导读:本文包含了激光动力学论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:ArF准分子激光,流体模型,放电电路,电子密度
激光动力学论文文献综述
罗时文,左都罗,王新兵[1]（2015）在《放电泵浦ArF准分子激光动力学模拟与参数分析》一文中研究指出利用一维流体模型研究了放电泵浦ArF准分子激光动力学过程,得到气体放电过程中放电电路的电流电压波形,得到了电子密度、光子密度、电场的时空分布特性,分析了放电参数对激光输出的影响。结果表明,电路参数、工作气压、氟气比例均对激光输出有显着影响,放电电路中的电感值对输出影响较小,参数范围较广,而电路中较小的峰化电容值有利于获得长脉冲输出,气压太大或太小都会使输出能量降低,同样,氟气比例太大或太小也会使输出能量降低。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2015年08期）
刘纪彩[2]（2009）在《分子介质中强场激光动力学及X射线光谱学研究》一文中研究指出在过去的几十年里,随着超强超短脉冲激光技术的发展及高功率同步辐射光源和自由电子X射线激光器的产生,非线性光学及X射线光谱学取得了突飞猛进的发展,其应用领域和范围也得到了进一步拓展。与此同时,许多处理光与物质相互作用的理论近似方法如旋波近似、慢变幅近似等已经失效,各种新奇非线性光学现象的产生需要人们采用更加严格的理论模型和方法来进行处理和解释。本论文的主要目的在于发展处理激光脉冲和物质相互作用的理论方法,解释和预测各种新的物理现象,主要涉及从红外到X射线波段的有关非线性光学现象。本论文的研究内容主要包括四部分。第一部分涉及双光子吸收(TPA)过程的量子相干控制。我们对TPA过程的旋波近似(RWA)解进行了修正,得到了多能级分子体系中TPA过程的非旋波近似(NRWA)解。基于共振TPA的非旋波近似解,我们还得到了描述脉冲传播过程中其双光子面积演化的面积定理。在第二部分我们分别研究了超短脉冲激光和长脉冲激光在不同分子介质中传播时的一步和两步TPA及其光限幅行为。第叁部分我们对超短激光脉冲传播过程中超连续谱形成、阿秒脉冲的产生和两色超荧光的形成进行了研究。在第四部分,我们提出了一种新的泵浦—探测X射线光谱学方法,即强场激光感应下的X射线吸收和共振非弹性X射线拉曼散射。本论文研究的主要内容与结果如下。一、双光子吸收量子相干控制及双光子面积定理过去人们对TPA过程进行理论研究时大都采用RWA,但是RWA解给出了错误的能级动态Stark移动表达式;而且很多时候由外场引起的体系能级的动态Stark移动还被忽略(RWAZS)。本论文对多能级体系中的近共振双光子相互作用进行了研究,得到了体系的NRWA解析解,其中包含了动态Stark效应及分子固有偶极矩的影响。通过数值计算,我们对TPA的RWA解、RWAZS解、NRWA解及不采用任何近似时几率幅方程的严格数值解结果进行了比较,发现即使是在Rabi频率远小于光场载波频率的弱场情况下,TPA过程的RWA和RWAZS解也可能完全失效,而我们的NRWA解与严格数值解则符合的很好。TPA的NRWA解还表明,体系动态Stark移动的存在使双光子激发下的完全粒子数反转变的难以实现。对于空间固定的分子,可以通过脉冲频率调制或相位裁制来实现粒子数的完全反转。分子的无序排布降低了介质的双光子激发率,使得动态Stark效应不能得到完全的补偿。由共振TPA体系的NRWA解,我们还得到了描述脉冲面积(能量流量)在传播过程中演化的双光子面积定理。虽然双光子面积定理是关于单色激光脉冲双光子面积的演化规律,但是严格的数值计算结果表明,即使在伴有新的电场频率成分产生的情况下,双光子面积定理也能定性的解释脉冲传播的动力学性质,如脉冲的双光子吸收光限幅效应。