导读:本文包含了横动量论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:动量,夸克,标度,等离子体,组合,函数,相对论。
横动量论文文献综述
张建伟[1]（2019）在《LHC上13TeV pp碰撞中奇异强子横动量谱的研究》一文中研究指出高能反应中产生的大多数末态强子具有较小的横动量,通常称之为软强子。软强子产生主要受各种量子色动力学(QCD)非微扰过程支配。其中,强子化过程(高能反应中产生的末态夸克胶子转变为强子的过程)是一个复杂的QCD非微扰过程。由于QCD非微扰困难,目前只能利用各种唯象模型描写强子化。夸克组合模型是描述强子化的一类唯象模型。该模型自上世纪八十年代提出以来,先是成功解释了早期正负电子对湮灭、p+p(碰撞能量为几十个GeV)等反应中的强子产生,然后在相对论重离子碰撞中被广泛应用于描写夸克胶子等离子体(QGP)的强子化,成功解释了 RHIC和LHC实验观测到的中等横动量区强子椭圆流的夸克数目标度性、高重子介子比、奇异强子产生精细结构等一系列性质。最近,ALICE实验组公布了质心系能量(?)=13TeV pp碰撞非弹性事例中在中心快度区的各强子横动量pT谱的初步实验数据,我们发现:多奇异重子Ω-和多奇异介子(?)的横动量谱的实验数据存在组份夸克数目标度性,这是强子化时夸克组合机制的一个强烈信号。结合ALICE实验组已公布的实验数据,本文利用等速度组合近似下的夸克组合模型对(?)=13TeV的pp碰撞中奇异强子产额及其横动量谱进行了系统的研究本论文的主要研究内容和结论如下:(一)(?)=13TeV pp碰撞非弹性事例中奇异强子横动量pT谱的研究首先讨论了Ω-和(?)横动量谱实验数据的组份夸克数目标度性,并抽取出强子化时奇异(s)夸克的横动量谱。利用等速度近似下的夸克组合模型,计算并研究了中心快度区非弹性事例中的p、Λ、Ξ-Ω-、(?)和K*0的横动量谱,发现与实验数据符合的很好。强子化时u/d夸克的横动量谱也抽取到,并且分析了与s夸克横动量谱的区别。计算了/必横动量谱比值,结果显示随横动量依赖明显,与实验数据符合。表明这两个相似质量的强子的产生,主要取决于它们的夸克组份,而不是强子质量;这与统计热模型存在明显差别。(二)(?)=13TeV pp碰撞不同多重数类中奇异强子产额及其横动量谱的研究根据ALICE实验组公布的不同多重数类中p和(?)的横动量谱的实验数据,利用夸克组合模型抽取到不同多重类中的u/d夸克和s夸克的横动量分布函数。用其预言了其它奇异强子Λ、Ξ-、Ω-、K*0、∑*和Ξ*等在不同多重数类下的横动量谱。系统研究了 Λ/π、Ξ-/π和Ω-/π的产额比在中心快度区对带电粒子多重数的依赖,并与实验数据作比较,发现符合程度很好。奇异强子产生展现的与奇异量子数相关的精细结构行为可以在夸克组合机制下自然得出。(本文来源于《曲阜师范大学》期刊2019-06-12）
马国扬[2]（2019）在《相对论重离子碰撞中大横动量粒子的产生》一文中研究指出在美国布鲁克海文国家实验室的相对论重离子对撞机(RHIC)和欧洲核子中心的大型强子对撞机(LHC)进行的超相对论重离子对撞实验中,我们能够在极小的区域内沉积极高的能量,创造出的极端高温、高密的环境,从而将原本禁闭在强子束缚态的夸克和胶子解禁闭,进而产生出一种全新的物质形态——夸克胶子等离子体(QGP)。夸克胶子等离子体存在很短时间,在其形成之后便会开始膨胀,并在演化过程中逐步地冷却,部分子最终又会重新回归禁闭状态,强子化变成末态可观测到的强子。为了探究该短暂存在的物质形态的形成过程和物态性质,不同的QGP信号、探针过去二十多年里被提出并得到了广泛且深入地研究,其中喷注淬火效应被认为是一种重要的研究夸克胶子等离子体的探针。喷注淬火又被称为部分子能量损失过程,它描述了初始硬散射过程中产生的高能部分子在穿越夸克胶子等离子体时,会与该热密介质发生相互作用,从而损失其部分初始能量的现象。实验上我们则可观测到高能重离子碰撞中单举强子的归一化高横动量谱会低于在核子核子碰撞中的产额、双强子(喷注)和规范波色子标记喷注的横动量不对称性、喷注子结构的差异等现象。随着高能对撞实验的质心能不断地提升,喷注淬火效应作为一种重要的QGP探针得到实验、理论以及唯像上越来越多的关注。在本文研究中,我们将使用一套基于次领头阶微扰量子色动力学(NLO pQCD)的部分子模型的方法来研究高能重离子碰撞中喷注淬火效应及相关问题。大横动量强子因其主要来源于硬散射过程中末态部分子的碎裂过程,能够很好地应用微扰QCD理论进行描述,其中π介子作为末态产额最丰富的强子,是高能重离子碰撞研究中最早亦是最广泛的观测量,RHIC实验中所观测到的大横动量π0介子在核-核碰撞中的压低现象是最早证实QGP存在的信号。我们采用了基于pQCD理论的部分子模型研究了质子-质子碰撞中次领头阶下单举领头强子产额、隔离光子产额以及隔离光子标记的整体喷注产额。在本文中,我们在国际上首次分别在RHIC下200GeV和LHC下2760GeV计算了两类新介子ω和K0s以及一个重子Λ的产生,其中通过对初始标度下不同单举强子的碎裂函数按DGLAP方程演化得到不同标度下的碎裂函数,并与部分子分布函数和部分子硬散射截面卷积得到质子-质子碰撞中的产生截面。我们分别讨论了RHIC和LHC能级下不同单举强子的散射截面,系统验证了pQCD理论的有效性,并为研究不同强子的碎裂过程奠定了基础。引入喷注淬火效应时,我们采用的是多重散射模型的高扭度方法。