导读:本文包含了碰撞散射截面论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:多原子分子,预言,差分,衰分
碰撞散射截面论文文献综述
孙卫国,王琪,张燚,冯灏,樊群超[1]（2016）在《用差分收敛方法研究慢电子与多原子分子碰撞的精确微分散射截面》一文中研究指出研究简介孙卫国课题组最近建立了预言电子与多原子分子碰撞的精确微分散射截面(DCS)的新物理公式和差分收敛方法(DCMe)[1]。DCMe方法在新公式建立起的未知微分截面和已知截面所满足的内在物理联系的基础上,使用精确的实验微分散射截面的子集合和它们必须满足的一组物理判据,计算得到物理上收敛的正确微分散射截面。将它们用于研究低能电子与H_2O、CF_3I等多原子分子的碰撞所(本文来源于《第六届全国计算原子与分子物理学术会议论文集》期刊2016-08-05）
陆根萌,刘亚伟,徐龙泉,张鑫,康旭[2]（2016）在《相对流量技术及其在电子碰撞微分散射截面测量中的应用》一文中研究指出为了提高原子分子动力学参数的测量精度,本文把气体相对流量技术应用到快电子碰撞研究中.并且在此基础上测量了氙原子6s激发的广义振子强度,所得结果在小动量转移区间与前人的结果符合很好,表明气体相对流量技术在电子碰撞方法中的适用性.大动量转移区间6s的表观广义振子强度对电子碰撞能量的依赖行为,说明500 eV的电子碰撞能量还不满足一阶玻恩近似条件.与Hartree-Fock方法相比,考虑电子关联效应更全面的随机相移近似计算结果与本文的实验结果符合更好,说明对于像Xe这样的重原子,电子关联效应十分重要.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2016年03期）
底马可,沈光先,赵云强,曾若生,汪荣凯[3]（2015）在《Ar-H_2(D_2,T_2)碰撞体系的振转相互作用势及散射截面的理论计算》一文中研究指出用量子力学从头算的耦合族CCSD(T)方法,使用相关一致基组aug-cc-p V5Z并加3s3p2d1f1g高斯键函数计算了Ar原子与H2分子的振转相互作用和电荷分布,采用Boys和Bernardi提出的均衡法消除了基组重迭误差(BSSE).然后用Tang-Toennies势能函数拟合得到Ar-H2体系相互作用势的解析表达式.在该相互作用势下,用密耦方法计算了Ar原子入射能量为83 me V时,Ar-H2(D2,T2)碰撞体系的散射截面.计算Ar-D2体系的微分截面与实验值比较符合很好.计算结果及分析表明,在长程吸引势的散射中,色散能起主要作用;在短程排斥势的散射中,交换能起重要作用.当碰撞参数在0.27 nm至0.47 nm的范围时,Ar-H2(D2,T2)碰撞体系的径向偶极发生两次转向.(本文来源于《物理学报》期刊2015年13期）
雷琦晖[4]（2015）在《非对称几何条件下激光场中氦原子碰撞单电离的叁重微分散射截面研究》一文中研究指出电子一原子碰撞离化并发生散射现象是近年来颇受关注的一个研究课题。作为一种研究原子核中电子分布的重要方式,将不同强度的激光场引入进行辅助的(e,2e)反应给我们带来研究问题的新视角,拓宽了研究思路。本文研究了单电离情况下,快电子对弱激光场中的氦原子碰撞散射的叁重微分散射截面的情况,理论计算方法是以一级Born近似方法为基础,以便尽可能的简化计算来研究该反应,同时有关氦原子中的电子运动方式则是选用了类氢原子的处理方法。研究选用的激光场属于低频电磁场,以脉冲波包的方式进行传播,需要注意的是氦原子的库仑场所引起的电场强度远远大于激光场自身的强度。本文对共面非对称几何条件及非共面非对称几何条件下的快电子碰撞单电离氦原子的过程进行了计算,采取控制变量法分别对不同参数因子加以调整,来研究它们的变化对叁重微分散射截面带来的影响。其中入射电子能量1keV是固定参数,碰出电子能量在5-18eV之间选取。接下来我们在此基础上选取不同的激光场方向和强度,进一步深入研究激光场参数的差异性对叁重微分散射截面所产生的作用及其影响程度。将快电子碰撞单电离氦原子处于场自由情况和加入激光场条件的叁重微分散射截面进行成像分析,激光场对于Binary峰具有明显的提升和放大效果,相比之下对Recoil峰影响作用较小。综合分析结果可知,我们选取的叁种激光场方向a//动量转移方向△、a//入射电子方向k和a⊥散射平面均不影响叁重微分散射截面的对称性,其中第二种方向下的激光场使对称轴发生了一定角度的偏转。同时Binary峰和Recoil峰的峰值产生了一定程度的改变,不过仍基本处在90。和270。附近。(本文来源于《辽宁大学》期刊2015-05-01）