二、双光子吸收光限幅效应我们分别对飞秒超短脉冲和微秒长脉冲激光在不同分子介质中传播的双光子吸收光限幅效应进行了研究。采用预估校正的时域有限差分法(FDTD)求解全波矢Maxwell-Bloch方程组,我们对超短脉冲激光在有机分子介质4,4′-二甲氨基二苯乙烯中的共振TPA过程进行了模拟。数值计算结果表明体系主要发生一步TPA,在脉冲传播过程中其光限幅行为可以用NRWA近似下的双光子面积定理进行很好的描述。利用脉冲通过介质后光场强度透射率与入射光强的关系,我们对分子的动态TPA截面进行了初步计算,发现随着脉冲持续时间的增加,体系发生两步TPA的几率增大,测得的分子动态TPA截面也不断增大。当微秒时域内的长脉冲激光在介质中传播且涉及到自旋叁重态的两步TPA过程时,利用体系的内部迟豫时间结构,可以将体系分为快变和慢变两个子体系。快速迟豫的各激发态将跟随由基态及最低叁重态组成的慢变子体系进行绝热演化,因此对快变子体系采用绝热近似,同时结合体系粒子数守恒律,可以将多能级体系的速率方程约化为只是关于基态粒子数演化的一个动力学方程。对入射脉冲,考虑光场横向分布的不均匀性,我们利用Cranck-Nicholson方法数值求解光场的傍轴波动方程。将上述理论应用于富勒烯C60,模拟结果表明,长脉冲在C60中的主要光限幅机制为单重态到单重态及叁重态到叁重态之间的两步TPA。体系粒子从基态向最低叁重态的有效转移速率随入射脉冲强度的增加而加快。由于脉冲前沿及远离光轴处光强较弱,粒子数转移速率较慢,此时主要发生的是基态粒子的弱的线性吸收;相反,在脉冲主体和近光轴处由于较高的光场强度引起的快速粒子数转移,体系发生两步非线性TPA,光场被强烈吸收。因此由于介质吸收性质对光场强度的依赖性,透射脉冲会发生严重的形变。由于C60分子单重态及叁重态单光子吸收截面的相对大小依赖于所用的激发波长,因此可以通过改变激发脉冲的波长来获得不同的光限幅效应。同时,由于脉冲传播过程中线性吸收和两步非线性TPA之间的相互转换,传播效应对两步TPA感应的光限幅过程有很大的影响,它依赖于脉冲的强度、吸收介质的长度以及介质的粒子数密度。叁、超短脉冲激发下的非线性光学过程通过数值求解全波矢Maxwell-Bloch方程组,我们还对超短脉冲激光在分子介质中传播时超连续谱的形成、阿秒脉冲的产生以及超荧光的产生进行了研究。对超短脉冲在极性或非极性两能级分子介质中的单光子共振传播,电场频谱的高频成分主要是由脉冲分裂后最前面的子脉冲的自相位调制作用产生的。该子脉冲在传播过程中被压缩,从而可以形成比入射飞秒脉冲持续时间短的多的阿秒脉冲。当入射脉冲面积足够大时,电场形成超连续谱,但是随着脉冲面积的进一步增大,电场频谱的平台特性被破坏,频谱变得离散化。分子固有偶极矩的存在使分子与光场的非线性相互作用增强,固有偶极矩对超连续谱及阿秒脉冲的产生可以起到建设性或破坏性的作用,取决于它与跃迁偶极矩的相对大小。同时,超短脉冲的载波包络相位对脉冲的时空和频谱演化也有很大影响。当考虑分子的含时电离效应时,入射电场基频成分的强度及其振荡特性被减弱,如果电离强度较强,电场高频成分的强度及最前面子脉冲的强度也被减弱。对级联叁能级分子体系,利用超短脉冲的共振双光子激发使体系的粒子数占有率发生反转,在脉冲传播过程中,被反转的分子介质所产生的两色超荧光辐射强度随粒子数密度的增加而增强,而偶极相干失相减弱并延缓了超荧光的产生。超荧光相对于激发脉冲的延迟时间随激发脉冲的强度、粒子数密度及传播距离的增加而减小。当体系粒子数密度较大、相干失相速率较慢时通过介质的超荧光辐射会形成品质较好的频率上转换激光。