导读:本文包含了玻色费米混合体论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:费米,量子,气体,线圈,爱因斯坦,晶格,原子。
玻色费米混合体论文文献综述
杨江陵[1]（2018）在《~(23)Na~(40)K玻色费米混合装置的调试优化》一文中研究指出随着科学技术的不断发展,人们对低温世界探索的工具手段日益更新,对奇异低温物理现象研究的从未间断。热力学第叁定律:只能接近而无法达到绝对零度。在技术上,温度从1 K降低到0.1 K远比从100 K升至1000 K要困难。自从1877年百开尔文量级的温度开始,经过100多年艰辛努力,尤其是以激光冷却和蒸发冷却等为代表的技术发明,实验室的极限温度下降了约10~9倍,达到纳开尔文级别,这是前所未有的进步。在纳开尔文量级温度下,稀薄碱金属原子气体的宏观凝聚现象,如玻色爱因斯坦凝聚、费米气体简并、超冷分子载体的成功实现为凝聚态物理提供了更加丰富的实验平台。基于超冷原子、分子平台的量子仿真器,通过人工可调的塞曼效应,AC Stark效应,Feshbach Resonance,光缔合以及受激拉曼绝热通道等手段在诸如中性原子的光晶格、超导体理论BEC-BCS Crossover、极性分子等研究中发挥出其他平台的难以比拟的优势。其中超冷极性分子又作为极好的仿真模型,为研究物质新的量子态,提高基本物理常量的测量精度,研究量子信息与计算的基本原理等领域提供了优良的实验对象。过去的十年,对超冷分子的研究得到长足发展。利用磁Feshbach共振调节原子间的相互作用使得独立的两个原子从非束缚态绝热转移为弱束缚态分子,以及受激拉曼绝热通道跃迁技术将弱束缚态的转振能级高激发态分子转移至转振能级基态。国际上首次实现的是~(40)K~(87)Rb超冷分子。但~(40)K~(87)Rb分子的交换反应化学性质不稳定,因此难以持续蒸发冷却获得偶极分子的量子简并。~(23)Na~(40)K和~(40)K~(133)Cs是唯一的两种化学稳定的碱金属偶极费米子分子,期望克服~(40)K~(87)Rb分子稳定性问题,实现分子的量子简并。其中,~(23)Na~(40)K的分子偶极矩更大,为2.72德拜。本文主要介绍物理所小组搭建的钠钾超冷极性分子实验的进展:1、实验上系统检查了稳定性的问题,如外界环境因素的干扰、杂乱磁场的导致原子形貌问题、Na高速束流对磁阱原子的冲击,激光频率稳定性问题等。经过重新优化了相关参数,利用混合阱蒸发制备了6×10~6的~(23)Na玻色爱因斯坦凝聚;2、使用2D~+MOT装置作为低速原子源,从自然丰度的钾源获得约5.4×10~6的~(40)K MOT原子数,转移进磁阱后的原子数足够进行玻色费米简并实验。相比使用同位素提纯的钾源,自然丰度的钾源的使用极大的降低了实验的成本。(本文来源于《中国科学院大学(中国科学院物理研究所)》期刊2018-06-01）
罗华[2]（2014）在《~(87)Rb-~(40)K-~6Li玻色费米混合气体的实验研究》一文中研究指出玻色-费米量子简并气体具有高度的可调控性和丰富的物理现象,因此是当今超冷原子物理研究的一个热点方向。玻色-费米量子简并气体是较为复杂的量子体系,研究的物理现象不仅需要考虑体系中不同粒子的量子统计特性,而且还需涉及原子之间的相互作用。实验研究玻色-费米量子简并气体物理特性的前提条件之一是在实验上制备出混合量子气体,其次是能够对量子气体原子间的相互作用进行调节。本论文的主要工作就是搭建一套研究玻色-费米混合量子体系的实验装置,开展87R.b-40K一6Li玻色-费米混合气体的实验研究。论文中描述了实验中取得的一些阶段性成果,包括实验上实现了6Li原子的二维磁光阱(2D-MOT)减速、87Rb-40K-6Li原子的磁光阱囚禁、87Rb原子在不同真空腔体间的转移、超高真空玻璃腔体(Glass Cell)中的87Rb磁光阱、原子团的吸收成像等。文中详细给出了实现叁种原子磁光阱的实验参数,并对一些实验现象作了细致考察。