导读:本文包含了临界晶核论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献及外文文献翻译，主要关键词:晶核,临界,动力学,晶体,奥氏体,分子,结构钢。
临界晶核论文文献综述
坚增运,高阿红,常芳娥,唐博博,张龙[1]（2013）在《Ni熔体凝固过程中临界晶核和亚临界晶核的分子动力学模拟》一文中研究指出本文用分子动力学模拟研究了Ni熔体以不同冷速凝固后微观结构的演变规律,并通过理论计算确定出了Ni熔体凝固后获得理想非晶的临界条件.模拟结果发现冷速小于1011K/s时,Ni熔体凝固后形成晶态组织;冷速在1011K/s到1014.5K/s之间时,Ni熔体凝固后形成由晶态结构与非晶态结构组成的混合组织.冷速小于1010K/s,Ni熔体凝固后形成的晶态组织具有fcc结构;冷速在1010K/s到1014.5K/s之间时,Ni熔体凝固后组织中的晶态由fcc和hcp结构层状镶嵌排列构成.通过分析模拟结果和计算结果,确定出了Ni熔体凝固后形成理想非晶的临界冷速为1014.5K/s.并发现Ni熔体中临界晶核(冷速等于1014.5K/s)和亚临界晶核(冷速大于1014.5K/s)均由fcc和hcp组成层状偏聚结构,这表明Ni熔体中生长的晶体、临界晶核和晶胚的结构是相同的.(本文来源于《物理学报》期刊2013年05期）
王国承,张立峰[2]（2012）在《钢液中夹杂物形核热力学的尺寸效应及临界晶核尺寸计算》一文中研究指出基于纳米热力学理论分析了钢液中非金属夹杂物的形核过程,建立了夹杂物形核的纳米热力学计算模型。通过考虑晶核尺寸对钢液-晶核界面能的影响,推导了钢液-晶核界面能与晶核尺寸之间的关系式;进一步分析晶核尺寸对晶核溶解度的影响,获得了考虑晶核尺寸因素的夹杂物形核过程总Gibbs自由能变化关系式;在此基础上,获得了基于纳米热力学的夹杂物临界晶核半径计算公式。以Al2O3夹杂为例,分别采用纳米热力学和经典形核热力学公式计算了临界晶核半径。结果表明:在相同条件下,基于纳米热力学计算得到的临界晶核半径值均大于经典热力学计算得到的临界晶核半径值;对于用铝终脱氧的一般情况,纳米热力学计算得到Al2O3夹杂物的临界晶核半径为1.40～2.72nm,经典热力学计算值为1.02～1.69nm。研究结果目前难以直接采用试验证实,但可从有关纳米体系热力学研究文献结果得到间接验证。(本文来源于《钢铁》期刊2012年06期）
坚增运,陈极,常芳娥,曾召,何坛[3]（2011）在《银凝固过程中亚临界晶核和晶体团簇的分子动力学模拟》一文中研究指出用分子动力学模拟方法研究了冷却速度对银最终构型的影响规律.通过分析银的径向分布函数、HA键对和最大晶体团簇中的原子数,确定出了银凝固后形成非晶的冷却速度.在此基础上,研究了周期性边界条件下银在凝固过程中亚临界晶核和晶体团簇的平衡结构.结果表明:在一定的冷却速度范围内,银熔体凝固后得到的组织是晶体团簇与非晶的混合体,最大晶体团簇尺寸随冷速的增加而减小,当冷速达到一个临界值时,晶体团簇完全消失.银熔体在凝固过程中的晶体团簇及结晶后的晶体是由面心立方和密排六方构成的层状偏聚结构.该层状偏聚结构起源于熔体中的晶胚,在形核阶段就已经生成,并非在生长阶段才开始产生.(本文来源于《中国科学:技术科学》期刊2011年06期）
袁长军,刘宗昌[4]（2011）在《马氏体临界晶核的研究》一文中研究指出应用Axiovert-25CA型金相光学显微镜和QUANTA-400环境扫描电镜对几种材料马氏体相变时的形核地点和形态进行了观察,发现马氏体不仅可在奥氏体晶粒内部形核,而且可在晶界、相界面等处形核.研究了马氏体晶核形成时的能量变化规律,计算了马氏体晶核的临界尺寸、形核功.马氏体临界晶核尺寸约为7~20 nm,形核功约为200~600 J.mol-1.(本文来源于《内蒙古科技大学学报》期刊2011年01期）