在该框架描述中,一个快速部分子与QCD介质相互作用,发生多重散射并由介质诱发的胶子辐射从而损失能量,这样的多重散射与碰撞的扭度-4过程有关,并能够给出真空部分子碎裂函数(FFs)在介质中的次领头阶有效碎裂函数(mmFFs),运用pQCD因子定理,得到核-核碰撞中单举强子的产额,给我们研究强子的不同碎裂模式提供了契机。为了更好地描述QGP火球的演化过程,我们将原模型中的3+1维理想流体力学模型Hirano替换成逐事例(event-by-event)2+1维粘滞流体力学模型VISHNU,并系统地计算了六类介子π0、p0、η ω和K0s在Au+Au 200 GeV和Pb+Pb 2760 GeV下核修正因子RAA,并通过与实验数据点进行x2拟合相应抽离出描述部分子和热密介质相互作用强度量——喷注输运参数q0的最优取值范围(RHIC:q0=0.5(+0.15/-0.05)GeV2/fm和 LHC:q0 = 1.2(+0.25/-0.15)GeV2/fm)。这也是第一次同时考虑不同种类介子的RAA来抽离喷注输运参数q0的最优取值范围,以后随着实验的精度进一步提高,各类末态粒子的实验数据更为丰富,能够极大地提高我们计算结果地精度。应用我们提取出地最佳喷注输运参数q0,我们进一步比较了ω介子、K0s介子与π0介子在质子-质子、核-核碰撞中的产额比。我们发现在RHIC能级下大横动量区间p+p碰撞下产额比ω/π0比A+A碰撞下产额比ω/π0要更大,并且没有明显地重合趋势,这是因为ω介子主要是由胶子碎裂而来,即便在核-核碰撞中胶子碎裂的占比会因为喷注淬火效应而进一步降低,我们仍然可以看到在ω介子在横动量pT = 20GeV时的胶子碎裂占比约为60%。而类似情形下π0介子的产生绝大部分都是由夸克碎裂而来,喷注淬火效应则会进一步提高π0介子的夸克碎裂占比。正是因为这两类介子的部分子碎裂占比间差异,结合喷注淬火效应导致了ω/π 在A+A碰撞中比P+p碰撞中要更为压低,类似的结果我们在φ/π0的研究中也能得到。在K0s/π0的计算中,我们可以看到其产额比在LHC能级下p+p碰撞和A+A碰撞的结果会明显重合。我们分析K0s介子的碎裂占比发现它在大横动量区间也是以夸克碎裂为主,并略低于π0介子的夸克碎裂占比,此时K0s/π0的结果主要会取决于各自介子的夸克碎裂函数(DqKs0(zh,Q2))与(Dqπ0(zh,Q2))的比值。由于部分子会在穿越QGP时损失能量,所以在核-核碰撞中K0s/π0的计算结果可以看作真空下夸克碎裂函数比值经由pT移动得到,加之我们发现夸克碎裂函数在大标度下Q= PT随zh和pT的变化不大,所以A+A碰撞下大横动量区间K0s/π0会与p+p碰撞下的结果相接近,类似的结果我们在p0/π0和η/π的研究中也能得到。在重子介子产额比(P+p/(π+π-)和(Λ+Λ)/2KS0计算中,我们发现其奇异性一方面是由于末态强子碎裂过程不同导致,另一方面是由于介质演化过程或粒子流引起。在相对论重离子碰撞中,初态冷核物质效应(CNM effects)是指由原子核引起地对高能碰撞过程的核修正效应,显然它也会对重离子实验中测量的QGP信号产生影响,在本文中我们也研究了冷核物质效应对核修正因子的贡献,一方面加深对CNM效应的理论认识,另一方面也是作为研究热核介质效应的比较基准。引入初态冷核物质效应一个主流方法是在自由核子分布函数(PDFs)上乘上参数化因子得到核中部分子分布函数(nPDFs),但由于非微扰效应,我们很难从第一性原理出发得到恰当的参数化因子或nPDFs,只能通过深度非弹(DIS)过程、Drell-Yan过程以及质子-核碰撞等实验数据拟合得到。目前不同参数化形式的nPDFs表现出的差异性十分明显,因此还需要更多的实验结果以及相应的理论来更好地约束冷核物质效应的可能参数化形式。规范波色子标记的喷注一直都是实验和理论学者们所关注喷注物理的相关热点,由于它是一个研究CNM效应很好的物理观测量。因为在领头阶下,规范波色子与部分子在硬散射过程中是背对背产生,并且规范波色子或其末态轻子在穿越夸克胶子等离子时不与热密介质发生相互作用,因此其将携带全部碰撞初期的信息。这就为我们研究冷核物质效应提供了极佳的探针。在本文中,我们选用的是光子标记的整体喷注,考虑到光子来源较多而我们更关心地是硬散射过程产生的直接光子,需要对碎裂和衰变光子进行背景扣除,我们所采用是与实验组一致的“隔离截断”方法,即围绕着光子方向锥角内伴随强子的能量总和不高于一定阈值。在次领头阶下隔离光子和隔离光子标记的喷注产额的计算中,可观测光子(prompt photon)主要来源于两个机制,一个是直接从硬散射产生的直接光子,另一个是由高能部分子碎裂而来的碎裂光子,随后我们讨论了“隔离截断”分别对两类贡献的影响。由于“隔离截断”的引入,对于光子产生的末态相空间会有额外的约束,因此微扰QCD的因子化定理对于隔离光子的产生并非始终成立。在本文中我们从理论上证明了“隔离截断”满足一定的要求则可以保证pQCD因子化定理有效。在本文中,我们使用隔离光子和隔离光子标记的整体喷注来研究高能碰撞中的冷核效应,我们分别讨论四种不同的核分布函数参数化(DSSZ,nCTEQ15,EPPS16,nIMParton16)形式下次领头阶隔离光子以及隔离光子标记的整体喷注在质子-铅核在8.16TeV下的产额。我们系统阐述了次领头阶隔离光子在特别向前和向后快度区间下冷核修正因子随末态光子横动量以及快度的依赖关系,并对应讨论了在铅核方向上平均Bjorken变量的变化范围。结果表明在不同快度区间的隔离光子的产额可以提供给我们一个有效区分不同冷核效应的机会,并且也十分直观地体现出不同nPDFs参数化形式下冷核效应地差异。我们同时也计算了隔离光子的向前向后产额不对称度,与冷核修正因子的结论一致。受双喷注相关研究启发,我们报告了隔离光子标记的整体喷注的冷核修正因子在特定隔离光子和喷注平均横动量区间下随隔离光子和喷注平均快度的变化。