分析了半导体激光放大器(TA)边带效应对囚禁40K原子数目的影响和电光调制器(EOM)产生的宽频光谱对2D-MOT减速6Li原子效率的提高等实验现象。论文中涉及的主要成果可以概述为：1.建立了一套结构紧凑的玻色-费米混合量子气体实验系统。该系统包括叁个真空腔室：一是用于6Li原子减速的二维磁光阱(2D-MOT)腔室；二是实现87Rb、40K、6Li叁种原子磁光阱囚禁(MOT)的正十面体腔室；叁是实现玻色-费米混合量子体系的超高真空玻璃腔室,并在此腔室研究玻色-费米混合量子气体的物理现象。玻璃腔的真空度可到1.6×10-9Pa.2.在不锈钢真空腔中装载富集了6Li原子的Li样品,自制了饱和吸收光谱中使用的Li原子泡,成功对671 nm半导体激光器进行了稳频。使用商用的Rb原子泡和K原子泡,分别对780nm和767nm半导体激光器进行了稳频。实验实现了87Rb、40K、6Li原子的磁光阱囚禁(MOT).从MOT腔室背景Rb蒸汽中俘获87Rb原子,·装载了87Rb磁光阱。用自制的K原子释放舟(Dispenser)释放的40K原子,装载了40K磁光阱。用2D-MOT减速方案对6Li原子进行了减速,并将减速的6Li原子用光推送的方法推送至MOT腔室装载了6Li磁光阱。3.两种频率的光经TA功率放大后,由于TA晶体的非线性效应,输出的光会产生边带。仔细考察了冷却光和回泵光中的边带对40K和41K磁光阱囚禁原子数目的影响。用EOM产生了频率间隔接近自然线宽的多边带光,拓展了2D-MOT中冷却光的频谱。实验中分析了宽频谱光对2D-MOT减速效果的影响,提高了6Li低速原子的数目,装载6Li磁光阱的效率得到了四倍改善。4.用激光推送的方法,成功地将MOT腔室中87Rb磁光阱中的原子转移至超高真空腔体(Glass C ell)中,实现了87Rb原子在Glass Cell中的磁光囚禁。用压缩磁光阱(CMOT)方法提升了囚禁原子的空间密度,为磁阱束缚87Rb原子准备条件。用收集荧光方法测量了Glass Cell中的87Rb磁光阱中原子的装载时间和原子团寿命。用吸收成像(TOF)方法,对Glass Cell中的87Rb原子磁光阱和CMOT中囚禁原子数目、原子团温度、原子团的空间密度等实验参数进行了测量。(本文来源于《中国科学院研究生院(武汉物理与数学研究所)》期刊2014-11-01）
张恒,段文山[3]（2013）在《双势阱中玻色-费米混合气体的周期调制效应》一文中研究指出在周期调制场下,通过对双势阱中费米子数目及相互作用参数的调节,研究了该系统中玻色子的自俘获现象.研究发现,系统中费米子数目及相互作用参数都会影响玻色子的自俘获现象,并且随着相互作用及粒子数目的变化,玻色子的自俘获发生临界现象.(本文来源于《物理学报》期刊2013年16期）
张恒,王文元,蒙红娟,马莹,马云云[4]（2013）在《玻色—费米混合气体的非线性Landau-Zener隧穿》一文中研究指出在有相互作用的非线性两模系统中,通过对相互作用参数的调节,研究了该系统中玻色-费米混合气体的Landau-Zener隧穿现象.研究发现,其中某一组分的自相互作用会影响另一组分粒子的隧穿,使得隧穿出现临界现象.(本文来源于《物理学报》期刊2013年11期）
王元生[5]（2012）在《强激光场中原子的电离及玻色费米混合气体自发对称破缺的理论研究》一文中研究指出激光的发明与应用，为我们认知客观物质世界提供了强有力的工具，并开辟了许多新的研究领域。强激光与物质相互作用以及超冷原子就是其中的两个研究热点。原子或分子中的电子在强激光脉冲及库仑场共同作用下运动，可以发生许多新现象，非次序双电离便是其重要现象之一。实验上发现惰性气体以及一些分子的双电离概率在某一激光强度区域内比单电子近似理论计算的结果高出好几个数量级。其特征标志为在双电离概率曲线上有一“knee”型结构。出现这种异常现象的根本原因就是电子间的关联性，这也成为了目前理论和实验研究的热点。对此现象，半经典重散射模型给出了合理的解释，即：首先，电子通过隧道电离穿过激光电场与库仑场形成的势垒；然后，电子在激光电场作用下作加速运动，当激光电场反向时，电子有一定的概率返回到核附近。