刘宗昌,袁长军,计云萍,任慧平[5]（2010）在《马氏体的形核及临界晶核的研究》一文中研究指出应用JEM-2100电镜、QUANTA-400环扫电镜对各钢铁材料马氏体相变的形核进行了观察,发现马氏体不仅可在奥氏体晶内形核,而且可在晶界、相界面、孪晶界等处形核。认为奥氏体转变为马氏体是在缺陷处依靠结构涨落、能量涨落形核,是晶格重构的过程,非切变过程。研究了形成马氏体晶核时的能量变化规律,计算了马氏体晶核的临界尺寸、形核功,得马氏体临界晶核尺寸为7~20 nm,形核功为200~600.Jmol-1。临界晶核尺寸和形核功理论上合理,与相变形核的一般规律相吻合。(本文来源于《金属热处理》期刊2010年11期）
李晓玲,陈铮,刘兵[6]（2001）在《有序相临界晶核判据的计算机研究》一文中研究指出利用微扩散方程对有序相成核过程进行计算机模拟 ,对经典理论的假设进行验证。新相胚芽不是经典成核理论假设的那样 ,在一开始就达到了化学计量比 ,而是在时效的过程中 ,由非化学计量比逐渐向化学计量比演化。在演化过程中 ,有许多B位原子占位几率低而尺寸较大的胚芽因不稳定而消失 ,一些B位原子占位几率高的较小胚芽却稳定存在并继续长大。仅利用胚芽的尺寸作为临界晶核的判据并不充分 ,有序相临界晶核的判据应包括B位原子的占位几率(本文来源于《有色金属》期刊2001年03期）
高飞,徐有容[7]（1990）在《亚动态再结晶的软化及临界晶核尺寸》一文中研究指出根据形核热力学理论,分析了亚动态再结晶形核的热力学过程,导出亚动态再结晶的临界形核尺寸和形核功均小于动态再结晶的临界形核尺寸和形核功的结论。在变形温度1100℃和变形速率5×10~(-2)s~(-1)条件下对 Cr25Ti 铁素体钢进行双道次热模拟试验,试验验证了上述结论。由于动态再结晶组织中尺寸为 n~*′≤n<n~*的“潜在晶核”参与了亚动态再结晶的形核过程,细化了再结晶组织。(本文来源于《金属科学与工艺》期刊1990年03期）
临界晶核论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
基于纳米热力学理论分析了钢液中非金属夹杂物的形核过程,建立了夹杂物形核的纳米热力学计算模型。通过考虑晶核尺寸对钢液-晶核界面能的影响,推导了钢液-晶核界面能与晶核尺寸之间的关系式;进一步分析晶核尺寸对晶核溶解度的影响,获得了考虑晶核尺寸因素的夹杂物形核过程总Gibbs自由能变化关系式;在此基础上,获得了基于纳米热力学的夹杂物临界晶核半径计算公式。以Al2O3夹杂为例,分别采用纳米热力学和经典形核热力学公式计算了临界晶核半径。结果表明:在相同条件下,基于纳米热力学计算得到的临界晶核半径值均大于经典热力学计算得到的临界晶核半径值;对于用铝终脱氧的一般情况,纳米热力学计算得到Al2O3夹杂物的临界晶核半径为1.40～2.72nm,经典热力学计算值为1.02～1.69nm。研究结果目前难以直接采用试验证实,但可从有关纳米体系热力学研究文献结果得到间接验证。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
临界晶核论文参考文献
[1].坚增运,高阿红,常芳娥,唐博博,张龙.Ni熔体凝固过程中临界晶核和亚临界晶核的分子动力学模拟[J].物理学报.2013
[2].王国承,张立峰.钢液中夹杂物形核热力学的尺寸效应及临界晶核尺寸计算[J].钢铁.2012
[3].坚增运,陈极,常芳娥,曾召,何坛.银凝固过程中亚临界晶核和晶体团簇的分子动力学模拟[J].中国科学:技术科学.2011
[4].袁长军,刘宗昌.马氏体临界晶核的研究[J].内蒙古科技大学学报.2011
[5].刘宗昌,袁长军,计云萍,任慧平.马氏体的形核及临界晶核的研究[J].金属热处理.2010
[6].李晓玲,陈铮,刘兵.有序相临界晶核判据的计算机研究[J].有色金属.2001
[7].高飞,徐有容.亚动态再结晶的软化及临界晶核尺寸[J].金属科学与工艺.1990
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