同时我们也发现不同的隔离光子和喷注平均横动量区间各nPDFs参数化形式给出的冷核修正因子有着显着差异,实验上亦可以计算同样的物理量,为nPDFs的参数化形式提供更多的限制。同时我们还计算并比较了pPb和pp碰撞中在入射核方向上平均Bjorken变量与在靶核方向上平均Bjorken变量比值,发现几乎没有任何变化,说明冷核效应对于入射核和靶核的影响是等同的,并未引起不平衡性分布。本文中我们还讨论了蒙特卡洛方法及其在高能核物理领域的一些应用,并简述了用于研究质子-质子碰撞的蒙特卡洛事例产生器PYTHIA的框架与主要物理内涵。随后我们又介绍了用于研究重离子碰撞蒙特卡洛事例产生器HIJING以及将其由FORTRAN版本升级成为C++版本过程中的相关工作,因为HIJING是架构在FORTRAN语言下的PYTHIA6核子核子碰撞模型上以研究高能重离子碰撞过程的模型,我们升级的工作重心就是如何实现在C++语言下的PYTHIA8模型上构建以研究高能重离子碰撞过程的HIJING++模型。我们首先深入了解、分析、比较并总结了PYTHIA6和PYTHIA8两个不同版本模型处理核子核子碰撞过程的异同,对于两者有差异的地方,在HIJING++模型内做出相应地修改与标注,如PYTHIA8中设置以及读取初始参量的方式。我们还对HIJING模型进行了模块化分析,按功能提取并定义出不同类,如Hij Physics类,更进一步将它们嫁接到PYTHIA8的程序框架内并重新封装成Hijing类,并设计、提供与用户交互的接口函数。在升级过程中,我们还对HIJING++的功能以及理论框架做出部分改良,如替换新的随机数种子产生器,新的伪随机数序列有着更好的独立性或不相干性;更丰富、灵活的数学计算相关库的接口函数;引入核遮蔽效应的标度依赖关系以更贴合实际物理过程等。最后我们给出了beta版HIJING++并行计算下效率提升的表现以及部分计算结果并与实验数据进行比较。(本文来源于《华中师范大学》期刊2019-04-01）
戚温温[3]（2019）在《LHCb实验上使用Z→μ~+μ~-事例测量Z玻色子横动量分布》一文中研究指出本篇论文描述了在LHCb实验上,使用Z→μ+μ-这个衰变道测量Z玻色子横动量(ZPT)分布,并将结果与理论预言值相比较。该横向动量的测量可以精确检验是量子色动力学。本分析中所用到的数据是LHCb实验在2016年所采集的质子-质子对撞数据,质心对撞能量为13TeV,积分亮度为1.6 fb-1通过本底分析首先估算该过程的本底数目,为了更好的再现LHCb数据我们使用Pythia 8产生的模拟数据;然后使用标记和探针的方法分析Z→μ+μ-事例,测量了高横动量μ子的重建、识别以及触发效率;最后我们对在探测器采集的Z→μ+μ-样本的2PT用RooUnfold的方法进行unfold。为了使unfold的结果准确,我们对使用了unfold过程的模拟数据进行了效率修正和高阶修正,并且对真实数据的本底进行了减除,以消除本底对物理结果的影响,最终的测量结果与标准模型预测一致。(本文来源于《华中师范大学》期刊2019-03-01）
王艳云[4]（2018）在《Pb-Pb 2.76 TeV碰撞下π介子、K介子和质子横动量谱的标度行为》一文中研究指出高能重离子碰撞是目前理论物理的一个重要研究方向。碰撞过程产生的高温高密环境与宇宙爆炸早期的环境相似。因此,高能重离子碰撞对物质的起源以及其演化等问题的探索起到了重要的作用。量子色动力学(Quantum Chromodynsmics,QCD)预言在极高温度和极高密度下会产生一种新的物质形态-夸克胶子等离子体(Quark Gluon Plasma,QGP)。高能重离子碰撞的末态粒子横动量(pT)谱是实验上重要的观测量之一,对它进行研究,是了解高能碰撞过程中系统如何从强子相到QGP相变以及末态粒子如何产生的重要途径。目前,无论在实验上还是理论上,许多方法都被利用去寻找粒子产生的规律,其中之一就是寻找一些物理量对某些变量的标度行为。近几年,在核-核碰撞中我们已经观测到一些末态粒子横动量谱的标度行为。比如:在RHIC(Relativistic Heavy Ion Collider,RHIC)上金核-金核(Au-Au)每核子对质心系能量(SNN)为200 GeV碰撞下中心快度区域的π介子、质子和反质子的横动量谱具有不依赖于中心度的标度行为。最近,欧洲核子中心(CERN)的大型强子对撞机(Large Hadron Collider,LHC)上的ALICE合作组发表了铅核-铅核(Pb-Pb)SNN=2.76 TeV碰撞下π介子、K介子和质子六个不同中心度(0-5%,5-10%,10-20%,20-40%,40-60%和60-80%)的横动量谱的实验数据,我们探究了这叁种粒子横动量谱的标度行为。我们发现,在小横动量区间,即PT<2.75,3.10和2.35 GeV/c,π介子、K介子和质子横动量谱呈现出不依赖于中心度的标度行为。这种标度行为当横动量谱以z = pT/K为变量时便会呈现出来。这里标度参数K用品质因子(Quality Factor,QF)的方法确定,并且可以参数化为a<Npart>b,其中(Npart)是参与碰撞核子数平均值,a和b是自由参数,参数b表征了 InK随In<Npart)的变化率。对于这叁种粒子,b值均大于0,这意味着标度参数k随中心度的增加而增加,而且碰撞越中心,K值越大。π介子和K介子的b值在误差允许的范围内是一致的,但是它们要比质子的6值小。在大横动量区间,由于横动量谱压低导致标度行为遭到破坏。并且越中心碰撞,横动量谱的压低效应越明显。在弦重迭模型中,π介子、K介子和质子来自于弦重迭形成的团簇碎裂,并且碎裂函数对于不同强子是不同的。π介子、K介子和质子横动量谱在小横动量区间呈现出的不依赖于中心度的标度行为可以同时用弦重迭模型定量地解释。(本文来源于《陕西师范大学》期刊2018-05-01）
