导读:本文包含了光束传输因子论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:光束,因子,湍流,高斯,余弦,大气,涡旋。
光束传输因子论文文献综述
张凯宁,刘永欣,蒲继雄[1]（2019）在《涡旋光束在海洋湍流中传输的闪烁因子》一文中研究指出采用分步相位屏方法仿真涡旋光束在海洋中的传输,并对涡旋光束在海洋湍流中传输的光强和闪烁因子进行仿真计算。研究发现,随着传输距离的增加,涡旋光束的光斑逐渐扩散开来,且中心暗斑也在逐渐消失。通过改变湍流相位屏参数模拟不同强度的海洋湍流,发现随着均方温度耗散率变大,或温度、盐度波动的相对强度变大,或单位质量液体中的湍流动能耗散率变小,涡旋光束的轴上点闪烁因子也会变大。当传输距离达到一定值时,涡旋光束的闪烁因子会逐渐低于高斯光束,且拓扑荷数越大闪烁因子降低得越明显。(本文来源于《中国激光》期刊2019年07期）
包训旺,袁扬胜,崔执凤,屈军[2]（2018）在《受遮挡贝塞尔-高斯光束在湍流大气传输的M~2因子》一文中研究指出为了研究受遮挡贝塞尔-高斯光束在湍流大气中传输时质量因子的特性,基于拓展的惠更斯-菲涅耳原理和维格纳分布函数的二阶矩定义,经理论推导得出受遮挡贝塞尔-高斯光束的解析表达式,并进行了相应的数值计算。结果表明,当遮挡物尺寸不大于0.4倍的腰宽时,受遮挡贝塞尔-高斯光束在湍流大气中的传输质量因子随传播距离、湍流大气结构常数的增大而增大,随着湍流内标量、光束拓扑荷数的增大而减小。在相同条件下,光束的传输质量因子随着遮挡物尺寸的增大而增大。所得结论对实际激光传输和自由空间光通信有一定的参考价值。(本文来源于《激光技术》期刊2018年03期）
王伟伟,李晋红,赖云忠,魏计林[3]（2014）在《非Kolmogorov大气湍流对部分相干厄米高斯光束传输因子的影响》一文中研究指出基于非Kolmogorov谱模型,利用广义惠更斯-菲涅耳原理和维格纳分布函数的二阶矩定义,推导出部分相干厄米高斯(H-G)光束在非Kolmogonov大气湍流中传输因子的解析表达式,并用以研究了非Kolmogorov大气湍流对部分相干H-G光束传输因子的影响。结果表明,部分相干H-G光束在非Kolmogorov大气湍流中传输时,传输距离、湍流外尺度、广义结构常量和空间相关长度越小,湍流内尺度和光束阶数越大,光束传输受非Kolmogorov大气湍流影响越小,光束质量越好。当广义指数取3.11时,部分相干H-G光束在传输过程中表现的光束质量最差。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2014年03期）
张振,李连煌,郭福源[4]（2013）在《阶跃折射率光纤TE_(01)模衍射场的光束传输因子》一文中研究指出根据阶跃折射率光纤TE01模的模场分布及模场径向空间频谱分布与模场分布的关系,给出了阶跃折射率光纤TE01模的二阶矩模场半径和径向空间频率半径以及衍射场光束传输因子的解析函数表达式.计算表明,当光纤归一化频率大于2.797 4时,阶跃折射率光纤TE01模衍射场的光束传输因子较接近于2.采用多项式拟合光束传输因子与光纤归一化频率的关系,给出了光束传输因子与光纤归一化频率关系的函数表达式,并基于拟合值和计算值之间的相对误差阐明了拟合函数表达式的精确性.(本文来源于《福建师范大学学报(自然科学版)》期刊2013年04期）
康小平,何仲,冯浩,李长伟[5]（2012）在《非傍轴截断余弦高斯光束的光束传输因子》一文中研究指出基于功率密度的二阶矩方法,对非傍轴截断余弦高斯光束的远场发散角和光束传输因子进行了系统研究.计算结果表明,非傍轴截断余弦高斯光束的光束传输因子不仅与截断参数δ、偏心参数α有关,而且还与初始束腰宽度和波长之比w0/λ有关.当截断参数δ→0时,远场发散角θ0趋于渐近值θ0max=63.4350.(本文来源于《琼州学院学报》期刊2012年05期）