沈光先,汪荣凯,令狐荣锋,周勋,杨向东[5]（2012）在《He-HD(HT,DT)非对称碰撞体系振转势能面及微分散射截面的理论计算》一文中研究指出使用量子化学从头计算方法,在CCSD(T)/AUG-CC-PV5Z+bf(3s3p2dlf)水平下,计算了He-HD(HT,DT)非对称碰撞体系的靶分子取不同键长的相互作用能数据.运用质心变换-拟合方法、Tang-Toennies势模型和非线性最小二乘法拟合构造了碰撞体系在入射角分别取θ=0°,20°,40°,60°,80°,90°,100°,120°,140°,160°,180°时的振转相互作用势.通过密耦计算,得到了入射原子能量分别为60,90和120 meV时碰撞体系微分截面的信息.根据计算结果,分析讨论了微分截面随入射能量、体系约化质量和散射角变化的规律.(本文来源于《物理学报》期刊2012年21期）
叶丹丹,胡亚华[6]（2011）在《H~+与B原子碰撞电离微分散射截面的研究》一文中研究指出利用初态程函近似-连续扭曲波方法(CDW-EIS)研究了质子与B原子的碰撞电离过程。计算了入射粒子能量分别为100keV/u,1 000keV/u,10 000keV/u情况下的1s、2s、2p分波电离二阶微分截面及其总的二阶微分散射截面。并利用计算结果详细讨论和分析了软碰撞(SC)、电子俘获到入射粒子连续态(ECC)和两体相遇碰撞(BE)的碰撞电离机理,并对各分波二阶微分散射截面进行了比较。(本文来源于《嘉兴学院学报》期刊2011年06期）
冀慎统[7]（2011）在《激光场辅助下电子碰撞离化氦原子的叁重微分散射截面》一文中研究指出散射是研究原子核中电子分布的重要方式之一,而且这种研究方法受到越来越高的重视,并广泛用于研究(e,2e)反应,该反应在近些年来受到高度重视,尤其是激光场辅助下的(e,2e)反应受到广泛关注。本文研究理激光场辅助下电子碰撞离化氦原子的叁重微分散射截面,采用一级Born近似方法研究该反应,且氦原子中电子的运动方式采用类氢原子方法来处理。激光场为低频电磁场,其传播方式为脉冲波包的形式,并且激光场的强度远小于氦原子的库仑场所引起的电场强度。本文计算了共面几何条件下的研究电子碰撞离化氦原子过程,其中入射电子能量1000eV,碰出电子能量5eV,固定散射角度3°,5°和8°,我们改变激光场的方向和强度,进而研究激光场参数条件改变对叁重微分散射截面的影响。通过激光场下电子碰撞离化氦原子的叁重微分散射截面的结果可以看出,激光场明显的影响了电子的空间分布,在场自由的条件下,入射电子能量Ei = 1000eV,碰出电子能量E_2 = 5eV,散射角θ_1 =3o,氦原子有效电荷发生改变时,其叁重微分散射截面图像变化明显,而且binary峰和recoil峰都得到压制,双峰受到压制程度明显。当散射角θ_1 =5o时,氦原子有效电荷发生改变时,其叁重微分散射截面图像明显程度降低,且binary峰明显受到压制,而recoil峰则基本不受影响。当散射角θ_1 =7o时,叁重微分散射截面图像变化更复杂,binary峰明显受到压制,但是recoil峰发生相反变化,其峰值反而增加。在上述情况,我们可以看出当有效电荷改变时,叁重微分散射截面仍然具有明显的对称性,不过binary峰和recoil峰的位置和峰值大小发生了明显的改变。激光场方向(ε|→)平行于散射电子动量转移,增加激光场强度时,binary峰强度明显升高而recoil峰强度则明显降低.激光场方向(ε|→)反平行于散射电子动量转移,增加激光场强度时,binary峰强度明显降低而recoil峰强度则明显升高。但是两种情况下叁重微分散射截面的角分布的对称性并没有遭到破坏。激光场方向平行于入射电子方向时,随激光场强度增加,binary峰和recoil峰发生更加复杂的变化,叁重微分散射截面的对称性明显遭到破坏。(本文来源于《辽宁大学》期刊2011-05-01）
李勇军,冯灏,孙卫国,曾阳阳,王小炼[8]（2011）在《基于严格交换势的低能电子与H_2分子碰撞振动激发散射截面的研究》一文中研究指出严格交换势用于研究低能电子与H2分子的弹性和非弹性散射截面,线性代数方法和R-矩阵传播子相结合求解基于振动密耦合方法的积分-微分耦合方程组,由此得到收敛的(0→0,0→1,0→2)散射微分截面和积分截面.理论计算结果与目前优秀的实验值和其他理论计算值进行了比较,表明基于振动密耦合方程的严格交换势在低能电子与H2分子振动激发散射中有重要作用.(本文来源于《物理学报》期刊2011年04期）