朱光甫[5]（2018）在《ALICE实验中5.02 TeV碰撞能量下双喷注横动量不对称性的研究》一文中研究指出夸克和胶子被认为是基本粒子,它们之间的相互作用可以用量子色动力学(QCD)进行描述,即:在普通的核物质相中这些夸克和胶子被禁闭在核子内,从核物质内提取出自由的夸克是不可能的。格点量子色动力学(LQCD)预言,在极端高温、高密条件下,夸克和胶子从核物质中退禁闭出来变成自由的夸克和胶子,形成夸克胶子等离子体(Quark-Gluon-Plasma,QGP)。这种QGP物质相被认为存在于宇宙大爆炸后的瞬间,之后宇宙迅速的膨胀冷却形成稳定的核物质相即当今宇宙。研究QGP的形成过程以及它的性质,能够帮助我们了解宇宙的演化。因此,对QGP产生及其性质的研究,已成为高能核物理领域研究的重要课题之一。在实验室条件下,人们利用建造的相对论重离子对撞机(Relativistic Heavy Ion Collider,RHIC)和大型强子对撞机(Large Hadron Collider,LHC)等大型实验装置加速束流进行碰撞,从而研究QGP的产生及其性质。LHC位于欧洲核研究中心(CERN),是目前世界上最大的粒子加速器,而大型重离子对撞机(A Large Ion Collider Experiment,ALICE)是LHC上运行的主要实验之一,它的主要目的是通过重离子碰撞研究QGP的产生过程及其性质。实验室中,QGP存在时间极短,人们一般无法直接观测,只能通过末态产物的信息检验和判断QGP是否产生,从而研究它的性质。在碰撞过程中,碰撞束流经过超导电磁场加速到接近相对论光速发生碰撞,束流内部核子因碰撞而互相传递、转移横动量,当核子内部转移的横动量很大时的过程称之为硬散射(Hard Scattering)。硬散射过程会产生背对背的高横动量部分子(夸克和胶子),这些高横动量的部分子经过辐射,最终强子化为末态稳定存在的强子。来自同一硬散射过程的部分子碎裂出来的强子束流会准直在一个有限的空间,这些强子所形成的束流称为喷注(jet)。而硬散射过程产生的部分子由于方位角的背对背最终形成两个背对背的喷注,它们之间的夹角△φ≈π,能量近似相等,这样产生的一对喷注称为双喷注(Dijet)。在重离子碰撞中,极端高温高密环境形成QGP热密物质,硬散射产生的部分子在穿越QGP时,会与热密物质发生相互作用从而损失能量,这种现象被称为喷注淬火(Jet Quenching)。损失的能量,会改变喷注的飞行方向和能动量,从而导致双喷注之间的夹角偏离△φ≈ π和背对背喷注之间的能量不对称,由于喷注产生于碰撞初期,早于QGP的生成,因此这些性质的改变能够反映QGP物质对喷注的相互作用信息,因此,喷注是研究QGP信号的重要探针。本论文的研究工作,正是基于喷注作为QGP研究的重要探针开展,研究双喷注之间的横动量不对称性。目前,ATLAS和CMS通过研究高横动量双喷注的方位角和横动量,得到了双喷注在核-核碰撞中的方位角加宽以及横动量的不对称性。而通过研究末态带电粒子的产额及其性质我们知道,硬散射过程产生的低横动量的喷注与QGP热密物质的相互作用过程更加复杂,对能量损失更为敏感,因而对低能喷注的研究能更好更细致的探究QGP的性质。本课题主要期望,利用ALICE特有的探测器对低横动量的喷注展开研究,通过与相同条件下的质子-质子碰撞结果比较,测量低能双喷注横动量不对称性,研究喷注淬火现象。本次分析,我们利用2015年ALICE探测器采集的质心碰撞能量为5.02 TeV的数据样本。首先对数据样本进行质量检测(Quality Assessment),确保选择的数据来自真实的物理碰撞过程,并对数据进行物理选择。然后对径迹和喷注进行蒙特卡洛(Monte Carlo)分析,为后面的修正做铺垫。最后,研究质子-质子和铅-铅碰撞中的双喷注横动量对称性,通过对比分析,研究喷注淬火效应对双喷注性质的影响。(本文来源于《华中师范大学》期刊2018-04-01）
苟兴瑞[6]（2018）在《LHC能区pp、p-Pb碰撞中强子横动量P_T谱的研究》一文中研究指出高能反应中产生的末态夸克(或胶子)转变为实验可观测强子的过程称为强子化。由于支配它的非微扰量子色动力学(NPQCD)仍未解决,其机制至今只能以唯象模型与实验的互动研究进行探索。近几年,大型强子对撞机(LHC)的成功运行将质心碰撞能量提高到TeV量级,取得了 pp、p-Pb和Pb+Pb碰撞的海量实验数据,这为强子化机制的研究提供了前所未有的机会。最近,ALICE和CMS实验组发现,LHC上pp和p-Pb碰撞产生的小部分子系统在“高多重数事例”中展现出一系列的强子产生新特征,主要有长程关联(Ridge行为)、奇异性增强、高重子介子比等。这些现象在RHIC和LHC重离子碰撞中已经被观测到,并且被普遍归因于QGP的产生。这是否意味着这种极高碰撞能量下产生的小部分子系统也发生了退禁闭或产生Mini-QGP?因此,弄清楚“小部分子系统”中Mini-QGP或退禁闭、强子化新特征等即成为当前高能反应强子产生的理论研究热点。相对论重离子碰撞产生了 QGP,其强子化可用夸克组合机制来描写。最近几年,山东夸克组合模型成功解释了 RHIC和LHC能量重离子碰撞中强子产生的一系列实验现象。本论文将山东夸克组合强子化模型应用到LHC能区pp和p-Pb碰撞中,系统研究各种强子的产额及其横动量谱,从强子化角度为LHC上pp和p-Pb小碰撞系统是否发生退禁闭或产生Mini-QGP提供新的理论预言,深入理解强子化新特征。