四、X射线吸收和非弹性X射线拉曼散射在论文的最后一部分我们提出了一种新的X射线泵浦—探测实验方案并以氮气分子为例来说明该一般性理论。一束较弱的X射线激光脉冲将分子中的内层电子激发到某一未占据轨道,使分子处于具有特定对称性的核激发态;而另外一束足够强的可见或红外激光脉冲可以将所产生的内层电子空位转移到具有相反对称性的分子轨道上,从而开通了原先电偶极跃迁选择定则所禁戒的拉曼散射通道。对称性禁戒拉曼通道的强度依赖于内层电子空位跃迁的Rabi周期与拉曼散射有效持续时间及X射线脉冲持续时间的相对大小。我们分别给出了空间固定和自由取向分子的X射线吸收和拉曼散射截面表达式。X射线吸收谱和共振非弹性X射线拉曼散射谱的形状依赖于分子的取向以及X射线与红外激光场的极化方向关系。由强的红外激光场产生的核激发态的Rabi分裂使X射线吸收谱展宽、峰值强度减弱、共振吸收位置发生移动,同时也降低了拉曼散射的几率。缩短入射激光场的持续时间会使拉曼散射谱展宽,出现明显的Rabi分裂成分,同时谱线共振位置的改变也受到散射过程中拉曼和非拉曼成分的相互影响。如果所入射的强红外激光场为少周期脉冲,X射线拉曼散射谱的形状还依赖于该少周期脉冲的绝对载波—包络相位,但是它并不受入射高频X射线脉冲的载波—包络相位的影响。(本文来源于《山东师范大学》期刊2009-04-05）
陈钢,庄德文,张航,徐军,程成[3]（2008）在《差分法求解时空分布的激光动力学模型》一文中研究指出利用速率方程理论和差分法数值计算,建立了描述激光器内部粒子数密度和光子数密度的时间演化和空间分布的动力学模型.该方法完善了普通的激光速率方程理论,为了解激光能量的时间演化和空间分布提供了较好的理论模型.(本文来源于《物理学报》期刊2008年08期）
朱坤鹍[4]（2008）在《激光动力学疗法和5-FU缓释剂联合作用对兔颊部Vx-2肿瘤抑制作用的研究》一文中研究指出目的探讨激光动力学疗法(PDT)和5-FU缓释植入剂联合治疗对兔颊部Vx-2肿瘤抑制作用和影响因素,并试图用不同的几种检测方法研究其作用机理。方法取新西兰种兔100只,于颊部植入Vx-2肿瘤组织,建立实验动物模型。待肿瘤组织平均长成1cm3时随机将它们分成空白对照组、激光治疗组、5-FU缓释植入剂组、静脉推注5-FU组、5-FU缓释植入剂和激光联合治疗组共5组(n=20)。每组分别对应通过激光和5-FU缓释植入剂单独和联合治疗,2周后每周测量肿瘤体积,5周后处死动物,计算抑瘤率,并取出肿瘤组织,通过HE染色观察肿瘤的组织病理学表现,通过免疫组织化学方法检测p53和PCNA蛋白的表达,和通过高效液相色谱法检测血药浓度。结果5组动物肿瘤通过不同的治疗方式产生不同的变化1.抑瘤率除空白对照组外,其余各组肿瘤体积与治疗前相比均有不程度的下降,其中5-FU缓释植入剂和激光联合治疗组肿瘤体积比其他各组有明显缩小,并计算抑瘤率为93.6±19.5%,统计学分析采用χ2检验,差异有显着性。(P<0.01)2.PCNA通过免疫组织化学方法在光镜下测算结果表明,每组动物肿瘤对PCNA均有不同程度的表达,其中5-FU缓释植入剂和激光联合治疗组中PCNA表达阳性率较其他各组低,为10%,统计学分析采用χ2检验,差异有显着性。(P<0.05)。3.p53同样通过免疫组织化学方法在光镜下测算结果表明,每组动物肿瘤对p53亦有不同程度的表达,其中5-FU缓释植入剂和激光联合治疗组中p53表达阳性率较其他各组低,为15%,统计学分析采用χ2检验,差异有显着性。(P<0.05)。4.HE染色空白对照组颊癌细胞密集生长,形态完整,呈圆形、多角形。大小不一,核浆比例倒置,呈恶性改变。其余各组可见大部分细胞核仁消失,核染色致密消失,胞膜完整,并出现形态学改变。尤其是5-FU缓释植入剂和激光联合治疗组明显。5.