导读:本文包含了费尔德常数论文开题报告文献综述、选题提纲参考文献，主要关键词:常数,法拉第,费尔德,光纤,效应,旋光性,光学。
费尔德常数论文文献综述写法
肖湘杰,车倩倩,卫广远,文建湘[1]（2019）在《高费尔德常数掺铽石英光纤的磁光特性》一文中研究指出针对掺杂石英光纤的磁光效应比较弱的特点,利用改进化学气相沉积法(MCVD)结合高温蒸发热源方法制备掺铽石英光纤,测量分析磁光光纤基本结构特性;搭建掺杂光纤的费尔德常数测量系统,研究掺铽石英光纤的磁光特性,并与单模光纤进行比较。实验结果表明:在波长为1310nm时,掺铽石英光纤的费尔德常数为3.12rad/Tm,大约是单模光纤的4倍。(本文来源于《光通信技术》期刊2019年03期）
唐元元[2]（2017）在《磁光玻璃费尔德常数随影响因数变化的研究》一文中研究指出磁光玻璃主要利用磁光效应中的法拉第效应,法拉第效应反映了材料的一种能力,即在磁场存在的条件下平行于入射光的方向,穿过介质的线偏振光的偏振面发生偏折,偏折角为一定值。磁光材料的应用广泛,包括磁光感应器,磁光调制器的安全编码,二极管,隔离器和磁光开关等。目前磁光材料分为晶体和非晶两种,非晶体相比于晶体,首先易于制备,玻璃的加工技术成熟,顺磁性稀土离子均匀分布于基质玻璃,磁光玻璃光学性能良好。第二,玻璃各向同性,没有本证圆双折射。第叁,玻璃材料在配方设计、成型和加工过程中有更大的灵活性,可以制备出符合应用的磁光玻璃。通过传统熔融萃火技术制备配方成分为15GeO_2–20B2O_3–20SiO_2–Ga2O_3(45–x)–x Tb_2O_3(x=14,18,22和25)的磁光玻璃。利用多波段旋光系数测量仪测出磁光玻璃Verdet常数,计算其光学碱度和光学带隙,最后结合稀土光谱理论研究了稀土氧化物对磁光玻璃物理性能、结构以及光谱性能的影响。同时探究物理性能、结构以及波长对Verdet常数的影响,得到以下结论:(1)磁光玻璃的密度和折射率与Tb_2O_3掺杂量有关,二者近似呈直线关系。用Tb_2O_3(7.3g/cm3)取代Ga2O_3(5.9g/cm~3)使磁光玻璃密度增加;同时随着玻璃折射率的增大,根据光学碱度理论得出氧离子极化率和光学碱度增大,即随着Tb_2O_3摩尔含量的增加氧离子极化率和光学碱度也增大。(2)随着氧离子极化率和光学碱度的增大,磁光玻璃中游离氧的含量增加。再结合XRD图谱和傅立叶红外光谱,研究得出磁光玻璃结构随Tb_2O_3含量的增加从[BO_3]和[GaO_4]变成[BO_4]、[GaO_6]以及[SiO_4]等混合网络构成。(3)根据磁光玻璃热稳定性表征数据β可知,磁光玻璃试样在Tb_2O_3含量为22mol.%时,β达到最大(0.728)玻璃稳定性最高。同时随着Tb_2O_3含量的增加析晶活化能先增大后减小,变化规律与玻璃热稳定性表征数据β相同,且Tb_2O_3含量为22mol.%时Ea最大(473.1Kj/mol),析晶倾向最小。(4)随着Tb_2O_3含量的增加,磁光玻璃中O_2-增加导致玻璃结构疏松,磁光玻璃的Urbach能和光学带隙降低。本文中Tb_2O_3质量百分数大于10wt.%,磁光玻璃激发、发射光谱强度以及荧光寿命都随着Tb_2O_3的增加而降低。随着光学带隙降低,Tb~(3+)发生能级跃迁所需能量减小,而磁光玻璃强度降低。此时Tb~(3+)离子的(~5D3_,~7F_6)→(~5D_4,~7F_0)交叉弛豫导致发光强度降低。(5)磁光玻璃的Verdet常数随Tb_2O_3含量和光学碱度的增加而增大,而随光学带隙的增大而减小。Tb_2O_3掺量增加,玻璃中游离O_2-增加,氧离子极化率增加,易形成电子云,允许直接跃迁、间接跃迁的带隙能量减小。光学带隙减小,发光强度降低,Verdet常数增大。