导读:本文包含了质子和反质子的产额论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:对称能,重离子碰撞,并合不变产额,角分布的各向异性
质子和反质子的产额论文文献综述
吴强华,张英逊,肖志刚,王仁仲,张嫣[1]（2016）在《并合不变中子质子产额比值角分布各向异性与对称能关系的研究》一文中研究指出采用ImQMD05模型分析了非对称反应体系~(40)Ar+~(197)Au,~(124)Sn在中低能区(Ebeam=35～100Me V/u)的半擦边反应的条件下的反应机制,并进一步探索了不同模型参数,如对称能斜率、碰撞参数等,对轻粒子并合不变中子质子产额之比角分布各向异性的影响。通过研究发现:对于出射动能大于每核子10Me V的动力学出射的轻粒子而言,其并合不变的中子质子产额比值角分布各向异性与对称能的软硬具有明显的关联;碰撞参数对轻粒子动力学发射各向异性的影响最弱。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2016年03期）
唐翠明,王昌军,王亚平,王光昶,张建炜[2]（2012）在《飞秒激光作用下质子产额及空间分布》一文中研究指出在超短超强激光装置SILEX-Ⅰ上,利用HD810辐射变色膜在靶背法线方向测量了质子产额及空间分布。测量结果显示:光学密度与质子流量密切相关,光学密度越大,质子流量就越大;当C8H8厚度相同,Cu厚度增加时,质子产额随辐射变色膜的光学密度平均值减小而减小;当靶相同,激光功率密度越小时,光学密度平均值就越小,则质子产额也越小;实验中还得到了质子呈环状、成丝和圆盘状结构的空间分布,该空间分布的大小与激光焦斑大小无关。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2012年12期）
谭志新,兰小飞,路建新,王雷剑,黄永盛[3]（2011）在《采用双层靶提高激光薄膜相互作用中加速质子的产额》一文中研究指出在激光等离子体相互作用实验中测量到的加速质子,来源于薄膜靶表面的碳氢沾染物。为了提供稳定充足的质子源,设计一种新的复合靶,在2.5μm塑料溅射200 nm金薄层形成双层靶,并在中等强度激光功率密度下开展研究,采用磁谱仪和CR-39探测器测量得到其能谱,结果表明:双层靶结构能够有效地增加质子的产额,并可能改善加速质子束的单能性。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2011年01期）
谭志新,兰小飞,路建新,王雷剑,黄永盛[4]（2009）在《采用双层靶提高激光薄膜相互作用中加速质子的产额》一文中研究指出在激光等离子体相互作用实验中测量到的加速质子来源于薄膜靶表面的碳氢沾染物,为了提供稳定充足的质子源,我们提出一种新的复合靶设计,通过在薄膜表面溅射金属,可以获得大尺寸的富含H原子的双层靶以开展高重复频率的超短脉冲激光加速质子实验。激光加速质子的靶法线鞘层加速过程可分为热电子产生和加速两个阶段,双层靶的设计要求针对TNSA进行优化,通常由高Z(Z为原子质量数)的金属层和低Z的碳氢材料(一般是塑料)组(本文来源于《中国原子能科学研究院年报》期刊2009年00期）
谭志新,兰小飞,路建新,王雷剑,黄永盛[5]（2010）在《采用双层靶提高激光薄膜相互作用中加速质子的产额》一文中研究指出在激光等离子体相互作用实验中测量到的加速质子来源于薄膜靶表面的碳氢沾染物,为了提供稳定充足的质子源,我们提出一种新的复合靶设计,通过在薄膜表面溅射金属,可以获得大尺寸的富含H原子的双层靶以开展高重复频率的超短脉冲激光加速质子实验。激光加速质子的靶法线鞘层加速过程可分为热电子产生和加速两个阶段,双层靶的设计要求针对TNSA进行优化,通常由高Z(Z为原子质量数)的金属层和低Z的碳氢材料(一般是塑料)组成,高Z金属提供热电子流并阻止预脉冲穿过靶面而低Z碳氢材料提供鞘层和加速质子。在设计原(本文来源于《中国原子能科学研究院年报 2009》期刊2010-07-01）