如果返回电子具备足够的能量，通过电子间的碰撞过程使得另一个电子也脱离母核而几乎同时电离。虽然我们对非次序双电离机制有了较为清楚的了解，但仍有一些问题需要进一步研究。如以前对非次序双电离的研究以线偏振光为主，但重散射模型表明，处于椭圆或圆偏振光中的原子或分子不易发生非次序双电离现象。对此预言，在实验上也很快得到了证实。正基于此，我们有必要在理论上对原子在椭圆偏振激光中的双电离情况进行系统的研究。为了更加真实地描述椭圆偏振激光与原子的相互过程，我们采用叁维原子模型。目前，使用量子力学方法数值求解两电子体系的叁维薛定谔方程其计算量非常大，对计算机性能要求很高。而经典方法却另辟蹊径，解决了计算量的问题，同时也可以得到与实验相比拟的结果。因此，我们采用经典系综方法来研究椭圆偏振强激光场中原子的电离问题。激光冷却和陷俘原子是近年来物理学的重大的进展，并在此基础上实现了玻色—爱因斯坦凝聚（BEC，Bose-Einstein Condensation），两种玻色子混合物，费米简并原子气体以及玻色-费米混合物等。其中遵循两种不同量子统计规律的玻色子和费米混合到了一起，这种现象更是引起了大家的兴趣。通过研究玻色-费米混合物，我们可以有更多的机会获得量子多体系统的知识，因为我们可以选择使用不同的原子种类以及通过Feshbach共振方法调解原子间的相互作用。对于玻色-费米混合物，理论上已对其静态特性，相结构和相分离，隧穿，崩塌，集体激发以及自发对称破缺等现象进行了研究。自发对称破缺现象是许多物理领域当中一种基本的物理现象，从宇宙学和粒子物理到液晶和超流氦都存在这种现象。在BEC中自发对称破缺也是很重要的现象，其U(1)对称是自发破缺的。由密度泛函理论得到的Gross-Pitaevskii(GP)方程是目前研究BEC和费米超流态的可靠理论。双势阱中的自发对称破缺现象是非线性领域研究的热点，当体系内部非线性吸引或排斥力超过临界值时，处于对称势阱中的对称基态被非对称态取代。关于BEC的自发对称破缺，理论上已经进行了大量的研究。例如，对物质波孤子在不同两维双势阱以及长程势作用下极化原子在双势阱中的对称破缺现象等。作为推广，关于两组分或叁组分BEC混合物在双势阱中的自发对称破缺现象也进行了相关研究。玻色－费米混合气体在双势阱中发生的宏观量子自俘获及自发对称破缺现象则是进一步的推广，并在准一维情况下进行过研究。虽然有关玻色-费米混合体系的自发对称破缺机制已经有了一些了解，但其在多维双势阱中的自发对称破缺特性还需进行进一步的研究。本论文主要做了以下两个方面的工作：1.利用经典系综方法研究了叁维模型原子Kr或Xe在椭圆偏振强激光场中的电离情况。使用4步4阶显式辛算法数值求解体系的哈密顿正则方程，得到了不同相对相位下的双电离概率曲线。结果发现，当相对相位=0°和15°时双电离概率呈现出明显的“knee”结构，随着相位的增大，“knee”型区域下降并变窄；当=75°和90°时，“knee”结构消失，此现象与重散射理论预言的结果一致。这是因为当=0°时，激光电场为线偏振光，电子沿着极化轴运动与母离子复合的概率最大。而随着相位的增加，激光电场由线偏振趋于圆偏振，激光电场的横向分量使得电子偏离母离子，电子与母离子复合的机会减少，导致非次序双电离概率减小。我们还计算了次序双电离区域内激光脉冲结束时刻不同相对相位时电子的动量分布。通过分析发现，电子与母离子在原子内部较弱的散射作用可以产生高动量电子。最后对两电子的动量关联过程进行了研究。2.选用~(40)K-~(87)Rb体系，采用全陷俘方法研究了超流态玻色—费米混合气体在准二维双势阱中的自发对称破缺现象。由密度泛函理论和幺正极限下推广的超流流体力学方程通过最小作用原理推导出了玻色—费米混合气体的Gross-Pitaevskii耦合方程组，然后利用分步Crank-Nicolson虚时演化方法进行了数值求解。结果发现，当改变玻色子或费米子数目时，在准二维双势阱中由玻色子和费米子之间的相互吸引作用可以发生自发对称破缺现象。根据玻色子和费米子数目与不对称性的关系，给出了自发对称破缺分布区域。此外，我们还研究了自发对称破缺的动力学过程，结果表明，从单势阱到双势阱的渐变过程中，玻色子和费米子从对称基态分布到逐渐出现破缺进而被囚禁在一个势阱中。(本文来源于《吉林大学》期刊2012-06-01）