高效液相色谱法检测血药浓度缓释剂组和静脉给药组在给药后,在初始时间内静脉组中血药浓度比较高,随着时间的延长,静脉给药组5-FU通过血液循环和代谢后,药物浓度降低,而缓释剂组仍然能够维持相对稳定的药物浓度。统计学分析显示两组存在极为显着差异(P<0.01)。结论通过以上试验结果表明,5-FU缓释植入剂和激光联合治疗组与其他各组尤其是空白对照组比较,在肿瘤体积的抑制作用方面,和肿瘤细胞的特异蛋白表达和细胞学形态的改变及方面均存在着比较明显的差异,缓释剂组和静脉给药组相比药物能持久释放,药物浓度稳定,缓释剂治疗效果可能比静脉给药更好,5-FU缓释植入剂和激光联合治疗方案可能存在着协同效应,优于其他各组方案的治疗。无论从宏观的形态大小到细胞形态的改变及细胞生物学性状的改变再到微观的特异蛋白的表达方面,都对肿瘤的生长存在着抑制作用。值得推荐。(本文来源于《安徽医科大学》期刊2008-04-26）
张莉,曹力[5]（2007）在《实虚部间关联泵噪声对激光动力学性质的影响》一文中研究指出在损失模型中引入平方色泵噪声,并考虑泵噪声实虚部间关联λp,推导了一个新的含有λp的光强朗之万方程.用线性化近似的方法从理论上对具有实虚部间关联的泵噪声驱动的单模激光的动力学性质进行分析,计算了光强的关联函数、功率谱及输出功率S.讨论了泵噪声实虚部间的关联强度λp、泵噪声强度p′、净增益系数a和关联时间τ对S的影响,发现λp对光强的输出功率影响显着.当λp=±0.5~(1/2)时,输出功率S最大,|λp|=1或λp=0时,输出功率S最小.(本文来源于《华中科技大学学报(自然科学版)》期刊2007年07期）
杨鹏[6]（2006）在《简并双光子激光动力学及原子相干性和注入经典光场的影响研究》一文中研究指出可以论证,二十世纪全球科学范围内最广泛、最基础的革命是与混沌动力学(非线性动力学)联系在一起的。混沌动力学不仅在物理、化学,而且在医药、生物、地质等等领域都有着非常重要的影响。而光学混沌正是由于哈肯对激光动力学的开创性研究而建立起来。本文第一章是绪论部分,介绍了非线性动力学的一些基本概念、研究现状和相关成果。在第二章中,我们利用量子光学中的量子朗之万方程,在考虑了原子相干性和注入经典光场的影响后,推导出了∧构型双光子激光器的无量纲动力学方程组。在第叁章中,我们将上面导出的方程组线性化,然后通过计算稳定解和lyapunov指数来分析该系统的稳定性和动力学特征。在第四章中,我们把注入经典光场和原子相干性的影响考虑进去,分析他们对系统稳定性产生的影响。我们的结论表明lorenzs吸引子和单焦点吸引子在这个系统中能够共存,原子的相干性和经典光场能够诱发和抑制混沌。注入经典场可以通过Hopf分岔和突变的形式产生和抑制混沌,而原子相干性只能通过临界点突变来产生混沌,抑制混沌时却可以通过两个过程。(本文来源于《东南大学》期刊2006-04-01）
陈钢,潘佰良,姚志欣[7]（2005）在《CuBr紫外激光动力学模型》一文中研究指出分析了纳秒脉冲纵向放电的 Ne-CuBr 紫外激光的动力学过程,建立了一个完整自洽的物理模型。计算了放电参量、主要能级的粒子数密度、电子温度、气体温度、光脉冲强度等的时间演化行为,明确了激光上、下能级粒子数反转的形成过程和激光发射机制,定量解释了放电管口径、放电参量等对激光输出特性的影响。(本文来源于《第十七届全国激光学术会议论文集》期刊2005-10-01）
漆其光,廖卫国,温清泉,曹小鹏,李汉森[8]（2005）在《激光动力学治疗早期喉癌的临床分析》一文中研究指出目的探讨激光动力学治疗(PDT)早期喉癌的治疗效果。方法应用德国产光敏剂photosan-3,2mg/kg静脉注射后48h用德国产CERALASPDT630Laser200J/cm照射病变部位,必要时72～96h内再重复1～2次。结果10例患者近期疗效良好。结论PDT治疗早期喉癌具有疗效确切,副作用小,可重复治疗的特点,对早期喉癌的患者具有较好的临床应用价值。(本文来源于《广东医学》期刊2005年07期）