磁光玻璃的Verdet常数随入射波长的增加呈指数式降低。通过对经典量子理论公式的变换得出各磁光玻璃的有效跃迁波长,磁光玻璃的有效跃迁波长随Tb_2O_3掺量的增加先增大后减小。当Tb_2O_3含量为22mol.%时,有效跃迁波长达到最大(299nm)。同时Tb_2O_3含量为18mol.%的磁光玻璃在可见光范围内具有最大的磁光品子因子。(6)共掺磁光玻璃的发光强度均随着Tb~(3+)、Dy~(3+)含量的增加而减弱。在高浓度受主离子(Tb~(3+))存在下,Dy~(3+)/Tb~(3+)之间能量传递通过无辐射跃迁和~4F_(9/2)+~7F_6→~6H_(15/2)+~5D_4交叉弛豫共同作用;随着Dy~(3+)含量的增加,无辐射共振作用减弱,~4F_(9/2)+~7F_6→~6H_(15/2)+~5D_4交叉驰豫作用增强。Dy~(3+)含量小于1mol.%时,通过Dy~(3+)/Tb~(3+)之间无辐射共振作用传递的能量大于交叉驰豫作用,G1玻璃的发光强度大于D1玻璃;反之,交叉驰豫作用显着。(本文来源于《陕西科技大学》期刊2017-03-01）
李智,武保剑,文峰[3]（2013）在《基于光纤Sagnac干涉结构的磁光光纤费尔德常数测量》一文中研究指出提出了一种基于光纤Sagnac干涉结构的磁光光纤费尔德(Verdet)常数测量方法。通过测量光纤Sagnac干涉结构的损耗及其所能达到的最小透射率,可计算光路中耦合器的分光比;进而根据Sagnac干涉结构的透射率随外加磁场的变化,确定光纤的等效Verdet常数值。使用该方法实验测量了高非线性光纤Verdet常数的波长依赖性,成为磁光四波混频效应研究中磁光耦合系数选择和波长设置的重要依据。(本文来源于《磁性材料及器件》期刊2013年02期）
刘泽专,娄本浊[4]（2012）在《基于外差干涉技术测量液体费尔德常数的实验研究》一文中研究指出为了准确测量液体的费尔德常数,设计搭建了一套外差干涉实验系统,主要包括Mach-Zehnder干涉光路、声光调制器(AOM)及锁相放大器。葡萄糖溶液测量结果显示,其费尔德常数随其浓度的增加而有变化的趋势。此外,加正与负磁场所测得的费尔德常数并不相等,其原因是加正磁场造成葡萄糖分子的形变与加负磁场所造成葡萄糖分子的形变不同,形变大其费尔德常数也就越大。蔗糖溶液测量结果发现,在加正与负磁场时所得的费尔德常数没有明显变化,其原因是蔗糖水解时产生了右旋葡萄糖和左旋果糖,使得形变效应相互抵消。(本文来源于《光学仪器》期刊2012年04期）
段江峰,王晓坤,刘竹琴[5]（2012）在《用光强分布测试仪测量费尔德常数》一文中研究指出利用激光,利用光强分布测试仪测量光强,采用数字检流计采集数据,并通过马吕斯定律计算出磁致旋光度,从而求出费尔德常数,并测量了水的费尔德常数。实验具有精度高、操作简单等优点。(本文来源于《信息技术》期刊2012年06期）
郑贤利,赵越,杨永[6]（2012）在《法拉第磁光效应测量费尔德常数的方法》一文中研究指出通过条件实验和设计不同实验方案,为法拉第磁光效应测量费尔德常数提供较好的实验方法。其方法是设计两种不同实验方案,一种不改变磁场的方向,另一种改变磁场方向,比较得出结论。通过改变磁场方向,实验结果误差要小些、结果更精确些。(本文来源于《高校实验室工作研究》期刊2012年02期）
李宏哲,顾国华[7]（2012）在《基于有限元的磁光材料费尔德常数测试研究》一文中研究指出正交消光法是磁光材料法拉第效应测试的一种常用方法。针对磁场测量的难度,采用有限元方法研究了系统中磁场的影响因素,改进了测试方案。和传统测试方法相比较,结果的准确度与精密度得到了提高。该测试方法可以应用于磁光材料费尔德常数的测试。(本文来源于《激光与红外》期刊2012年01期）