柴世杰[6]（2012）在《~(87)Rb和~(40)K玻色费米混合气体量子简并的光阱实现》一文中研究指出玻色-爱因斯坦凝聚(Bose-Einstein condensate简写做BEC)和简并费米气体(Degenerate Fermi Gas简写做DFG)是超冷原子物理和凝聚态实验中的重要介质,是研究凝聚态物理性质的重要平台,我们可以利用BEC和DFG模拟各种新奇的量子现象,因此通过实验方法获得BEC和DFG就显得至关重要。一开始,人们是在消除了零点的磁阱中利用射频或微波蒸发的方法来获得原子团的凝聚体,然而这种方法有很多弊端：诸如实验条件苛刻,所需仪器设备数量多,仪器设备组装复杂,另外由于线圈电流的微弱起伏造成的磁阱噪声很难控制,磁阱的抖动又将严重影响凝聚体的寿命,因此我们想到用光学偶极力阱来对原子进行蒸发冷却,获得原子团的凝聚体,且利用光阱获得原子的量子简并有很多便利和优点,我们将在第二章详细说明。本论文是在磁阱射频蒸发冷却87Rb原子和40K原子达到量子简并的基础上,通过搭建一套1064nm远红失谐的激光交叉偶极力阱,成功地实现了预冷却原子团的再俘获,然后又通过可控绝热减弱光强的方法,降低光阱的深度,将热原子蒸发出阱外,剩余的原子通过弹性碰撞重新达到热平衡,达到更低温度,最终形成了87Rb原子的玻色-爱因斯坦凝聚,并利用协同冷却的方法使得40K原子同时达到量子简并区域。基于此,本论文详细介绍了光学偶极力阱的理论知识,对偶极光与碱金属的D1线和D2线的偶极相互作用和散射作用做了详细的计算和推导,并在理论上和实验上分别计算并测量了1064nm的偶极光阱对87Rb原子和40K原子的束缚频率。此外,本论文重点描述了构成交叉偶极光势阱的实验装置,以及稳定光束指向性和实现光强连续性的光学调节手段和电子反馈技术,并且还随之简要介绍了原子团的大范围转移操作和基于光阱BEC和DFG之上的一系列后续试验,如：Feshbach共振、人造规范势等。(本文来源于《山西大学》期刊2012-06-01）
张伟华[7]（2011）在《光晶格中超冷玻色—费米混合气体的量子相变》一文中研究指出超冷原子气体的研究有助于人们理解量子多体系统的物理本质。简并费米气体和稀薄碱金属玻色-爱因斯坦凝聚的实现为超冷原子的研究开辟了新的方向。利用磁光捕获技术把冷原子限制在光晶格中,实验中可以方便地调节粒子的相互作用和跃迁,控制系统的相变过程;理论上可以用简单的模型描述超冷原子系统,研究系统基本性质。固体中的电子关联与磁性、金属-绝缘相变有密切关系。文中用费米-哈伯德模型描述一维光晶格中的电子系统,通过在极限情况下简化模型,研究系统的粒子密度和化学势的关系,粒子数密度不变时化学势取值的跳跃说明莫特绝缘态具有不可压缩的性质;半填充状态的系统最稳定,因此单粒子占据的概率最大;在强相互作用和低温下,系统出现局域磁矩,表现出磁性。与费米子类似,光晶格中的玻色子系统可以用玻色-哈伯德模型描述。玻色子之间的相互作用能和跃迁能之间的竞争,使系统发生超流-莫特绝缘相变。通过对哈密顿量做强耦合展开,计算系统的能量,可知莫特绝缘态的系统粒子和空穴激发具有能量差,而在超流态能量差消失,粒子可以随意跃迁,系统具有粒子-空穴对称性;除此之外,粒子填充数是否为整数时超流态和莫特绝缘态的显着区别,表现为系统是否具有压缩性。用解析方法研究量子相变得出定性的结果,其可靠性可以通过数值计算来判断。本文的最后用完全对角化方法、Lanczos精确对角化方法和密度矩阵重整化群方法分别处理一维晶格系统,尽管所处理的系统格点数非常少,仍然得到了与理论研究一致的结果。通过计算系统的热力学量,研究了系统在低温下的特殊性质,得出系统中粒子间相互作用不变的情况下,粒子跃迁是导致相变的主要因素。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2011-06-01）