臧华平,李文峰,令狐荣锋,程新路,杨向东[9]（2011）在《钠分子同位素替代对低温下的He-Na_2冷碰撞体系转动激发积分散射截面的影响》一文中研究指出用多体刚性椭球模型计算了不同能量下氦的同位素原子4He,10He与钠的同位素分子18Na2,23Na2,37Na2替代碰撞体系的转动激发积分散射截面.通过分析4He,10He-18Na2,23Na2,37Na2各转动激发积分散射截面的差异,总结出在钠分子的对称同位素替代情形下4He,10He-18Na2,23Na2,37Na2碰撞体系转动激发积分散射截面随钠分子转动量子数和体系约化质量变化的规律.结果表明,体系的约化质量及入射原子相对碰撞能量的变化均给体系的碰撞截面带来不同程度的影响.另外,计算了相对入射能量为100meV时,相互作用势的不同区域对10He-18Na2,23Na2,37Na2各碰撞体系转动激发积分散射截面的贡献情况.(本文来源于《物理学报》期刊2011年02期）
王小炼,冯灏,孙卫国,樊群超,王斌[10]（2011）在《运用球高斯分布极化势研究低能电子与H_2分子碰撞的振动激发动量迁移散射截面》一文中研究指出用最近改进的球高斯分布(distributed spherical Gaussian,DSG)极化势模型,在振动密耦合框架下和基于量子力学从头计算的静电势、交换势的基础上,研究了低能电子与H2分子碰撞振动激发的动量迁移散射截面(momentumtransfer cross section,MTCS).通过包含18个振动波函数、5个分波和16个分子对称性,得到了0<E≤10eV时收敛性很好的ν=0→ν′=0,1,2,3等几个振动跃迁通道和总的MTCS,并与其他实验和理论得到的值进行了比较和分析.(本文来源于《物理学报》期刊2011年02期）
碰撞散射截面论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
为了提高原子分子动力学参数的测量精度,本文把气体相对流量技术应用到快电子碰撞研究中.并且在此基础上测量了氙原子6s激发的广义振子强度,所得结果在小动量转移区间与前人的结果符合很好,表明气体相对流量技术在电子碰撞方法中的适用性.大动量转移区间6s的表观广义振子强度对电子碰撞能量的依赖行为,说明500 eV的电子碰撞能量还不满足一阶玻恩近似条件.与Hartree-Fock方法相比,考虑电子关联效应更全面的随机相移近似计算结果与本文的实验结果符合更好,说明对于像Xe这样的重原子,电子关联效应十分重要.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
碰撞散射截面论文参考文献
[1].孙卫国,王琪,张燚,冯灏,樊群超.用差分收敛方法研究慢电子与多原子分子碰撞的精确微分散射截面[C].第六届全国计算原子与分子物理学术会议论文集.2016
[2].陆根萌,刘亚伟,徐龙泉,张鑫,康旭.相对流量技术及其在电子碰撞微分散射截面测量中的应用[J].原子与分子物理学报.2016
[3].底马可,沈光先,赵云强,曾若生,汪荣凯.Ar-H_2(D_2,T_2)碰撞体系的振转相互作用势及散射截面的理论计算[J].物理学报.2015
[4].雷琦晖.非对称几何条件下激光场中氦原子碰撞单电离的叁重微分散射截面研究[D].辽宁大学.2015
[5].沈光先,汪荣凯,令狐荣锋,周勋,杨向东.He-HD(HT,DT)非对称碰撞体系振转势能面及微分散射截面的理论计算[J].物理学报.2012
[6].叶丹丹,胡亚华.H~+与B原子碰撞电离微分散射截面的研究[J].嘉兴学院学报.2011
[7].冀慎统.激光场辅助下电子碰撞离化氦原子的叁重微分散射截面[D].辽宁大学.2011
[8].李勇军,冯灏,孙卫国,曾阳阳,王小炼.基于严格交换势的低能电子与H_2分子碰撞振动激发散射截面的研究[J].物理学报.2011
[9].臧华平,李文峰,令狐荣锋,程新路,杨向东.钠分子同位素替代对低温下的He-Na_2冷碰撞体系转动激发积分散射截面的影响[J].物理学报.2011
[10].王小炼,冯灏,孙卫国,樊群超,王斌.运用球高斯分布极化势研究低能电子与H_2分子碰撞的振动激发动量迁移散射截面[J].物理学报.2011