孙小艳,方德清,马余刚,蔡翔舟,田文栋[6]（2009）在《中子质子产额比与丰中子核中子皮厚度的关联》一文中研究指出在同位旋相关的量子分子动力学(IQMD)模型框架下研究了丰中子核作为炮弹的核反应中的中子质子产额比(R_(np)=Y_n/Y_p)与弹核中子皮厚度δnp的依赖关系。在IQMD模型中,炮弹和靶的初始化密度都采用液滴模型密度分布形式,通过调节液滴模型中炮弹中子密度分布的弥散度系数,我们可以得到不同的弥散度系数下的中子皮厚度,把不同弥散度系数下的核子密度分布作为抽样函数在IQMD模型中进行初始化相空间抽样,并进行核子碰撞的分子动力学模拟,即可以得到碰撞过程中的中子质子比信息,进而得到中子皮厚度与中子质子比的依赖关系。通过对IQMD理论模拟的碰撞反应数据进行分析,结果表明中子质子比与中子皮的厚度存在很好的线性关联。因此,我们认为R_(np)可以作为提取丰中子核中子皮厚度的一个实验可观测量,如果实验上测量了R_(np),就可以通过其与中子皮厚度的关联,进而得到中子皮的厚度。(本文来源于《中国核科学技术进展报告——中国核学会2009年学术年会论文集（第一卷·第6册）》期刊2009-11-18）
刘志旭[7]（2005）在《质心系能量200GeV金金碰撞中中心快度区质子和反质子的产额》一文中研究指出人类的好奇心驱使着我们几千来探索同一个问题:物质的最基本的组成部分是什么?由于缺少实验的支持,对这个问题最初的回答只能是哲学上的观点。只是在最近几百年来,随着近代科技的发展,我们对这个问题的认识才越来越深入!1883年英国科学家约翰·道尔顿发展了古希腊哲学家德谟克利特的朴素的原子观点。原子又是由电子和原子核组成。原子核包括质子和中子。但随后又发现的一大批新的粒子使人们认识到这些粒子可能由更基本的结构组成,这就是夸克和胶子。并且发展了量子色动力学(QCD)来描述它们之间的相互作用:强相互作用。目前我们所了解的物质基本组成部分是夸克/胶子和轻子。QCD的两个基本特征是渐进自由和夸克禁闭,即夸克之间的相互作用在很小距离上变弱以及夸克不能以自由粒子存在,而只能禁闭在强子物质内。QCD理论预测在极高温度和(或)重子数密度下,强子物质可能会解除禁闭而以夸克胶子等离子体(QGP)的形式存在。在这种新的物质形态内,夸克和胶子可以在较大的(超出核子)范围内运动。 夸克胶子等离子体可能存在于宇宙大爆炸早期阶段(很高的温度)以及中子星(重子数密度很高)内。然而这两种情况要么是发生在过去,要么就是离我们距离太远,因此没法直接探测。在实验室里我们让两束高能重离子(高重子数密度)束流以极高的能量(高温)对撞,从而产生能量密度很高以及生存时间比较长的强相互作用物质,QGP有可能在这种环境下存在。从最早的伯克力(Berkeley)的Bevalac,到欧洲核子研究中心(CERN)的超级质子同步加速器(SPS),以及布鲁克海汶国家实验室(BNL)的交变梯度同步加速器(AGS),人们已经进行了很多有意义的工作,对高温高密度下的核物质的性质进行了大量的研究。2000年夏天,相对论重离子对撞机(RHIC)在BNL开始投入运行。RHIC的最高质心系能量(核核对撞)(S_(NN))~(1/2)=200 GeV为目前最高的能量。预计2007年在CERN运行的大型强子对撞机(LHC)将有更高的质心系能量(PP对撞(S_(NN))~(1/2)=14 TeV,重离子对撞(S_(NN))~(1/2)=5.4 TeV)。 由于洛伦兹收缩,两个高速飞行的重离子就像两个“铁饼”一样对撞。在较低能量的情况下,两个“铁饼”会简单的弹开。随着碰撞能量的不断升高,它们会开始穿透对方从而形成高度激发的核物质并伴随这碎裂的核碎片以及其他新的粒子的(本文来源于《华中师范大学》期刊2005-04-01）