王鹏军,陈海霞,熊德智,于旭东,高峰[8]（2008）在《实现玻色-费米混合气体量子简并的四极Ioffe组合磁阱设计》一文中研究指出四极Ioffe组合磁阱(QUIC磁阱)是由一对四极线圈和一个Ioffe线圈组合构成的一种Ioffe-Pritchard磁阱,它已广泛应用在囚禁中性原子和实现蒸发冷却原子的实验中.设计了两种不同结构的四极线圈和Ioffe线圈,并对其进行了相应的数值模拟和测试.通过比较获得了一种参数优化的QUIC磁阱,这为QUIC磁阱线圈的优化设计提供了参考.最后在优化的QUIC磁阱中,采用射频蒸发冷却俘获87Rb原子,实现了87Rb原子气体的玻色-爱因斯坦凝聚,同时采用"共同冷却"(sympathetic cooling)技术使费米气体40K达到量子简并.(本文来源于《物理学报》期刊2008年08期）
陈海霞,熊德智,王鹏军,于旭东,张靖[9]（2008）在《Rb~(87)-K~(40)玻色费米混合气体量子简并的实现》一文中研究指出实验通过两级磁光阱技术同时激光冷却俘获Rb87原子和费米原子K40,然后同时装入磁阱中,蒸发冷却Rb87原子来协同冷却K40原子,在同一实验系统中实现了玻色气体Rb87的玻色-爱因斯坦凝聚(本文来源于《第十叁届全国量子光学学术报告会论文摘要集》期刊2008-07-01）
付效伟[10]（2004）在《玻色—费米混合体的偶极激发》一文中研究指出超冷碱金属原子的玻色-费米混合体的实现为量子简并气体研究开辟了新的前景,并激发了与其相关的各种性质和现象的研究,如基态性质,稳定性条件,集体激发,扩散以及BCS (Bardeen-Cooper-Schrieffer)向超流态相转移的可能性。论文采用Thomas-Fermi近似下的标度法研究了各向同性及轴对称势阱中的玻色-费米混合气体在零温下,无碰撞区域的玻色子模式和费米子模式偶极激发频率,及两种模式下玻色子和费米子振荡的振幅关系。在各向同性势阱情况下,研究了四种情况的玻色-费米混合气体两种模式的偶极振荡频率随玻色子-费米子间相互作用强度的变化关系,并考虑了粒子数变化对振荡频率的影响。在κ=0,1点,玻色子模式振荡频率与费米子振荡频率都等于外场的振荡频率;在κ<0和κ>1区域内,费米子模式振荡频率随玻色子-费米子间的相互作用强度增大而增大。这里κ=h/g(h和g分别为玻色子-费米子和玻色子-玻色子相互作用强度)。在相互作用强度不变的情况下,两种模式的频率变化率随粒子数的增加而增加。两种模式的频率变化关系与求和规则所得到的结果一致。研究了轴对称势阱中的玻色-费米混合气体两种模式的振荡随玻色子-费米子间相互作用强度的变化关系,并对已报导的实验结果进行了分析和预测。在轴对称势阱的两种情况中,柱形势阱和圆盘形势阱,偶极激发玻色子模式和费米子模式的频率变化随两种气体间的相互作用强度增大而增大。对于铷87-钾40混合气体,实验中κ=-5.9,计算结果相应费米子模式和玻色子模式振荡频率变化分别为50%和8%。对于混合气体,实验中κ=8.02,计算结果相应费米子模式和玻色子模式振荡频率变化分别为6.5%和1.8%。计算结果将在满足无碰撞,零温条件的实验中得到证实。(本文来源于《清华大学》期刊2004-06-01）
玻色费米混合体论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
玻色-费米量子简并气体具有高度的可调控性和丰富的物理现象,因此是当今超冷原子物理研究的一个热点方向。玻色-费米量子简并气体是较为复杂的量子体系,研究的物理现象不仅需要考虑体系中不同粒子的量子统计特性,而且还需涉及原子之间的相互作用。实验研究玻色-费米量子简并气体物理特性的前提条件之一是在实验上制备出混合量子气体,其次是能够对量子气体原子间的相互作用进行调节。本论文的主要工作就是搭建一套研究玻色-费米混合量子体系的实验装置,开展87R.b-40K一6Li玻色-费米混合气体的实验研究。