任韧,陈长乐,朱世华,徐进,金克新[9]（2004）在《短脉冲XeCl激光动力学模型及辉光抽运设计》一文中研究指出以薄膜沉积、外延生长及后续的光刻、激光与物质的相互作用、等离子体研究为目的 ,研究了XeCl动力学模型及辉光实现。采用辉光脉冲放电方法 ,实现了激光输出 ,根据动力学方程、XeCl激光四能级模型 ,计算了Xe Cl反应速率及密度。结果表明 ,辉光放电稳定 ,激光脉宽短 ,功率高 ,辉光放电体积大 ,激光脉宽 18ns,单脉冲能量4 5 0mJ ,矩形光斑 2cm× 1cm ,束散角 3mrad。动力学分析和系统模型成立 ,激光对靶材溅射获得了等离子羽辉(本文来源于《激光技术》期刊2004年04期）
刘健雄,王远东,邵中夫,赵光日,曹小鹏[10]（2004）在《激光动力学治疗支气管肺癌的临床分析》一文中研究指出目的 探讨激光动力学治疗 (PDT)支气管肺癌的临床疗效。方法 应用德国产光敏剂photosan 3,2mg/kg静注后 4 8h在内镜下用德国产CERALASPDT 6 30Laser 2 0 0J/cm照射病变部位 ,必要时 72～ 96h内再重复 1至 2次。结果 2 3例患者近期疗效良好。CR 11例 ,肿瘤消失 ,管腔通畅 ;SR 9例 ,6例仅见有少许肿物残留 ,3例肿瘤缩小一半以上 ;MR 2例 ,因肿瘤堵塞管腔无法插入光纤所致 ;1例隆突转移癌PDT治疗后第 3天因肿瘤坏死脱落致大出血而死亡。结论 PDT治疗支气管肺癌具有疗效确切、副作用小、可重复治疗的特点 ,尤其对不能手术的气管、支气管腔内生长为主的中央型肺癌、支气管肺癌术后残端复发及有放、化疗禁忌证的患者具有较好的临床应用价值(本文来源于《中国肿瘤临床与康复》期刊2004年03期）
激光动力学论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
在过去的几十年里,随着超强超短脉冲激光技术的发展及高功率同步辐射光源和自由电子X射线激光器的产生,非线性光学及X射线光谱学取得了突飞猛进的发展,其应用领域和范围也得到了进一步拓展。与此同时,许多处理光与物质相互作用的理论近似方法如旋波近似、慢变幅近似等已经失效,各种新奇非线性光学现象的产生需要人们采用更加严格的理论模型和方法来进行处理和解释。本论文的主要目的在于发展处理激光脉冲和物质相互作用的理论方法,解释和预测各种新的物理现象,主要涉及从红外到X射线波段的有关非线性光学现象。本论文的研究内容主要包括四部分。第一部分涉及双光子吸收(TPA)过程的量子相干控制。我们对TPA过程的旋波近似(RWA)解进行了修正,得到了多能级分子体系中TPA过程的非旋波近似(NRWA)解。基于共振TPA的非旋波近似解,我们还得到了描述脉冲传播过程中其双光子面积演化的面积定理。在第二部分我们分别研究了超短脉冲激光和长脉冲激光在不同分子介质中传播时的一步和两步TPA及其光限幅行为。第叁部分我们对超短激光脉冲传播过程中超连续谱形成、阿秒脉冲的产生和两色超荧光的形成进行了研究。在第四部分,我们提出了一种新的泵浦—探测X射线光谱学方法,即强场激光感应下的X射线吸收和共振非弹性X射线拉曼散射。本论文研究的主要内容与结果如下。一、双光子吸收量子相干控制及双光子面积定理过去人们对TPA过程进行理论研究时大都采用RWA,但是RWA解给出了错误的能级动态Stark移动表达式;而且很多时候由外场引起的体系能级的动态Stark移动还被忽略(RWAZS)。