本论文的主要研究内容和结论如下:(一)质心能量7 TeV pp碰撞中强子产额及其横动量谱的研究LHC实验发现,高多重数的pp碰撞事例中的强子产生呈现出一系列新特征。夸克组合机制下,利用参数化的轻夸克和奇异夸克的横动量谱,系统研究质心系碰撞能量为7 TeV的pp碰撞中p、Λ、（？）、Ω~-、φ、K(892)~(*0)、（？）(1530)~(*0)等强子产额及其横动量谱,轻强子、奇异强子和共振态粒子的平均横动量<pT>,（？）/Λ、Ω/φ、K/π等强子比,并与实验数据及其它强子化模型作比较,我们的理论计算结果很好地描述了实验数据。进一步预言了目前实验尚未测量的其它强子的横动量谱;提出两个与十重态重子和矢量介子相关的标度行为,作为探测LHC上高多重数的pp碰撞事例中强子化机制的有效探针。研究结果表明,夸克组合强子化在高多重数的pp碰撞中同样起着重要作用。(二)LHC上p-Pb碰撞中强子横动量谱的夸克数目标度性及组份夸克自由度的研究最近,LHC能量p-Pb碰撞实验观测到高多重数事例中存在Ridge、奇异性增强等新现象,表明这些小部分子系统可能发生退禁闭或产生Mini-QGP。我们分析ALICE发布的质心系碰撞能量为5.02 TeV的p-Pb碰撞中轻强子、奇异强子和共振态粒子横动量谱的实验数据,首次发现,Ω~-、φ、K(892)~(*0)、（？）(1530)~(*0)等强子横动量谱的实验数据展现出完美的夸克数目标度性;我们指出这种标度性正是等速度近似下夸克组合强子化的直接结果。在这种等速度夸克组合图像下,得到轻夸克和奇异夸克的横动量谱。进一步,研究p、Λ、（？）、Ω~-、φ、K(892)*0、（？）(1530)~(*0)、Σ(1385)~(*+)等在不同碰撞中心度的横动量谱,理论结果很好地符合实验数据。这表明在如此高能量下的p-Pb碰撞小系统强子化时组份夸克自由度起着重要作用,QGP可能也已经形成。(本文来源于《曲阜师范大学》期刊2018-03-20）
唐帅,卫华荣,洪碧海[7]（2018）在《200 GeV下Au-Au碰撞中末态粒子横动量分布的标度函数研究》一文中研究指出利用由厄兰分布和幂次律函数组成的标度函数分析Au-Au在质心能量200 Ge V下不同中心度区碰撞产生的各类末态产物的横动量分布。结果表明,模型分析结果与由PHENIX合作组测量的实验数据吻合得很好。在此基础上,提取碰撞系统的平均动力学冻结温度,粒子的平均横向流速和平均流速。所得结果与之前的萨里斯分布结果相比,平均动力学冻结温度略微低些,粒子的平均横向流速和平均流速相差不大。(本文来源于《丽水学院学报》期刊2018年02期）
姜志进,惠加琪,张禹[8]（2017）在《含有相变的流体力学模型与Au-Au在RHIC能量碰撞中带电粒子的横动量与横质量谱》一文中研究指出普遍认为夸克-胶子等离子体(QGP)在现有的重离子碰撞中可能已经形成,且相对论流体力学是描述碰撞产物膨胀与粒子化过程最有效的工具之一.在考虑到热运动效应的情况下,采用含有由QGP态到强子态相变的流体力学模型分析重离子碰撞中不同带电粒子的横动量与横质量谱,给出该模型的解析解并与实验数据相比较.理论结果与Au-Au在RHIC能量碰撞中的实验测量符合得较好.除了其解析性,该理论模型的典型特点是它包含着高能重离子碰撞产物丰富的时空演化信息,如碰撞产物的初始温度、相变温度、带电粒子的化学冻析温度、QGP与强子态中的声速及重子化学势等.所以本文的研究工作,有利于了解高温高密度碰撞产物的各种传输系数与带电粒子的产生机制.(本文来源于《南京大学学报(自然科学)》期刊2017年04期）
陈开宝[9]（2017）在《横动量依赖的碎裂函数与半单举高能e~+ e~-湮灭过程研究》一文中研究指出粒子物理的标准模型已经得到了众多的实验验证,但在标准模型框架内仍然有很多具体的物理问题有待解决或深入研究。特别是对于描述强相互作用的理论量子色动力学(QCD)的研究,是当前粒子物理的前沿之一。'在描述有强子参与的高能反应过程时,人们运用微扰QCD(pQCD)可以很成功地计算包含大动量转移的硬散射过程,即部分子(夸克和胶子)层次的反应过程,但如何处理强子结构,或部分子强子化等软过程,是目前尚未完全解决的问题。部分子分布函数(PDFs)和碎裂函数(FFs)就是分别用来描述强子结构和强子化过程的物理量。它们既是高能反应的重要输入,也是研究众多新物理问题的必要前提,在当前的粒子物理研究中具有突出重要的地位。部分子分布函数的概念最早是由Feynman等人提出的,它描述了高速运动的强子中部分子的动量分布。高能轻子-核子深度非弹性散射(DIS)是人们研究分布函数的主要实验手段之一。经过多年的实验和理论研究,部分子分布函数已经从朴素的直观定义过渡到基于场论的规范不变的定义,从非极化的情形拓展到了包含极化依赖的情形,也从只包含纵向动量分布的一维描述拓展到了包含横动量依赖的(TMD)叁维描述。碎裂函数描述了部分子形成的末态强子的动量分布,是与分布函数十分相似的物理量,所以也应该对其进行平行地研究。但由于实验数据相对较少,对碎裂函数的研究并不如分布函数那么详细,因此相关的研究显得更有必要。在此背景下,本文以正负电子湮灭这一最适合用来研究碎裂函数的反应过程为主线,对高能反应中横动量依赖的碎裂函数进行了系统的研究。首先,在给出高能反应中部分子分布函数和碎裂函数直观定义的基础上,我们从量子场论的描述出发,运用共线展开技术,得到了碎裂函数规范不变的场算符定义,即从部分子关联矩阵分解得出的定义形式。