x=0)优异的微波吸收性能。(本文来源于《兰州大学》期刊2010-05-01）

郑小平,张佩峰,李发伸,郝远^[8]（2010）在《Tb_(0.3)Dy_(0.6)Pr_(0.1)(Fe_(1-x)Al_x)_(1.95)合金的磁致伸缩、自旋重取向和Mssbauer谱研究》一文中研究指出系统研究了室温下Tb0.3Dy0.6Pr0.1(Fe1-xAlx)1.95(x=0.05,0.1,0.15,0.2,0.25,0.3)合金中元素Al替代Fe对结构、磁致伸缩性能、自旋重取向温度和Mssbauer谱的影响.实验测量表明,x<0.2时Tb0.3Dy0.6Pr0.1(Fe1-xAlx)1.95合金基本上是纯的单相,x=0.2出现其他杂相,且杂相随Al替代量的增加不断增多.随Al替代量x的增加磁致伸缩系数快速减小,x>0.15时巨磁致伸缩效应消失,而且少量Al的加入有利于降低磁晶各向异性.相对磁化率随温度的变化测量表明,自旋重取向温度Tm随Al替代量的增多而降低.Mssbauer谱的测量发现,随Al含量的增加,易磁化轴可能在{110}面逐渐偏离了立方晶体的主对称轴,即发生自旋重取向.对Mssbauer谱的分析表明:随Al替换量x的增多,平均超精细场Hhf减小,而同质异能移IS增大,四极劈裂QS则呈无规律的变化.(本文来源于《中国科学:物理学 力学 天文学》期刊2010年03期）

任世伟,姚爱巧,李世强,孙敬伟,刘天山^[9]（2009）在《磁性薄膜自旋重取向的机制》一文中研究指出采用Monte Carlo方法,使用微观电子自旋模型和具有偶极相互作用的Heisenberg模型,对16×16二维平方格子的磁性系统自旋重取向现象进行了研究.发现在一定参数下,系统呈现出包含4个不同区域的磁化曲线.从理论上再现了系统从垂直磁化向面内磁化转变时的宏观磁矩的丢失现象,得到了与实验观测相一致的结果.通过计算系统的自旋组态和能量特征,对产生这种现象的机制进行了分析.(本文来源于《哈尔滨工业大学学报》期刊2009年11期）

郑小平,张佩峰,范多旺,李发伸^[10]（2008）在《Tb_(0.3)Dy_(0.7-x)Pr_x(Fe_(0.9)Al_(0.1))_(1.95)合金的磁性、磁致伸缩、自旋重取向和Mssbauer研究》一文中研究指出系统研究了室温下Tb0.3Dy0.7-xPrx(Fe0.9Al0.1)1.95(x=0,0.1,0.2,0.25,0.3,0.35)合金中稀土元素Pr替代Dy对磁性、磁晶各向异性、磁致伸缩、自旋重取向和Mssbauer谱的影响.磁化强度和磁致伸缩的测量发现,少量Pr替代有助于降低磁晶各向异性,随着替代量x的增多磁致伸缩减小,x>0.2时超磁致伸缩效应消失.然而,x=0.1时合金的磁致伸缩略大于没有替代的,而且磁致伸缩随磁场更易趋于饱和.随Pr替代量x的增加,比饱和磁化强度和Curie温度单调下降,而内禀磁致伸缩极剧增大.由相对磁化率随温度的变化关系发现,自旋重取向温度随Pr替代量的增多呈先增后降趋势,在x=0.1处出现极大值.Mssbauer效应表明,随Pr含量的增加Tb0.3Dy0.7-xPrx(Fe0.9Al0.1)1.95合金中易磁化轴可能在{110}面上绕主对称轴作微小转动,发生自旋重取向.与Al元素对Fe的替代效应相比,Pr替代Dy对自旋重取向的影响相对较小.超精细场Hhf随Pr含量的增加而增大,同质异能移IS和四极劈裂QS随Pr含量呈无规律的变化.(本文来源于《中国科学(G辑:物理学 力学 天文学)》期刊2008年10期）