本论文对多能级体系中的近共振双光子相互作用进行了研究,得到了体系的NRWA解析解,其中包含了动态Stark效应及分子固有偶极矩的影响。通过数值计算,我们对TPA的RWA解、RWAZS解、NRWA解及不采用任何近似时几率幅方程的严格数值解结果进行了比较,发现即使是在Rabi频率远小于光场载波频率的弱场情况下,TPA过程的RWA和RWAZS解也可能完全失效,而我们的NRWA解与严格数值解则符合的很好。TPA的NRWA解还表明,体系动态Stark移动的存在使双光子激发下的完全粒子数反转变的难以实现。对于空间固定的分子,可以通过脉冲频率调制或相位裁制来实现粒子数的完全反转。分子的无序排布降低了介质的双光子激发率,使得动态Stark效应不能得到完全的补偿。由共振TPA体系的NRWA解,我们还得到了描述脉冲面积(能量流量)在传播过程中演化的双光子面积定理。虽然双光子面积定理是关于单色激光脉冲双光子面积的演化规律,但是严格的数值计算结果表明,即使在伴有新的电场频率成分产生的情况下,双光子面积定理也能定性的解释脉冲传播的动力学性质,如脉冲的双光子吸收光限幅效应。二、双光子吸收光限幅效应我们分别对飞秒超短脉冲和微秒长脉冲激光在不同分子介质中传播的双光子吸收光限幅效应进行了研究。采用预估校正的时域有限差分法(FDTD)求解全波矢Maxwell-Bloch方程组,我们对超短脉冲激光在有机分子介质4,4′-二甲氨基二苯乙烯中的共振TPA过程进行了模拟。数值计算结果表明体系主要发生一步TPA,在脉冲传播过程中其光限幅行为可以用NRWA近似下的双光子面积定理进行很好的描述。利用脉冲通过介质后光场强度透射率与入射光强的关系,我们对分子的动态TPA截面进行了初步计算,发现随着脉冲持续时间的增加,体系发生两步TPA的几率增大,测得的分子动态TPA截面也不断增大。当微秒时域内的长脉冲激光在介质中传播且涉及到自旋叁重态的两步TPA过程时,利用体系的内部迟豫时间结构,可以将体系分为快变和慢变两个子体系。快速迟豫的各激发态将跟随由基态及最低叁重态组成的慢变子体系进行绝热演化,因此对快变子体系采用绝热近似,同时结合体系粒子数守恒律,可以将多能级体系的速率方程约化为只是关于基态粒子数演化的一个动力学方程。对入射脉冲,考虑光场横向分布的不均匀性,我们利用Cranck-Nicholson方法数值求解光场的傍轴波动方程。将上述理论应用于富勒烯C60,模拟结果表明,长脉冲在C60中的主要光限幅机制为单重态到单重态及叁重态到叁重态之间的两步TPA。体系粒子从基态向最低叁重态的有效转移速率随入射脉冲强度的增加而加快。由于脉冲前沿及远离光轴处光强较弱,粒子数转移速率较慢,此时主要发生的是基态粒子的弱的线性吸收;相反,在脉冲主体和近光轴处由于较高的光场强度引起的快速粒子数转移,体系发生两步非线性TPA,光场被强烈吸收。因此由于介质吸收性质对光场强度的依赖性,透射脉冲会发生严重的形变。由于C60分子单重态及叁重态单光子吸收截面的相对大小依赖于所用的激发波长,因此可以通过改变激发脉冲的波长来获得不同的光限幅效应。同时,由于脉冲传播过程中线性吸收和两步非线性TPA之间的相互转换,传播效应对两步TPA感应的光限幅过程有很大的影响,它依赖于脉冲的强度、吸收介质的长度以及介质的粒子数密度。叁、超短脉冲激发下的非线性光学过程通过数值求解全波矢Maxwell-Bloch方程组,我们还对超短脉冲激光在分子介质中传播时超连续谱的形成、阿秒脉冲的产生以及超荧光的产生进行了研究。对超短脉冲在极性或非极性两能级分子介质中的单光子共振传播,电场频谱的高频成分主要是由脉冲分裂后最前面的子脉冲的自相位调制作用产生的。该子脉冲在传播过程中被压缩,从而可以形成比入射飞秒脉冲持续时间短的多的阿秒脉冲。