导读:本文包含了时间阻尼论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:阻尼,时间,方程,方程组,渐近,尺度,全局。
时间阻尼论文文献综述
李继猛,杨甲山[1]（2019）在《时间尺度上二阶半线性时滞阻尼动力方程的振动性》一文中研究指出研究了时间尺度T上二阶半线性的变时滞阻尼动力方程[a(t)|x~Δ(t)|~(λ-1)x~Δ(t)]~Δ+b(t)|x~Δ(t)|~(λ-1)x~Δ(t)+p(t)|x(δ(t))|~(λ-1)x(δ(t))=0的振动性,考虑方程是非正则情形,即∫~∞_(t_0)[a~(-1)(s)e_(-b/a)(s,t_0)]~(1/λ)Δs<∞,通过引入广义Riccati变换,借助时间尺度上的微积分理论,并结合不等式技巧,建立了该方程的一些新振动准则,推广、改进并丰富了现有文献中的结果。(本文来源于《中山大学学报(自然科学版)》期刊2019年04期）
王苏鑫[2]（2019）在《带阻尼的随机波动方程的解的长时间行为（英文）》一文中研究指出主要考虑带阻尼的随机波动方程的解的长时间行为.在某些特定的条件下,证明了随机波动方程的解几乎处处指数稳定.最后给出了两个例子说明结果.(本文来源于《南开大学学报(自然科学版)》期刊2019年03期）
黎海彤[3]（2019）在《具依赖时间阻尼的双曲型方程组解的大时间行为》一文中研究指出本文考虑两类具依赖时间阻尼的双曲型方程组解的大时间行为.首先,我们考虑了阻尼随时间渐近退化的-方程组Cauchy问题解的大时间行为,其中阻尼项为-_((1+)),0≤<1.这样的阻尼会使原始系统具有随时间逐渐减弱的非线性扩散现象.利用技巧性的时间加权能量估计,我们证明了整体光滑解的存在唯一性,并且当初始扰动属于~2时得到了整体光滑解收敛到平移的非线性扩散波的收敛率,其中,非线性扩散波是由Darcy定律得到的对应的非线性抛物方程的解.接下来,我们考虑了阻尼随时间渐近增长的-方程组Cauchy问题解的大时间行为,其中阻尼项为-_((1+)),-1≤<0.首先,我们考虑了-1<<0的情形,证明了整体光滑解的存在唯一性,并且当初始扰动属于~2时,通过技巧性地选择时间权函数,得到了整体光滑解收敛到平移的非线性扩散波的最优收敛率.随后,我们考虑了=-1的情形,同样证明了整体光滑解的存在唯一性,并且当初始扰动属于~2时,得到了整体光滑解收敛到平移的非线性扩散波的最优收敛率为(1)ln~(-3)4(2+).最后,我们研究了具依赖时间阻尼的一维双极Euler-Poisson方程组解的大时间行为,其中阻尼项为-_((1+)),-1≤<1.这样的阻尼会使原始系统具有随时间逐渐减弱或增强的非线性扩散现象.我们将的范围分成四部分即=-1,-1<<_7~1,=_7~1,_7~1<<1.通过使用技巧性的时间加权能量估计,我们证明了原始系统存在唯一的整体光滑解,且当初始扰动足够小时,整体光滑解随时间渐近地收敛到对应的非线性扩散波.当=-1时,收敛率为(1)ln~(-3)4(2+);当∈(-1,_7~1)时,收敛率为(1)(1+)~(-3)4~((1+));当∈(_7~1,1)时,收敛率为(1)(1+)~(-1);而=_7~1是临界点,收敛率为(1)(1+)~(-6)7ln(2+).当初始扰动在~2意义下,上述的收敛率均是最优的.特别地,=_7~1时收敛率最快,即原始系统在临界点处的渐近状态为最优.(本文来源于《东北师范大学》期刊2019-05-01）
杨盼[4]（2019）在《一类具有阻尼的可伸缩梁方程的长时间动力学行为》一文中研究指出本文主要研究如下具有非线性结构阻尼的可伸缩梁方程的长时间行为(?)其中к ∈[0,1],θ ∈[1,2),Ω是RN中具有光滑边界(?)Ω如的有界域,f(u)是非线性项,并且∣f1(u)∣ ≤ c(1+∣u∣ρ-1),h(x)是外力项.本文在非线性项f(u)满足一定耗散性条件以及增长指数1≤ P＜Pθ=N=4θ/(N-4θ)+ 的条件下,证明了上述问题在自然能量空间H=V2∩Lp+1× L2中弱解的整体适定性,弱解在空间Eθ=Vθ×V-θ中的稳定性,t>0时弱解在强空间中具有更高的正则性,以及其对应的解算子半群的整体吸引子的存在性;当1≤p＜p1θ=N-2(θ+1)/(N-2(θ+1)+时,其对应的解算子半群在H中存在指数吸引子,当p1θ≤p＜pθ仰时,其对应的解算子半群存在部分强拓扑意义下的指数吸引子.