杨朝文,V,A,Khodyrev,V[8]（2003）在《H_2~+,H_3~+团簇离子在沟道条件下的背散射质子产额测量》一文中研究指出采用卢瑟福背散射方法 ,测得了每质子能量为 6 5 0keV的H+2 ,H+3团簇离子在Si晶体 <10 0 >和 <110 >沟道条件下的质子背散射能谱 .结果发现 ,由于H+2 ,H+3团簇在晶体中的库仑爆炸和团簇效应 ,H+2 的背散射质子产额大于H+ 的背散射产额 ,而H+3的背散射质子产额又大于H+2 的背散射质子产额 .通过计算 ,分别得到了H+2 ,H+3在<10 0 >和 <110 >沟道方向的背散射质子产额相对于随机方向背散射产额之比随深度的分布 .(本文来源于《物理学报》期刊2003年08期）
程运华[9]（2003）在《RHIC能量级的～(197)Au+～(197) Au碰撞中横向扩张运动与反质子质子产额比的RQMD模型研究》一文中研究指出本文对RHIC能量下的~(197)Au+~(197)Au碰撞中的横向扩张集体运动和反质子质子的产额比进行了模型研究。 “横向流”是集体流的一种，它描述的是速度场与方位角无关的横向扩张运动。通过研究中心快度区不同粒子的横质量谱或者横能谱，能够获得碰撞中心区域横向集体扩张的信息。利用RQMD模型产生了80，000个质心能量为(SNN)~(1/2)=200GEV的~(197)Au+~(197)Au碰撞的最小无偏碰撞事件。通过研究末态强子的横动量分布以及粒子比，特别是对带电π、K、p和(?)的平均横动量的研究及与实验比较，我们试图研究在高能核碰撞中早期部分子集体行为。我们将会看到在RHIC能量下的高能重离子碰撞中，存在很强的横向扩张运动，并且随着碰撞中心度的增大而变得更加激烈。这种横向扩张起源于碰撞的初始阶段，但是主要是在碰撞的后期完成，而一些重的粒子，如J／Ψ、Ξ和Ω，由于具有较小的强子散射截面，几乎不参与末态强子的再散射，较早的离开碰撞系统，它们所表现出来的横向扩张运动可能是来自碰撞初期部分子阶段的部分子的集体效应的累积结果。这个效应给我们提供了在研究碰撞演化早期体系性质的一个非常清楚的信号：如果我们从实验上测到了非零的Ω粒子椭球流〈u_2〉，它一定是由系统早期部分子的再 j”＼硕士学位论文 y不少 八fi＼引U之’HIrUS 散射造成的。 QGP的形成依赖于在重离子碰撞早期产生粒子的初始条件。由于重于阻止的 自由度影响整个系统的动力学演化，中心快区的最大净重子（重子阻止）和净重于密度消失（重子穿透）的情况为可能产生的夸克一胶子等离子体提供了完全不同的初始条件。因此在碰撞早期产生的重子数输运是高能重离子碰撞中的一个重要的物理量，它影响着初态部分子的平衡，粒子的产生，系统的热力学或化学平衡以及集体膨胀等过程。实验上重子穿透的信息可以通过测量可比值得到。 因此，我们同样利用RQMDvZ．4研究了a＝200GeV下，m’A。十周＊。碰撞中的末态粒子系统中的反质子与质子的产额比，分析了p／p比值对快度，横动量，中心度以及碰撞能量的依赖关系，并将蒙特卡洛的结果与实验进行比较。研究表明：对厂在中心快度区没有明显的快度依赖性，在越靠近边缘快度区，p／P呈下降趋势；在对心碰撞或者最小无偏事件中，p／p在低横动量区域随着横动量的升高而增大；p 随着碰撞对心度的比实验结果表现出稍强的随对心度增大而减小的趋势，尤其是有再散射UJRQMD模型；在中心快度区，p／p随着碰撞的质心能量的提高而快速的增大，与实验结果一致；在低能，有末态粒子再散射的＊＊D较好的预言了的：但是在＊mC能量下，有末态粒子在散射的＊ ＊D所预言的p／p值比实验值要小。这说明相对低能，RHIC能级厂的m’A。＋m’A。碰撞中的末态强子再散射被压低。(本文来源于《华中师范大学》期刊2003-05-01）