当入射脉冲面积足够大时,电场形成超连续谱,但是随着脉冲面积的进一步增大,电场频谱的平台特性被破坏,频谱变得离散化。分子固有偶极矩的存在使分子与光场的非线性相互作用增强,固有偶极矩对超连续谱及阿秒脉冲的产生可以起到建设性或破坏性的作用,取决于它与跃迁偶极矩的相对大小。同时,超短脉冲的载波包络相位对脉冲的时空和频谱演化也有很大影响。当考虑分子的含时电离效应时,入射电场基频成分的强度及其振荡特性被减弱,如果电离强度较强,电场高频成分的强度及最前面子脉冲的强度也被减弱。对级联叁能级分子体系,利用超短脉冲的共振双光子激发使体系的粒子数占有率发生反转,在脉冲传播过程中,被反转的分子介质所产生的两色超荧光辐射强度随粒子数密度的增加而增强,而偶极相干失相减弱并延缓了超荧光的产生。超荧光相对于激发脉冲的延迟时间随激发脉冲的强度、粒子数密度及传播距离的增加而减小。当体系粒子数密度较大、相干失相速率较慢时通过介质的超荧光辐射会形成品质较好的频率上转换激光。四、X射线吸收和非弹性X射线拉曼散射在论文的最后一部分我们提出了一种新的X射线泵浦—探测实验方案并以氮气分子为例来说明该一般性理论。一束较弱的X射线激光脉冲将分子中的内层电子激发到某一未占据轨道,使分子处于具有特定对称性的核激发态;而另外一束足够强的可见或红外激光脉冲可以将所产生的内层电子空位转移到具有相反对称性的分子轨道上,从而开通了原先电偶极跃迁选择定则所禁戒的拉曼散射通道。对称性禁戒拉曼通道的强度依赖于内层电子空位跃迁的Rabi周期与拉曼散射有效持续时间及X射线脉冲持续时间的相对大小。我们分别给出了空间固定和自由取向分子的X射线吸收和拉曼散射截面表达式。X射线吸收谱和共振非弹性X射线拉曼散射谱的形状依赖于分子的取向以及X射线与红外激光场的极化方向关系。由强的红外激光场产生的核激发态的Rabi分裂使X射线吸收谱展宽、峰值强度减弱、共振吸收位置发生移动,同时也降低了拉曼散射的几率。缩短入射激光场的持续时间会使拉曼散射谱展宽,出现明显的Rabi分裂成分,同时谱线共振位置的改变也受到散射过程中拉曼和非拉曼成分的相互影响。如果所入射的强红外激光场为少周期脉冲,X射线拉曼散射谱的形状还依赖于该少周期脉冲的绝对载波—包络相位,但是它并不受入射高频X射线脉冲的载波—包络相位的影响。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
激光动力学论文参考文献
[1].罗时文,左都罗,王新兵.放电泵浦ArF准分子激光动力学模拟与参数分析[J].强激光与粒子束.2015
[2].刘纪彩.分子介质中强场激光动力学及X射线光谱学研究[D].山东师范大学.2009
[3].陈钢,庄德文,张航,徐军,程成.差分法求解时空分布的激光动力学模型[J].物理学报.2008
[4].朱坤鹍.激光动力学疗法和5-FU缓释剂联合作用对兔颊部Vx-2肿瘤抑制作用的研究[D].安徽医科大学.2008
[5].张莉,曹力.实虚部间关联泵噪声对激光动力学性质的影响[J].华中科技大学学报(自然科学版).2007
[6].杨鹏.简并双光子激光动力学及原子相干性和注入经典光场的影响研究[D].东南大学.2006
[7].陈钢,潘佰良,姚志欣.CuBr紫外激光动力学模型[C].第十七届全国激光学术会议论文集.2005
[8].漆其光,廖卫国,温清泉,曹小鹏,李汉森.激光动力学治疗早期喉癌的临床分析[J].广东医学.2005
[9].任韧,陈长乐,朱世华,徐进,金克新.短脉冲XeCl激光动力学模型及辉光抽运设计[J].激光技术.2004
[10].刘健雄,王远东,邵中夫,赵光日,曹小鹏.激光动力学治疗支气管肺癌的临床分析[J].中国肿瘤临床与康复.2004