从部分子关联矩阵的定义出发,我们首次对自旋为1的强子产生的夸克-夸克关联矩阵进行了完整的洛伦兹结构分解,从中一共定义了 72个叁维碎裂函数,其中包含八个非极化的,24个是矢量极化相关的,和40个张量极化相关的碎裂函数。我们对这些碎裂函数的时间反演变换等性质进行了讨论。同时,我们又对从夸克-胶子-夸克关联矩阵出发定义的扭度-3的叁维碎裂函数进行了完整分解,并运用QCD运动方程,给出了它们与夸克-夸克关联矩阵定义的碎裂函数之间统一的关系式。第二,在不同的高能反应中,正负电子湮灭到矢量介子加标量介子产生这个半单举过程(e+e-→ Z → VπX)是研究这些张量极化相关的叁维碎裂函数的最简单的过程。我们先对该过程进行了一般的运动学分析,即在满足厄米性和流守恒的限制条件下,构造了用于展开强子张量的基本洛伦兹张量的完整结果,进而给出了截面用结构函数来表示的最一般形式。在此基础上,我们给出了相关物理可观测量,包括强子方位角不对称和极化用的结果,它们都可以用结构函数来表示。实验上通常很难同时测量强子的方位角不对称和极化,所以,对于方位角不对称,我们考虑对极化求或非极化的强子产生情况,这样共存在<cosφ>、<sinφ>、<cos2Φ>和<sin2φ>四个方位角不对称;而对于强子的极化,我们考虑对方位角平均后的结果,共存在两个纵向极化以及六个相对于轻子-强子面或者强子-强子面的横向极化。这些都是模型无关的一般运动学分析结果,为进一步研究反应过程中碎裂函数不同分量的贡献奠定了重要基础。第叁,在QCD部分子模型中,上述结构函数都可以用碎裂函数的卷积表示出来。本文的另一项主要工作是运用部分子模型对e+e-→ VπX过程进行计算。我们在领头阶微扰QCD框架下,考虑夸克-夸克关联矩阵和夸克-胶子-夸克关联矩阵的贡献,对该过程的强子张量计算到了扭度-3层次,并得到了用碎裂函数表示的截面结果。通过对比用结构函数表示的截面结果,我们得到了相应的结构函数用碎裂函数卷积表示的部分子模型结果。计算结果表明,有27个结构函数贡献到领头扭度,其中19个是宇称守恒的,另外八个是宇称破坏的。领头贡献是扭度-3的结构函数一共有36个。对于强子方位角不对称,在非极化的情况下领头扭度只有一个<cos2Φ>方位角不对称,它来源于反应产生的正反夸克之间的横向极化关联,以及碎裂过程中的Collins效应。在扭度-3层次有两个方位角不对称,分别为宇称守恒的<cosφ)方位角不对称,以及宇称破坏的<sinφ>方位角不对称。对于强子的极化,在领头扭度存在<λ>和<SLL>这两个纵向极化分量,并且它们有明显的区别。前者依赖于夸克的极化,是宇称破坏的,而后者与夸克的极化无关,是宇称守恒的,表明即使在电磁相互作用过程中也存在。对于横向极化,在领头扭度有六个相对于强子-强子面的横向极化,分别为:<STn>,<STt>,<SLTn>,<SLTt><STTnn>和<STTnt>。在扭度-3层次,相对于轻子-强子面也有6个横向极化存在。以上这些物理可观测量的结果都被用规范不变的叁维碎裂函数不同分量之间的卷积表示出来。最后,在部分子模型计算过程中,我们发现领头扭度的强子极化可以分成两类:一类依赖于碎裂夸克的极化,是宇称破坏的,另一类则与夸克的极化无关,是宇称守恒的。由于在电弱相互作用过程中产生的夸克的极化度有很强的能量依赖,因此,我们期待上述两类强子极化也会表现出截然不同的能量依赖性。在这个物理图像的启发下,我们在本文的最后一部分又对单举过程e+e→γ*/Z → hX中的强子极化进行了数值研究。我们以A超子的纵向极化PL∧和K*矢量介子的自旋趋向(spin alignment)ρ00K*作为例子,计算了它们随反应能量的变化关系。前者依赖于极化相关的碎裂函数G1L(z,Q2)以及夸克的极化Pq,后者依赖于张量极化相关的碎裂函数D1LL(z,Q2)但与夸克极化无关。我们运用LEP上的实验数据对相关极化依赖的碎裂函数做了参数化,并考虑了碎裂函数的微扰QCD演化。相关结果清楚地表明,PLA的大小有非常强的能量依赖,因为夸克的极化有很强的能量依赖;而ρ00L*与夸克极化无关,其能依赖赖要来源于碎裂函数的QCD演化,故相应的能量依赖性非常弱。在BES或BELLE等低能区正负电子湮灭实验上,我们预言了超子的纵向极化几乎为零,但矢量介子的spin alignment仍会比较显着。相关的研究会加深我们对强子化过程中的自旋效应以及碎裂函数的认识。(本文来源于《山东大学》期刊2017-05-20）
张立刚,罗赟[10]（2017）在《中间车轴自由横动量对HX_D1C型机车的影响》一文中研究指出为了设置HX_D1C型机车在不同曲线半径下的合理的中间车轴轴箱轴承横向自由间隙(即中轴自由横动量),采用多体动力学软件SIMPACK建立了机车动力学模型,比较了中轴自由横动量对机车非线性稳定性、直线运行横向性能、曲线通过性能和曲线外轮磨耗功的影响。研究表明:机车运行线路半径以R300~R400 m曲线为主时,建议中轴自由横动量在14~16 mm选取;机车运行线路半径以R600~R800 m曲线为主时,建议中轴自由横动量取10 mm。(本文来源于《铁道机车与动车》期刊2017年01期）
横动量论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