底楠,赵建林,魏德亮,张浩[8]（2006）在《铽玻璃与石英玻璃费尔德常数的温度特性及补偿研究》一文中研究指出以法拉第效应为工作原理制作的各种磁光器件在工业、通信、军事等领域已经发挥了重要的作用,但是在各种应用中,目前共有的突出问题是作为敏感元件的磁光介质会随温度的变化而对磁光器件的性能产生不利的影响,因此,寻找同时具有高费尔德常数和稳定温度响应特性的磁光介质正在引起人们的重视。本文采用磁光调制倍频法分别对铽玻璃和石英玻璃在293K～343K范围内的费尔德常数进行了测量,并通过两者的相互补偿实现了总温度响应特性优于1％的稳定输出。实验中磁光介质的费尔德常数采用改进的磁光调制倍频法进行测量。从光源发出的激光借助反射镜从正反两个方向两次通过磁光介质,这样既可以抵消磁光介质的本征旋转角,也可以使法拉第旋转角加倍。实验所需的磁场由钕铁硼永磁体提供,并用特斯拉计对磁场进行实时监测。(本文来源于《中国光学学会2006年学术大会论文摘要集》期刊2006-09-01）
卜胜利,杨瀛海,马静[9]（2003）在《磁光玻璃费尔德常数的波长依赖性和磁光玻璃光纤电流传感器中存在的问题》一文中研究指出介绍了磁光玻璃的费尔德常数与工作波长的关系。对ZF1、ZF6磁光玻璃样品,测试了不同工作波长下的费尔德常数。实验值和理论值基本一致,并指出了误差来源。最后,分析了磁光玻璃应用在磁光玻璃光纤电流传感器中存在的问题。(本文来源于《磁性材料及器件》期刊2003年01期）
钱小陵[10]（1996）在《用激光束精密测量费尔德常数》一文中研究指出用激光束精密测量费尔德常数钱小陵（首都师范大学物理系北京１０００３７）磁光法拉第效应在激光技术、物质结构研究、化学物质鉴定等方面有广泛用途。为提高测量精度，采用激光是最佳途径。随着半导体激光器的发射波段向蓝紫发展，其优越性更为突出。目前有关的商品仪器...(本文来源于《量子电子学》期刊1996年05期）
费尔德常数论文开题报告范文
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
磁光玻璃主要利用磁光效应中的法拉第效应,法拉第效应反映了材料的一种能力,即在磁场存在的条件下平行于入射光的方向,穿过介质的线偏振光的偏振面发生偏折,偏折角为一定值。磁光材料的应用广泛,包括磁光感应器,磁光调制器的安全编码,二极管,隔离器和磁光开关等。目前磁光材料分为晶体和非晶两种,非晶体相比于晶体,首先易于制备,玻璃的加工技术成熟,顺磁性稀土离子均匀分布于基质玻璃,磁光玻璃光学性能良好。第二,玻璃各向同性,没有本证圆双折射。第叁,玻璃材料在配方设计、成型和加工过程中有更大的灵活性,可以制备出符合应用的磁光玻璃。通过传统熔融萃火技术制备配方成分为15GeO_2–20B2O_3–20SiO_2–Ga2O_3(45–x)–x Tb_2O_3(x=14,18,22和25)的磁光玻璃。利用多波段旋光系数测量仪测出磁光玻璃Verdet常数,计算其光学碱度和光学带隙,最后结合稀土光谱理论研究了稀土氧化物对磁光玻璃物理性能、结构以及光谱性能的影响。同时探究物理性能、结构以及波长对Verdet常数的影响,得到以下结论:(1)磁光玻璃的密度和折射率与Tb_2O_3掺杂量有关,二者近似呈直线关系。用Tb_2O_3(7.3g/cm3)取代Ga2O_3(5.9g/cm~3)使磁光玻璃密度增加;同时随着玻璃折射率的增大,根据光学碱度理论得出氧离子极化率和光学碱度增大,即随着Tb_2O_3摩尔含量的增加氧离子极化率和光学碱度也增大。(2)随着氧离子极化率和光学碱度的增大,磁光玻璃中游离氧的含量增加。