李会红,刘复明,刘峰[10]（2002）在《利用NEXUS模型对质心系碰撞能量200GeV的Au+Au碰撞中质子-反质子产额比的研究(英文)》一文中研究指出采用一种新的强相互作用模型—— NEXUS产生器产生数据 ,研究了质心系能量 s N N =2 0 0 Ge V时 Au+Au碰撞下的质子 -反质子产额比 ,讨论了不同横动量和快度区间内产额比对碰撞对心度的依赖性 .发现中心快度区的质子 -反质子产额比不明显依赖于碰撞对心度、横动量和快度 ;对于快度和横动量在 |y|<1 .0和 pt<1 .0 Ge V条件下的最小无偏碰撞事件中 ,NEXUS模型的质子 -反质子产额比为 0 .943± 0 .0 0 2 ( stat.) .(本文来源于《华中师范大学学报(自然科学版)》期刊2002年02期）
质子和反质子的产额论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
在超短超强激光装置SILEX-Ⅰ上,利用HD810辐射变色膜在靶背法线方向测量了质子产额及空间分布。测量结果显示:光学密度与质子流量密切相关,光学密度越大,质子流量就越大;当C8H8厚度相同,Cu厚度增加时,质子产额随辐射变色膜的光学密度平均值减小而减小;当靶相同,激光功率密度越小时,光学密度平均值就越小,则质子产额也越小;实验中还得到了质子呈环状、成丝和圆盘状结构的空间分布,该空间分布的大小与激光焦斑大小无关。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
质子和反质子的产额论文参考文献
[1].吴强华,张英逊,肖志刚,王仁仲,张嫣.并合不变中子质子产额比值角分布各向异性与对称能关系的研究[J].原子核物理评论.2016
[2].唐翠明,王昌军,王亚平,王光昶,张建炜.飞秒激光作用下质子产额及空间分布[J].强激光与粒子束.2012
[3].谭志新,兰小飞,路建新,王雷剑,黄永盛.采用双层靶提高激光薄膜相互作用中加速质子的产额[J].强激光与粒子束.2011
[4].谭志新,兰小飞,路建新,王雷剑,黄永盛.采用双层靶提高激光薄膜相互作用中加速质子的产额[J].中国原子能科学研究院年报.2009
[5].谭志新,兰小飞,路建新,王雷剑,黄永盛.采用双层靶提高激光薄膜相互作用中加速质子的产额[C].中国原子能科学研究院年报2009.2010
[6].孙小艳,方德清,马余刚,蔡翔舟,田文栋.中子质子产额比与丰中子核中子皮厚度的关联[C].中国核科学技术进展报告——中国核学会2009年学术年会论文集（第一卷·第6册）.2009
[7].刘志旭.质心系能量200GeV金金碰撞中中心快度区质子和反质子的产额[D].华中师范大学.2005
[8].杨朝文,V,A,Khodyrev,V.H_2~+,H_3~+团簇离子在沟道条件下的背散射质子产额测量[J].物理学报.2003
[9].程运华.RHIC能量级的～(197)Au+～(197)Au碰撞中横向扩张运动与反质子质子产额比的RQMD模型研究[D].华中师范大学.2003
[10].李会红,刘复明,刘峰.利用NEXUS模型对质心系碰撞能量200GeV的Au+Au碰撞中质子-反质子产额比的研究(英文)[J].华中师范大学学报(自然科学版).2002