本文分别证明了整体吸引子关于扰动参数κ和耗散参数θ的上半连续性及指数吸引子关于扰动参数κ的稳定性.特别地,我们证明了当1≤p≤p*=N+4/N-4时,解算子半群存在Hθ=V2+θ ×Vθ拓扑意义下的最佳整体吸引子和最佳指数吸引子,且均关于扰动参数к稳定,这里最佳整体吸引子和最佳指数吸引子分别指在正则性空间Hθ中,整体吸引子的紧性,吸引性以及指数吸引子的紧性,分形维数有限性,指数速率吸引性仍然成立.(本文来源于《郑州大学》期刊2019-04-01）
宋绪成,李普,朱睿[5]（2019）在《微尺度剪切驱动流滑移膜阻尼的有效多松弛时间格子Boltzmann模拟（英文）》一文中研究指出采用Knudsen边界层模型将壁面效应与稀薄效应引入松弛时间的修正中,通过修正后的有效多松弛时间-格子Boltzmann模型(MRT-LBM)进一步研究微尺度剪切驱动流滑移膜阻尼的物理特性.对比MRTLBM模型与蒙特卡洛模型、高阶格子Boltzmann模型的板间速度分布的吻合度;将切向动量调节系数r对板间速度分布的影响与高阶格子Boltzmann模型的数据进行分析对比,验证了MRT-LBM模型用于分析微尺度非平衡剪切驱动流滑移膜阻尼时的有效性.最后利用该模型研究努森数Kn、斯托克斯数β和板间间隙对微尺度剪切驱动流滑移膜阻尼的影响.结果表明:在过渡区,对于平板剪切振荡驱动流,随着努森数或板间间隙的增大,上平板下表面的滑移膜阻尼逐渐减小;斯托克斯数越大,滑移膜阻尼越大.(本文来源于《Journal of Southeast University(English Edition)》期刊2019年01期）
刘志明[6]（2019）在《具有分数阶阻尼的叁类非线性波动方程的长时间动力学行为》一文中研究指出本文研究具有分数阶阻尼(耗散)的叁类非线性波动方程的整体适定性(存在唯一性)和长时间动力学行为(整体和指数吸引子的存在性、稳定性、正则性等).具体来讲,(i)对于一类具有温和阻尼(一△)αut(α ∈(0,1/2))的半线性波动方程我们主要研究了方程解的适定性和长时间动力学行为与非线性源项f(u)的增长指数p之间的关系,找到了保证解存在唯一的新的临界指标p*=N+4α/(N-2)|.我们证明了在次临界情形,即当1 ≤ p<p*时,解在相空间E1=H01 × L2中是整体适定的;当t>0时,解具有更高的整体正则性,即类抛物性质;利用弱拓扑空间E1α中的稳定性和强拓扑空间E1+α中的正则性,得到了自然能量空间E1中的有限维整体吸引子的存在性和关于耗散指标α的上半连续性;利用弱空间的拟稳定估计和紧性恢复的办法,得到了指数吸引子的存在性.最后,在临界和超临界情形(p*≤p<p**(≡N+2/N-2,N≥ 3))下,此时解失去唯一性,我们证明了问题(0.0.1)的极限解(弱解子类)的存在性,以及极限解子类L的弱整体吸引子的存在性(见第二章).(ii)对于一类具有结构阻尼(-△)αut(α∈(1/2,1))的拟线性波动方程在带有拟线性项▽.((?))及非线性项f(u)的增长指数超临界情况下,我们考虑了它的适定性长时间动力学行为,得到了自然能量空间H=H01∩Hp+1 L2中整体吸引子的存在性.我们证明即使对于超临界情形,因为结构阻尼的出现现解的正则性和长时间行为仍然具有类抛物性质,即当t>时,解有更高的整体正则性.进一步我们提出了一个关于指数吸引子的存在性和其对扰动参数的稳定性的准则,并把它应用到方程((.0.2),得到了一族稳定到半线性波动方程的指数吸引子(见第叁章).(iii)对于一类具有结构阻尼(-△)αut(α ∈[1,2))的Kirchhoff梁方程utt-η▽·φ'(▽u)+γ(-△)αut+△2u+h(ut)+f(u)=g(x),(0.0.3)在带有非线性项▽·φ'(▽u)和f(u)以及非线性阻尼h(ut)的情况下,我们证明了因为结构阻尼的出现,解的正则性和长时间行为具有类抛物性质.利用弱拓扑空间的稳定性估计和更高空间的正则性估计,我们得到了自然能量空间ε=H2∩ H01× L2中整体吸引子的存在性和上半连续性.把第叁章得到的关于指数吸引子的存在和稳定性的准则应用到方程(0.0.3),我们得到了一族关于扰动参数稳定的指数吸引子.进一步我们证明了最佳整体和指数吸引子的存在性,即吸引子的紧性,吸引性,分形维数的有界性都在更高的正则空间εα中(见第四章)。(本文来源于《郑州大学》期刊2019-03-01）