再结合XRD图谱和傅立叶红外光谱,研究得出磁光玻璃结构随Tb_2O_3含量的增加从[BO_3]和[GaO_4]变成[BO_4]、[GaO_6]以及[SiO_4]等混合网络构成。(3)根据磁光玻璃热稳定性表征数据β可知,磁光玻璃试样在Tb_2O_3含量为22mol.%时,β达到最大(0.728)玻璃稳定性最高。同时随着Tb_2O_3含量的增加析晶活化能先增大后减小,变化规律与玻璃热稳定性表征数据β相同,且Tb_2O_3含量为22mol.%时Ea最大(473.1Kj/mol),析晶倾向最小。(4)随着Tb_2O_3含量的增加,磁光玻璃中O_2-增加导致玻璃结构疏松,磁光玻璃的Urbach能和光学带隙降低。本文中Tb_2O_3质量百分数大于10wt.%,磁光玻璃激发、发射光谱强度以及荧光寿命都随着Tb_2O_3的增加而降低。随着光学带隙降低,Tb~(3+)发生能级跃迁所需能量减小,而磁光玻璃强度降低。此时Tb~(3+)离子的(~5D3_,~7F_6)→(~5D_4,~7F_0)交叉弛豫导致发光强度降低。(5)磁光玻璃的Verdet常数随Tb_2O_3含量和光学碱度的增加而增大,而随光学带隙的增大而减小。Tb_2O_3掺量增加,玻璃中游离O_2-增加,氧离子极化率增加,易形成电子云,允许直接跃迁、间接跃迁的带隙能量减小。光学带隙减小,发光强度降低,Verdet常数增大。磁光玻璃的Verdet常数随入射波长的增加呈指数式降低。通过对经典量子理论公式的变换得出各磁光玻璃的有效跃迁波长,磁光玻璃的有效跃迁波长随Tb_2O_3掺量的增加先增大后减小。当Tb_2O_3含量为22mol.%时,有效跃迁波长达到最大(299nm)。同时Tb_2O_3含量为18mol.%的磁光玻璃在可见光范围内具有最大的磁光品子因子。(6)共掺磁光玻璃的发光强度均随着Tb~(3+)、Dy~(3+)含量的增加而减弱。在高浓度受主离子(Tb~(3+))存在下,Dy~(3+)/Tb~(3+)之间能量传递通过无辐射跃迁和~4F_(9/2)+~7F_6→~6H_(15/2)+~5D_4交叉弛豫共同作用;随着Dy~(3+)含量的增加,无辐射共振作用减弱,~4F_(9/2)+~7F_6→~6H_(15/2)+~5D_4交叉驰豫作用增强。Dy~(3+)含量小于1mol.%时,通过Dy~(3+)/Tb~(3+)之间无辐射共振作用传递的能量大于交叉驰豫作用,G1玻璃的发光强度大于D1玻璃;反之,交叉驰豫作用显着。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
费尔德常数论文参考文献
[1].肖湘杰,车倩倩,卫广远,文建湘.高费尔德常数掺铽石英光纤的磁光特性[J].光通信技术.2019
[2].唐元元.磁光玻璃费尔德常数随影响因数变化的研究[D].陕西科技大学.2017
[3].李智,武保剑,文峰.基于光纤Sagnac干涉结构的磁光光纤费尔德常数测量[J].磁性材料及器件.2013
[4].刘泽专,娄本浊.基于外差干涉技术测量液体费尔德常数的实验研究[J].光学仪器.2012
[5].段江峰,王晓坤,刘竹琴.用光强分布测试仪测量费尔德常数[J].信息技术.2012
[6].郑贤利,赵越,杨永.法拉第磁光效应测量费尔德常数的方法[J].高校实验室工作研究.2012
[7].李宏哲,顾国华.基于有限元的磁光材料费尔德常数测试研究[J].激光与红外.2012
[8].底楠,赵建林,魏德亮,张浩.铽玻璃与石英玻璃费尔德常数的温度特性及补偿研究[C].中国光学学会2006年学术大会论文摘要集.2006
[9].卜胜利,杨瀛海,马静.磁光玻璃费尔德常数的波长依赖性和磁光玻璃光纤电流传感器中存在的问题[J].磁性材料及器件.2003
[10].钱小陵.用激光束精密测量费尔德常数[J].量子电子学.1996