论文中描述了实验中取得的一些阶段性成果,包括实验上实现了6Li原子的二维磁光阱(2D-MOT)减速、87Rb-40K-6Li原子的磁光阱囚禁、87Rb原子在不同真空腔体间的转移、超高真空玻璃腔体(Glass Cell)中的87Rb磁光阱、原子团的吸收成像等。文中详细给出了实现叁种原子磁光阱的实验参数,并对一些实验现象作了细致考察。分析了半导体激光放大器(TA)边带效应对囚禁40K原子数目的影响和电光调制器(EOM)产生的宽频光谱对2D-MOT减速6Li原子效率的提高等实验现象。论文中涉及的主要成果可以概述为：1.建立了一套结构紧凑的玻色-费米混合量子气体实验系统。该系统包括叁个真空腔室：一是用于6Li原子减速的二维磁光阱(2D-MOT)腔室；二是实现87Rb、40K、6Li叁种原子磁光阱囚禁(MOT)的正十面体腔室；叁是实现玻色-费米混合量子体系的超高真空玻璃腔室,并在此腔室研究玻色-费米混合量子气体的物理现象。玻璃腔的真空度可到1.6×10-9Pa.2.在不锈钢真空腔中装载富集了6Li原子的Li样品,自制了饱和吸收光谱中使用的Li原子泡,成功对671 nm半导体激光器进行了稳频。使用商用的Rb原子泡和K原子泡,分别对780nm和767nm半导体激光器进行了稳频。实验实现了87Rb、40K、6Li原子的磁光阱囚禁(MOT).从MOT腔室背景Rb蒸汽中俘获87Rb原子,·装载了87Rb磁光阱。用自制的K原子释放舟(Dispenser)释放的40K原子,装载了40K磁光阱。用2D-MOT减速方案对6Li原子进行了减速,并将减速的6Li原子用光推送的方法推送至MOT腔室装载了6Li磁光阱。3.两种频率的光经TA功率放大后,由于TA晶体的非线性效应,输出的光会产生边带。仔细考察了冷却光和回泵光中的边带对40K和41K磁光阱囚禁原子数目的影响。用EOM产生了频率间隔接近自然线宽的多边带光,拓展了2D-MOT中冷却光的频谱。实验中分析了宽频谱光对2D-MOT减速效果的影响,提高了6Li低速原子的数目,装载6Li磁光阱的效率得到了四倍改善。4.用激光推送的方法,成功地将MOT腔室中87Rb磁光阱中的原子转移至超高真空腔体(Glass C ell)中,实现了87Rb原子在Glass Cell中的磁光囚禁。用压缩磁光阱(CMOT)方法提升了囚禁原子的空间密度,为磁阱束缚87Rb原子准备条件。用收集荧光方法测量了Glass Cell中的87Rb磁光阱中原子的装载时间和原子团寿命。用吸收成像(TOF)方法,对Glass Cell中的87Rb原子磁光阱和CMOT中囚禁原子数目、原子团温度、原子团的空间密度等实验参数进行了测量。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
玻色费米混合体论文参考文献
[1].杨江陵.~(23)Na~(40)K玻色费米混合装置的调试优化[D].中国科学院大学(中国科学院物理研究所).2018
[2].罗华.~(87)Rb-~(40)K-~6Li玻色费米混合气体的实验研究[D].中国科学院研究生院(武汉物理与数学研究所).2014
[3].张恒,段文山.双势阱中玻色-费米混合气体的周期调制效应[J].物理学报.2013
[4].张恒,王文元,蒙红娟,马莹,马云云.玻色—费米混合气体的非线性Landau-Zener隧穿[J].物理学报.2013
[5].王元生.强激光场中原子的电离及玻色费米混合气体自发对称破缺的理论研究[D].吉林大学.2012
[6].柴世杰.~(87)Rb和~(40)K玻色费米混合气体量子简并的光阱实现[D].山西大学.2012
[7].张伟华.光晶格中超冷玻色—费米混合气体的量子相变[D].哈尔滨工业大学.2011
[8].王鹏军,陈海霞,熊德智,于旭东,高峰.实现玻色-费米混合气体量子简并的四极Ioffe组合磁阱设计[J].物理学报.2008
[9].陈海霞,熊德智,王鹏军,于旭东,张靖.Rb~(87)-K~(40)玻色费米混合气体量子简并的实现[C].第十叁届全国量子光学学术报告会论文摘要集.2008
[10].付效伟.玻色—费米混合体的偶极激发[D].清华大学.2004