在美国布鲁克海文国家实验室的相对论重离子对撞机(RHIC)和欧洲核子中心的大型强子对撞机(LHC)进行的超相对论重离子对撞实验中,我们能够在极小的区域内沉积极高的能量,创造出的极端高温、高密的环境,从而将原本禁闭在强子束缚态的夸克和胶子解禁闭,进而产生出一种全新的物质形态——夸克胶子等离子体(QGP)。夸克胶子等离子体存在很短时间,在其形成之后便会开始膨胀,并在演化过程中逐步地冷却,部分子最终又会重新回归禁闭状态,强子化变成末态可观测到的强子。为了探究该短暂存在的物质形态的形成过程和物态性质,不同的QGP信号、探针过去二十多年里被提出并得到了广泛且深入地研究,其中喷注淬火效应被认为是一种重要的研究夸克胶子等离子体的探针。喷注淬火又被称为部分子能量损失过程,它描述了初始硬散射过程中产生的高能部分子在穿越夸克胶子等离子体时,会与该热密介质发生相互作用,从而损失其部分初始能量的现象。实验上我们则可观测到高能重离子碰撞中单举强子的归一化高横动量谱会低于在核子核子碰撞中的产额、双强子(喷注)和规范波色子标记喷注的横动量不对称性、喷注子结构的差异等现象。随着高能对撞实验的质心能不断地提升,喷注淬火效应作为一种重要的QGP探针得到实验、理论以及唯像上越来越多的关注。在本文研究中,我们将使用一套基于次领头阶微扰量子色动力学(NLO pQCD)的部分子模型的方法来研究高能重离子碰撞中喷注淬火效应及相关问题。大横动量强子因其主要来源于硬散射过程中末态部分子的碎裂过程,能够很好地应用微扰QCD理论进行描述,其中π介子作为末态产额最丰富的强子,是高能重离子碰撞研究中最早亦是最广泛的观测量,RHIC实验中所观测到的大横动量π0介子在核-核碰撞中的压低现象是最早证实QGP存在的信号。我们采用了基于pQCD理论的部分子模型研究了质子-质子碰撞中次领头阶下单举领头强子产额、隔离光子产额以及隔离光子标记的整体喷注产额。在本文中,我们在国际上首次分别在RHIC下200GeV和LHC下2760GeV计算了两类新介子ω和K0s以及一个重子Λ的产生,其中通过对初始标度下不同单举强子的碎裂函数按DGLAP方程演化得到不同标度下的碎裂函数,并与部分子分布函数和部分子硬散射截面卷积得到质子-质子碰撞中的产生截面。我们分别讨论了RHIC和LHC能级下不同单举强子的散射截面,系统验证了pQCD理论的有效性,并为研究不同强子的碎裂过程奠定了基础。引入喷注淬火效应时,我们采用的是多重散射模型的高扭度方法。在该框架描述中,一个快速部分子与QCD介质相互作用,发生多重散射并由介质诱发的胶子辐射从而损失能量,这样的多重散射与碰撞的扭度-4过程有关,并能够给出真空部分子碎裂函数(FFs)在介质中的次领头阶有效碎裂函数(mmFFs),运用pQCD因子定理,得到核-核碰撞中单举强子的产额,给我们研究强子的不同碎裂模式提供了契机。为了更好地描述QGP火球的演化过程,我们将原模型中的3+1维理想流体力学模型Hirano替换成逐事例(event-by-event)2+1维粘滞流体力学模型VISHNU,并系统地计算了六类介子π0、p0、η ω和K0s在Au+Au 200 GeV和Pb+Pb 2760 GeV下核修正因子RAA,并通过与实验数据点进行x2拟合相应抽离出描述部分子和热密介质相互作用强度量——喷注输运参数q0的最优取值范围(RHIC:q0=0.5(+0.15/-0.05)GeV2/fm和 LHC:q0 = 1.2(+0.25/-0.15)GeV2/fm)。这也是第一次同时考虑不同种类介子的RAA来抽离喷注输运参数q0的最优取值范围,以后随着实验的精度进一步提高,各类末态粒子的实验数据更为丰富,能够极大地提高我们计算结果地精度。应用我们提取出地最佳喷注输运参数q0,我们进一步比较了ω介子、K0s介子与π0介子在质子-质子、核-核碰撞中的产额比。我们发现在RHIC能级下大横动量区间p+p碰撞下产额比ω/π0比A+A碰撞下产额比ω/π0要更大,并且没有明显地重合趋势,这是因为ω介子主要是由胶子碎裂而来,即便在核-核碰撞中胶子碎裂的占比会因为喷注淬火效应而进一步降低,我们仍然可以看到在ω介子在横动量pT = 20GeV时的胶子碎裂占比约为60%。而类似情形下π0介子的产生绝大部分都是由夸克碎裂而来,喷注淬火效应则会进一步提高π0介子的夸克碎裂占比。正是因为这两类介子的部分子碎裂占比间差异,结合喷注淬火效应导致了ω/π 在A+A碰撞中比P+p碰撞中要更为压低,类似的结果我们在φ/π0的研究中也能得到。在K0s/π0的计算中,我们可以看到其产额比在LHC能级下p+p碰撞和A+A碰撞的结果会明显重合。我们分析K0s介子的碎裂占比发现它在大横动量区间也是以夸克碎裂为主,并略低于π0介子的夸克碎裂占比,此时K0s/π0的结果主要会取决于各自介子的夸克碎裂函数(DqKs0(zh,Q2))与(Dqπ0(zh,Q2))的比值。由于部分子会在穿越QGP时损失能量,所以在核-核碰撞中K0s/π0的计算结果可以看作真空下夸克碎裂函数比值经由pT移动得到,加之我们发现夸克碎裂函数在大标度下Q= PT随zh和pT的变化不大,所以A+A碰撞下大横动量区间K0s/π0会与p+p碰撞下的结果相接近,类似的结果我们在p0/π0和η/π的研究中也能得到。在重子介子产额比(P+p/(π+π-)和(Λ+Λ)/2KS0计算中,我们发现其奇异性一方面是由于末态强子碎裂过程不同导致,另一方面是由于介质演化过程或粒子流引起。在相对论重离子碰撞中,初态冷核物质效应(CNM effects)是指由原子核引起地对高能碰撞过程的核修正效应,显然它也会对重离子实验中测量的QGP信号产生影响,在本文中我们也研究了冷核物质效应对核修正因子的贡献,一方面加深对CNM效应的理论认识,另一方面也是作为研究热核介质效应的比较基准。引入初态冷核物质效应一个主流方法是在自由核子分布函数(PDFs)上乘上参数化因子得到核中部分子分布函数(nPDFs),但由于非微扰效应,我们很难从第一性原理出发得到恰当的参数化因子或nPDFs,只能通过深度非弹(DIS)过程、Drell-Yan过程以及质子-核碰撞等实验数据拟合得到。