自旋重取向论文开题报告

（1）论文研究背景及目的

此处内容要求：

首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。

写法范例：

大数据和云计算的快速发展对高密度、低功耗及快速读写的信息存储技术提出了要求,垂直磁各向异性材料可以提高信息存储密度和热稳定性,从而具有广阔的应用前景。铁磁/铁电多铁异质结是实现电场调控磁性的有效途径,其中,应变媒介的磁电耦合在室温下效应较大,而得到广泛研究。目前基于应变机制的电场调控磁性工作大多集中在对具有面内磁各向异性样品的调控上,只有少数对垂直磁各向异性的调控。并且,这些对垂直磁各向异性的调控工作只实现了对总的磁各向异性的调控,并没有区分界面和体的贡献。而实现电场调控界面磁各向异性不仅对垂直磁各向异性的调控至关重要,还具有重要的基础研究价值。本文在PMN-PT(011)铁电衬底上生长(Co/Pt)_3多层膜,研究电场对其磁性的调控行为,得到如下创新性结果。对不同样品磁化曲线和铁磁共振的研究表明,Co层厚度会诱导自旋重取向转变。原位加电场的磁性测量表明,电场增强面内磁各向异性,即调控自旋重取向转变。通过唯象方法将总的磁各向异性拆分成界面和体的贡献,并对一系列Co层厚度样品的磁各向异性数据进行线性拟合,首次实现了电场对界面磁各向异性的调控,并分别计算出对界面和体磁各向异性的调控量。其中,电场对界面磁各向异性的调控对自旋重取向转变起主导作用。理论分析表明,电场对界面和体磁各向异性的调控分别由应变降低Co/Pt界面处Co 3d-Pt 5d的杂化强度及增强体系磁弹能造成。Co层厚度变化诱导的自旋重取向转变经历“共存相”,我们对此区域内的样品进行了电场调控磁性的研究。无外加磁场下不可回复的磁性对电场的依赖行为(M-E)与磁矩在垂直和面内方向存在能量势垒相关。不同外磁场下蝴蝶型的M-E行为由面外磁场增强垂直磁各向异性与电场增强面内磁各向异性的相互竞争决定。此外,对共存相样品不同电场下微观畴结构的表征为理解电场调控磁性行为提供了微观视角。本工作不仅有助于实现电场对垂直磁各向异性的调控,也为电场调控与界面相关的Dzyaloshinskii-Moriya相互作用和Rashba效应提供了可能性。

（2）本文研究方法

调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。

观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。

实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。

文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。

实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。

定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。

定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。

跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。

功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。

模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。

自旋重取向论文参考文献

[1].刘新智,郝丽杰,马小柏,刘蕴韬,孟思勤.稀土正铁氧体HoFe_(1-x)Cr_xO_3磁结构和自旋重取向效应的中子衍射研究[J].中国原子能科学研究院年报.2016

[2].孙颖.多铁异质结中电场对界面磁各向异性及自旋重取向的调控[D].清华大学.2017

[3].张金仓,方依霏.TbFe_(1-x)Mn_xO_3的单晶生长与自旋重取向相变研究[C].中国晶体学会第六届学术年会暨会员代表大会（极端条件晶体材料分会）论文摘要集.2016

[4].王冠伟,曹义明,袁淑娟,冯振杰,康保娟.HoFe_(0.95)Mn_(0.05)O_3单晶的自旋重取向相变和磁热效应研究[J].低温物理学报.2015

[5].刘明,曹世勋,袁淑娟,康保娟,鲁波.Pr掺杂DyFeO_3体系的自旋重取向相变、晶格畸变与Raman光谱研究[J].物理学报.2013

[6].刘忻,王军虎,李发伸,张涛.ThMn_(12)型过渡金属间化合物Nd(Fe_(1-x)Co_x)_(10)V_2的自旋重取向研究[C].第十一届全国穆斯堡尔谱学会议论文集.2011

[7].刘忻.金属间化合物Nd（Fe_(1-x)Co_x）_(10)V_2的自旋重取向和微波磁性研究[D].兰州大学.2010

[8].郑小平,张佩峰,李发伸,郝远.Tb_(0.3)Dy_(0.6)Pr_(0.1)(Fe_(1-x)Al_x)_(1.95)合金的磁致伸缩、自旋重取向和Mssbauer谱研究[J].中国科学:物理学力学天文学.2010

[9].任世伟,姚爱巧,李世强,孙敬伟,刘天山.磁性薄膜自旋重取向的机制[J].哈尔滨工业大学学报.2009

[10].郑小平,张佩峰,范多旺,李发伸.Tb_(0.3)Dy_(0.7-x)Pr_x(Fe_(0.9)Al_(0.1))_(1.95)合金的磁性、磁致伸缩、自旋重取向和Mssbauer研究[J].中国科学(G辑:物理学力学天文学).2008

论文知识图

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