胡弟弟,汪璇[7]（2019）在《记忆型无阻尼抽象发展方程的强时间依赖全局吸引子》一文中研究指出运用修正的拉回吸引子理论、先验估计技巧和算子分解方法,得到了记忆型无阻尼抽象发展方程强时间依赖全局吸引子的存在性和正则性.(本文来源于《数学物理学报》期刊2019年01期）
李凡凡,韩振来[8]（2018）在《一类时间尺度上二阶带阻尼项及强迫项的动态方程振动性》一文中研究指出基于Riccati变换及不等式技巧,研究了一类时间尺度上带阻尼项及强迫项的二阶动态方程的振动性,推广和改进了已有文献的相关结果。最后,给出了例子说明所得主要结论的有效性和适应性。(本文来源于《滨州学院学报》期刊2018年06期）
孟凤娟,曹凤雪[9]（2018）在《具临界指数的强阻尼波方程的时间依赖全局吸引子（英文）》一文中研究指出本文考虑如下具有临界增长指数的强阻尼波方程ε(t)u_(tt)-Δu_t-Δu+φ(u)=f解的长时间行为.本文首先得到过程的耗散性,然后利用过程分解技巧得到过程的渐近紧性,最后给出了方程依赖于时间的吸引子的存在性.(本文来源于《四川大学学报(自然科学版)》期刊2018年06期）
姚璐,张开银,杜密,吴帅,曹萱[10]（2018）在《结构模态阻尼时间域识别技术与应用研究》一文中研究指出多自由度系统动力分析时,结构阻尼模型选取及其参数取值,直接关系到结构动力响应分析的可靠性与精度。本文以结构振型迭加原理为基础,通过辨析结构阻尼与结构模态阻尼的力学内涵,明确指出结构动态试验数据分析只可能识别出结构的模态阻尼比,并非结构阻尼比。同时,为识别出多自由度系统的结构模态阻尼比,利用结构时域响应信号,结合数值滤波技术,快捷有效地实现了结构模态阻尼比的时间域识别;其力学概念清晰、高效便捷,易于实施,并以一等截面均质悬臂梁结构为研究对象,验证了该方法的可行性。进而综合考虑结构多阶模态的信息,将所获取的结构固有频率与模态阻尼比运用于Rayleigh阻尼模型参数α与β的识别之中,一定程度上改进了Rayleigh阻尼模型的精度。(本文来源于《工程与建设》期刊2018年05期）
时间阻尼论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
主要考虑带阻尼的随机波动方程的解的长时间行为.在某些特定的条件下,证明了随机波动方程的解几乎处处指数稳定.最后给出了两个例子说明结果.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
时间阻尼论文参考文献
[1].李继猛,杨甲山.时间尺度上二阶半线性时滞阻尼动力方程的振动性[J].中山大学学报(自然科学版).2019
[2].王苏鑫.带阻尼的随机波动方程的解的长时间行为（英文）[J].南开大学学报(自然科学版).2019
[3].黎海彤.具依赖时间阻尼的双曲型方程组解的大时间行为[D].东北师范大学.2019
[4].杨盼.一类具有阻尼的可伸缩梁方程的长时间动力学行为[D].郑州大学.2019
[5].宋绪成,李普,朱睿.微尺度剪切驱动流滑移膜阻尼的有效多松弛时间格子Boltzmann模拟（英文）[J].JournalofSoutheastUniversity(EnglishEdition).2019
[6].刘志明.具有分数阶阻尼的叁类非线性波动方程的长时间动力学行为[D].郑州大学.2019
[7].胡弟弟,汪璇.记忆型无阻尼抽象发展方程的强时间依赖全局吸引子[J].数学物理学报.2019
[8].李凡凡,韩振来.一类时间尺度上二阶带阻尼项及强迫项的动态方程振动性[J].滨州学院学报.2018
[9].孟凤娟,曹凤雪.具临界指数的强阻尼波方程的时间依赖全局吸引子（英文）[J].四川大学学报(自然科学版).2018
[10].姚璐,张开银,杜密,吴帅,曹萱.结构模态阻尼时间域识别技术与应用研究[J].工程与建设.2018
论文知识图