目前不同参数化形式的nPDFs表现出的差异性十分明显,因此还需要更多的实验结果以及相应的理论来更好地约束冷核物质效应的可能参数化形式。规范波色子标记的喷注一直都是实验和理论学者们所关注喷注物理的相关热点,由于它是一个研究CNM效应很好的物理观测量。因为在领头阶下,规范波色子与部分子在硬散射过程中是背对背产生,并且规范波色子或其末态轻子在穿越夸克胶子等离子时不与热密介质发生相互作用,因此其将携带全部碰撞初期的信息。这就为我们研究冷核物质效应提供了极佳的探针。在本文中,我们选用的是光子标记的整体喷注,考虑到光子来源较多而我们更关心地是硬散射过程产生的直接光子,需要对碎裂和衰变光子进行背景扣除,我们所采用是与实验组一致的“隔离截断”方法,即围绕着光子方向锥角内伴随强子的能量总和不高于一定阈值。在次领头阶下隔离光子和隔离光子标记的喷注产额的计算中,可观测光子(prompt photon)主要来源于两个机制,一个是直接从硬散射产生的直接光子,另一个是由高能部分子碎裂而来的碎裂光子,随后我们讨论了“隔离截断”分别对两类贡献的影响。由于“隔离截断”的引入,对于光子产生的末态相空间会有额外的约束,因此微扰QCD的因子化定理对于隔离光子的产生并非始终成立。在本文中我们从理论上证明了“隔离截断”满足一定的要求则可以保证pQCD因子化定理有效。在本文中,我们使用隔离光子和隔离光子标记的整体喷注来研究高能碰撞中的冷核效应,我们分别讨论四种不同的核分布函数参数化(DSSZ,nCTEQ15,EPPS16,nIMParton16)形式下次领头阶隔离光子以及隔离光子标记的整体喷注在质子-铅核在8.16TeV下的产额。我们系统阐述了次领头阶隔离光子在特别向前和向后快度区间下冷核修正因子随末态光子横动量以及快度的依赖关系,并对应讨论了在铅核方向上平均Bjorken变量的变化范围。结果表明在不同快度区间的隔离光子的产额可以提供给我们一个有效区分不同冷核效应的机会,并且也十分直观地体现出不同nPDFs参数化形式下冷核效应地差异。我们同时也计算了隔离光子的向前向后产额不对称度,与冷核修正因子的结论一致。受双喷注相关研究启发,我们报告了隔离光子标记的整体喷注的冷核修正因子在特定隔离光子和喷注平均横动量区间下随隔离光子和喷注平均快度的变化。同时我们也发现不同的隔离光子和喷注平均横动量区间各nPDFs参数化形式给出的冷核修正因子有着显着差异,实验上亦可以计算同样的物理量,为nPDFs的参数化形式提供更多的限制。同时我们还计算并比较了pPb和pp碰撞中在入射核方向上平均Bjorken变量与在靶核方向上平均Bjorken变量比值,发现几乎没有任何变化,说明冷核效应对于入射核和靶核的影响是等同的,并未引起不平衡性分布。本文中我们还讨论了蒙特卡洛方法及其在高能核物理领域的一些应用,并简述了用于研究质子-质子碰撞的蒙特卡洛事例产生器PYTHIA的框架与主要物理内涵。随后我们又介绍了用于研究重离子碰撞蒙特卡洛事例产生器HIJING以及将其由FORTRAN版本升级成为C++版本过程中的相关工作,因为HIJING是架构在FORTRAN语言下的PYTHIA6核子核子碰撞模型上以研究高能重离子碰撞过程的模型,我们升级的工作重心就是如何实现在C++语言下的PYTHIA8模型上构建以研究高能重离子碰撞过程的HIJING++模型。我们首先深入了解、分析、比较并总结了PYTHIA6和PYTHIA8两个不同版本模型处理核子核子碰撞过程的异同,对于两者有差异的地方,在HIJING++模型内做出相应地修改与标注,如PYTHIA8中设置以及读取初始参量的方式。我们还对HIJING模型进行了模块化分析,按功能提取并定义出不同类,如Hij Physics类,更进一步将它们嫁接到PYTHIA8的程序框架内并重新封装成Hijing类,并设计、提供与用户交互的接口函数。在升级过程中,我们还对HIJING++的功能以及理论框架做出部分改良,如替换新的随机数种子产生器,新的伪随机数序列有着更好的独立性或不相干性;更丰富、灵活的数学计算相关库的接口函数;引入核遮蔽效应的标度依赖关系以更贴合实际物理过程等。最后我们给出了beta版HIJING++并行计算下效率提升的表现以及部分计算结果并与实验数据进行比较。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
横动量论文参考文献
[1].张建伟.LHC上13TeVpp碰撞中奇异强子横动量谱的研究[D].曲阜师范大学.2019
[2].马国扬.相对论重离子碰撞中大横动量粒子的产生[D].华中师范大学.2019
[3].戚温温.LHCb实验上使用Z→μ~+μ~-事例测量Z玻色子横动量分布[D].华中师范大学.2019
[4].王艳云.Pb-Pb2.76TeV碰撞下π介子、K介子和质子横动量谱的标度行为[D].陕西师范大学.2018
[5].朱光甫.ALICE实验中5.02TeV碰撞能量下双喷注横动量不对称性的研究[D].华中师范大学.2018
[6].苟兴瑞.LHC能区pp、p-Pb碰撞中强子横动量P_T谱的研究[D].曲阜师范大学.2018
[7].唐帅,卫华荣,洪碧海.200GeV下Au-Au碰撞中末态粒子横动量分布的标度函数研究[J].丽水学院学报.2018
[8].姜志进,惠加琪,张禹.含有相变的流体力学模型与Au-Au在RHIC能量碰撞中带电粒子的横动量与横质量谱[J].南京大学学报(自然科学).2017
[9].陈开宝.横动量依赖的碎裂函数与半单举高能e~+e~-湮灭过程研究[D].山东大学.2017
[10].张立刚,罗赟.中间车轴自由横动量对HX_D1C型机车的影响[J].铁道机车与动车.2017
论文知识图