周国泉[6]（2012）在《高斯涡旋光束的光束传输因子和峭度参数》一文中研究指出基于强度二阶矩定义,导出了高斯涡旋光束光束传输因子即M~2因子的解析表达式,高斯涡旋光束的M~2因子唯一取决于拓扑电荷数n.数值计算表明,高斯涡旋光束的M~2因子随着拓扑电荷数n的增大而增大.基于强度高阶矩,还导出了高斯涡旋光束经傍轴ABCD光学系统传输时峭度参数的解析表达式,高斯涡旋光束的峭度参数取决于拓扑电荷数n、参数δ、矩阵元A和矩阵元D.在自由空间传输时,高斯涡旋光束的峭度参数仅取决于拓扑电荷数n和参数δ.自由空间传输时,高斯涡旋光束峭度参数的变化规律为:峭度参数随参数δ的增大先减小而后趋向于一最小值,随拓扑电荷数n的增大而减小.这一研究有助于高斯涡旋光束的实际应用.(本文来源于《物理学报》期刊2012年17期）
刘飞[7]（2011）在《湍流对部分相干双曲余弦高斯列阵光束扩展和光束传输因子的影响》一文中研究指出激光束在大气湍流中的传输理论及实验研究,对于激光通讯、激光测距、激光雷达以及激光武器等领域的应用有着重要的意义。近年来,激光列阵合成技术由于在高功率系统、惯性约束聚变和高能武器等方面的应用也越来越受到人们的关注。而实际激光束存在部分相干情况。因此,研究部分相干列阵光束在大气湍流中的传输特性是十分有意义的。本文研究了湍流对部分和完全相干双曲余弦高斯(ChG)列阵光束扩展和光束传输因子的影响。主要内容总结如下:1.研究了ChG列阵激光束通过大气湍流传输的角扩展及方向性。利用积分变换技巧推导出了ChG列阵光束通过大气湍流传输的二阶矩束宽和角扩展的解析公式,给出了ChG列阵光束与一束高斯光束具有相同角扩展的条件。研究表明:相干合成的ChG列阵光束的角扩展比非相干合成的小,但是,非相干合成的ChG列阵光束的角扩展受湍流影响比相干合成的小。此外,相干合成的ChG列阵光束的角扩展随离心参数,束腰宽度和相对子光束间距的变化均出现振荡,但湍流中的振荡减弱。非相干合成的ChG列阵光束的角扩展与相对子光束间距和光束数目无关。2.采用湍流距离(湍流距离是指大气湍流导致的光束横截面积扩展达10%时光束的传输距离)定量地研究了湍流对部分相干ChG列阵光束扩展的影响。基于广义惠更斯—菲涅耳原理,采用Rytov相位结构函数二次近似和积分变换技巧,推导出了部分相干ChG列阵光束通过大气湍流传输时湍流距离的表达式。详细研究了部分相干ChG列阵光束的湍流距离随着大气湍流强度、光束参数(即子光束数,光束相干参数,离心参数,相对子光束间距)以及光束迭加方式(即交叉谱密度函数迭加和光强迭加)的变化情况。研究表明:部分相干ChG列阵光束的光束扩展会随着大气湍流强度的增大而增大,但是当选择合适的光束参数以及光束迭加方式时,可以减小湍流对部分相干ChG列阵光束扩展的影响。3.采用光束传输因子(M~2因子)作为光束质量的评价参数,研究了ChG列阵光束通过大气湍流传输的M~2因子。利用Rytov相位结构函数二次近似和积分变换技巧推导出了ChG列阵光束在大气湍流中传输的M~2因子的解析公式,并采用相对M~2因子研究了湍流对M~2因子的影响。研究表明:在大气湍流中M~2因子不再是一个传输不变量,湍流使得M~2因子增大。非相干合成情况下,M~2因子随着传输距离、离心参数、相对子光束间距和子光束数目的增大而增大。相干合成情况下,M~2因子随离心参数和相对子光束间距的增大呈现振荡上升。相干合成情况下的M~2因子比非相干合成的要小。然而,非相干合成情况下的M~2因子受湍流影响比相干合成的要小。特别地,相干合成情况下,选取适当的相对子光束间距可以减小湍流对M~2因子的影响。此外,随着子光束数目的增大,相干合成的M~2因子受湍流影响增大,而非相干合成的M~2因子受湍流影响减小。(本文来源于《四川师范大学》期刊2011-03-10）
刘飞,季小玲[8]（2011）在《双曲余弦高斯列阵光束在湍流大气中的光束传输因子》一文中研究指出本文推导出了双曲余弦高斯(ChG)列阵光束在湍流大气中的光束传输因子(M2因子)的解析公式,并采用相对M2因子研究了湍流对M2因子的影响.研究表明,在湍流大气中M2因子不再是一个传输不变量,湍流使得M2因子增大.非相干合成情况下,M2因子随着传输距离、光束参数、相对子光束间距和子光束数目的增大而增大.相干合成情况下,M2因子随光束参数和相对子光束间距的增大呈现振荡上升.相干合成情况下的M2因子比非相干合成的要小.然而,非相干合成情况下的M2因子受湍流影响比相干合成的要小.特别地,相干合成情况下,选取适当的相对子光束间距可以减小湍流对M2因子的影响.随着子光束数目的增大,相干合成的M2因子受湍流影响增大,而非相干合成的M2因子受湍流影响减小.(本文来源于《物理学报》期刊2011年01期）
屈军,费津程,袁扬胜,石建平,崔执凤[9]（2010）在《圆形平顶高斯光束阵列在湍流大气传输中的M~2因子》一文中研究指出应用Wigner分布函数的二阶矩定义和拓展Huygens-Fresnel原理研究了圆形平顶高斯光束阵列在湍流大气传输中的光束性质,得到其传输质量因子(M~2因子)的解析表达式,进行了相应的数值计算和模拟。结果表明:在湍流大气中传输时,圆形平顶高斯光束阵列的传输质量因子随传播距离、湍流大气结构常数的增大和束腰宽度的减小而增大;当光束阵列阶数一定,阵列个数不断增加时,其传输质量因子先保持不变,然后开始减小,最后不再减小而保持这个定值不变;当光束阵列的个数一定,阶数不断增加时,其传输质量因子减小,最后不再减小而保持不变。在自由空间中传输时,圆形平顶高斯光束阵列的传输质量因子保持不变。(本文来源于《量子电子学报》期刊2010年06期）
朱莉华[10]（2009）在《截断高斯光束的光束传输因子和焦移》一文中研究指出采用叁种不同束宽定义方法:熵束宽、环围功率和渐近分析法,研究比较了截断高斯光束的光束传输因子(M~2因子)和高斯光束通过光阑-透镜分离光学系统的焦移.结果表明,随截断参数δ的增大,叁种方法计算的M~2因子差异变小.当δ≥2.1时其M~2因子都趋于1,且叁种方法计算的相对焦移亦相等。(本文来源于《华东交通大学学报》期刊2009年06期）
光束传输因子论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
为了研究受遮挡贝塞尔-高斯光束在湍流大气中传输时质量因子的特性,基于拓展的惠更斯-菲涅耳原理和维格纳分布函数的二阶矩定义,经理论推导得出受遮挡贝塞尔-高斯光束的解析表达式,并进行了相应的数值计算。结果表明,当遮挡物尺寸不大于0.4倍的腰宽时,受遮挡贝塞尔-高斯光束在湍流大气中的传输质量因子随传播距离、湍流大气结构常数的增大而增大,随着湍流内标量、光束拓扑荷数的增大而减小。在相同条件下,光束的传输质量因子随着遮挡物尺寸的增大而增大。所得结论对实际激光传输和自由空间光通信有一定的参考价值。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
光束传输因子论文参考文献
[1].张凯宁,刘永欣,蒲继雄.涡旋光束在海洋湍流中传输的闪烁因子[J].中国激光.2019
[2].包训旺,袁扬胜,崔执凤,屈军.受遮挡贝塞尔-高斯光束在湍流大气传输的M~2因子[J].激光技术.2018
[3].王伟伟,李晋红,赖云忠,魏计林.非Kolmogorov大气湍流对部分相干厄米高斯光束传输因子的影响[J].强激光与粒子束.2014
[4].张振,李连煌,郭福源.阶跃折射率光纤TE_(01)模衍射场的光束传输因子[J].福建师范大学学报(自然科学版).2013
[5].康小平,何仲,冯浩,李长伟.非傍轴截断余弦高斯光束的光束传输因子[J].琼州学院学报.2012
[6].周国泉.高斯涡旋光束的光束传输因子和峭度参数[J].物理学报.2012
[7].刘飞.湍流对部分相干双曲余弦高斯列阵光束扩展和光束传输因子的影响[D].四川师范大学.2011
[8].刘飞,季小玲.双曲余弦高斯列阵光束在湍流大气中的光束传输因子[J].物理学报.2011
[9].屈军,费津程,袁扬胜,石建平,崔执凤.圆形平顶高斯光束阵列在湍流大气传输中的M~2因子[J].量子电子学报.2010
[10].朱莉华.截断高斯光束的光束传输因子和焦移[J].华东交通大学学报.2009
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